Учебный интерференционный прибор с одиночной прозрачной пластиной



Учебный интерференционный прибор с одиночной прозрачной пластиной
Учебный интерференционный прибор с одиночной прозрачной пластиной
Учебный интерференционный прибор с одиночной прозрачной пластиной
Учебный интерференционный прибор с одиночной прозрачной пластиной

 


Владельцы патента RU 2463666:

Амстиславский Яков Ефимович (RU)

Изобретение относится к демонстрационным приборам по физике. Основным узлом прибора - его светоделительной частью - служит плоскопараллельная прозрачная пластина, которую первичный световой пучок проходит дважды - на прямом пути и на обратном после отражения от зеркала-отражателя. Входной экран имеет зеркальное покрытие на внутренней поверхности. Оправа коллимирующей линзы имеет винт поперечного перемещения линзы. Зеркало-отражатель установлено с возможностью поворота вокруг вертикальной и горизонтальной осей и продольного перемещения, что обеспечивает чувствительную юстировку прибора, необходимую для формирования контрастной интерференционной картины и наблюдения динамики деформации картины, соответствующей изменению параметров прибора. Техническим результатом изобретения является обеспечение возможности получения картины интерференции немонохроматического света от одиночной прозрачной пластины и изменения параметров прибора для получения динамики деформации этой картины. 4 ил.

 

Учебная литература по демонстрационному эксперименту в области интерференционной оптики весьма небогата и содержит лишь небольшое число описаний приборов и опытов, которые можно успешно использовать для иллюстрации важных закономерностей этой области физики. Такое положение дел в значительной степени связано с теми трудностями, которые нужно преодолеть при создании приборов и методов, позволяющих получить перекрывающиеся световые пучки с высокой степенью взаимной когерентности. Поэтому тем ценнее и важнее каждое достижение в этой области учебной физики, к которой и можно отнести описываемый ниже учебный интерференционный прибор с одиночной прозрачной пластиной.

Прототипом предлагаемого прибора может служить устройство Брюстера с двумя расположенными друг за другом одинаковыми пластинами, составляющими между собой малый угол θ [1-7].

Достоинством расположения Брюстера является то, что в результате компенсационного эффекта среди множества вторичных производных перекрывающихся пучков формируются и два таких пучка, для которых разность хода Δ1-212→0. Поэтому появляется возможность наблюдать их интерференцию в белом свете в виде системы двухлучевых цветных (хроматических) интерференционных полос первых порядков k=0, ±1, ±2 несмотря на большую толщину t пластин. Существенные недостатки расположения Брюстера связаны с громоздкостью системы и с наличием засвечивающего картину действия других производных пучков, а также с невозможностью наблюдать динамику деформации картины, сопутствующую изменению параметров прибора. Эти недостатки приводят к тому, что в учебной литературе по демонстрационному эксперименту опыт Брюстера не описывается. Исключением является статья [7].

Техническим результатом изобретения является обеспечение возможности получения картины интерференции немонохроматического света от одиночной прозрачной пластины и изменения параметров прибора для получения динамики деформации этой картины.

Указанный технический результат достигается тем, что учебный интерференционный прибор с одиночной прозрачной пластиной содержит освещенный лампой накаливания непрозрачный экран с круглым отверстием, играющим роль протяженного источника белого света, наклонно расположенную прозрачную пластину, коллимирующую линзу и удаленное от линзы зеркало-отражатель, при этом основным узлом прибора - его светоделительной частью - служит плоскопараллельная прозрачная пластина, которую первичный световой пучок проходит дважды - на прямом пути и на обратном после отражения от зеркала-отражателя, причем каждое из двух прохождений сопровождается делением падающего светового пучка на несколько производных пучков и в области, сопряженной с плоскостью входного отверстия прибора, формируется система пространственного смещения изображений входного отверстия, каждое из которых создается за счет перекрывания нескольких производных пучков, и при должной юстировке прибора в области одного из изображений обеспечивается высокая степень когерентности перекрывающихся пучков и формирование контрастной интерференционной картины, при этом входной экран имеет зеркальное покрытие на внутренней поверхности, оправа коллимирующей линзы имеет винт поперечного перемещения линзы, зеркало-отражатель установлено с возможностью поворота вокруг вертикальной и горизонтальной осей и продольного перемещения, что обеспечивает чувствительную юстировку прибора, необходимую для формирования контрастной интерференционной картины и наблюдения динамики деформации картины, соответствующей изменению параметров прибора.

Оптическая схема предлагаемого прибора дана на фиг.1. Источником света в приборе служит ярко освещенное лампой накаливания круглое входное отверстие в непрозрачном экране Э' с зеркальной внутренней поверхностью, установленном в передней фокальной плоскости линзы Л (f=245 мм), а пластина Пл расположена посредине между Э' и Л и наклонена под углом i0=45° к главной оптической оси S0'O линзы Л. Картину наблюдают при помощи бокового окуляра Ок в сопряженной по отношению к передней фокальной плоскости I'-I' линзы Л плоскости I-I в области одного из вторичных изображений источника Sg. Интерес представляет изображение 82, в области которого можно добиться перекрывания двух вторичных пучков близкой интенсивности I1≅I2 при достаточно малой разности хода Δ1-2.

Чтобы не загромождать картину деталями, на фиг.1 не показана расположенная вблизи линзы Л апертурная диафрагма Д, отверстие которой имеет диаметр d≅1 см, что значительно превосходит шаг е между соседними мнимыми изображениями , а также не показан окуляр Ок.

Вследствие разделения в пластине Пл сильного первичного светового пучка, идущего от источника , формируется система производных пучков прямого направления, распространяющихся от пластины Пл к линзе Л и зеркалу 3 (на фиг.1 показаны два таких "прямых" пучка, которые персонифицированы как и ).

Аналогично, сильный нулевой пучок АО после прохождения линзы Л, отражения от зеркала 3 и повторного прохождения линзы Л мало изменяется по интенсивности, становясь обратным нулевым пучком. В результате последующего его расщепления в пластине Пл формируется система "обратных" производных пучков (на фиг.1 показаны три таких пучка, персонифицированные как , и ). Упомянутая персонификация удобна для выявления происхождения того вторичного пучка, о котором идет речь: откуда выходит, где проходит, куда приходит. Персонификация представляет собой символ, состоящий из четырех цифр-индексов вида . Здесь индекс N определяет номер изображения SN в плоскости наблюдения I-I, в котором фокусируется данный пучок (например, для S2 имеем N=2). Совпадение индексов N' и N" для двух производных пучков означает их перекрывание в области данного изображения. Индексы а и b дают число прохождений данным производным пучком толщи пластины Пл соответственно на прямом и обратном пути. Поэтому равенство сумм (a+b)' и (a+b)" для двух производных пучков означает частичную или полную компенсацию их оптических путей в области перекрывания: Δ1-212→0. Индекс m дает суммарное число всех отражений данного производного пучка от поверхностей 1-1 и 2-2 пластины Пл на прямом и обратном пути. При показателе преломления Пл n=1.52 и угле падения i0=45° имеем по формулам Френеля для коэффициента отражения поверхностей Пл ρ≅0.05. Поэтому при каждом отражении интенсивность вновь образованного отраженного пучка убывает в 1/ρ≅20 раз. Но высокая контрастность системы интерференционных полос в картине, формируемой при перекрывании двух производных пучков, возможна при равенстве их интенсивностей, т.е. при равенстве соответствующих этим пучкам коэффициентов m' и m".

В схеме по фиг.1 плоскость зеркала З ориентирована перпендикулярно главной оптической оси линзы Л. Назовем такое расположение прибора нормальным. Пусть при этом p<f. Изобразим освещающий пучок, идущий из отверстия , в виде узкого конуса лучей с вершиной в центре кружка , проникающих через отверстие в диафрагме Д и формирующих первичный пучок и систему производных пучков , .

Расположение по схеме фиг.2,а также оказывается нормальным ( ⊥ плоскости З), но при p=f. Заметим, что для упрощения схемы на фиг.2,а вместо конических пучков показаны только осевые линии этих пучков. Оба отмеченных нормальных расположения, как и нормальное расположение при любом другом значении р, не являются компенсационными, поскольку для них Δ1-2≠0. Это можно видеть, например, из фиг.2,а. Компенсационным оказывается расположение по схеме фиг.2,б, которая отличается от схемы фиг.2,а тем, что зеркало З отклонено от нормальной ориентации на малый угол δφ (на фиг.2,б - по часовой стрелке). Для оценки этого компенсационного поворота δφ вернемся к фиг.1.

Производные пучки и , прошедшие челночно пластину Пл на прямом пути, можно представить как испускаемые мнимыми источниками и . Оси этих пучков пронизывают пластину Пл под одинаковым углом падения, определяемым наклоном Пл и равным i0=45°. Поскольку мнимые источники и расположены в передней фокальной плоскости линзы Л, то при выходе из Л эти пучки превращаются в коллимированные, соответственно изменяя свое направление. Пучок уклоняется от горизонтали в направлении побочной оптической оси так, как это показано на фиг.2,а. Выражая е из закона преломления, получим e=2t·tg(r)·cosi0, a r=arcsin(sini0/n). Полагая показатель преломления пластины Пл n=1.52, угол i0=45°, будем иметь: e≈0.75t, где t - толщина пластины Пл. При t=4 мм получим е≅3 мм и α≅0.7°. В результате отражения от зеркала З, повторного прохождения линзы Л и последующего двукратного прохождения толщи Пл под бóльшим углом этот пучок становится пучком и фокусируется в области изображения S2. Второй пучок после прохождения линзы Л, отражения от зеркала З, повторного прохождения линзы Л и последующего отражения от поверхности 2-2 пластины Пл становится пучком и также фокусируется в области S2. Вместе с пучками и в область S2 приходит и обратный горизонтальный пучок . Таким образом, в области 82 перекрываются три пучка: , и .

Больший интерес представляют пучки и , поскольку для них I1≅I2 (m1=m2=3), тогда как интенсивность пучка примерно в 1/ρ2=400 раз (m=5) меньше интенсивности каждого из двух первых пучков и вкладом пучка в суммарную освещенность области перекрывания можно пренебречь. Поэтому допустимо сказать, что в области изображения S2 перекрываются два пучка практически равной интенсивности, имеющие за счет компенсационного эффекта небольшую разность хода Δ1-2.

Оценим величину Δ1-2 для нормального (фиг.2,а) и для компенсационного (фиг.2,б) расположений. При расположении по фиг.2,а разность хода Δ1-2 набегает только в области между линзой Л и зеркалом З и составляет

2O2D-2OD=2(f22)1/2-2f=е2/f.

При указанных значениях е=3 мм и f=245 мм получим Δ1-2=37 мкм. И несмотря на такое сравнительно небольшое значение Δ1-2 наблюдать в этом случае контрастную интерференцию в белом свете не представляется возможным.

Для перехода от нормального расположения фиг.2,а к компенсационному фиг.2,б необходимо всего лишь осуществить небольшую переориентацию зеркала З посредством отклонения его относительно вертикальной оси Z, проходящей на фиг.2 через точку D, на малый по величине угол δφ=α/2=e/2f. Нужному наклону З соответствует смещение всей системы видимых в окуляр Ок изображений Sk на один шаг е (на снимке фиг.3,б - влево), а на фиг.2,б - наклон зеркала по часовой стрелке. При указанных выше значениях величин t, f, n, i0 имеем δφ≅20'. Из фиг.2,б видно, что в этом случае имеет место полная компенсация хода лучей, поскольку оптический путь каждого из двух перекрывающихся в S2 лучей включает один и тот же замкнутый контур ABCO2DOA, проходимый в противоположных направлениях, плюс общий "хвост" AO1LS2 этого контура, проходимый в одном и том же направлении.

Протяженный источник можно рассматривать как совокупность точечных источников . На фиг.2,а показан ход лучей для центральной точки . При переходе к соседним точкам направление оптической оси несколько изменяется и, соответственно, изменяется величина Δ1-2. Однако при p=f эти изменения настолько незначительны, что практически полная компенсация имеет место для всех точек и изображение S2 оказывается полностью заполнено ахроматической нулевой полосой. Смещение зеркала З параллельно самому себе от задней фокальной плоскости линзы Л в сторону больших или меньших значений параметра р меняет дело. Полная компенсация, при которой Δ1-2=0, сохраняется теперь только в средней части изображения S2. В поле зрения наряду с центральной ахроматической нулевой полосой вмещается система прилегающих к ней хроматических полос первых порядков. Ширина полос и их число в области S2 зависят от удаления зеркала З в ту или иную сторону от задней фокальной плоскости линзы Л.

Возможность реализации компенсационного расположения по схеме фиг.2,б и получения в области изображения S2 от толстой прозрачной пластины высококонтрастной системы двухлучевых хроматических полос самых первых порядков k=0, ±1, ±2… иллюстрируют фотографии фиг.3. Снимки фиг.3,а, б дают картину широкого поля зрения, в пределах которой видна и подвижная система изображений S0, S1, S2, и неподвижная система меток L0, L1, L2. (Природа неподвижных меток Lk такова. Нулевой пучок после отражения от З формирует на внутренней зеркальной поверхности экрана Э' яркое изображение которое по отношению к прибору можно назвать неосновным или вторичным ярким источником света. Появление вторичного источника вызывает в приборе появление системы изображений Lk. Но в отличие от первичного источника - неподвижной дырки - вторичный источник оказывается подвижным. Его положение в плоскости I'-I' зависит от ориентации З, причем в такой степени, что изображения линзой Л этого подвижного источника в плоскости I-I в виде меток Lk, в соответствии с принципом обратимости лучей, остаются при наклоне 3 неподвижными.)

На фиг.3,а представлена картина, возникающая при почти нормальной ориентации зеркала - отражателя З, которой соответствует совмещение по горизонтали изображений Sk (верхняя часть снимка) с метками Lk (нижняя часть снимка). Картина получена от отверстия диаметром 2 мм. Снимок 3,б сделан после компенсационного наклона отражателя З относительно оси Z на угол δφ=e/2≅20', при котором подвижная система изображений Sk смещается относительно неподвижной системы меток Lk на один шаг е и изображение S1 совмещается с меткой L0. При этом изображение S2, в области которого формируется контрастная система полос двухлучевой интерференции самых первых порядков k=0, ±1, ±2…, совмещается с меткой L1.

Снимки фиг.4 дают картину при меньших по сравнению с фиг.3 размерах поля зрения, в пределах которого умещается лишь изображение S2 и метка L1. Картина получена от отверстия диаметром 0.63 мм, при матовой (шероховатой) внутренней поверхности Э'. Снимки фиг.4 иллюстрируют динамику деформации интерференционной картины, сопутствующую изменению параметра p в широком интервале значений: 19<p<30 см при t=4 мм и f=245 мм.

Литература

1. Захарьевский А.Н. Интерферометры. - М.: Оборонгиз, 1952, 296 с.; с.119.

2. Борн М., Вольф Э. Основы оптики. - М.: Наука, изд. 2-е, испр. 1973, 720 с.; с.283.

3. Коломийцов Ю.В. Интерферометры. Л.: Машиностроение. Ленингр. отд., 1976. 296 с.; с.33.

4. Tolansky S. An Introduction to Interferometry. - London, Longmans, Green and Co, 1955. 223 р., p.80.

5. Francon М. Optical Interferometry. - N.Y. Academic Press. 1966. 307 р., р.129.

6. Hariharan P. Optical Interferomety. - Academic Press, Orlando, 1985, p.68.

7. Майер В.В. "Квант". 1977. 9, с.23.

Учебный интерференционный прибор с одиночной прозрачной пластиной, содержащий освещенное лампой накаливания непрозрачный экран с круглым отверстием, играющим роль протяженного источника белого света, наклонно расположенную прозрачную пластину, коллимирующую линзу и удаленное от линзы зеркало-отражатель, отличающийся тем, что основным узлом прибора - его светоделительной частью - служит плоскопараллельная прозрачная пластина, которую первичный световой пучок проходит дважды - на прямом пути и на обратном после отражения от зеркала-отражателя, причем каждое из двух прохождений сопровождается делением падающего светового пучка на несколько производных пучков и в области, сопряженной с плоскостью входного отверстия прибора, формируется система пространственного смещения изображений входного отверстия, каждое из которых создается за счет перекрывания нескольких производных пучков, и при должной юстировке прибора в области одного из изображений обеспечивается высокая степень когерентности перекрывающихся пучков и формирование контрастной интерференционной картины, при этом входной экран имеет зеркальное покрытие на внутренней поверхности, оправа коллимирующей линзы имеет винт поперечного перемещения линзы, зеркало-отражатель установлено с возможностью поворота вокруг вертикальной и горизонтальной осей и продольного перемещения, что обеспечивает чувствительную юстировку прибора, необходимую для формирования контрастной интерференционной картины и наблюдения динамики деформации картины, соответствующей изменению параметров прибора.



 

Похожие патенты:

Изобретение относится к средствам обучения для проведения лабораторных работ по оптике в условиях типового кабинета физики средних общеобразовательных учебных заведений.

Изобретение относится к учебным пособиям при проведении лабораторных работ и может быть использовано как прибор по физике во всех областях учебно-наглядного оборудования при изучении прохождения светового луча, а также при демонстрации оптических явлений.

Изобретение относится к учебным приборам, предназначенным для демонстрации оптических явлений. .

Изобретение относится к учебным приборам по оптике и может быть использовано для изучения методов и средств при обработке сложных радиосигналов. .

Изобретение относится к учебным приборам и тренажерам по акустооптике и может быть использовано для изучения методов и средств акустооптической обработки сложных радиосигналов.

Изобретение относится к области обучающих устройств и может быть использовано для изучения оптических законов физики, в частности эффекта дифракции. .

Изобретение относится к физическим моделям процессов и может применяться для имитации излучения раскаленных частиц, образующихся в энергетических установках, при производстве новых материалов и напылении покрытий, при отработке и градуировке приборов, в частности пирометров излучения.

Изобретение относится к средствам обучения и касается конструкции учебного комплекта, предназначенного для проведения лабораторных работ и демонстрационных опытов по оптике в условиях типового кабинета физики средних общеобразовательных учебных заведений

Изобретение относится к учебным пособиям по оптике. Оптическая скамья выполнена в виде двутавра. Стойки держателей оптических элементов выполнены консольными. В боковых стойках выполнены горизонтальные сквозные пазы трапециевидной формы. Коробка осветителя выполнена в виде пустотелого открытого снизу короба с параллельными боковыми сторонами, один торец короба выполнен цилиндрическим, а другой - плоским, в котором выполнен П-образный вырез. Наливная линза выполнена в виде параллелепипеда, одна из боковых сторон которого выполнена выпуклой наружу, а внутри герметично закреплены перегородки, выполненные из прозрачного материала. Зеркало закреплено на угловом держателе. Каждый элемент учебного комплекта зафиксирован в ячейках съемного дна, установленного и зафиксированного в корпусе контейнера. Техническим результатом изобретения является повышение точности результатов проводимых экспериментов. 7 з.п. ф-лы, 16 ил.

Изобретение относится к области механики и может быть использовано для проведения практикумов по физике и математике в высших и средних учебных заведениях для изучения оптических и проекционных задач пространственной геометрии. Щелевая камера-обскура, состоящая из светонепроницаемого ящика с отверстием в одной из стенок, выполненным в виде щели с установленным перпендикулярно ее направлению параллельного ряда тонких длинных светопоглощающих пластин, и экраном (матовым стеклом или тонкой белой бумагой) на противоположной стенке, позволяет преобразовывать оптическое изображение объектов в левую систему координат. 1 ил.

Изобретение относится к области обучающих устройств, предназначенных для проведения школьных исследовательских работ, лабораторных занятий и учебных демонстраций по геометрической и волновой оптике в рамках расширенного курса физики. На оптической скамье закреплены последовательно вдоль оптической оси лазерный излучатель, тест-объект с нанесенными на него дифракционными структурами и экран для наблюдения оптических явлений. Тест-объект установлен на оптической скамье с помощью юстировочного приспособления, обеспечивающего ему возможность перемещения в вертикальной плоскости. Лазерный излучатель установлен на цилиндрической опоре с возможностью его поворота в горизонтальной плоскости. Тест-объект выполнен в виде плоского круга с радиально-угловым расположением дифракционных структур на нем и установлен в оправе с возможностью поворота относительно оптической оси для обеспечения позиционирования исследуемой дифракционной структуры. Тест-объект содержит подложку с расположенными на ней рядами дифракционными структурами и может быть выполнен в виде плоской круглой пластины из стекла с непрозрачным покрытием. Дифракционные структуры нанесены на пластину методом фотолитографии в виде по меньшей мере двух круговых концентрических рядов и одна в центре. Технический результат - расширение функциональных возможностей, повышение удобства эксплуатации установки, повышение точности регулировки положения исследуемого оптического объекта, облегчение юстировки положения излучателей и устройств отображения. 2 н. и 15 з.п. ф-лы, 6 ил.
Наверх