Способ измерения удельного электрического сопротивления электропроводящих материалов

 

ОПИСАНИЕ

ИЗОБРЕТЕНИЯ

К АВТОРСКОМУ СВЙДЕТЕЛЬСТВУ

Сова Советских

Социалистических

Республик

Зависимое от авт. свидетельства №

Заявлено 28. I I l.1966 (№ 1065729/26-10) с присоединением заявки ¹

Приоритет

Опубликовано 29.VII.1967. Бюллетень № 16

Кл. 21е, 29/01

МПК б 01г

УДК 621.317.343.2 (088.8) Комитет по делам изобретений н открытий прн Сосете Министров

СССР

СПОСОБ ИЗМЕРЕНИЯ УДЕЛЬНОГО ЭЛЕКТРИЧЕСКОГО

СОПРОТИВЛЕНИЯ ЭЛЕКТРОПРОВОДЯЩИХ МАТЕРИАЛОВ

Известны способы измерения удельного электрического сопротивления электропроводящих материалов, основанные на сравнении с эталоном, заключающиеся в том, что исследуемый образец помещают в двухэлектродную ячейку с жидкостью заданного удельного сопротивления и путем подбора ячеек определяют удельное сопротивление образца по линейному изменению тока в цепи электродов.

Предложенный способ отличается от известного тем, что исследуемый и эталонный образцы приводят во взвешенное в электромагнитном поле состояние, при установившейся равновесной температуре измеряют электрическую мощность, затраченную на их нагрев, для эталонного образца с известным удельным сопротивлением по формуле

2 р pf определяют коэффициент А и, сохраняя его постоянным путем подбора напряжения, определяют удельное сопротивление исследуемого материала.

Это позволяет бесконтактно производить измерения, повышает точность измерения.

Определение удельного электрического сопротивления твердых и расплавленных электропроводящих материалов осуществляют, нагревая их an взвешенном в электромагнитном поле состоянии. Способ позволяет производить измерения в широком диапазоне температур при наличии в распоряжении исследователя не более 10 — 20 г металла. Удельное электрическое сопротивление вычисляют по формуле где: F — вес металла; P — передаваемая металлу мощность; f — частота поля; о — удельное электрическое сопротивление; А — коэффициент, зависящий от конфигурации поля, т. е. от размеров металла и индуктора, расположения металла в индукторе, и независящий от физических свойств металла и частоты поля; цо — — 4 10 — магнитная проницаемость вакуума. Формула справедлива для случая поверхностного проникновения электромагнитной энергии в металл.

Определив передаваемую в металл мощность, при установившейся равновесной температуре для эталонного металла с известным удельным электрическим сопротивлением, можно вычислить коэффициент А и, сохраняя его постоянным, путем подбора напряжения на индукторе определить удельное сопротивление исследуемого металла.

Для сохранения постоянства коэффициента

30 А объем исследуемого металла следует взять

199985

Предмет изобретения

Составитель С. С. Лукинская

Редактор В. Н. Торопова Техред Л. Я. Бриккер Корректоры: С. А. Башлыкова и Е. Н. Гудзона

Заказ 2913!7 Тираж 535 Подписное

ЦИИИПИ Комитета по делам изобретений и открытий при Совете Министров СССР

Москва, Центр, пр. Серова, д. 4

Типография, пр. Сапунова, 2 равным объему эталонного и обеспечить одинаковое положение в индукторе исследуемого и эталонного образца, для чего напряжение на индукторе установить равным

U=U где: Uo — напряжение на индукторе при помещении в него эталонного металла с известным удельным сопротивлением; у — удельный вес исследуемого металла; ув — удельный вес эталонного металла; f — частота поля в опыте с исследуемым металлом; fo — частота поля в опыте с эталонным металлом.

Изменяя частоту поля, тип индуктора, напряжение на нем и вес тела, можно получить различные установившиеся температуры в широком диапазоне и определить удельное электрическое сопротивление жидкого или твердого материала, При определении удельного электрического сопротивления полупроводниковых материалов предварительный нагрев образцов до возникновения электропроводности, достаточной для обеспечения взвешенного в электромагнитном поле состояния, можно осуществить электронным, световым или электромагнитным лучом.

Способ измерения удельного электрического сопротивления электропроводящих материалов, основанный на сравнении с эталоном, отличающийся тем, что, с целью бесконтактного измерения и повышения точности измерения, исследуемый и эталонный образцы приводят во взвешенное в электромагнитном поле состояние, при установившейся равновесной температуре измеряют электрическую мощность, затраченную на их нагрев, для эталонного образца с известным удельным сопротив " о лением по формуле F = — А- р опреде2 ярт ляют коэффициент А и, сохраняя его постоянным путем подбора напряжения, определяют удельное сопротивление исследуемого материала, где F —; P — передаваем ая металлу мощность; f — частота поля; р — удельное электрическое сопротивление;

А — коэффициент, зависящий от конфигурации поля, т. е, от размеров металла и индуктора и расположения металла в индукторе;

p0 — — 4 ° 10 — магнитная проницаемость вакуума,