Способ измерения коэрцитивной силы

 

Изобретение относится к магнитным измерениям и может быть использовано для измерения коэрцитивной силы ферромагнитных изделий. Целью изобретения является повышение точности измерения коэрцитивной силы. По способу, включающему воздействие на образец постоянно нарастающим переменным синусоидальным магнитным полем, выделяют первую гармонику сигнала вторичного поля, измеряют фазу сигнала первой гармоники и фиксируют момент переворота фазы сигнала первой гармоники, измеряя соответствующее значение амплитуды напряженности H<SB POS="POST">M</SB> переменного синусоидального магнитного поля, а коэрцитивную силу определяют по формуле H<SB POS="POST">C</SB> = √H<SB POS="POST">M</SB>. 1 ил.

СООЭ СОВЕТСКИХ

СОЦИАЛИСТИЧЕСКИХ

РЕСПУБЛИК (Ю (И) (5р 4 С 01 R 33/12

ОПИСАНИЕ ИЗОБРЕТЕНИЯ

К А ВТОРСКОМ,Ф СВИДЕТЕЛЬСТВУ

ГОСУДАРСТВЕННЫЙ КОМИТЕТ

ПО ИЗОБРЕТЕНИЯМ И ОТКРЫТИЯМ

ПРИ ГКНТ СССР! (21) 4310159/24-21 (22) 29,06.87 (46) 23,08.89, Бка, Р 31 (71) Институт прикладной физики

АН БССР (72) Н.Н.Зацепин, Б.Д.Напоров, С.Р.Мельников и М.A.Êíÿçåâ (53) 317 ° 42 (088,8) (56) Февралева Н.Е. Магнитотвердые материалы и постоянные магниты.

1969, с . 188-19 7.

Авторское свидетельство СССР

1(386354, кл. G 01 R 33/12, 1972.

Изобретение относится к магнитным измерениям и может быть использовано для измерения коэрцитивной силы ферромагнитных изделий.

Целью изобретения является повышение точности измерения коэрцитивной силы.

Сущность способа состоит в следующем.

При одновременном воздействии на ферромагнетик переменным синусо дальным Н и nocTQRHHblM подмагничн-вающим Н магнитными полями, направленными параллельно граничным поверхностям контролируемого изделия, магнитная индукция материала с коэрци2 (54 ) СП0(.0Б ИЗМЕРЕНИЯ КОЭРЦИТИВНОП

„H JIbI (57) Изобретение относится к магнит.-м измерениям и может быть использовано дл» измерения коэрцитивной силы ферромагнитных изделий. Целью изобретения является повышение точности измерения коэрцитивной силы, По способу, включаюшему воздействие на образец постоянно нарастающим переменным синусоидальным магнитным полем, выделяют первую гармонику сигнала вторичного поля, измеряют фазу сигнала первой гармоники и фиксируют момент переворота фазы сигнала первой гармоники, измеряя соответ-ствующее значение амплитуды напряженности Н переменного синусоидального

1Th магнитного поля, а коэрцитивную силу определяют по формуле Н =(2 Н .1 ил. тивной силой Н может быть пр едста вс лена в виде

В = В arctg+H +Н i Н );

Н Н sin t, е„П1

1 Вг где 0 - К(В-) с

В и  — максимальная и остаточ-Tll ная индукция материала соответственно.

Амплитуда первой гармоники определяется соотношением

f, =f,/а, cos Я t+h, sinm) .!.«03032 первой гарионики равна ь, а

r де а «b — коэффициенты разложения 5

Фурье ппя первой гармоники

-- (I! s ink<+ f), я п(, );

1 1

1О (i!nasl -(соя()

1 1

0, где p, P, — сопя .

Для области слабых измеряемых полей

15 а,(н.+Н.) s sinn > 1 — -- — - ---, 2(1.л,1,)У °

g 1(V,-k1,) s in)=1

2 (1+ )Нт Т

r огда соэЧ-сояЧ, 2НвН ядп1 +ып 11!, 2Н вЂ” (Н +Н )

Таким образом, фаза первой гармоники связана с переменным и постоянным магнитными полями, зависит от коэрцитивной силы Нс и является положительной при 2Н ) Н +Н, При нарушеа нии этого неравенства будет происходить переворот фазы, т.е. она меняет знак.

Лля случая, когда постоянное под..агничивание отсутствует (Н =0), фаза первой гармоники определяется соотношением

30

2Н Н, сд

М (j 2Н вЂ” Н с

В этом спучае, изменяя величину переменного поля до момента переворота фазы, коэрцитивную силу опреде- 40 пяют иэ соотношения

Н =«12 Н

На чертеже приведена структурная схема ycтройства, реализующего сцособ измерения коэрцитивной силы при 45 воздействии на контролируемый ферромагнетик плавно возрастающим переменным синусоидальным магнитным полем.

Устройство, реализующее способ, содержит проходной преобразователь 1, избирательный усилитель 2, настроенный на первую гармонику поля возбуждения, фаэометр 3, логический ключ 4, генератор 5 синусоидального тока и индикатор 6, Уотройс гво работает следующим обпаз .и

По обмотке возбуждения проходного преоб! азователя 1 от генератора 5 протекает синусоидальный ток частотой f, возрастающий по амплитуде.

Сигнал с измерительной обмотки преобразователя 1 подается на избирательный усилитель 2, который настроен на частоту f, в результате чего на выходе избирательного усилителя 2 формируется синусоидальная ЭДС с частотой f которая подается на первый вход фаэометра 3. На другой вход фазометра с генератора 5 подается опорный сигнал той же частоты

Таким образом, фазометром 3 измеряется фаза первой гармоники, величина которой обусловлена свойствами контролируемого изделия и величиной поля возбуждения, Текущие значения фазы поступают на логический ключ 4, который дает сигнал на генератор 5 только тогда, когда фаза равна нулю, и на индикаторе 6 фиксируется значение напряженности переменного поля в этот момент. Величина коэрцитивной силы определяется из выражения

Н = kl 2 .

О1

Ф о р м у л а и з о б р е т е н и я

Способ измерения коэрцитивной силы, включающий воздействие н а образец переменным синусоидальным магнит ным полем, измерение сигнала вторичного магнитного поля и выделение его гармонической составляющей, о т— л и ч а ю шийся тем, что, с целью повышения точности измерения воздействуют на образец постоянно нарастающим переменным синусоидальным магнитным полем, выделяют первую гармонику сигнала вторичного поля, измеряют фазу сигнала первой гармоники, фиксируют момент переворота фазы сигнала первой гармоники, и коэрцитивную силу Н определяют по формуле

Н,=@11, где Н вЂ” амплитуда напряженности пеМ ременного синусоидального магнитного поля в момент переворота фазы сигнала первой гармоники вторичного магнитного поля.

1503032

Составитель А. Синченко

Редактор С.Пекарь Техред M. Ходанич Корректор Л.Бескид

Заказ 5082/56 Тираж 714 Подписное

ВНИИПИ Государственного комитета по изобретениям и открытиям при ГКНТ СССР

113035, Москва, Ж-35, Раушская наб., д, 4/5

Производственно-издательский комбинат "Патент", г. Ужгород, ул. Гагарина, 101