Оптический способ измерения скорости тел



Оптический способ измерения скорости тел
Оптический способ измерения скорости тел
Оптический способ измерения скорости тел

 


Владельцы патента RU 2482500:

Волобуев Андрей Николаевич (RU)
Карлов Александр Владимирович (RU)
Осипов Олег Владимирович (RU)
Ромашова Наталья Александровна (RU)

Способ основан на регистрации численного значения относительного сдвига частоты и связанной с ним относительной интенсивности света при прохождении света через систему движущихся относительно друг друга поляризатора и анализатора, скрещенных под углом 90°, отличающийся тем, что регистрируется численное значение относительного сдвига частоты света или относительная интенсивность света, проходящего через анализатор при поляризаторе и анализаторе. На основе квантово-релятивистской формы закона Малюса найден сдвиг частоты световой волны и связанная с ним относительная интенсивность света, прошедшего через анализатор при относительном движении поляризатора и анализатора. Технический результат - возможность определения скорости быстродвижущегося в пространстве тела. 3 ил.

 

Изобретение относится к оптике, в частности к методам определения скорости быстродвижущихся в пространстве тел.

Известен оптический способ измерения скорости тела на основе эффекта Доплера, в котором оценивается изменение частоты света, излучаемого движущимся относительно наблюдателя телом. Например, существует способ красного смещения, с помощью которого можно определить скорость движения удаленных космических тел [1].

Однако с помощью указанного оптического способа невозможно получить скорость тела, не излучающего свет.

Рассмотрим теоретические основы другого оптического способа измерения скорости тела. Этот способ может быть использован, если движущееся тело излучает линейно поляризованный свет или облучается светом от постороннего источника.

Рассмотрим кратко прохождение света через систему «поляризатор-анализатор», фиг. 1. Пусть поляризатор находится на космическом объекте, скорость которого нужно определить, а анализатор - на поверхности Земли.

Интенсивность линейно поляризованного света I 0, вышедшего из поляризатора П, вдвое меньше интенсивности естественного света I ест, падающего на поляризатор. Если вращать анализатор А вокруг своей оси, то интенсивность выходящего из анализатора света I будет изменяться. Зависимость интенсивности I света, выходящего из анализатора от угла поворота плоскости анализатора относительно плоскости поляризатора, определяется законом Малюса.

Пусть угол между плоскостями поляризатора и анализатора равен α. Разложим световой вектор электромагнитной волны, падающей на анализатор, на две ортогональные составляющие, как показано на фиг. 2:

(1)

Составляющая вектора поля E x колеблется в плоскости анализатора, а составляющая E y - в плоскости, перпендикулярной плоскости анализатора.

Составляющая E y =E 0sinα через анализатор не пройдет, и интенсивность вышедшего из анализатора света будет определяться только составляющей светового вектора E x =E 0cosα, колеблющейся в плоскости анализатора.

Интенсивность световой волны пропорциональна квадрату напряженности электрического поля I~E 2, следовательно:

(2)

Последняя формула представляет собой известный в оптике закон Малюса.

При α=0, 180° интенсивность I-I 0, т.е. линейно поляризованный свет полностью проходит через анализатор. При α=90° интенсивность I=0, т.е. свет не проходит через анализатор.

Рассмотренный закон Малюса полностью основывается на предположении о волновой природе света.

Рассмотрим теперь случай, когда поляризатор будет двигаться с некоторой скоростью V относительно анализатора. Закон Малюса используем в квантовом представлении. Поглощение или прохождение света через анализатор определяется, соответственно, наличием или отсутствием степеней свободы связанных электронов в плоскости поляризации падающих на анализатор квантов.

Прохождение квантов через анализатор происходит либо за счет когерентного рассеяния их на связанных электронах, либо при резонансном поглощении квантов этими электронами с последующим излучением таких же квантов. Поглощение веществом анализатора квантов электромагнитного излучения происходит в основном в следующих процессах: кванты могут поглощаться без возникновения вторичных электронов, когда вся энергия квантов передается фононам - квантуемым механическим волнам в кристаллической решетке, а импульс передается всей кристаллической решетке вещества [2], при внутреннем фотоэффекте [3], Комптон-эффекте [4] и комбинационном рассеянии [5]. Последние два эффекта сопровождаются появлением вторичных, т.е. переизлученных квантов с меньшей, по сравнению с падающими на электрон, частотой и поглощением части энергии падающих фотонов. В [6] показано, что взаимодействие линейно поляризованного кванта света с неполяризованным электроном может приводить как к повороту плоскости поляризации переизлученного кванта, так и к изменению частоты вторичного кванта относительно первичного кванта. Явление поворота плоскости поляризации переизлученного кванта относительно первичного дает возможность этому кванту пройти через анализатор, т.к. разделение кванта по принципу, показанному на фиг. 2, невозможно. Поглощение квантов света атомами диэлектрического вещества анализатора может происходить по принципу внутреннего фотоэффекта с отдачей импульса кванта ядру и появлением свободных электронов. На появившихся свободных электронах возможен Комптон-эффект. Взаимодействие линейно поляризованного кванта с появившимися свободными электронами вещества анализатора с относительно небольшой вероятностью приводит в рамках Комптон-эффекта к изменению частоты вторичного кванта. Но при Комптон-эффекте не происходит переизлучение квантов с изменением частоты в направлении первоначального кванта. Через анализатор пройдут только те вторичные кванты с измененной частотой, которые излучены под очень небольшим углом к направлению первоначального кванта. В этом случае сдвиг частот также невелик. Фотоэффект и Комптон-эффект характерны, в основном, для квантов высоких энергий. При комбинационном рассеянии на связанных электронах в области видимого света также происходит уменьшение частоты света. При этом виде взаимодействия происходит поглощение части энергии падающего фотона веществом.

Дифференциальное эффективное сечение взаимодействия фотона и электрона при условии возможного изменения частоты переизлученного фотона имеет вид [6]:

(3)

где ω и ω' - циклическая частота падающего и рассеянного в телесный угол кванта, r 0 0 e 2/(4πm)=2,818·10-15 м - классический радиус электрона, µ 0- магнитная постоянная, e и m - заряд и масса электрона [7].

Используя определение эффективного сечения взаимодействия dσ=dP/I 0, где dP - поток энергии излучения в телесный угол dΩ=dS/R 2 [8], находим:

(4)

Телесный угол вырезает на сфере произвольного радиуса R площадь dS. Учитывая, что интенсивность света после взаимодействия с электроном I=dP/dS, а также, принимая произвольный радиус равным радиусу электрона, с которым произошло взаимодействие кванта, R=r 0, получаем квантово-релятивистский вариант закона Малюса:

(5)

Если при рассеянии кванта его частота не меняется ω=ω', то получаем закон Малюса (2) в классической форме.

При α=0, 180° и ω=ω', когда энергия квантов невелика и их взаимодействие с электронами атомов анализатора, в частности, происходит по принципу либо когерентного рассеяния, либо резонансного поглощения (с последующим излучением) фотонов атомами, наблюдается отсутствие поглощения света атомами.

При α=0, 180° в релятивистском варианте, т.е. при ω≠ω', найдем:

при α=90°:

Строго говоря, свет через анализатор, в случае взаимной перпендикулярности плоскостей поляризатора и анализатора, проходит. Величина

(6)

показывает, во сколько раз максимально может быть ослаблен линейно поляризованный свет при взаимоперпендикулярной ориентации плоскостей поляризатора и анализатора и изменении частоты света при его взаимодействии с электронами анализатора.

Обозначим сдвиг частот Δω=ω-ω'. Следовательно:

(7)

В (7) учтено, что обычно 2ω>>Δω.

Сдвиг частот при прохождении света через систему «поляризатор-анализатор», фиг. 1, может наблюдаться в двух случаях: во-первых, за счет группы эффектов поглощения квантов с изменением частоты переизлученных квантов (Комптон-эффект, комбинационное рассеяние), а во-вторых, при движении анализатора относительно поляризатора за счет эффекта Доплера.

Рассмотрим возникновение сдвига частот за счет эффекта Доплера. При этом энергия квантов должна быть относительно небольшой, чтобы другие эффекты не вносили большой погрешности в измерения. Анализатор в этом случае выступает в роли «наблюдателя».

В оптических, т.е. изначально релятивистских, явлениях нельзя обнаружить движения источника волн или наблюдателя относительно окружающей среды, в которой распространяются волны. Необходимо рассматривать только их относительное движение. Формула для изменения частоты при продольном эффекте Доплера и относительном движении поляризатора относительно анализатора имеет вид [7]:

(8)

где V - скорость относительного движения анализатора и поляризатора, с - скорость света. Верхние знаки соответствуют взаимному сближению поляризатора и анализатора, нижние - удалению.

Найдем доплеровский сдвиг частот:

(9)

Полученное соотношение справедливо с точностью до ω(V/c) 2, поэтому, строго говоря, величина V=(cΔω)/ω не является так называемой доплеровской скоростью. Однако она по величине близка к доплеровской скорости

когда частотное смещение - мало. Обычно точность наблюдений, например, в астрономии, не требует применения нелинейной связи скорости тела с изменением излучаемой телом частоты [1].

Подставляя (9) в (7), получаем выражение для параметра β:

(10)

Таким образом, измеряя величину β, т.е. долю интенсивности света, прошедшего через скрещенные под углом α=90° поляризатор и анализатор, относительно их расположения под углом α=0 или 1800, принципиально можно найти скорость относительного движения поляризатора и анализатора.

В заключение найдем зависимость относительной прошедшей интенсивности через систему «поляризатор-анализатор» µ=I/I 0 от относительного сдвига частот δ=Δω/ω. Из формулы (5) получаем:

(11)

График зависимости µ=µ(δ) при α=90° показан на фиг. 3. Величина µ достигает максимума, равного µ=1/27~3,7% при δ=2/3, т.е. при очень значительном относительном сдвиге частот порядка 67%.

Если считать, что все смещение частот происходит за счет эффекта Доплера, то при максимуме µ скорость движущегося анализатора V=cδ≈2·108 м/с. Реально вклад в смещение частот вносят как эффект Доплера, так и другие эффекты - комбинационное рассеяние и эффект Комптона. Поэтому формулу для нахождения скорости тела (9) нужно представить в виде:

(12)

где α - экспериментальная величина, характеризующая долю эффекта Доплера в общем сдвиге частот. Аналогичный коэффициент вводится, например, в методе красного смещения для учета влияния гравитационной составляющей сдвига частот [1].

Таким образом, определяя относительный сдвиг частоты δ=Δω/ω света, прошедшего через скрещенную под углом 900 систему «поляризатор-анализатор», можно по формуле (12) найти скорость связанного с поляризатором, движущегося тела. Можно также измерять относительную интенсивность µ=I/I 0 прошедшего через анализатор света, которая однозначно связана по формуле (11) с относительным сдвигом частоты.

Источники информации

1. Фок В.А. Теория пространства, времени и тяготения / М.: ФИЗМАТЛИТ, 1961. С. 486, 493.

2. Ашкрофт Н., Мермин Н. Физика твердого тела / Т. 2. М.: Мир, 1979. С. 109.

3. Волобуев А.Н., Толстоногов А.П. Угловое распределение фотоэлектронов при воздействии на поверхность металла электромагнитных волн // Поверхность. Рентгеновские, синхротронные и нейтронные исследования. 2009. № 7. С. 100 - 105.

4. Волобуев А.Н. Скворцов А.В. Взаимодействие фотонов высоких энергий со слабо связанными электронами на нано- и микроуровнях // Нано- и микросистемная техника. 2009. № 7. С. 7 - 13.

5. Левич В.Г., Вдовин Ю.А., Мямлин. Курс теоретической физики / Т. 2. М.: ФИЗМАТГИЗ, 1962. С. 662.

6. Берестецкий В.Б., Лифшиц Е.М., Питаевский Л.П. Квантовая электродинамика / Т.4. М.: Наука, 1989. С. 413.

7. Яворский Б.М., Детлаф А.А. Справочник по физике / М.: Наука, 1990. С. 361, 578.

8. Левич В.Г. Курс теоретической физики / Т. 1. М.: ФИЗМАТГИЗ, 1962. С. 174.

Оптический способ определения скорости движущихся в пространстве тел, основанный на регистрации относительного сдвига частоты и связанной с ним относительной интенсивности света при прохождении света через систему движущихся относительно друг друга поляризатора и анализатора, отличающийся тем, что регистрируется численное значение относительного сдвига частоты света или относительная интенсивность света, проходящего через анализатор при скрещенных под углом 90° поляризаторе и анализаторе.



 

Похожие патенты:

Изобретение относится к области измерительной техники, в частности к оптическим измерителям скорости, например, автомобиля, на котором закреплен измеритель, относительно дороги.

Изобретение относится к приборам для определения аэродинамических характеристик перемещающихся тел путем непосредственного измерения скорости этих тел в двух точках.

Изобретение относится к области измерительной техники и приборостроения и может найти применение в метрологии, в измерительных системах и системах управления различными объектами.

Изобретение относится к метрологии, в частности к устройствам для воспроизведения угловой скорости (мерам угловой скорости). .

Изобретение относится к области техники навигации наземных транспортных средств (НTC). .

Изобретение относится к измерителям скорости интерферометрическим методом по доплеровскому смещению длины волны света, отраженного от исследуемого объекта, с использованием интерферометра Фабри-Перо и может быть использовано для увеличения яркости интерференционной картины на щелевой диафрагме на выходе оптической системы в 2-10 раз при малом увеличении габаритов. Техническим результатом, обеспечиваемым заявляемым изобретением, является уменьшение габаритов оптической системы, возможность использовать передачу света по оптическому волокну и увеличение освещенности щелевой диафрагмы регистратора. Технический результат достигается тем, что устройство доплеровского измерителя скорости на основе интерферометра Фабри-Перо с волоконным вводом излучения, содержащее последовательно расположенные на одной оптической оси цилиндрическую линзу с положительным фокусным расстоянием, интерферометр Фабри-Перо, длиннофокусную строящую линзу в фокальной плоскости которой находятся щелевая диафрагма и детектор, содержит последовательно расположенные на одной оптической оси перед цилиндрической линзой с положительным фокусным расстоянием коллимирующую линзу и две цилиндрических линзы с отрицательным фокусным расстоянием. 4 ил.

Способ включает детектирование отраженных импульсов света, оцифровывание принятых сигналов, расчет дальностей до объектов и скоростей движущихся объектов, определение угловых координат. При оцифровывании сигналы дифференцируют. Одновременно измеряют временные интервалы между моментами излучения и частями дифференцированных сигналов, соответствующих фронтам принятых импульсов света, и временные интервалы t2 между частями дифференцированных сигналов, соответствующих фронтам и спадам принятых импульсов света. Рассчитывают скорости υ движущихся объектов: υ = c ⋅ ( 1 − t 2 t 1 ) , где с - скорость света в среде; t1 - длительность излученного импульса света. Устройство содержит блок оцифровывания сигнала, выполненный из многоканального измерителя временных интервалов и n-дифференциаторов, входы которых соединены с выходами фоточувствительных элементов, а выходы - с входами сигналов многоканального измерителя временных интервалов, выход которого соединен с входом блока управления. Технический результат - одновременность и точность обнаружения объектов, измерения скорости движения объектов, расстояний и угловых координат. 2 н.п. ф-лы, 1 ил.

Изобретение относится к оптоэлектронным устройствам для определения параметров движения объектов и может быть использовано для измерения составляющих вектора скорости движения летательных и плавательных аппаратов различного назначения относительно подстилающей поверхности. Устройство содержит проекционно-оптическую систему, вычислительный блок, два оптоэлектронных канала обработки информации, каждый из которых включает два блока сравнения, блок суммирования, блок дифференцирования и приемник излучения в виде прямоугольника. При этом в устройство в каждый канал введены два дополнительных блока суммирования, три блока сравнения, блок деления, приемник излучения, смещенный относительно первого приемника излучения. Технический результат заключается в повышении точности определения параметров вектора скорости движения за счет уменьшения чувствительности к низкочастотным шумам при одновременном уменьшении чувствительности к изменению освещенности сцены. 1 ил.

Изобретение относится к области волоконной оптики и может быть использовано при конструировании измерителей вектора угловой скорости на основе волоконно-оптических гироскопов с использованием одномодовых световодов. Оптическая схема содержит два делителя оптической мощности 2×2 (делитель имеет два входа и два выхода), один делитель 1×2 (делитель имеет один вход и два выхода), три циркулятора оптического излучения (циркулятор имеет два входа и один выход) и три фотоприемника. Дополнительно введен второй источник оптического излучения. Технический результат - повышение надежности измерителей вектора угловой скорости. 2 н. и 1 з.п. ф-лы, 9 ил.

Изобретение относится к области приборостроения и касается датчика угловой скорости. Датчик включает в себя волоконно-оптический ответвитель, связанный световодами с источником и приемником оптического излучения. Приемник излучения соединен с блоком обработки информации и с чувствительным элементом. Чувствительный элемент включает в себя центрально-закрепленную балку и четыре устройства ориентации оптического излучения, симметрично расположенных напротив двух противоположных горизонтальных плоскостей балки. Балка выполнена из пьезоматериала со светопоглощающим покрытием, нанесенным напротив горизонтальных плоскостей устройств ориентации оптического излучения. Устройства ориентации выполнены из кварцевого стекла и частично покрыты зеркальным напылением. Зеркальное напыление отсутствует на областях, соответствующих прямоугольной проекции балки на поверхности устройств ориентации. Технический результат заключается в расширении функциональных возможностей датчика. 2 ил.

Изобретение относится к области измерительной техники и касается способа измерения угловой скорости. Для определения угловой скорости формируют два пучка когерентного оптического излучения. Каждый из двух пучков дополнительно делят на два части. С помощью кольцевого интерферометра изменяют интенсивность и фазу только одной из частей каждого пучка. Ввод измерительных пучков в резонатор интерферометра осуществляют во взаимно противоположных направлениях. Прошедшую через интерферометр часть первого пучка и оставшуюся исходную часть того же пучка направляют на первый фотоприемник. Прошедшую через интерферометр часть второго пучка и оставшуюся исходную часть того же пучка направляют на второй фотоприемник. Угловую скорость определяют по величине разности собственных частот резонатора интерферометра для волн, обходящих его по взаимно противоположным направлениям. Технический результат заключается в обеспечении возможности определения угловой скорости при отсутствии потерь в резонаторе кольцевого интерферометра или при их компенсации. 3 ил.

Изобретение относится к области оптических измерений и касается способа многоканального измерения смещения длины волны света. Измерения осуществляются с использованием интерферометра Фабри-Перо. Свет источников света через коллимирующую систему направляют на интерферометр Фабри-Перо и с помощью линзы фокусируют интерферометрическую картину на регистраторе. При этом на интерферометр Фабри-Перо направляют свет от нескольких независимых источников света, которые освещают различные области интерферометрической картины, а затем в каждой области интерферометрической картины компенсируют размытие интерферометрических колец, вызванное непараллельностью зеркал интерферометра, заменяя на регистраторе плоскость фокуса на плоскость, где лучи всех интерференционных картин непараллельного интерферометра Фабри-Перо пересекаются, создавая частичный псевдофокус. Технический результат заключается в обеспечении возможности одновременного измерения смещений частоты излучения от разных независимых источников в одном канале и повышении резкости интерференционных колец с обеих сторон от центра интерферограммы. 3 ил.

Изобретение относится к гравиметрии и может быть использовано для измерений абсолютных значений ускорения свободного падения. Баллистический гравиметр содержит вакуумную камеру, устройство сбрасывания пробного тела, источник излучения, фотоприёмник, устройство синхронизации и обработки сигнала. На пробном теле закреплён оптический элемент, который выполнен в виде дифракционной решётки. Штрихи указанной решётки расположены горизонтально. На пути лучей света, дифрагирующих на решётке при работе устройства, установлен оптический мультиплексор, выход которого подключён к фотоприёмнику. Технический результат заключается в увеличения временной разрешающей способности, уменьшения габаритов устройства и упрощения алгоритма обработки сигналов. 1 з.п. ф-лы, 3 ил.

Изобретение относится к области точного приборостроения и может быть использовано при создании таких средств измерения угловой скорости вращения объектов, как гироскопы. В резонансном способе измерения частоты вращения объекта измеряемую частоту вращения определяют как разность между собственной частотой вращения полости на выбранном типе электромагнитного колебания и собственной частотой «неподвижной» полости на том же типе колебания, деленную на постоянное число, определяемое выбранным при расчете полости типом колебания, а направление вращения определяют знаком этой разности. Устройство, реализующее резонансный способ измерения частоты вращения объекта, содержит монохроматический автогенератор перестраиваемой частоты, зонд-возбудитель, детектор электромагнитного поля, устройство перестройки частоты автогенератора, частотомер и решающее устройство, которое вычисляет частоту вращения как разность между резонансной частотой вращения полости и резонансной частотой «неподвижной» полости, деленную на постоянное число, определяемое выбранным при расчете полости типом электромагнитного колебания, а направление вращения определяет знаком этой разности. 2 н.п. ф-лы, 1 ил.

Изобретение относится к измерителям смещений длины волны электромагнитного излучения интерферометрическим методом по допплеровскому смещению длины волны света, переданного по волокну, с использованием интерферометра Фабри-Перо и касается способа компенсации световых потерь. Указанный способ основан на том, что при помощи цилиндрических линз обеспечивают сечение предварительно коллимированного пучка на входном зеркале интерферометра Фабри-Перо, равное диаметру эффективной области интерферометра. Причём на расстоянии половины длины интерферометра между зеркалами обеспечивается минимальное сечение пучка. Указанное выше обеспечивает технический результат, заключающийся в компенсации световых потерь, вызванных сферическими аберрациями в системе с интерферометром Фабри-Перо. 11 ил.
Наверх