Способ измерения высокого давления и устройство для его осуществления

 

ре ни зобретение относится к технике измевысоких и сверхвысоких давлений в режиме текущего времени, основанной на регистрации смещений узких спектральных лини люминесценции в твердом теле, например , рубине. Цель: повышение быстродейс1 вия. Сущность изобретения: в отличие от способа, при котором при каждом новом давлении получают спектр люминесценции, операция получения спектра исключена,-а смещение линий люминесценции в процессе повышения давления непосредственно преобразуется в пики интенсивности с помощью гребенчатого растра 6, установленного на выходе спектрального прибора 5. Величину смещения линий определяют как сумму периодов гребенчатого растра б по соответствующим пикам интенсивности. Период гребенчатого растра согласован с количеством и формой линий в спектре люминесценции датчика 2. Для повышения светосилы предлагается устанавливать гребенчатый растр 4 также на входе спектрального прибора 5. Устройство для реализации способа содержит также источник возбуждения люминесценции датчика 2, оптический формирователь 3 пучка люминесцентного излучения от датчика 2 на входном растре 4 спектрального прибора 5, оптическую систему 7, фотоэлектронный приемник 8 и регистрирующее устройство 9. Положительный эффект: повышение быстродействия на несколько порядков. 2 с. и 2 з.п. ф-лы, 7 ил. ел с

С01ОЗ СОВЕТСКИХ

СОЦИАЛИСТИЧЕСКИХ

РЕСПУБПИК (я)л G 01 (11/00

НОЕ ПАТЕНТНОЕ

СТВО СССР

ЕНТ СССР)

ИСАНИЕ ИЗОБРЕТЕНИЯ

2Щ:

ИТЦщ )БК ; (21) (22) (46) (71)

АН (72) (56)

ПНИ изм бин (54)

ДАВ

ЩЕ (57) рен реж дейс от сп давл

К ВТОРСКОМУ СВИДЕТЕЛЬСТВУ

903207/10

7,11.90

7.02.93. Бюл, № 5 онецкий физико-технический институт

ССР .И.Савуцкий жайарамен. Сверхвысокие давления.

¹ 6, 1986, с. 3-25. игуира. Ямадея. Система для быстрого ения давления по люминесценции руПНИ, № 4, 1987, с. 151-153.

ПОСОБ ИЗМЕРЕНИЯ ВЫСОКОГО

ЕНИЯ И УСТРОЙСТВО ДЛЯ ЕГО ОСУВЛ ЕНИЯ зобретение относится к технике измевысоких и сверхвысоких давлений в ме текущего времени, основанной на регистрации смещений узких спектральных

llvlHvI) люминесценции в твердом теле, наприь ер. рубине. Цель: повышение быстровия. Сущность изобретения: в отличие соба, при котором при каждом новом нии получают спектр люминесценции, „„50 „„1793287 А1 операция получения спектра исключена,- а смещение линий люминесценции в процессе повышения давления непосредственно преобразуется в пики интенсивности с помощью гребенчатого растра 6, установленного на выходе спектрального прибора 5, Величину смещения линий определяют как сумму периодов гребенчатого растра 6 по соответствующим пикам интенсивности.

Период гребенчатого растра согласован с количеством и формой-линий в спектре люминесценции датчика 2. Для повышения светосилы предлагается устанавливать гребенчатый растр 4 также на входе спектрального прибора 5. Устройство для реализации способа содержит также источник возбужде ния люминесценции датчика 2, оптический формирователь 3 пучка люминесцентного излучения от датчика 2 на входном растре 4 спектрального прибора 5, оптическую систему 7, фотоэлектронный приемник 8 и регистрирующее устройство 9. Положительный эффект: повышение быстродействия на несколько порядков. 2 с. и 2 з.п. ф-лы, 7 ил.

1793287

Изобретение относится к технике измерения высоких и сверхвысоких давлений в режиме текущего времени, основанной на регистрации смещений узких спектральных линий люминесценции в твердом теле, например, рубине, и можетбыть использовано в научно-прикладных исследованиях динамики различных процессов под давлением, Общеизвестно использование так называемой рубиновой шкалы для определения величины дэвлейия в аппаратах высокого давления, Достоинства методики рубиновой шкалы — простота зависимости, основанной на смещении R-линий люминесценции руби-.на от давления, малые размеры датчика, . 15 стабильность характеристик; высокая точность (0.5 кбар в лучшем случае); большой диапазон, возможность работать в роста.точно широкой области температур; потенциально высокое быстродействие, которое 20 ограничивается фактическим быстродействием системы регистрации спектра люминесценции.

Из анализа известных работ вытекает, что обычная схема измерений включает люминесцентный датчик давления, размещенный в камере высокого давления с оптически прозрачными окнами, источник возбуждения люминесценции датчика, оптическую.систему, формирующую пучок лю- 30 минесценции на входе спектрального прибора, и регистрирующее фотозлектронное устройство, позволяющее документировать процесс спектральных измерений;

Все вышеперечисленные устройства 35 включают следующую последовательность операций; изменение давления в процессе увеличения нагрузки, установление давления после нагружения, обусловленное внутренними процессами в камере высокого 40 давления, регистрацию спектра люминесценции с характерным временем, обусловленным типом спектрального прибора и регистрирующей аппаратуры, и расчет давления после определения величины смеще- 45 ния линий.

Недостатком известных систем являет-. ся то, что, как правило, регистрация спектра производится путем механической развертки в спектрометре того или иного вида, что 50 не позволяет определить давление до его стабилизации. Таким образом, наиболее медленный процесс — -механическая развертка и запись спектра, и известны попытки, исключить их. 55

В качестве прототипа как по способу, так и по устройству, совпадающего с предлагаемым по решаемой задаче и ряду признаков, используем одну из последних работ (ПНИ, 1987, М 4, с. 151-153).

В известном решении для определения длин волн R-линий используется ìîíîõðîматор с фиксированным положением решетки, на выходе которого установлена в фиксированном положении линейная фотодиодная матрица на 512 каналов с промежуточным усилителем яркости изображения.

Таким образом, каждый канал регистрирует часть контура линий люминесценции, а их совокупность — весь спектр. Компьютерная обработка данных от каждого канала, считываемых последовательно в память машины, позволяет установить как положение линий, так и их смещение под влиянием давления, Это позволяет сократить время измерений спектра до секунд, и наблюдать в динамике установление давления посл наложения нагрузки. Быстродействие системы ограничено чувствительностью каждого канала.

Компьютер непосредственно вычисляет давление в режиме текущего времени из спектра люминесценции. Быстродействие этой операции также ограниченно. Общее время измерения составляет примерно 20 с, из которых 5 с — накопление данных в матрице, 10 с — передача данных и 5 с — вычисление давления, Цель изобретения — повышение быстродействия.

Поставленная цель достигается путем исключения операции получения спектра с, помощью спектрального прибора, кэк требующая определенного времени, Спектральный прибор на выходе снабжается гребенчатым растром из чередующихся прозрачных и непрозрачных интервалов, так что при смещении определенной линии в спектре под влиянием давления она последовательно пересекает прозрачные и непрозрачные участки растра, в результате чего фотоэлектронное устройство регистрирует пики интенсивности в соответствии с повышением давления, так называемые биения. Для установления простых количественных соотношений между смещением линии и количеством пиков период растра по длинам волн обычно выбирается постоянным.

Величина смещения линии под давлением находится как произведение постоянного периода растра на количество пиков интенсивности, а в общем случае равна сумме всех периодов растра по соответствующим пикам интенсивности. Величина давления, как и обычно, определяется в соответствии с градуировочной зависимостью смещения линии от давления, Максимальная скорость регистрации биений ограничивается лишь чувствительностью фотоэлектронного регистрирующе1793287

ro у тройства, т.е. его характерной постоянной времени, Чем выше уровень сигнала, I тем меньше постоянная времени регистрации Поэтому, с целью увеличения светосилы, спектральный прибор на входе также сна жэется гребенчатым растром, период кот рого совпадает c периодом выходйого рас ра, Существенные отличия от прототипа . сле ующие.

По способу:

1. Регистрируются не спектры при разных давлениях, из сравнения которых находится смещение линий, а величина, про орциональная смещению линий(количеств пиков, измеряемых в процессе повышения давления), Таким образом, измерение дав ения происходит в темпе исследуемого проЦесса изменения давления.

2. Постоянная времени регистрации уме ьшается на 3-4 порядка, что примерно на только же повышает быстродействие уст ойства. ,По устройству: 1. Спектрометр снабжается выходным и, ггри необходимости, входным гребенчаты и растрами с постоянным периодом, что; помимо функционального обеспечения реааивации способа.увевичиваетсветосиву устройства как за счет увеличения апертуры, так и за счет возможности использовэI ния люминесцентного датчика давления бол ших размеров, 2, Используется один интегральный датчик вместо многоканальной системы датчиков, что дает выигрыш в светосиле на

1 порядок и более. К тому:же известные интегральные датчики (например, фотоэлектронные умножители) на один-два порядка чув таителвнее фотодиодов.

На фиг. 1 представлена схема устройства я измерения величины высокогОдавлени в темпе исследуемого процесса изменения давления; на фиг. 2-5 — зпюры, поя няющие его работу; на фиг. 6, 7 — рабочая запись биений во времени.

Устройство (фиг. 1) состоит из источника

1 в збуждения люминесценции датчика 2, раз ещенного в камере высокого давления, опт ческий формирователь 3 пучка люминес ентного излучения от датчика 2 на вхо ном растре 4 спектрального йрибора 5, вых дного растра 6, оптической системы 7, сог эсующей выход спектрометра со входа фотоэлектронного приемника 8, и регистр, рующего устройства9..

На фиг. 2 представлена характеристика пройускаыия растров 4 и 6, включейных в оптическую схему спектрального прибора 5, на фиг. 3 — характеристика пропускэния спектрального прибора совместно с растрами 4 и 6, на фиг. 4 — спектр люминесценции .рубина, используемого в качестве твердотельного датчика давления„при мулевом

5 (жирная сплошная линия) и при повышенном (пунктир) давлении, стрелкой А указано направление смещения линий рубина под давлением, тонкой сплошной линией показаны линии рубина, каждая шириной 2дЛя

10 и интервалом ЛЯэ между линиями. На фиг, 5 показан характер изменения интенсивности на выходе спектрального прибора при повыщении давления, Шкала 1 — смещение линий рубина в нанометрах, шкала II — тоже, 15 с указанием положений максимумов, которые чередуются с интервалом 1,42 нм, равном интервалу между линиями рубина, шкала III — шкала давлений в соответствии со смещением линий согласно градуировке

20 ЛЛ (нм) = 36,4Р-3.5Р, где P (Мбар) — давление.

На фиг. 6 показана рабочая запись биений во времени, на фиг. 7 — запись биений при максимальном давлении, полученная путем развертки спектра.

Рассмотрим работу устройства.

Источник 1 (например, лазер) через оптически прозрачное окно возбуждает люминесценцию рубинового датчика 2, 30 размещенного в камере высокого давления (покэзана пунктиром). Л юминесценция датчика 2 оптическим формирователем 3 собирается на входном гребенчатом растре 4 спектрального прибора 5. Каждый из про35 зрачных участков гребенчатого растра 4 шириной 2д Л(см. фиг. 2) выполняет роль" щели, от которой нэ выходе спектрального прибора 5 образуется два пика интенсивности соответственно двум линиям рубина R< и Rz, 40 см. фиг. 4. При определенном периоде гребенчатого растра 4 получаем совпадение пиков интенсивности от смежных участков, так чт на выхде прибра формируется последовательность пиков, каждый из которых

45 является наложением линий В и В2 рубина, Из симметрии хода лучей в спектральном приборе относительно входа и выхода сле дует, что период гребенчатого растра по длинам волнЛЛ равен интервалу между ли50 ниями рубина ЛЛд, ЛЛ = ЛЛд .

С учетом обратной линейной дисперсии

D спектрального прибора находим пространственный период входного растра, Ы = ЛЛ/D. Выходной гребенчатый растр 6

55 имеет такой же период(см. фиг, 2), При развертке спектра в спектрометре (либо при перемещении гребенчатого растра 6 вдоль выходного окна) меняется пропусканйе системы. При совпадении участков прозрачно1793287 сти 2д А растров 4 и 6 на определенной длине волны пропускание максимально, при их смещении на пол-периода пропускание ми. нймально. Таким образом, характеристйка пропускания системы также имеет периодический характер с периодом ЛА(см. фиг, 3).

Поэтому при линейной развертке спектра с учетом конечной ширины линий рубина

2ЛЬ (см. фиг. 4) интегральная интенсивность света на выходе гребенчатого растра

6 периодически изменяется во времени.

Линза 7 собирает свет на входном окне фотоэлектронного приемника 8, периодический сигнал с которого, в форме биений, записывает регистрирующий прибор 9.

Такой же периодический (по длинам волн) сйгнал возникает при увеличении давлений в камере высокого давления, Под влиянием давления линии рубина смещаются по длинам волн (см. пунктир со стрелкой A на фиг. 4) так, что интервал ЛЪ между линиями остается неизменным. Начальная фаза периодического сигнала определяется исходным Положением развертки спектра, которое выбирают обычно на максимуме пропускания (см. фиг. 5 и 6).

Заметим, что периодический сигнал соответствует лишь шкале длин волн. Сигнал во времени близок к периодическому лишь в случае линейного увеличения давления.

При произвольном характере изменения давления во времени пики интенсивности имеют апериодический характер, однозначно связанный со смещением линий R> и Rz рубина во времени, Интервал между пиками во времени соответствует смещению линий рубина на ЛА = 1,42 нм, число интервалов N соответствует общему смешению h,i4

1,42N, а форма пиков характеризует зависимость давления от времени, Процедура определения давления состоит в следующем. На фиг. 5 прекращение увеличения давления отмечено вертикальной линией. По шкалам I или И можно найти смещение линий рубина, ЛА = 3,90 нм. Давление можно оценить по шкале Н!, либо более точно по графику h 4, (P). Находим Р =

108 кбар.

Рассмотрим запись биений во времени в процессе нагружения, показанную на фиг.

6. В точке 1 нагрузка перестала увеличиваться, и дальнейшее повышение давления вплоть до его стабилизации обусловлено внутренними процессами в камере высокого давления, Анализируя запись, можно отметить, что наблюдается два полных пика интенсивности, которым соответствует смещение линий 2.84 нм. Чтобы определить давление, например, в точках 1 — 3, при достигнутом максимальном давлении производим запись во времени одного биения путем развертки спектра, см. фиг. 7. Ординаты точек

5 1 — 3 отмечаем на кривой фиг. 7, Поскольку интервал между пиками 1, 42 нм, удаление точек 1 — 3 от левого пика легко найти путем линейной интерполяции. Так, например, ЛА(3) = 1,06 нм, поэтому максимальное дав10 ление соответствует смещению hk (3) =

2,84+ 1,06 = 3,90 нм, что соответствует давлению Р(3) = 108 кбар, Аналогично, ЛА (1) =

0,71 нм, ЛL (1) = 2,84 + 0,71 = 3,55 нм, Р(1) =

100 кбар. Следовательно, приращение дав15 ления составило 8 кбар на фоне 100 кбар зэ время тз — о. Процесс стабилизации давления во времени можно получить, если точку

2 смещать от точки 1 до точки 3, каждый раэ определяя давление и интервал времени t2 — t<.

20 . Быстродействие устройства для измерения давления ограничивается постоянной времени х регистрирующей системы, включающей фотоприемник 8 и регистрирующее устройство 9.

Во избежание заметных ошибок при измерении величины давления, изменения последнего порядка 40 кбар не должны происходить быстрее (3 — 4) х, что приводит к ограничению скорости набора давления в

30 виде б Р/б t < 10х " кбар/c.

В качестве примера рассмотрим реализации устройства нэ базе дифрэкционного спектрометра с обратной линейной дисперсией 0,9 нм/мм, фокусным расстоянием зеркал f = 800 мм, размером заштрихованной решетки 150 х 140 мм, фотоэлектронного умножителя с рабочим диаметром фотока40 тода Я 6 мм, интервалом давлений до 0,5

Мбэр и рубиновым датчиком давления.

Чтобы все излучение, прошедшее через выходную маску-растр, попало на рабочую площадку ФЭУ, размещаем, например, лин45 эу, сразу эа маской, и, рассматривая решетку в пространстве предметов, найдем ее изображение на входном окне ФЭУ, Находим, что фокусйое расстояние линзы составляет f = 25 мм. Диаметр линзы не менее размеров выходной маски. Период растра

1,42 нм, и, с учетом обратной линейной дисперсии сп ектрометра, и ростра нствен ни и период маски равен 1,578 мм. При давлении

P = 0,5 М6ар смещение линий рубина со5 ставляет 17,325 нм, что соответствует общему числу пиков 12,2. Соответственно, размер маски равен 19,25 мм. Для увеличения светосилы устанавливаем входной растр из четырех периодов, т.е, размером

6,3 х 6,3 мм (8,9 мм по диагонали). Если

1793287

I принять, что линза на входе аналогична выхддной, т.е. фокусное расстояние ее также

2 мм, максимальный размер рубинового датчика, совместимый со светосилой прибор, 270 мкм. Чтобы исключить винъетирован е на выходе, выходную маску увеличиваем н ширину входной, Окончательный размер в ходной маски 25,55 х 6,3 мм (по диагона- л порядка 26,5 мм). Следовательно, выходн я линза с диаметром 0d> 27 мм не п иводит к виньетированию и собирает свет с любого участка маски нэ катоде ФЭУ.

При наличии достаточно мощного, наи имер лазерного, возбуждению люминесц нции рубинового датчика можно ус ановитьпостоянную ФЭУг10 -10 с, и " егйстрацию биений производить с лом щью осциллографа, Максимальная скоро ть набора давления составляет величину

d P Мбар дт с (10 — 100) ., так что давление Р—,5 Мбар может быть достйгнуто за время

Л = (0,05 — 0,005) с, Фактически это импульсн е давление, Заметим, что светосила устро ства по меньшей мере в шесть раз выше св тосилы спектрометра в обычном варианте (при условии, что ширина щели равна ш рине прозрачной части 2 Oil периода маски). Кроме того, увеличение размеров датчика эквивалентно увеличению светосилы на один-два порядка, )

В качестве второго примера рассмотри реализацию устройства на базе того же сп ктрометра с использованием рубина в ка естве датчика, рассчитанного на интер- ва давлений 2,5 Мбар в одном цикле измере ия. Ширина маски увеличивается примерно в и ть раз, так что с помощью линзы собрать св т на катоде ФЭУ с любого участка маски не дается.

: Решение данной задачи приводится в кн ге Толмачева Ю.А. Новые спектральные приборы, 1976, с. 81, Выходной растр устанавливается по биссектрисе угла зеркальHoito уголкового отражателя. размещенногб

"крепышей" вместо выходной щели, Свет отра ается от одной половины зеркала, прохо ит маску-растр (рэсположенную точно в фо усе), отражается от второго зеркала, а затем возвращается на вход прибора и собирается на одной линии со входной щелью вы 4е (ниже) ее, где может располагаться

Другая особенность состоит в том, что в разгоне 0,5 — 1 Мбар линии рубина расширяют я и сливаются в одну достаточно широкуф линию. Поэтому выходной растр разбиваем на двэ участка — первый соответствует дублету линий рубина с периодом

1.42 нм, как в предыдущем примере, а второй участок имеет период 3 нм, что примерно в два раза превышает ширину линий

5 рубина. Таким образом. выходная маска на участке 19,25 мм от начала имеет период

1,578 мм, а на участке не менее 60 мм— период 3,333 мм, что соответствует 18 х 3 нм периода растра.

10 Входной растр ставить не имеет смысла . ввиду малости размеров рубинового датчика (порядка 10 мкм) при достижении столь высоких давленйй. Интенсивность свечения примерно на три порядка меньше, так что

15 постоянная ФЭУ составит величину t 1—

0,1 с. Регистрацию биений можно производить как на самописце, так и с помощью осциллографа (либо использовать компьютерные методы регистрацйи и обработки).

20 Максимальная скорость изменения давления, регистрируемая без искажений, составляет (10-100 кбар/с, а общее время, dP затраченное на достижение давления P25 2,5 Мбэр, не менее 250 — 25 с соответственно.

В заключение отметим ряд особенностей предлагаемого метода измерения высокого давления.

30 Данный метод измерения, без оговорок, не применим для измерения быстропеременных давлений, поскольку возникающие биения могут быть обусловлены не только смещением линий в результате увеличения

35 давления, но и возвратом давления к исходному уровню.

Если процесс измерения давления с помощью рубинового датчика начинается с неизвестного начального давления (не с нуля), 40 то измеряется приращение давления.

Количественные измерения с помощью данного метода йроводятся в следующих случаях, 1. Последовательная серия измерений, 45 начинающаяся с нулевого давления, см. вышеприведенные примеры.

2. Последовательная серия измерений, начинающаяся при известйбм высоком давлении (например, после случая 1) с последу50 ющим уменьшением до нуля.

3, Если заранее необходимо установить заданное давление в каком-либо технологическом процессе, например процессе пол. учения искусственных алмазов, Давление

55 получают методом последовательных приближений — как с уменьшением, так и с увеличением промежуточных значений, 4. При ударном или взрывном сжатии за моментом максимального сжатия идет процесс разгрузки. Момент времени, когда на1793287

12 чинается снижение давления, должен быть получен иэ дополнительных измерений, например путем фиксации изменения усилий.

Заметим, что в этом случае общее правило таково, что число пиков, соответствующее нагружению, равно числу пиков, регистрируемых при уменьшении давления. Поэтому достаточно зарегистрировать общее число пиков и разделить их пополам. Максймаль10 ное давление будет соответствовать половинному числу пиков.

5. Пульсирующее давление может быть зафиксировано (и измерено), если его величина не превышает значения примерно сколько порядков и ограничивается лишь быстродействием фотоэлектронного устройства. Повышению быстродействия спо(МО) кбар на фоне некоторого известного значения. Облегчение измерений подобного рода состоит в том, что при любом фиксисобствует увеличение светосилы приборов, использование растров, параллельная регистрация дублетных линий в спектре, а также рованном давлении фазу сигнала можно установить по своему желанию, например, 20 нулевую, путем небольшой развертки спекувеличение размеров датчика.

Это позволяет"успешно проводить научно-прикладные исследования динамики различных йроцессов пад давлением. тра в спектрометре.

Отметим также, что любые измерения при высоком давлении носят обратимый-ха25 ный в камере высокого давления с оптически прозрачными окнами, источник возбужФормула изобретения

1. Способ измерения высокого давления, основанный на регистрации смещения денйя люминесценции датчика, оптический формирователь пучка люминесцентного иэ30 спектральных линий люминесценции выбранного твердотельного датчика давления в процессе изменения измеряемого давлелучения датчика, установленный на входе спектрального прибора; на выходе которого ния, определении величины смещения ли- - установлено регистрирующее устройство, ний и последующем расчете величины и отличающеесятем,чтосцельюповышения быстродействия, в качестве спектральзнака приращения давления по известной ного прибора в нем использован растровый спектрометр с гребенчатым спектром продля выбранного твердотельного датчика зависимости, отл ич а ющий с я тем, что, с целью повышения быстродействия путем измерения давления в темпе исследуемого пускания, период которого в 1,5-3 раза превышает ширину одиночной линии люми40 процесса изменения давления, фильтруют несценции датчика выходное люминесцентное излучение твердотельного датчика устройством с гребенча3, Устройство по и, 2, о т л и ч а ю щ е етым спектром пропускания, регистрацию смещения линий люминесценции осуществс я твм, что, с целью упрощения, период гребенчатого растра выбран равным интервалу между двумя линиями люминесценции твердотельного датчика, например R-ли ниями рубина.

4. Устройство по пп. 2 и 3, о т л и ч а ющ е е с я тем, что, с целью увеличения

50 светосилы, растровый спектрометр снабпикам интенсивности

2. Устройство для измерения высокого давления, содержащее твердотельный люминесцентный датчик давления, размещенжен входным и выходным гребенчатыми растрами с одинаковыми постоянными. периодами. ляют путем подсчета числа пиков интенсивно- 45 сти йрофильтрованного люминесцентного излучения, а величину смещения линий определяют как сумму периодов, гребенчатого спектра пропускания по соответствующим рактер, поскольку в конечном итоге возвра щаются к нулевому давлению. Поэтому хорошим методом проверки точности измерений служит равенство числа пиков на этапах повышения и снижения давления.

Использование данного способа и устройств на его основе позволяет измерять величину высокого давления в темпе исследуемого процесса изменения давления, т.е. в режиме текущего времени, включая область импульсных давлений; Реальная скорость регистрации высокого давления превышает достигнутый уровень на не1793287

1793287

Составитель А;Савуцкий

Техред М.Моргентал Корректор Л.Лукач

Редактор

Производственно-издательский комбинат "Патент", г. Ужгород, ул.Гагарина, 101

Заказ 497 Тираж Подписное

ВНИИПИ Государственного комитета по изобретениям и открытиям при ГКНТ СССР

113035, Москва, Ж-35, Раушская наб., 4/5