Способ и устройство реализации магнитно-нуклонного катализа

 

Способ и устройство реализации магнитно-нуклонного катализа (МНК) с помощью элементарных частиц с магнитным зарядом одновременно относятся к нескольким областям ядерной физики и техники, а именно: к преобразованию химических элементов и их соединений с помощью электромагнитного и корпускулярного излучения путем взаимодействия с частицами с магнитным зарядом, объединения с ними и последующего распада нуклонно-связанных ядерных структур и к ядерным (и нуклонным) энергетическим установкам - способам и устройствам для получения электрической, магнитной и тепловой энергии путем выделения энергии в реакциях МНК. Сущность изобретения: способ МНК заключается в том, что на химические элементы и их соединения воздействуют катализатором - элементарными частицами с магнитным зарядом. При этом происходит нуклонное преобразование ядерного строения химических элементов и создается стабильное состояние элементарных частиц с магнитным зарядом с ядрами исходных химических элементов. Осуществляют трансформацию исходных элементов и их соединений в другие химические элементы и их соединения, причем трансформация сопровождается процессами ядерного синтеза и распада. В качестве элементарных частиц с магнитным зарядом используют магнитные монополи или дионы. Для реализации способа МНК используют устройство, хотя бы один модуль которого представляет собой средство для воздействия элементарными частицами с магнитным зарядом на химические элементы и их соединения. Такой модуль может быть выполнен в виде средства для прерывания тока не менее чем в одном из проводников электрической цепи в момент изменения значения тока, протекающего через проводник. Проводник помещен в диэлектрическую среду, в которой пробойное напряжение выше, чем наивысшее напряжение на любом из проводников электрической цепи. Технический результат заключается в возможности трансформирования химических элементов и их соединений и создания новых технологий получения химических элементов, а также в получении энергии и создании новых технологий производства энергии. 2 с. и 29 з.п.ф-лы, 43 ил.

Способ и устройство реализации магнитно-нуклонного катализа (МНК) с помощью элементарных частиц с магнитным зарядом одновременно относятся к нескольким областям ядерной физики и техники, а именно: к преобразованию химических элементов - способам и устройствам для преобразования химических элементов и их соединений с помощью электромагнитного и корпускулярного излучения путем взаимодействия с частицами с магнитным зарядом, объединения с ними и последующего распада нуклонно-связанных ядерных структур и к ядерным (и нуклонным) энергетическим установкам - способам и устройствам для получения электрической, магнитной и тепловой энергии путем выделения энергии в реакциях МНК.

Способ и устройство МНК могут быть использованы, в частности, для трансформирования химических элементов и их соединений и создания новых технологий получения химических элементов, для получения энергии и создания новых технологий производства энергии и для изменения физических и химических свойств химических элементов.

Использование возможностей нуклонного катализа с помощью элементарных частиц с магнитным зарядом, реализуемого заявляемым способом, благодаря замечательным свойствам элементарных частиц с магнитным зарядом и его промышленной пригодности представляется на сегодняшний день безграничным.

Описываемые способ и устройство не имеют аналога. В настоящее время неизвестны способы реализации магнитно-нуклонного катализа с помощью элементарных частиц с магнитным зарядом, а также устройства, обеспечивающие реализацию такого способа. Нуклонный катализ с помощью других элементарных частиц реализуется исключительно в лабораторных условиях, в одиночных процессах и не является промышленно пригодным.

Существование аналогичных технических устройств не означает соответствия данному назначению - реализации заявляемого способа.

Вопрос о существовании магнитного заряда (одиночного магнитного полюса - S или N), носителем которого является стабильная элементарная частица с магнитным зарядом - магнитный монополь, - давно поставлен перед современной физикой и вызывает интерес ученых и исследователей.

По проблеме магнитного монополя многочисленными авторами было написано более двухсот работ, в основном теоретических. Столь значительный интерес объясняется тем, что подтверждение физического существования магнитного монополя, предсказанного в свое время теоретиком квантовой физики Полем Дираком, приведет к изменению существующих на данный день представлений об электромагнитном поле, к требованию введения в уравнение Максвелла новых источников - магнитных зарядов и токов и отразится на всем монументальном здании, называемом теорией поля.

В 1931 г. Поль Дирак, исходя из требования симметрии между электричеством и магнетизмом, высказал гипотезу о существовании элементарного магнитного заряда - магнитного монополя [1]. Согласно этой гипотезе магнитный монополь - это элементарная частица, являющаяся носителем одиночного магнитного заряда - полюса S или N.

Известные в природе частицы, обладающие магнитными свойствами, имеют северный и южный магнитные полюса и соответственно являются диполями. Попытки экспериментального подтверждения существования магнитного монополя не прекращаются вот уже почти семьдесят лет. Детекторы, применяемые для обнаружения магнитных монополей (прямое детектирование), можно разделить на два класса [10]: индукционные детекторы, использующие принцип обнаружения, основанный на явлении электромагнитной индукции, и детекторы, регистрирующие взаимодействие магнитного монополя с веществом.

Отдельные свидетельства об успешной регистрации магнитного монополя появлялись, однако единственный кандидат на роль монополя был получен в феврале 1982 г. под руководством Кабреры [7]. В то же время известно, что его эксперименты не удалось воспроизвести, что подвергает сомнению названные результаты. Все другие попытки экспериментально подтвердить существование магнитных монополей, а тем более получить эти частицы, заканчивались неудачей [6, 7, 8, 9].

Развитие теоретического обоснования существования и описания магнитного монополя как элементарной частицы с магнитным зарядом - полюса S или N - базируется на следующих математических выводах и современных теориях.

Исследование квантомеханического движения электрического заряда в поле магнитного полюса привело к условию квантования: g=е•(137/2)•k, где е - электрический заряд, k - целое число, причем k=±1, ±2, ±3,... В модели Швингера [2] концепция Дирака была распространена на релятивистскую область и показано, что в условиях квантования разрешены только четные значения k. Тем самым установлено, что заряд магнитного монополя квантуется и определен. Величина масс из этой модели не следует. В 1969 г. Швингер [12] на основании представлений о дробных электрических зарядах и качественной симметрии между электрическим и магнитным зарядом предположил, что "адронное вещество" необходимо рассматривать как магнитно-нейтральные образования дуально-заряженных частиц - дионов. Нуклоны, таким образом, должны состоять из комбинаций таких частиц, которые учитывают различные типы адронов - мезоны и барионы, а также их античастицы. В связи с этим электрический и магнитный заряды кратны: е₀= 1/3е, g₀=1/3g, где е - электрический заряд, g - магнитный заряд, е₀ - элементарный электрический заряд, g₀ - элементарный магнитный заряд.

Новый импульс в развитии теорий о магнитных монополях дали работы 'т Хоофта [3] и Полякова [4]. Они показали, что магнитные монополи обязательно возникают в некоторых теориях калибровочных полей. В неабелевых калибровочных теориях со спонтанно нарушенной симметрией существуют устойчивые классические решения, обладающие конечным размером, энергией и ненулевым магнитным зарядом. Масса магнитного монополя в этих моделях значительно больше, чем предполагалось ранее, и выражается через массу промежуточного бозона: m(М)= m(w)/2≈5 ТэВ, где m(M) - масса магнитного монополя и m(w) - масса промежуточного бозона. Магнитные монополи и в этих теориях очень массивны, и их масса значительно превосходит энергию, при которой наступает Великое Объединение. В связи с этим считается, что магнитные монополи невозможно создать в современных ускорителях. Согласно современным теориям в моделях Великого Объединения магнитные монополи должны возникать в качестве топологических дефектов пространства-времени, когда калибровочная группа спонтанно нарушается и впервые возникает абелева группа U(1) - подгруппа: SU(5)_→SU(3)⊗SU(2)⊗U(1). В 1988 г. Матвеев и Рубаков [11] определили, что простейший (фундаментальный) монополь должен иметь цветной гиперзаряд: как обычный магнитный заряд, так и цветной магнитный заряд. Масса и размер ядра такого магнитного монополя определяются масштабом Великого Объединения: m(М)~ (1/137)•(М_х ^-1~ 10¹⁶ ГэВ, r(М)~ М_х ^-1~10^-28 см, где М_х- массивный векторный бозон X группы SU(2) и равен ~10¹⁴ ГэВ, m(M) - масса магнитного монополя, r(M) - радиус ядра магнитного монополя. Еще в 1981 г. Рубаков в своей работе [5] заметил, что магнитный монополь катализирует распад нуклонов: M+p_→M+μ⁺+адроны. Этот распад предсказывают теории Великого Объединения.

Ядерная реакция во всей полноте этого понятия - процесс, начинающийся со столкновения не менее двух элементарных частиц и идущий, как правило, с участием сильных или слабых взаимодействий. При этом рождаются и поглощаются частицы - происходит синтез и распад химических элементов и их соединений. Соответственно имеет место и комбинация этих двух процессов, что мы и можем назвать превращением одних частиц в другие.

В декабре 1942 г. Ферми удалось вызвать первую цепную ядерную реакцию - деления ядер урана: n+²³⁵U-->¹⁴⁰Cs+⁹³Rb+3n+200 МэВ (0,85 МэВ/нуклон). Техническое применение получил процесс ядерного деления в виде источника энергии и радиоактивных изотопов. Большим недостатком процессов ядерного деления и распада является высокая радиоактивность продуктов деления и ограниченность количества вариантов возможных реакций.

Ядерный синтез впервые был осуществлен в лабораторных условиях еще в тридцатые годы. Но он имеет большой недостаток в технической реализации. Ядерный синтез осуществляется только при очень высокой температуре в термоядерных реакциях, например: ²H+²H-->³He+n+3,2 МэВ и ²H+³H-->⁴He+n+17,6 МэВ (3,52 МэВ/нуклон). На современных исследовательских установках ядерного синтеза JET в 1991 г. в Англии и ТОКАМАК в декабре 1993 г. в США были получены 1,7 и 5,6 МВт, что было намного меньше затраченной энергии. На данный момент ядерный синтез еще не имеет технического применения в связи с высокими энергетическими затратами на получение очень высоких температур - более 100.000^oС и подачу токов со значением в миллионы ампер для создания магнитных полей для удержания горячей плазмы в реакторе. Преимущество термоядерного синтеза лежит в неограниченных резервах топлива - дейтерия в морских океанах.

В 1957 г. в эксперименте в Беркли под руководством Альвареца было открыто явление катализа ядерных реакций в водороде μ-мезонами. Этот ядерный синтез происходит в условиях холодного водорода и был предсказан теоретически Франком [19], Сахаровым [20] и Зельдовичем [21]: p+d+μ(_→pdμ)_→³He+μ. Но этот катализ не может получить технического применения, так как вероятность ядерного синтеза в холодном водороде низкая и энергетический выход реакции не будет покрывать затрат энергии на создание мезонов на ускорителях. Мезоны космических лучей практически неэффективны из-за их малой интенсивности. В связи с этим мюонный катализ применяется только для исследования ядерных переходов и т.п.

В 1988 г. Матвеев и Рубаков [11] в рамках теории Великого Объединения показали, что в фермионно-нуклонных взаимодействиях монополи выступают в роли катализатора. В процессе рассеяния s-волновых фермионов на монополях с несохранением фермионного числа квантовые числа конденсатов из SU(2)_М соответствуют процессам монопольного катализа распада нуклонов: р+М-->е⁺+М (+ пионы) и n+M_→e⁺+π^-+M(+пионы). Также имеют место и процессы с нарушением барионного числа. Квантовые числа этого процесса >соответствуют реакции: р+М-->^1/2e⁺+1/2р+М. Волновая функция конечного состояния интерпретируется как линейная суперпозиция протона и позитрона, т.е. процесс эффективно описывает две реакции: р+М-->е⁺+М и р+М-->р+М.

Включение фермионов следующих поколений приводит к появлению других, дополнительных каналов монопольного катализа распада протона [22]: p+M_→e⁺+μ⁺μ^-+M, p+M_→μ⁺+K°+M и p+M_→μ⁺+K⁺+π^-+M. Оценка сечения монопольного катализа - очень сложная задача. Проблема заключается в объединении больших, промежуточных и малых расстояний (r>>10^-13 см, r~ 10^-13 см и r<<10 см) между монополем и нуклоном. А от этого зависит несохранение барионного числа.

В работе [13] Коршунов в 1991 г. показал, что медленный дрейф монополя в воздухе совпадает со среднестатистическими физическими параметрами шаровой молнии, и она по сути является явлением нуклонного распада с участием катализатора - монополя.

Предметом настоящего изобретения явилось создание способа и устройства для целенаправленной реализации МНК с помощью элементарных частиц с магнитным зарядом для разностороннего практического использования в индустрии и быту, а также для дальнейших научных исследований. Возможно, это позволит понять структуру построения химических элементов, природу сильного и слабого взаимодействий и потребует своего, нового описания в теории взаимодействий, модификации СРТ - теоремы на предмет введения операции магнитного сопряжения.

Способ МНК в соответствии с настоящим изобретением состоит в том, что на химические элементы и их соединения воздействуют катализатором - элементарными частицами с магнитным зарядом.

Способ МНК в соответствии с настоящим изобретением характеризуется тем, что меняют количество нуклонов в ядрах химических элементов и их соединений.

Способ МНК в соответствии с настоящим изобретением характеризуется тем, что трансформируют исходные химические элементы и их соединения в другие химические элементы и их соединения.

Способ МНК в соответствии с настоящим изобретением характеризуется тем, что получают энергию в виде кинетической энергии элементарных частиц с магнитным зарядом и тепла.

Способ МНК в соответствии с настоящим изобретением характеризуется тем, что изменяют физические свойства химических элементов и их соединений.

Способ МНК в соответствии с настоящим изобретением характеризуется тем, что с целью получения необходимого и достаточного количества элементарных частиц с магнитным зарядом и создания условий для реализации МНК согласно настоящему изобретению используют способ для получения элементарных частиц с магнитным зарядом, характеризующийся тем, что в электрической цепи, состоящей по крайней мере из двух проводников, помещенных в диэлектрическую среду, пробойное напряжение которой выше, чем максимальное напряжение на любом из этих проводников, прерывают переменный ток в одном из этих проводников.

Целесообразно в ряде случаев способ МНК согласно заявляемому изобретению осуществлять одновременно со способом получения элементарных частиц с магнитным зарядом.

Способ МНК согласно настоящему изобретению характеризуется тем, что исходным материалом для трансформирования химических элементов и их соединений являются проводники, помещенные в диэлектрическую среду. Целесообразно использовать в качестве исходного материала проводники электрической цепи, предназначенные для электровзрыва.

Заявляемый способ МНК согласно настоящему изобретению характеризуется тем, что в качестве исходного материала могут использоваться и дополнительные твердые тела, жидкости и газы. В ряде случаев целесообразно добавлять исходный материал в диэлектрическую среду.

Способ МНК согласно настоящему изобретению характеризуется тем, что исходным материалом для трансформирования химических элементов и их соединений является диэлектрическая среда.

Заявляемый способ характеризуется также тем, что через проводники, составляющие электрическую цепь, целесообразно пропускать переменный или импульсный ток и прерывать его путем электровзрыва одного из проводников в момент изменения во времени значения тока.

С целью повышения эффективности процесса и получения заданных результатов согласно заявляемому способу целесообразно проводники располагать параллельно и пропускать по крайней мере через два проводника электрической цепи ток в противоположных направлениях или располагать их под углом друг к другу, причем изменение такого угла в диапазоне от -180 до +180 градусов позволяет регулировать качественные и количественные показатели процесса трансформирования химических элементов и их соединений и получения энергии. В ряде случаев целесообразно использовать более двух проводников и располагать их таким образом, чтобы обеспечивалось расположение проводников, указанное выше, и электровзрыв всех проводников, предназначенных для этого.

С целью повышения эффективности процесса и получения заданных результатов согласно заявляемому способу целесообразно прерывать ток в проводнике в момент максимальной скорости нарастания тока.

С целью управления процессом МНК целесообразно выполнять и проводники и исходный материал как из одинаковых, так и различных химических элементов или их соединений.

С целью повышения эффективности процесса и получения заданных результатов согласно заявляемому способу также целесообразно использовать проводники таких размеров и с такими сечениями, чтобы прерывание тока выполнялось при оптимальных затратах энергии, причем количество затрачиваемой энергии, а также скорость нарастания тока, количество и состав исходного материала, состав и физические свойства диэлектрической среды позволяют регулировать качественные показатели и количественный выход процесса МНКа.

В соответствии с заявляемым способом в качестве диэлектрической среды могут использоваться твердые тела, жидкости и газы. В ряде случаев целесообразно использовать обычную или дистиллированную воду.

Заявляемый способ характеризуется также тем, что диэлектрическую среду помещают в замкнутый объем.

В соответствии с заявляемом способом дополнительное воздействие на качественные и количественные характеристики процесса МНКа может быть получено при герметизации замкнутого объема. В ряде случаев целесообразно прерывать ток в электрической цепи при повышенном значении давления в замкнутом объеме, а также при повышенной температуре диэлектрической среды.

Устройство для осуществления заявляемого способа МНК с помощью элементарных частиц с магнитным зарядом в соответствии с настоящим изобретением содержит источник питания, коммутирующее устройство с внешним запуском и реактор.

Заявляемое устройство характеризуется тем, что реактор состоит из блока формирования элементарных частиц с магнитным зарядом, который содержит диэлектрическую среду, помещенные в нее по крайней мере два электрически соединенных проводника электрической цепи, являющейся нагрузкой для источника питания.

Целесообразно в ряде случаев в заявляемом устройстве в качестве реактора использовать блок формирования элементарных частиц с магнитным зарядом.

Заявляемое устройство характеризуется тем, что в блоке формирования элементарных частиц с магнитным зарядом формируется такая диэлектрическая среда, чтобы ее напряжение пробоя было выше, чем наивысшее напряжение в любой точке проводников электрической цепи.

Целесообразно для осуществления заявляемого устройства МНК с помощью элементарных частиц с магнитным зарядом в соответствии с настоящим изобретением использовать дополнительный исходный материал и помещать его в реактор.

Целесообразно использовать в блоке формирования элементарных частиц с магнитным зарядом устройство пространственного ограничения диэлектрической среды, если в качестве нее используется жидкость или газ. В ряде случаев целесообразно для устройства пространственного ограничения диэлектрической среды использовать камеру.

Заявляемое устройство характеризуется тем, что в качестве источника питания может быть использован источник переменного или импульсного напряжения.

С целью повышения эффективности работы устройства в соответствии с настоящим изобретением камера, заполненная диэлектрической средой, представляет собой герметизированную камеру, снабженную регуляторами давления и температуры диэлектрической среды.

Заявляемое устройство характеризуется тем, что оно содержит средство для изменения и фиксации пространственного расположения проводников электрической цепи относительно друг друга путем поворота проводников относительно друг друга по осям x и y относительно z на углы в диапазонах от -180 до +180 градусов.

Устройство в соответствии с настоящим изобретением характеризуется также тем, что проводники электрической цепи могут иметь различные геометрические формы и сечения, причем проводник, который предназначен для электровзрыва, может быть выполнен в виде фольги, проволочки или лайнера. Проводники могут быть выполнены из различных химических элементов или их соединений.

Заявляемые способ и устройство иллюстрируют следующие материалы.

Фиг.1 - блок-схема алгоритма осуществления получения элементарных частиц с магнитным зарядом.

Фиг. 2 - функциональная блок-схема устройства для осуществления способа получения элементарных частиц с магнитным зарядом.

Фиг.3 и фиг.4 - фотографии шарообразного светового разряда, возникающего при осуществлении заявляемого способа спустя 1 мсек и 7 мсек после электровзрыва.

Фиг. 5 - фотография тормозного излучения, возникающего в воздухе после электровзрыва в эксперименте от 18.11.98.

Фиг.6 - фотография излучения Вавилова-Черенкова, возникающего в вылетающей из камеры воде в эксперименте от 18.11.98 г.

Фиг. 7 - фотография оптического спектра шарообразного светового разряда (плазмы) в эксперименте 67 от 11.02.99.

Фиг. 8 - фотография фрагмента ультрафиолетового спектра шарообразного светового разряда (плазмы), состоящего из сплошного и линейчатого спектров, с эталоном (опорный спектр) железа.

Фиг.9а - фотография ультрафиолетового спектра тормозного излучения в диэлектрической среде за фильтрами 423 мкм и 457 мкм с пиком интенсивности во время существования плазменного свечения в эксперименте 82 от 27.02.99. Верхний канал инвертирован при времени развертки Т=5 мсек/деление и напряжении U=5 В/деление.

Фиг.9b - фотография ультрафиолетового спектра тормозного излучения в диэлектрической среде за фильтрами 423 мкм и 457 мкм до момента возникновения шарообразного светового разряда в эксперименте 82 от 27.02.99. Верхний канал инвертирован при времени развертки Т= 0,1 мсек/деление и напряжении U=1 В/деление.

Фиг.10 - схема расположения фотодетекторов: 1 - место электрического взрыва фольг; 2 - объектив; 3 - пластинка с ядерной эмульсией; 4 - фотопленки, сложенные в стопку; 5 - ЭОП; 6 - фотопленка;
7 - ФЭУ-35;
8 - интерференционные фильтры;
9 - спектрограф ИСМ-51;
10 - спектрограф СТЭ-1.

Фиг. 11а - типичный трек, полученный в ядерной фотоэмульсии Р-100, расположенный на расстоянии 100 см от оси устройства.

Фиг. 11b - более подробное изображение структуры трека фиг.11а под микроскопом с сильным увеличением.

Фиг. 12а, b и с - фотографии трека прохождения одной и той же частицы на трех расположенных друг за другом фрагментах РФ пленки.

Фиг. 13 - фотография очень длинного прерывистого трека, напоминающего след протектора покрышки колеса автомобиля.

Фиг.14 - фотография трека, напоминающего след гусеницы.

Фиг.15 - схема эксперимента для регистрация вторичного излучения пробы:
1 - чашка Петри;
2 - проба;
3 - фотопленка;
4 - стекловолоконная шайба.

Фиг.16 - фотография фрагмента трека, полученного за счет вторичного излучения пробы.

Фиг.17 - фотография диффузного свечения всего пространства, возникающего в момент электровзрыва (Т=0 мсек).

Фиг.18 - фотография ЭОПограммы, полученной в первые 550 мксек после импульса тока с помощью ультрафиолетового ЭОПа.

Фиг. 19, фиг.20 и фиг.21 - результаты измерения - графики, произведенные с помощью эффекта Мессбауера соответственно для необлученного ⁵⁷Fe, южного (S) ⁵⁷Fe и северного (N) ⁵⁷Fe.

Фиг. 22 - таблица анализа масс элементного состава исходной фольги из титана. Вес указан в процентах от общего веса.

Фиг. 23 - таблица анализа масс изотопного состава в исходной фольге из титана. Вес указан в процентах от общего веса.

Фиг.24-фиг.27 - фотографии полученных проб.

Фиг. 28 - таблица анализа масс элементного состава пробы 170. Вес указан в процентах от общего веса.

Фиг. 29 - таблица анализа масс элементного состава пробы 170. Вес указан в процентах от атомарного веса.

Фиг.30 - таблица анализа масс изотопного состава титана в пробе 196. Вес указан в процентах от общего веса.

Фиг. 31 - таблица анализа масс элементного состава пробы 169. Вес указан в процентах от общего веса.

Фиг. 32 - таблица анализа масс элементного состава пробы 169. Вес указан в процентах от атомарного веса.

Фиг. 33 - таблица анализа масс изотопного состава титана в пробе 197А. Вес указан в процентах от общего веса.

Фиг.34 - таблица анализа масс элементного состава пробы 197А. Вес указан в процентах от общего веса.

Фиг.35 - таблица анализа масс элементного состава пробы 197А. Вес указан в процентах от атомарного веса.

Фиг. 36 - таблица анализа масс изотопного состава титана в пробе 207р. Вес указан в процентах от общего веса.

Фиг. 37 - гистограмма усредненного анализа масс 169-240 по титану. Вес указан в процентах от общего веса.

Фиг. 38 - таблица анализа масс состава проб 226, 229 и 230. Вес указан в процентах от общего веса.

Фиг.39 - анализ состава пробы Х25.

Фиг.40 - анализ состава пробы Х27.

Фиг.41 - анализ состава пробы Х22.

Фиг.42 - анализ состава пробы Х23.

Фиг.43 - анализ соотношений Z_out/Z_in.

Алгоритм заявляемого способа МНК с помощью элементарных частиц с магнитным зарядом представлен на блок-схеме фиг.1. Согласно заявляемому изобретению необходимо воздействовать элементарными частицами с магнитным зарядом на исходные химические элементы и их соединения. Целесообразно воздействовать в условиях, создаваемых при осуществлении способа получения таких частиц, описанных ниже. В соответствии с заявляемым способом электрическую цепь, состоящую по крайней мере из двух проводников, помещают в диэлектрическую среду, подают на нее напряжение от источника питания путем внешнего запуска коммутирующего устройства и осуществляют прерывание тока путем электровзрыва в одном из этих проводников. Для осуществления электровзрыва в соответствующем проводнике необходимо обеспечить сопряжение электрических характеристик источника питания, коммутирующего устройства, диэлектрической среды, электрической цепи, состоящей из кабелей, самих проводников и их электрических соединений. При этом совокупность характеристик обеспечивает электровзрыв данного проводника таким образом, что он происходит в момент максимальной скорости нарастания значения тока. В качестве диэлектрической среды для обеспечения необходимых взаимодействий используют материал, напряжение пробоя которого выше, чем максимальное напряжение на любом из проводников, составляющих электрическую цепь. Элементарные частицы с магнитным зарядом в количестве, регистрируемом и достаточном для их дальнейшего использования, были многократно и стабильно получены при использовании, в частности, различных диэлектрических сред, при различных температурах диэлектрической среды, двух и более проводников электрической цепи, при использовании одинаковых и различных материалов, а также геометрических форм проводников, различных скоростей изменения значения тока в момент электровзрыва и различных энергоемкостей источника питания. Одновременно с получением элементарных частиц с магнитным зарядом они управляемо взаимодействуют с исходным веществом, каким могут являться проводники электрической цепи, диэлектрическая среда и помещенные в диэлектрическую среду химические элементы и их соединения в зависимости от совокупности условий, создаваемых в процессе получения данных элементарных частиц с магнитным зарядом.

Для реализации способа МНК с помощью элементарных частиц с магнитным зарядом целесообразно использовать устройство, блок-схема которого изображена на фиг.2. Устройство содержит источник питания 1 и реактор 15. Реактор 15 целесообразно осуществить в виде блока формирования элементарных частиц с магнитным зарядом 3, соединенного посредством кабелей 4 и коммутирующего устройства 2 с источником питания 1. Блок формирования элементарных частиц с магнитным зарядом может представлять собой камеру, заполненную диэлектрической средой 5, и содержит по крайней мере один модуль прерывания тока 6, включающий электрическую цепь 7, состоящую по крайней мере из двух проводников 8 и 9 (проводник, предназначенный для электровзрыва). Положение проводников электрической цепи изменяется и фиксируется с помощью стандартных элементов и принципов крепления 10. Кабели 4 подключаются с помощью стандартных разъемов 11 к электрической цепи 7 модуля прерывания тока 6. Модуль прерывания тока 6 крепится стандартными креплениями 12 за блок формирования элементарных частиц с магнитным зарядом 3 таким образом, чтобы электрическая цепь 7 находилась внутри диэлектрической среды 5. Устройство может содержать средство регулировки давления 13 в диэлектрической среде, которое может быть выполнено в виде реверсивного насоса. Устройство может содержать средство регулировки температуры 14 в диэлектрической среде, которое может быть выполнено в виде термоэлемента или другого нагревательного устройства.

В качестве источника питания 1 в заявляемом устройстве может быть использована конденсаторная батарея. Энергозапас при напряжении U=4,8 kV составляет W=50 kJ. Коммутацию батареи можно осуществлять с помощью обычного тиратронного разрядника с внешним запуском 2. Энергию транспортируют по кабелям 4 электрической цепи 7, которые могут представлять собой коаксиальные кабели. Проводники 8 и 9 соединены между собой последовательно. Проводник, предназначенный для электровзрыва 9, выполняют, например, в виде фольги, материал, форму и сечение которого выбирают, исходя из совокупности всех остальных электрических свойств элементов и блоков устройства.

Заявляемое устройство работает следующим образом. После осуществления подачи напряжения источника питания 1 при помощи устройства коммутации 2 на электрическую цепь 7 через кабели 4 и проводники 8 и 9 начинает течь ток. При достижении необходимой и достаточной плотности тока в проводнике 9 в нем происходит электровзрыв. При электровзрывах в проводниках достигаются плотности тока порядка 10⁶-10⁷А/см². В момент электровзрыва проводника 9 ток в электрической цепи прерывается и возникает регистрируемое и достаточное для дальнейшего использования количество элементарных частиц с магнитным зарядом.

Для идентификации и подтверждения достоверности существования элементарных частиц с магнитным зарядом применялись следующие физические диагностики.

1.) Регистрация треков элементарных частиц с магнитным зарядом.

С этой целью в работе использовались пленка флюорографическая РФ-ЗМП с чувствительностью 1100 р^-1 по критерию 0,85 над вуалью, пленка радиографическая медицинская РМ-1МД с чувствительностью 850 р^-1 по критерию 0,85 над вуалью, ядерные фотопластинки типа Р с толщиной эмульсионного слоя 100 мкм, высокоразрешающие фотоэмульсии ИАЭ с чувствительностью ~0,1 ед. ГОСТа и разрешающей способностью до 3000 линий/мм, фотобумаги.

Все материалы после облучения проявлялись в соответствующих проявителях: пленки флюорографические в проявителе Д-19 в течение 6 мин. При температуре 20^oС пластинки в фенидон-гидрохининовом проявителе изотермическим методом.

При исследовании обработанных фотоматериалов обнаружены макро- и микроэффекты. Макроэффектами считали те, которые можно рассмотреть невооруженным глазом, а также под лупой при увеличении ~ до 5 раз. Микроэффектами считали те эффекты, которые видны при увеличении от 75 до 2025 раз.

Фотодетекторы размещались на различных расстояниях от центра устройства - от 20 см до 4 м и располагались в радиальной и нормальной плоскостях по отношению к оси устройства (фиг.10). Пленки и пластинки с ядерной фотоэмульсией заворачивались в черную бумагу. Бумага контролировалась на целостность до упаковки пленок и пластинок и перед проявлением.

Размеры и длины наблюдаемых треков в ядерной фотоэмульсии необычно большие. Типичный трек, фотография которого приведена на фиг.11а, получен в ядерной фотоэмульсии Р-100, расположенной на расстоянии 100 см от оси устройства. Из фотографии на фиг.11а видно, что излучение носит существенно корпускулярный характер. Оценка энергии, сделанная из геометрических размеров трека в предположении, что механизм торможения частицы является кулоновским, дает величину Е~ 1 ГэВ. Очевидно, что, учитывая местоположение пластинки с ядерной фотоэмульсией и размер трека, невозможно приписать трек ни α, ни β, ни γ (напомним, что ядерная фотоэмульсия расположена в атмосфере). Более подробное изучение структуры трека под микроскопом с сильным увеличением (фиг. 11b) позволило выделить "головку" круглой формы с плотностью почернения γ>3 и длинным шлейфом с уменьшающейся плотностью, напоминающей "хвост кометы". На данной пластинке с ядерной фотоэмульсией на площади в 4 см² расположено 6 "комет". Их размеры составляют от 300 до 1.300 мкм. Использовался и другой фотодетектор, состоящий из трех сложенных и фиксированных относительно друг друга рентгенных пленок РФ, завернутых в черную бумагу. Пленки располагались примерно в том же месте, что и ядерная фотоэмульсия. Из фотографий, представленных на фиг.12а, b и с видно, что почернения совпадают и это не дает возможности отнести их к артефактам. Оценка поглощенной энергии в трех пленках с учетом толщины слоя эмульсии 10 мкм, размера зерна 1 мкм и светочувствительности дает величину Е~700 МэВ, что совпадает с оценкой трека из фотографии на фиг.4а.

При проявлении ядерной фотоэмульсии определили, что ее почернение начиналось со стороны стеклянной пластинки. Это означает, что излучение выделило большую часть энергии на границе раздела стекла и ядерной фотоэмульсии. Это подтверждается последующей обработкой фотопластинок под микроскопом с сильным увеличением (2025 раз) путем сканирования по толщине фотоэмульсии. Такой же эффект наблюдался и на пластинках, которые во время работы устройства были сложены стеклами друг к другу и располагались в нормальной плоскости по отношению к оси устройства. Это позволяет предположить, что наблюдаемое излучение проявляет свойство переходного излучения.

Зафиксированы также очень длинные (~5 мм) прерывистые следы, напоминающие след гусеницы или протектора покрышки колеса автомобиля, отображенные на фотографиях фиг.13 и 14. Для этого типа треков характерно наличие второго параллельного следа, отличающегося по интенсивности почернения и длине от основного. Оценка энергии плотности почернения дает примерно тот же порядок величины, определенных из треков на фотографиях фиг.11 и фиг.12. Весьма замечательным явилось то обстоятельство, что остатки воды и материала фольги после электровзрыва (проба) после их извлечения из камеры устройства явились источником того же излучения, которое было зафиксировано в момент электровзрыва. Проба была помещена в чашечку Петри, а пленка установлена на расстоянии 10 см, как показано на фотографии фиг.15. Пленка была прижата эмульсией к стекловолоконной шайбе, поскольку мы уже отметили, что излучение проявляет свойства переходного излучения. Время экспозиции составило ~18 часов. Результат представлен на фотографии фиг.16. Из сравнения фотографий на фиг. 13 и фиг.16 можно сделать вывод об идентичности причин, вызвавших почернение пленок. Это означает, что механизм излучения имеет не ускорительное, а ядерное происхождение. Второй вывод, который можно сделать, состоит в том, что причина, приводящая к появлению треков, не исчезает после электровзрыва, а может быть "накоплена".

Зарегистрированные треки полностью совпадают с треками типа "гусеничного", предсказанными в работах [17]. Фотографии таких треков приведены на фиг. 13, 14 и 16. Оценка энергии, сделанная по фиг.11 и 12, также совпадает с результатами работ [16, 17]. Переходный характер излучения совпадает с результатами работы [15].

2.) Регистрация тормозного излучения и излучения Вавилова-Черенкова.

Исходя из результатов работ [14, 16] при регистрации элементарных частиц с магнитным зарядом следует ожидать интенсивное тормозное излучение в воздухе и излучение Вавилова-Черенкова при попадании элементарных частиц с магнитным зарядом в воду.

Для регистрации излучения применялось скоростное фотографирование с помощью шести электронно-оптических преобразователей (ЭОП), работающих в покадровом режиме с временем экспозиции ~100 мксек и задержкой относительно друг друга в ~1 мсек. ЭОПы расположили на расстоянии ~2,5 м, как показано на фиг. 10. В ряде измерений использовался 7-й, "солнечно слепой" ультрафиолетовый ЭОП с максимумом спектральной чувствительности в области и временем экспозиции ~ 50 мксек. Над устройством прикреплено зеркало под углом 45^o к оси Z, что позволяет одновременно регистрировать две проекции свечения.

Для регистрации изображения применялась промышленная скоростная кинокамера марки "IMAGE300 ALAN GORDON ENTERPRISES, INC". Камера позволяет регистрировать 300 кадров в секунду с временем экспозиции кадра ~2 мсек. Для синхронизации камеры были разработаны специальные кварцевые часы.

Для регистрации интенсивности излучения во времени применялись фотодиоды и фотоэлектронные умножители (ФЭУ). Два ФЭУ-35 с интерференционными фильтрами 423 нм и 457 нм со спектральной шириной фильтров 0,5 нм располагались на высоте 1 м над устройством. Фотодиоды и остальные ФЭУ (ультрафиолетовый ФЭУ-142, ФЭУ-97 с фильтром λ = 43 нм) располагались в горизонтальной плоскости на различных расстояниях от устройства.

Для определения спектрального состава светового излучения как в оптической, так и в ультрафиолетовой областях проводился спектральный анализ с помощью двух стандартных спектрографов. Оптические спектры регистрировались прибором ИСМ-51, а ультрафиолетовые - СТЭ-1.

После электровзрыва фольги над блоком формирования элементарных частиц с магнитным зарядом фиксируется свечение: в момент электровзрыва появляется диффузное свечение как бы всего пространства (фиг.5 и фиг.17), а затем появляется свечение (фиг. 3 и фиг.4), очень похожее на явление шаровой молнии. Установленное зеркало позволяло одновременно регистрировать две проекции свечения. Фотографии на фиг.3 и фиг.4 были получены с помощью двух из шести ЭОПов, и на них видно, что свечение имеет шарообразную форму. Шарообразное свечение - плазменное и существует по крайней мере примерно 7 мсек. Регистрация интенсивности свечения во времени проводилась с помощью фотоэлектронных умножителей фотодиодов, расположенных на различных расстояниях от установки. Из анализа осциллограмм и фотографий, полученных кадровыми ЭОПами в различных временных режимах работы, следует, что длительность шарообразного свечения плазмы составляет десятки миллисекунд, в то время как длительность срабатывания конденсаторной батареи составляет всего ~100 мксек. Для того чтобы убедиться в невозможности электрического пробоя на электроды, подавалось статическое контрольное напряжение U=25 кВ. В ходе работы устройства не было обнаружено следов пробоя по воздуху или по диэлектрику. Тем самым существование шарообразного плазменного свечения столь длительное время не может быть объяснено каким-либо пробоем между электродами. Шарообразное свечение составляет в диаметре ~15 см, существует десятки миллисекунд и затем "рассыпается" на маленькие светящиеся образования, как показано на фотографии фиг. 4. На фотографии фиг.18 представлена ЭОПограмма, полученная в первые 550 мксек после начала импульса тока с помощью ультрафиолетового ЭОПа. Из фотографии фиг.18 видно, что в ультрафиолетовой области также нет изображения, как и на фотографиях фиг.5 и фиг.17. Сопоставление с сигналами, полученными с ФЭУ-35 (λ₁ = 423 нм, λ₂ = 457 нм), позволяет трактовать предимпульс на осциллограмме фиг. 9b как тормозное излучение летящих элементарных частиц с магнитным зарядом, а основной импульс на (фиг.9а) - как излучение, связанное с шарообразным свечением. Такая трактовка подтверждается спектральными измерениями. На фиг.7 и 8 представлены участки оптического и ультрафиолетового спектров. Из рисунков видно, что помимо спектральных линий одновременно существует непрерывная часть спектра (континуум), что подтверждает наличие тормозного излучения.

Следует отметить, что сам факт существования "шаровой молнии", как следует из работы Коршунова [13], является результатом образования элементарных частиц с магнитным зарядом. Факт существования излучения Вавилова-Черенкова, возникающего из-за движения элементарных частиц с магнитным зарядом в диэлектрической среде, следует из фотографии фиг.6, полученной при помощи скоростной камеры. На фотографии видно свечение воды, выпрыскивающейся из блока формирования элементарных частиц с магнитным зарядом устройства. Для получения этого кадра камера была выполнена в виде открытого бачка и плиты. Плита была положена на бачок и специально не уплотнена.

Для подтверждения предположения получения элементарных частиц с магнитным зарядом измерялся эффект намагничивания с последующим анализом с помощью эффекта Мессбауера, так как между монополем и ферромагнетиком должна существовать сила притяжения. На основании работы Хакимова и Мартинянова [18] в случае возникновения частиц с магнитным зарядом они должны были бы поглощаться железными фольгами.

Для этого эксперимента было использовано 3 фольги из ⁵⁷Fe. ⁵⁷Fe отличается идеальной структурой и значительным полем на ядре. Две фольги были помещены на разных полюсах сильного магнита с силой магнитного поля примерно 1,2 КГс и расположились на расстоянии примерно 70 см от места электровзрыва, а третья фольга была использована как эталонная, без воздействия магнита. После облучения элементарными частицами с магнитным зарядом, полученными в результате электровзрыва, поток этих частиц должен быть равновероятно распределен на N- и S-полюса, в эталонной фольге они бы компенсировались, а на остальных же двух фольгах они должны были расщепиться на N- и S-полюсы магнита. Это расщепление можно зарегистрировать и оценить с помощью эффекта Мессбауера.

Результаты измерений приведены для эталонного Fe на фиг.19, для южного (S) Fe на фиг.20, для северного (N) Fe на фиг.21.

В фольгах, помещенных на N-полюсе, абсолютная величина сверхтонкого магнитного поля увеличилась на 0,24 кГ. На другой же фольге (S) оно уменьшилось на примерно такую же величину, 0,29 кГ. Ошибка = 0,012 кГ.

Fe - эталонное: Н_n=330,42 кГ
Fe - северный N Н_n=330,66 кГ, Δ_N = 0,24 кг
Fe - южный S Н_n=330,13 кГ, Δ_S = -0,29 кг
Учитывая факт, что магнитное поле в ⁵⁷Fe имеет противоположный знак по отношению к направлению своей намагниченности, можно с уверенностью утверждать, что S-частицы (на N-полюсе магнита) увеличивают отрицательное сверхтонкое поле, а частицы противоположного знака уменьшают его и это относительное изменение по абсолютной величине составляет ~8•10^-4.

Известен такой факт, что при анализе мессбауеровских спектров ферромагнетиков отмечено уширение линий поглощения. Это явление связано с неоднородностью внутренних магнитных полей на ядрах. При анализе спектров облученных фольг обнаружено дополнительное уширение линий поглощения, сравнимое по своей величине с обычным магнитным уширением. Вероятно, это связано с хаотическим поглощением монополей в решетке железа.

Ошибка = 0,003 мм/сек.

Fe - эталонное: r_i=0,334/0,300/0,235 мм/сек
Fe - северный - N: r_i=0,363/0,328/0,250 мм/сек
Fe - южный - S: r_i=0,366/0,327/0,248 мм/сек
Не обнаружено появление квадрупольного сдвига линий, т.е. изменение градиента электрического поля в кристалле не наблюдается.

Fe - эталонное: N₀=126,465
Fe - северный - N: N₀=126,466
Fe - южный - S: N₀=126,470
Это может быть связано как с малостью (по сравнению с электроном) электрического заряда монополя, так и с высокой степенью симметрии решетки железа. Магнитный характер исследуемого излучения однозначен.

В условиях, созданных при получении элементарных частиц с магнитным зарядом и определенных совокупностью регулировок устройства, эти элементарные частицы взаимодействуют с исходным веществом и образуют с ядрами химических элементов и их соединений исходного вещества связанные состояния. Химические элементы и их соединения трансформируются, образуя новые химические элементы и их соединения, меняя физические и химические свойства химических элементов и их соединений элементов, а также выделяя энергию. Часть исходного и полученного вещества остается в камере устройства, а часть выходит из камеры устройства в виде плазмы, т.е. возникает шарообразное плазменное свечение.

Благодаря большой величине магнитного заряда, константа взаимодействия элементарных частиц с магнитным зарядом становится сравнимой с константой ядерного взаимодействия: ²/2πhc = (137)² [5, 16]. Именно по этой причине возможен магнитно-нуклонный катализ ядер, с которыми элементарные частицы с магнитным зарядом и образовывают связанные состояния, что приводит к трансформации ядер химических элементов и их соединений, к изменению физических и химических свойств химических элементов и их соединений, а также выделению энергии.

Для обеспечения чистоты экспериментальных исследований были приняты следующие меры. Все разъемы для подключения высоковольтных кабелей к модулю прерывания тока, крепления проводников и дополнительного исходного материала, другие крепления и узлы внутри и снаружи камеры блока формирования элементарных частиц с магнитным зарядом были выполнены из, например, особо чистого титана. Результат масс-спектрометрического анализа этого титана приведен в таблице на фиг.22. Проводники электрической цепи были также выполнены из этого титана. В опытах, в которых использовалась в качестве исходного вещества фольга из этого титана, в качестве диэлектрической среды применялась дистиллированная вода четырехкратной очистки, составные ее элементы Н и О. В качестве устройства для пространственного ограничения диэлектрической среды использовалась камера, состоящая из бачка и крышки из полиэтилена высокого давления, составные ее элементы С и Н. Поскольку камера уплотнялась с помощью полиэтиленового уплотнения, причем крышка крепилась к бачку титановыми креплениями, масс-анализ которых указан в таблице на фиг. 22, а во время электровзрыва значение давления в камере было заведомо больше внешнего, атмосферного давления (Р>1 атм), то никакие посторонние вещества не могли попасть в камеру, т.е. в реактор. Таким образом, были предприняты все меры для обеспечения "чистоты" экспериментальных исследований.

Во время электровзрыва часть воды и материала исходного вещества (взорванного электровзрывом проводника) вылетала из-под крышки камеры, несмотря на все предпринятые усилия по уплотнению камеры. Оставшиеся в камере вода и остатки исходного вещества, в дальнейшем называемые "проба", извлекались из камеры со всеми мерами предосторожности, принятыми при работе с особо чистыми веществами, и анализировались с помощью различных методик. Из исходного вещества получаются пробы в виде кристаллов, проволочек, волокон и т.д. Фотографии примеров показаны на фиг.24-27.

К примеру, при использовании в качестве исходного вещества титановой фольги в 33 экспериментах из ряда экспериментов 169 по 240 в пробах были обнаружены следующие химические элементы: Na, Mg, Al, Si, Cl, К, Са, V, Cr, Fe, Cu, Zn, Mo, Pb, C, F, P, S, Mn, Co, Ni, Zr, W. Их усредненное количественное распределение показано в гистограмме на фиг.37. Идентичный состав элементов регистрируется с помощью спектральной методики, описанной выше и применявшейся также в исследованиях процесса МНК. На фотографиях фиг.7 и 8 представлены соответственно оптические и ультрафиолетовые спектры. В качестве опорного спектра для оптического спектра на фиг.7 использовались стандартные медная (Cu) и цинковая (Zn) лампы В-3, которые возбуждались с помощью сверхвысокочастотного (СВЧ) поля. В качестве опорного спектра для ультрафиолетового спектра использовалась железная (Fe) сильноточная дуга. Результаты дешифрации спектров в сопоставлении двух различных методик позволяют сделать вполне естественный вывод: часть исходного и трансформированного веществ покидает камеру и образует шарообразное плазменное свечение - "шаровую молнию".

Следует отметить, что изотопный анализ оставшегося в пробе исходного вещества - химического элемента титан, проведенный с помощью масс-спектроскопии, показывает изменение природного соотношения между изотопами титана. Природный изотопный состав и их соотношение по весу показаны в таблице фиг. 23. Изотопный состав титана в пробах 197А, 196 и 207р после МНКа показан в таблицах фиг.33, 30, 36 соответственно. Уменьшение или увеличение удельного массового содержания основного ⁴⁸Ti приводит в основном к увеличению или уменьшению удельного массового содержания ⁴⁶Ti, ⁴⁷Ti, ⁴⁹Ti и ⁵⁰Ti в пробе соответственно. В пробах 226, 229, 230, 231, 232, удельный вес отдельных полученных изотопов отличается от стандартного природного состава до 3,5 раз. Исходными элементами были титан, тантал и вольфрам. Аналогичные результаты получены и для других исследованных изотопов химических элементов (например, хром, никель, железо, молибден, свинец). Это обстоятельство позволяет использовать МНК с помощью элементарных частиц с магнитным зарядом для разделения изотопов.

При анализе проб, во избежание возможных методических ошибок использовались масс-спектрометры различных производителей, принадлежащие различным организациям: Институту общей и неорганической химии в Москве, Московскому государственному университету им. Ломоносова, Военной академии химической защиты в Москве и Всероссийскому научно-исследовательскому институту минерального сырья в Москве. Для этой цели проба делилась на несколько частей и одновременно анализировалась в различных организациях. Существенных расхождений отмечено не было.

Помимо масс-спектроскопии использовались и другие методы анализа. Результаты электронного зондирования фрагментов проб дают хорошее совпадение элементного состава с масс-спектрами.

Для анализа проб использовались также рентгенофазовый, рентгеноструктурный и рентгенофлюоресцентный методы анализа. По элементному составу проб все методики давали хорошее согласие. Всего было проанализировано более 100 проб.

Экспериментально установлено, что трансформация элементов происходит как с понижением, так и с повышением Z ядер, что равнозначно делению и синтезу относительно исходного химического элемента. Таким образом, трансформация ядер, а следовательно, и факт протекания магнитно-нуклонного катализа является доказанным.

Степень выгорания исходного химического элемента, а следовательно, количество трансформируемых ядер зависит от условий, создаваемых при МНК. Соответственным подбором физических условий можно добиться различной степени выгорания исходного химического элемента. Элементный состав пробы 170 приведен в таблицах фиг.33 и 34. В эксперименте 170 было реализовано примерно 4% выгорания основного элемента по удельному весу. Элементный состав пробы 169 приведен в таблицах фиг.36 и 37. В эксперименте 169 было реализовано примерно 8% выгорания основного элемента по удельному весу. Элементный состав пробы 197А приведен в таблицах фиг.39 и 40. В эксперименте 197А было реализовано примерно 25% выгорания основного элемента по удельному весу. Из сопоставления результатов этих проб видно, что при увеличении степени выгорания титана расширяется гамма получаемых элементов как по направлению уменьшения Z, так и по направлению увеличения Z. Для других исследованных химических элементов получается другая гамма получаемых элементов с аналогичной зависимостью от степени выгорания.

На примере экспериментов 226, 229 и 230 (фиг.38) также показано, что, меняя условия МНК, достигается различная степень трансформации исходного вещества в определенные элементы. Степень выгорания исходного элемента достигает более 99%.

Спектральный состав образовавшихся в результате трансформации ядер определяется выбором исходного элемента и диэлектрической среды. Из сравнения гистограмм видно, что набор элементов, получившихся в результате трансформации согласно МНК, спектр и их процентное соотношение статистического веса различны для разных исходных веществ.

При трансформации исходного химического элемента в результате МНК образуются химические элементы и их соединения как с высоким удельным процентным выходом, более и ~1%, т.е. в макроскопических количествах, так и с низким удельным процентным выходом, ~10^-2%, т.е. микропримеси. Последующие данные представляют результаты анализа проб, произведенных с точностью γ = 10^-7% . Анализ 14 проб из 5 экспериментов 226, 229, 230, 231, 232 показал, что в зависимости от условий МНК получаются следующие элементы: Li, Be, В, Na, Mg, Al, Si, Ca, Sc, Ti, V, Cr, Mn, Fe, Co, Ni, Cu, Zn, Ga, As, Rb, Sr, Y, Zr, Nb, Ru, Pd, Ag, Cd, In, Sn, Sb, I, Cs, Ba, La, Ce, Pr, Nd, Sm, Gd, Tb, Dy, Tm, Hf, Та, W, Re, Os, Ir, Pt, Au, Hg, Tl, Pb, Bi, Th, U. В других экспериментах получали и другие элементы, в их числе: Cl, K, V, Мо, С, F, Р и S. В результате трансформации образуются почти все химические элементы таблицы химических элементов. Таким образом, возможность получения элементов переходной группы, неметаллов, земельных металлов, элементов земельно-щелочной группы, иридиево-платиновой группы, включая серебро и золото, группы лантаноидов и редкоземельных элементов, а также элементов группы лактаноидов доказано.

Из анализа (фиг. 39, 40, 41 и 42) проб, фотографии которых показаны на фиг. 24, фиг.25, фиг.26 и фиг.27, видно, что в результате трансформации образуются также соединения химических элементов. Данные соединения химических элементов образуют минералы. Таким образом, возможность получения минералов и алюмосиликатов доказана.

Рассмотрим монокристаллические пробы полученного материала. В зависимости от технологии получения меди и присутствия в ней примесей параметр кристаллической решетки изменяется. На примере полученных проб параметр меди немного меньше, чем обычное значение. Это можно объяснить чистотой и отсутствием напряжений в кристаллической решетке. Видно разделение дублетов α₁ и α₂ по плоскости отражения (331) и (420). Присутствие текстуры на одной их рентгенограмм характеризует определенную ориентировку зерен в кристаллической решетке. Из литературных данных известно, что параметр кристаллической решетки серебра всегда постоянный и равен 4,077 кХ. На примере пробы кристаллического серебра параметр точно совпадает с картиной ASTM. На рентгенограмме хорошие - четкие интерференционные линии без дисперсности и напряжений с разрешением дублетов α₁ и α₂ по плоскости (511). Таким образом, получение монокристаллических химических элементов доказано.

В результате трансформации исходного элемента образуется, как указывалось выше, спектр других элементов. Для качественного анализа процесса удобно ввести параметр среднего (с учетом статистического веса) трансформировавшегося ядра N_out. Зависимость N_out от исходного ядра N_in для различных исходных элементов, которые исследовались экспериментально, приведена на фиг.43. Кривая на фиг.43 получена в результате компьютерной обработки методом наименьших квадратов на основании данных по масс-спектральному анализу более чем 100 проб. Из фиг.43 видно, что с точностью до неизбежных погрешностей отношение _out/N_in является линейным.

В результате исследований процесса МНК обнаружено, что возможно изменение свойств химических элементов. Так, например, возможно менять намагниченность химических элементов. Доказательством этому является регистрация изменений величины сверхтонкого магнитного поля в фольгах из ⁵⁷Fe с помощью эффекта Мессбауера. В процессе МНК за счет облучения исходного вещества элементарными частицами с магнитным зарядом возможно создавать магнитные поля на ядрах, заведомо не магнитных, химических элементов. Доказательством этому служат намагниченные пробы титана и свинца.

Из фиг.43 легко можно понять, что в зависимости от исходного элемента за счет МНК возникает различие в энергии связи исходного химического элемента E_in и образовавшегося среднего элемента E_out⊘ . Эта разница ΔE, различная для разных исходных элементов, может служить источником энергии. Сечение данного процесса зависит и от степени выгорания исходного элемента. Таким образом, использование магнитно-нуклонного катализа для производства энергии является доказанным.

Все полученные экспериментальные данные имеют естественные и хорошо согласующиеся между собой объяснения в рамках гипотезы возникновения элементарных частиц с магнитным зарядом. Из анализа имеющихся теоретических обоснований следует, что элементарные частицы с магнитным зарядом должны приводить к описанным выше физическим явлениям.

Исследования, проведенные на основе экспериментальных данных, полученных в более чем двухстах экспериментах на протяжении двух лет, убедительно показывают, что осуществление заявляемых способа и устройства приводит к формированию стабильных элементарных частиц с магнитным зарядом и данные результаты не могут быть отнесены к артефактам. И несмотря на то, что физическая сущность многих явлений, сопровождающих их получение, понятна еще не до конца, характер полученных частиц, их физические свойства не оставляют сомнений в том, что эти элементарные частицы имеют одиночный магнитный заряд - полюс N или S.

Источники информации
1. Dirac P.A.M. - 1931, Proc. Roy. Soc. Ser. A, v. 133, p. 60.

2. Schwinger J. - 1966, Phys. Rev., v. 144.

3. 't Hooft G. - 1974, Nucl. Phys. Ser. B, v. 79, p. 276.

4. Поляков А.М. - 1974, ЖЭТФ, т. 20 стр. 430.

5. Рубаков В.А. - 1982, Nucl. Phys. Ser. В, v. 203, р. 311.

6. Malkus W.V.R. - 1951, Phys. Rev. v. 83, p. 899.

7. Cabrera В. - 1982, Phys. Rev. Lett., v. 48, p. 1378.

8. Price P.B. Guoxiao R., Kinoshita К. - 1987, Phys. Rev. Lett. v. 29, p. 2523.

9. Bertani M. et al. - 1990, Europhys. Lett. v. l2, p. 613.

10. Klapdor-Kleingrothaus H.V., Staudt A. - 1995, B.G.Teubner-Stuttgart, Pkt.8.3.

11. Матвеев В.А., Рубаков В.А. et al. - 1988, УФН 10/88, том 156, вып. 2, стр. 263.

12. Schwinger J. - 1969, A Magnetic Model of Matter, Science Nr. 165, p. 757.

13. Коршунов В. К. - 1991, сборник тез. докладов советского информационного центра по шаровым молниям под редакцией Б.А.Смирнова, М.ИВТ АН СССР вып. 2, стр. 133.

14. Коломенский А.А. - 1962, вести МГУ 3, 6.

15. Мергелян О.С. - 1963, ДАН Арм. ССР 36 (1), стр. 17.

16. Болотовский Б.М., Усачев Ю.Д. - 1970, изд. МИР, стр. 28.

17. Amaldi E. et al., 1963, preprint CERN report 63-13.

18. Мартинянов В.П., Хакимов С.Х. - 1972, ЖЭТФ, т. 62, стр. 3.

19. Frank F.C. - 1947, Nature, v. 160, p. 525.

20. Сахаров А.Д. - 1948, Отчет ФИАН.

21. Зельдович Я.Б. - 1954, ДАН т. 95, стр. 493.

22. Bais F.A. et al. - 1983, Nucl. Phys. Ser. B, v. 219, p. 189.

Формула изобретения

1. Способ магнитно-нуклонного катализа, характеризующийся тем, что на химические элементы и их соединения воздействуют катализатором - элементарными частицами с магнитным зарядом для нуклонного преобразования ядерного строения химических элементов, при этом создают стабильные состояния элементарных частиц с магнитным зарядом с ядрами исходных химических элементов и их соединений и трансформируют их в другие химические элементы и их соединения, причем трансформация сопровождается процессами ядерного преобразования - ядерного синтеза и распада.

2. Способ по п. 1, отличающийся тем, что получают энергию, химические элементы, соединения химических элементов, изотопы химических элементов, минералы.

3. Способ по п. 1, отличающийся тем, что получают особо чистые химические элементы, их соединения и изотопы.

4. Способ по п. 1, или 2, или 3, отличающийся тем, что меняют свойства химических элементов, их соединений и изотопов.

5. Способ по п. 1, или 2, или 3, или 4, отличающийся тем, что получают элементы с монокристаллической структурой.

6. Способ по п. 1, или 2, или 3, или 4, или 5, отличающийся тем, что в роли элементарных частиц с магнитным зарядом используют магнитные монополи.

7. Способ по п. 1, или 2, или 3, или 4, или 5, отличающийся тем, что в роли элементарных частиц с магнитным зарядом используют дионы.

8. Устройство для реализации магнитно-нуклонного катализа с помощью элементарных частиц с магнитным зарядом, характеризующееся тем, что в нем хотя бы один модуль представляет собой средство для воздействия элементарными частицами с магнитным зарядом на химические элементы и их соединения.

9. Устройство по п. 8 для реализации магнитно-нуклонного катализа с помощью элементарных частиц с магнитным зарядом, отличающееся тем, что модуль воздействия элементарными частицами с магнитным зарядом на химические элементы и их соединения представляет собой устройство получения элементарных частиц с магнитным зарядом.

10. Устройство по п. 8 или 9 для реализации магнитно-нуклонного катализа с помощью элементарных частиц с магнитным зарядом, характеризующееся тем, что хотя бы один модуль этого средства представляет собой средство для реализации прерывания тока в не менее, чем в одном из проводников электрической цепи, в момент изменения значения тока, протекающего через данный проводник, помещенный в диэлектрическую среду, в которой пробойное напряжение выше, чем наивысшее напряжение на любом из проводников электрической цепи.

11. Устройство по п. 10, отличающееся тем, что проводники электрической цепи выполнены из различных химических элементов.

12. Устройство по п. 10, отличающееся тем, что проводники электрической цепи выполнены из различных соединений химических элементов.

13. Устройство по п. 10, или 11, или 12, отличающееся тем, что проводники электрической цепи выполнены с различным сечением.

14. Устройство по п. 10, или 11, или 12, или 13, отличающееся тем, что проводники электрической цепи выполняют в различной геометрической форме.

15. Устройство по п. 10, или 11, или 12, или 13, или 14, отличающееся тем, что оно содержит средство для изменения направления в пространстве проводников относительно друг друга в диапазоне от -180 до +180^oC.

16. Устройство по п. 10, или 11, или 12, или 13, или 14, или 15, отличающееся тем, что оно содержит средство для установки параллельного направления в пространстве проводников относительно друг друга.

17. Устройство по п. 10, или 11, или 12, или 13, или 14, или 15, или 16, отличающееся тем, что электрически соединенные соседние проводники электрической цепи располагают в разных плоскостях.

18. Устройство по п. 10, или 11, или 12, или 13, или 14, или 15, или 16, или 17, отличающееся тем, что оно содержит средство для изменения направления протекания токов через проводники электрической цепи.

19. Устройство по п. 10, или 11, или 12, или 13, или 14, или 15, или 16, или 17, или 18, отличающееся тем, что оно содержит средство формирования в проводниках электрической цепи переменного тока и прерывания тока в момент наибольшего изменения его значения.

20. Устройство по п. 10, или 11, или 12, или 13, или 14, или 15, или 16, или 17, или 18, или 19, отличающееся тем, что оно содержит средство формирования в проводниках электрической цепи импульсного тока и прерывания тока в момент наибольшего изменения его значения.

21. Устройство по п. 10, или 11, или 12, или 13, или 14, или 15, или 16, или 17, или 18, или 19, или 20, отличающееся тем, что оно содержит средство для прерывания тока путем электровзрыва.

22. Устройство по п. 10, или 11, или 12, или 13, или 14, или 15, или 16, или 17, или 18, или 19, или 20, или 21, отличающееся тем, что оно содержит источник питания и коммутирующее устройство с внешним запуском для подачи энергии на нагрузку.

23. Устройство по п. 10, или 11, или 12, или 13, или 14, или 15, или 16, или 17, или 18, или 19, или 20, или 21, или 22, отличающееся тем, что оно содержит устройство для пространственного ограничения диэлектрической среды.

24. Устройство по п. 23, отличающееся тем, что устройство для пространственного ограничения диэлектрической среды выполнено в виде камеры.

25. Устройство по п. 24, отличающееся тем, что камера герметичная.

26. Устройство по п. 10, или 11, или 12, или 13, или 14, или 15, или 16, или 17, или 18, или 19, или 20, или 21, или 22, или 23, или 24, или 25, отличающееся тем, что в качестве диэлектрической среды используют воду.

27. Устройство по п. 26, отличающееся тем, что в качестве диэлектрической среды используют дистиллированную воду.

28. Устройство по п. 10, или 11, или 12, или 13, или 14, или 15, или 16, или 17, или 18, или 19, или 20, или 21, или 22, или 23, или 24, или 25, или 26, или 27, отличающееся тем, что оно содержит устройство для формирования в диэлектрической среде давления 1 атм.

29. Устройство по п. 10, или 11, или 12, или 13, или 14, или 15, или 16, или 17, или 18, или 19, или 20, или 21, или 22, или 23, или 24, или 25, или 26, или 27, отличающееся тем, что оно содержит средство для формирования в диэлектрической среде давления менее 1 атм.

30. Устройство по п. 10, или 11, или 12, или 13, или 14, или 15, или 16, или 17, или 18, или 19, или 20, или 21, или 22, или 23, или 24, или 25, или 26, или 27, отличающееся тем, что оно содержит средство для формирования в диэлектрической среде давления более 1 атм.

31. Устройство по пп. 10-30, отличающееся тем, что оно содержит средство для увеличения значения температуры диэлектрической среды.

РИСУНКИ

Рисунок 1, Рисунок 2, Рисунок 3, Рисунок 4, Рисунок 5, Рисунок 6, Рисунок 7, Рисунок 8, Рисунок 9, Рисунок 10, Рисунок 11, Рисунок 12, Рисунок 13, Рисунок 14, Рисунок 15, Рисунок 16, Рисунок 17, Рисунок 18, Рисунок 19, Рисунок 20, Рисунок 21, Рисунок 22, Рисунок 23, Рисунок 24, Рисунок 25, Рисунок 26, Рисунок 27, Рисунок 28, Рисунок 29, Рисунок 30, Рисунок 31, Рисунок 32, Рисунок 33, Рисунок 34, Рисунок 35, Рисунок 36, Рисунок 37, Рисунок 38, Рисунок 39, Рисунок 40, Рисунок 41, Рисунок 42, Рисунок 43