Способ определения параметров ионизирующего воздействия на исследуемый образец импульсного высокоинтенсивного излучения



Способ определения параметров ионизирующего воздействия на исследуемый образец импульсного высокоинтенсивного излучения
Способ определения параметров ионизирующего воздействия на исследуемый образец импульсного высокоинтенсивного излучения
Способ определения параметров ионизирующего воздействия на исследуемый образец импульсного высокоинтенсивного излучения
Способ определения параметров ионизирующего воздействия на исследуемый образец импульсного высокоинтенсивного излучения

 


Владельцы патента RU 2507541:

Федеральное государственное унитарное предприятие "Российский Федеральный ядерный центр - Всероссийский научно-исследовательский институт экспериментальной физики - ФГУП "РФЯЦ-ВНИИЭФ" (RU)
Российская Федерация, от имени которой выступает Государственная корпорация по атомной энергии "Росатом" - Госкорпорация "Росатом" (RU)

Изобретение относится к области дозиметрии и спектрометрии ионизирующих излучений. Способ включает следующие процессы: сначала определяют мощность поглощенной дозы, при этом в качестве детектора сопровождения используют детектор с диэлектрическим рассеивателем, выполненным в виде плоской экранированной системы конденсаторного типа с однородным твердым диэлектриком, причем поперечный размер детектора выбирают размером, соответствующим или превышающим поперечный размер исследуемого образца, измеряют изменения напряжения U(t) на обкладках конденсатора детектора сопровождения в течение импульса ионизирующего излучения, после чего при заранее известных или рассчитанных чувствительностях к ионизирующему излучению образца исследуемого материала K и прилегающего к нему детектора сопровождения S определяют мощность поглощенной дозы в исследуемом образце P(t) по следующей зависимости: P ( t ) = U ( t ) K S , после чего интегрированием по времени воздействия вычисляют поглощенную дозу в исследуемом образце, являющуюся параметром ионизирующего воздействия. Технический результат - расширение возможности применения, снижение погрешности измерения характеристик поля импульсного ионизирующего излучения. 2 з.п. ф-лы, 4 ил.

 

Изобретение относится к области дозиметрии и спектрометрии ионизирующих излучений и может быть использовано для определения параметров ионизирующих излучений сильноточных импульсных ускорителей, что может быть полезно при их разработке и использовании, а также при разработке и использовании дозиметров.

Известен способ определения параметров ионизирующего воздействия - профиля распределения поглощенной дозы электронного излучения (И.О. Ананьев и др. / Определение профиля поглощенной дозы электронного излучения / Межвуз. сб. научных трудов «Проблемы спектроскопии и спектрометрии». Екатеринбург, УГТУ-УПИ, 2008, вып.25, с.191-200). В известном способе профиль распределения поглощенной дозы определяли в исследуемом материале, в качестве которого брали до 10 и более шт. тонких пластин из оргстекла - 5 мм и кристаллы фторида натрия. Кристаллы приходилось раскалывать на более тонкие пластины толщиной 1-3 мм. В качестве ускорителя использовали ускоритель микротрон, энергия электронов 10 МэВ. За каждой платиной исследуемого материала располагали используемый в качестве детектора сопровождения государственный стандартный образец поглощенной дозы фотонного и электронного излучения в виде полимерных пленок сополимера с феназиновым покрытием типа СО ПД(Ф)-5/50 ГСО толщиной 56 мкм. Набор пластин из исследуемого материала вместе с полимерными пленками ГСО устанавливали перпендикулярно падающему электронному пучку. Облучение сборки проводили 7-14 мин в условиях, которые обеспечиваюи метрологические характеристики полимерных пленок. После облучения сборку разбирали и для каждой из полимерных пленок ГСО в соответствии со стандартной процедурой определяли оптическую плотность на длине волны 512 нм в сравнении с таковой для необлученного образца, по которой с помощью градуировочных характеристик определяли поглощенную дозу и ее профиль по глубине исследуемого материала в соответствии с Инструкцией и паспортом на применение ГСО.

Недостатком известного способы является то, что использование в качестве детектора сопровождения государственного стандартного образца поглощенной дозы фотонного и электронного излучения в виде полимерных пленок сополимера с феназиновым покрытием типа СО ПД(Ф)-5/50 ГСО приводит к погрешности определения поглощенных доз импульсного высокоточного излучения, т.к. пленки отградуированы с помощью эталонного стационарного радионуклидного источника ионизирующих излучений. Кроме того другим недостатком способа является необходимость раскалывать или разрезать исследуемые образцы материала на тонкие пластинки, а при исследовании материала в виде набора тонких пластинок увеличивается погрешность измерений из-за процессов рассеяния электронов на всех стыках отдельных пластинок. Т.о общая погрешность измерений составляет ≈20%.

Известен другой способ определения профиля распределения поглощенной дозы электронного излучения с энергией до 10 МэВ в материале образца с малым эффективным атомным номером (Z≤11), частично устраняющий недостатки вышеописанного способа и выбранный в качестве прототипа (патент RU 2427857, опублик. 27.08.2011). Данный способ включает в себя облучение блоков исследуемого материала вместе с используемым в качестве детектора сопровождения государственным стандартным образцом (ГСО) поглощенной дозы в виде полимерной пленки, который устанавливают и монтируют между блоками исследуемого материала, а также стандартную процедуру определения поглощенной дозы путем сравнительных измерений оптической плотности облученной полимерной пленки и необлученного образца полимерной пленки, выбираемого в качестве опорного. Оптическую плотность облученного образца ГСО в виде полимерной пленки, вынутой из сборки после облучения, измеряли в соответствии с паспортом на ГСО через 30 мин после облучения. Опорные образцы (2-4 штуки) были выбраны из большой партии ГСО (не менее 30 штук), значение первичной оптической плотности которых близко к среднему. Оптическую плотность облученных и опорных образцов измеряли на спектрофотометре Гелиос-Альфа на длине волны 512 нм строго в соответствии с инструкцией по применению ГСО. Измерение проводили вдоль полимерной пленки от ее начала до конца с шагом 3 мм. В процессе обработки результатов вычисляли отношение средней оптической плотности к средней толщине пленок в каждой точке измерения и определяли поглощенную дозу по градуировочным кривым, приведенным в Инструкции для конкретного вида ГСО. Зависимость абсолютной величины поглощенной дозы электронного излучения от глубины материала-поглотителя, иначе говоря, профиль распределения поглощенной дозы представляют в виде кривой. Максимальное значение поглощенной дозы определяют с погрешностью ±15%.

Недостатком известного способа является возможность определения только суммарной поглощенной дозы в исследуемом образце за время воздействия импульса ионизирующего излучения и не возможность измерения мощности поглощенной дозы, вследствие чего утрачивается информация о скорости изменения накопления поглощенной в исследуемом образце дозы, не учитывается отличие спектральных характеристик исследуемого образца и детектора сопровождения как следствие ограничение применения только с исследуемыми образцами близкого эффективного атомного номера. Следует также отметить, что использование в поле ионизирующего излучения высокой интенсивности и наносекундной длительности в качестве детектора сопровождения ГСО в виде полимерной пленки (прототип), градуируемой с помощью эталонного стационарного радионуклидного источника ионизирующих излучений низкой интенсивности ≈1 Гр/с в течение длительного времени, приводит к дополнительной погрешности измерений.

Техническим результатом заявляемого изобретения является расширение возможности применения, снижение погрешности измерения характеристик поля импульсного ионизирующего излучения.

Указанный технический результат достигается за счет того, что в способе определения параметров ионизирующего воздействия на исследуемый образец импульсного высокоинтенсивного излучения, включающий облучение исследуемого образца вместе с детектором сопровождения с последующим определением расчетно-экспериментальным путем поглощенной дозы, являющейся параметром ионизирующего воздействия, сначала определяют мощность поглощенной дозы, при этом в качестве детектора сопровождения используют детектор с диэлектрическим рассеивателем, выполненным в виде плоской экранированной системы конденсаторного типа с однородным твердым диэлектриком, причем поперечный размер детектора выбирают соответствующим или превышающим поперечный размер исследуемого образца, измеряют изменения напряжения U(t)на сопротивлении нагрузки R детектора сопровождения в течение импульса ионизирующего излучения, после чего при заранее известных или рассчитанных, для известного энергетического спектра, чувствительностях к ионизирующему излучению образца исследуемого материала K и прилегающего к нему детектора сопровождения S определяют мощность поглощенной дозы в исследуемом образце P(t) по следующей зависимости: P ( t ) = U ( t ) K S ,

после чего интегрированием по времени воздействия вычисляют поглощенную дозу в исследуемом образце.

В случае воздействия импульсного высокоинтенсивного ионизирующего излучения неопределенного энергетического спектра, можно использовать, по крайней мере, еще один детектор сопровождения, измеряют изменения напряжения Ui(t) на сопротивлении нагрузки R каждого детектора сопровождения в течение импульса ионизирующего излучения, по разности показаний определяют функцию ослабления ионизирующего излучения, проходящего через сборку детекторов, на основании которой вычисляют энергетический спектр воздействующего ионизирующего излучения, для которого рассчитывают чувствительности исследуемого образца K и каждого из n детекторов сопровождения Si и мощность поглощенной дозы P(t) определяют по следующей зависимости:

P ( t ) = 1 n i U i ( t ) K S i ,

где i=1…n.

При исследовании m образцов, их устанавливают последовательно, чередуя с детекторами сопровождения, рассчитывают чувствительности каждого исследуемого образца Kj и каждого из n детекторов сопровождения Si и мощность поглощенной дозы P(t) определяют по следующей зависимости:

P j ( t ) = 1 n i = 1 n U i ( t ) K j S i ,

при этом в случае воздействия импульсного высокоинтенсивного ионизирующего излучения неопределенного энергетического спектра, дополнительно определяют функцию ослабления ионизирующего излучения, проходящего через сборку детекторов и исследуемых образцов, на основании которой вычисляют энергетический спектр воздействующего ионизирующего излучения.

Измерение мощности поглощенной дозы позволяет исследовать не только пассивные материалы, но и сложные устройства, работа которых контролируется во время воздействия импульса излучения, дает дополнительные возможности в построении и верификации расчетных моделей поля ионизирующего излучения, а поскольку с помощью прототипа такие показания получить невозможно, то можно сказать, что возможность применения прототипа ограничена.

Использование в качестве детекторов сопровождения детектора с диэлектрическим рассеивателем [Алексеев Г.С., Грунин А.В., Тихонов А.И. и др. Характеристики детектора с диэлектрическим рассеивателем для регистрации импульсного гамма-излучения // Приборы и техника эксперимента. 1983. №5. С 36-38.] выполненные в виде плоской экранированной системы конденсаторного типа с однородным твердым диэлектриком связано с тем, что такие детекторы обладают относительно низкой чувствительностью к ионизирующему излучению ≈10-10÷10-9 Кл/Гр, что значительно повышает верхний предел измеряемой мощности дозы ионизирующего излучения и соответственно снижается погрешность измерения поглощенной дозы при высокой интенсивности импульсного ионизирующего излучения. Кроме того данный тип детекторов не требует для работы подключения внешнего источника питания, а современные цифровые осциллографы и радиочастотные кабельные линии позволяют уверенно регистрировать импульсы изменения напряжения наносекундной длительности и амплитудой в несколько милливольт, уменьшая величину минимально регистрируемой мощности поглощенной дозы. Радиационная реакция таких детекторов определяется движением заряженных частиц (электронов, позитронов и др.), проникших внутрь или образованных в объеме детектора, при этом на обкладках конденсатора возникает разность потенциалов. Расчет таких актов взаимодействия ионизирующего излучения с веществом рассчитывается с высокой точностью, подтвержденной экспериментально [Донской Е.Н. Методика и программа ЭЛИЗА решения методом Монте-Карло задач совместного переноса гамма излучения, электронов и позитронов. Вторая версия. // (Саров, 14-20 октября 2002 г.). Сборник докладов / Саров: ФГУП "РФЯЦ-ВНИИЭФ". 2002. С.93-99; А.В. Грунин, Е.Н. Донской, А.Н. Залялов, Г.А. Иванов, К.Н. Ковшов, С.А. Лазарев, О.Н.Петрушин, М.Д. Тарасов. Экспериментальное и расчетное определение дозовых характеристик эталонного источника γ-излучения // Атомная энергия. 2009. Т.107. Вып.5. С.285-288] методом Монте-Карло. Было показано, что отличие Данных эксперимента и расчета определяется в основном погрешностью измерений и для наиболее прецизионных измерений не превышает 4% с доверительной вероятностью 95%. Если начальный спектр ионизирующего излучения известен с высокой степенью точности, то по математической модели поля излучения эталонной установки с использованием метода Монте-Карло пространственные распределения мощности дозы и дозовые распределения рассчитываются с погрешностью, не превышающей несколько процентов.

Выполнение детектора сопровождения с поперечным размером, совпадающим или превышающим поперечный размер исследуемого образца, позволяет регистрировать детектором сопровождения поток ионизирующего излучения прошедший через весь исследуемый образец.

Измерение изменения напряжения U(t) на обкладках конденсатора детектора сопровождения в течение импульса ионизирующего излучения устанавливает временную связь со скоростью накопления поглощенной дозы в исследуемом образце.

Определение мощности поглощенной дозы в исследуемом образце P(t) по следующей зависимости:

P ( t ) = U ( t ) K S ,

с последующим вычислением поглощенной дозы в исследуемом образце при заранее известных или рассчитанных чувствительностях к ионизирующему излучению образца исследуемого материала K и прилегающего к нему детектора сопровождения S путем интегрирования P(t) по времени воздействия, позволяет исследовать практически любые материалы, для которых известны: габаритные размеры, агрегатное состояние, химический состав, плотность и учесть спектральную зависимость чувствительности исследуемого образца от энергии воздействующего ионизирующего излучения, что приводит к уменьшению погрешности измерения поглощенной дозы.

Применение n детекторов позволяет одновременно исследовать m≤n образцов, что естественно снижает количество необходимых для экспериментальных исследований импульсов ионизирующего излучения и как следствие стоимость экспериментальных работ.

На фиг.1 приведена функциональная схема сборки, поясняющая и реализующая заявляемый способ.

На фиг.2 представлены функции Si(E), рассчитанные методом Монте-Карло.

На фиг.3 представлена функция ослабления Q(i), определенная для одного из импульсов ионизирующего излучения (под цифрой 1), а также два расчетных варианта (под цифрами 2, 3), полученные для заданного энергетического спектра.

На фиг.4 представлена зависимость оптической плотности дозиметрических пленок от поглощенной в них дозы гамма-излучения, полученная по результатам трех импульсов тормозного излучения.

Сборка включает расположенные последовательно чередующиеся исследуемые образцы (позиция 3) дозиметрических пленок и детекторы сопровождения (позиция 2). Для уменьшения воздействия на сборку электронной и позитронной компоненты ионизирующего излучения установлен компенсирующий фильтр (позиция 1), представляющий собой алюминиевый диск толщиной 6 см.

Ниже приводим пример конкретной реализации заявляемого способа.

Для измерения поглощенной дозы импульсного высокоинтенсивного ионизирующего излучения известного энергетического спектра объект исследования и детектор сопровождения устанавливают перпендикулярно направлению распространения ионизирующего излучения. В качестве детектора сопровождения используют детектор с диэлектрическим рассеивателем, выполненным в виде плоской экранированной системы конденсаторного типа с однородным твердым диэлектриком, причем поперечный размер детектора выбирают размером соответствующим поперечному размеру исследуемого образца. Измеряют изменения напряжения U(t) нa обкладках конденсатора детектора сопровождения в течение импульса ионизирующего излучения. Для определения поглощенной дозы в объекте исследования при известности спектра за промежуток времени от t1 до t2 применяют соотношение:

D = t 1 t 2 P ( t ) d t

Мощность поглощенной дозы P(t) в исследуемом образце определяется соотношением:

P ( t ) = U ( t ) R н K S

где K - поглощенная доза в исследуемом образце в расчете на одну частицу падающего на сборку ионизирующего излучения;

S - заряд прошедший через эквивалентное сопротивление нагрузки Rн детектора сопровождения в расчете на одну частицу падающего на сборку ионизирующего излучения

Для измерения поглощенной дозы импульсного высокоинтенсивного ионизирующего излучения неопределенного энергетического спектра в объектах исследования - дозиметрических пленках (позиция 3, фиг.1), пленки и детекторы сопровождения (позиция 2, фиг.1) последовательно с чередованием устанавливают перпендикулярно направлению распространения ионизирующего излучения. С помощью цифрового осциллографа LeCroy715Zi экспериментально получают осциллограммы изменения напряжения U(t) на сопротивлении нагрузки R четырех детекторов сопровождения.

Коэффициенты K и S рассчитывают методом Монте-Карло с учетом геометрии облучаемой сборки. Для j-ой дозиметрической пленки получают:

D j = 1 / 4 i = 1 n = 4 Q i K j / S i ,

где QI - электрический заряд, прошедший через сопротивление нагрузки i-ого детектора с диэлектрическим рассеивателем.

Для данной сборки методом Монте-Карло рассчитаны функции Si(E), представленные на фиг.2. На фиг.3 представлена функция Q(i), (под цифрой 1), определенная для одного из импульсов ионизирующего излучения, аналитический вид которой задан в виде:

Q ( i ) = E S i ( E ) Ψ ( E ) d E ,

где i=1…n, Si(E) - заряд прошедший через эквивалентное сопротивление нагрузки Rн i-го детектора сопровождения в расчете на одну частицу падающего на сборку ионизирующего излучения с энергией Е,

Ψ(E) - искомый спектр ионизирующего излучения.

На фиг.3 представлены также два расчетных варианта функции ослабления 2 и 3, полученные для энергетического спектра, заданного в виде

Ψ ( E ) = N ( T E ) β E α

и

Ψ ( E ) = i = 1 n / 2 N i δ ( E E i )

с различными переменными.

В конце каждого импульса ионизирующего излучения из сборки вынимали облученные исследуемые образцы и измеряли их оптическую плотность относительно оптической плотности воздуха. На фиг.4 представлена зависимость оптической плотности дозиметрических пленок от поглощенной в них дозы гамма-излучения, которая имеет линейный характер до поглощенной дозы 280 Гр. Практически все точки лежат близко к прямой линии, что говорит о высокой достоверности проведенных измерений. Часть данных, представленных в виде светлых точек, не использовалась при обработке результатов градуировки, т.к. значения оптической плотности могли быть вызваны неравномерностью облучения. Это можно устранить, установив вокруг сборки, вдоль оси облучения, защитный экран из материала с высоким атомным номером, например, свинца.

1. Способ определения параметров ионизирующего воздействия на исследуемый образец импульсного высокоинтенсивного излучения, включающий облучение исследуемого образца вместе с детектором сопровождения с последующим определением расчетно-экспериментальным путем поглощенной дозы, являющейся параметром ионизирующего воздействия, отличающийся тем, что сначала определяют мощность поглощенной дозы, при этом в качестве детектора сопровождения используют детектор с диэлектрическим рассеивателем, выполненным в виде плоской экранированной системы конденсаторного типа с однородным твердым диэлектриком, причем поперечный размер детектора выбирают размером, соответствующим или превышающим поперечный размер исследуемого образца, измеряют изменения напряжения U(t) на обкладках конденсатора детектора сопровождения в течение импульса ионизирующего излучения, после чего при заранее известных или рассчитанных чувствительностях к ионизирующему излучению образца исследуемого материала K и прилегающего к нему детектора сопровождения S определяют мощность поглощенной дозы в исследуемом образце P(t) по следующей зависимости: P ( t ) = U ( t ) K S , после чего интегрированием по времени воздействия вычисляют поглощенную дозу в исследуемом образце.

2. Способ по п.1, отличающийся тем, что в случае воздействия импульсного высокоинтенсивного ионизирующего излучения неопределенного энергетического спектра используют, по крайней мере, еще один детектор сопровождения, измеряют изменения напряжения Ui(t) на сопротивлении нагрузки R каждого детектора сопровождения в течение импульса ионизирующего излучения, по разности показаний определяют функцию ослабления ионизирующего излучения, проходящего через сборку детекторов, на основании которой вычисляют энергетический спектр воздействующего ионизирующего излучения, для которого рассчитывают чувствительности исследуемого образца К и каждого из n детекторов сопровождения Si и мощность поглощенной дозы P(t) определяют по следующей зависимости: P ( t ) = 1 n i U i ( t ) K S i , где i=1…n.

3. Способ по п.1, отличающийся тем, что при исследовании m образцов их устанавливают последовательно, чередуя с детекторами сопровождения, рассчитывают чувствительности каждого исследуемого образца Kj и каждого из n детекторов сопровождения Si и мощность поглощенной дозы P(t) определяют по следующей зависимости: P j ( t ) = 1 n i = 1 n U i ( t ) K j S i , при этом в случае воздействия импульсного высокоинтенсивного ионизирующего излучения неопределенного энергетического спектра дополнительно определяют функцию ослабления ионизирующего излучения, проходящего через сборку детекторов и исследуемых образцов, на основании которой вычисляют энергетический спектр воздействующего ионизирующего излучения.



 

Похожие патенты:

Изобретение относится к системе обнаружения радиации, используя многоканальный спектрометр, и к способу, используемому для этой цели, в частности изобретение относится к системе для обнаружения радиоактивных материалов.

Изобретение относится к способу спектроскопии электромагнитной волны/пучка частиц и прибору для спектроскопии электромагнитной волны/пучка частиц. .

Изобретение относится к области ядерной электроники, точнее к спектрометрам ионизирующих излучений с детекторами без внутреннего усиления, где сильно влияние электронного шума на энергетическое разрешение.

Изобретение относится к портативным рентгеновским детекторным устройствам, а именно к устройству (10) со средством амортизации удара. .

Изобретение относится к ядерной гамма-резонансной спектроскопии, в частности к мессбауэровским спектрометрам с неподвижным исследуемым образцом. .

Изобретение относится к аналитическому приборостроению, в частности к ядерной гамма-резонансной спектроскопии, и предназначено для установки и поддержания низкой температуры исследуемого подвижного образца потоком испаренного хладагента в диапазоне температур 85К-315К с точностью 0,2К.

Изобретение относится к системам рентгенофлуоресцентной (РФ) спектроскопии, содержащим и использующим оптические устройства, фокусирующие рентгеновские лучи для формирования возбуждающего потока, фокусируемого на образцах, и монохроматоры для собирания (улавливания) вторичных рентгеновских лучей от образца.

Изобретение относится к устройствам для диагностики плазмы, в частности для измерения энергетического распределения атомов водорода, дейтерия, трития, возникающих в плазме установок токамак (например, в результате перезарядки или рекомбинации).

Изобретение относится к области дозиметрии и спектрометрии ионизирующих излучений, а точнее импульсного электронного и тормозного излучений. .

Предложен способ регистрации коронального выброса массы. В способе наблюдают с борта космического аппарата за интенсивностью потока протонов галактических космических лучей и увязывают тенденции его уменьшения с присутствием в межпланетном пространстве коронального выброса массы.

Изобретение относится к области радиационной экологии. Сущность изобретения заключается в том, что устройство для дистанционного обнаружения источников альфа-излучения содержит измерительный открытый на воздух детектор аэроионов, сопряженный с блоком переноса аэроионов и подключенный к источнику рабочего напряжения и к измерительному счетчику импульсов соответственно, калибровочный альфа-источник, калибровочный детектор аэроионов, аналогичный измерительному детектору, выполненному газоразрядным, подключенный к источнику рабочего напряжения, и компаратор, причем калибровочный детектор соединен с калибровочным счетчиком импульсов, выход которого соединен с первым входом компаратора, второй вход которого соединен с шиной наперед заданного числа, при этом дополнительно содержит двухпозиционный переключатель режима работы устройства, сумматор, причем управляющий вход двухпозиционного переключателя является входом выбора режима устройства, первый информационный вход соединен с шиной нулевого потенциала, а второй - с дополнительной шиной наперед заданного числа, первый вход сумматора подключен к выходу компаратора, второй - к выходу двухпозиционного переключателя режима работы, а выход сумматора подключен к управляющему входу источника рабочего напряжения.

Изобретение относится к горному делу и предназначено для контроля качества углей по радиационно-гигиеническим параметрам. Технический результат - сокращение дозовой нагрузки на население, сокращение выброса естественных радионуклидов (ЕРН) в атмосферу и с твердыми отходами (золой, шлаком).

Изобретение относится к ядерной физике и может быть использовано для дистанционного измерения и анализа уровня радиационного загрязнения вокруг АЭС. Согласно способу с помощью радиометра получают изображения подстилающей поверхности в виде функции яркости I(х,у), содержащей контрольные площадки с известным уровнем радиации.

Изобретение относится к устройству формирования гамма-изображения. Устройство формирования гамма-изображения, содержащее гамма-камеру (10) для съемки изображения наблюдаемой сцены (17) в гамма-лучах, называемого гамма-изображением, имеющую переднюю сторону (11) и ось обзора (х1'), и вспомогательную камеру (15) для съемки изображения наблюдаемой сцены (17) в видимом свете, при этом вспомогательная камера (15) расположена перед передней стороной (11) гамма-камеры (10), которая представляет собой коллиматорную гамма-камеру с точечным отверстием, причем вспомогательная камера (15) имеет оптическую ось (х2'), по существу, совпадающую с осью обзора (х1') гамма-камеры (10), так что изображение в видимом свете и гамма-изображение снимаются, по существу, одновременно с одним и тем же направлением обзора, благодаря чему определяют расположение источников радиации, находящихся на расстоянии от десятков сантиметров до десятков метров от гамма-камеры.

Изобретение относится к областям техники формирования изображений. Система формирования изображений содержит обод детекторов (60a, 60b, 60') излучения, в целом кольцевую электронную монтажную плату (62, 62'), расположенную коаксиально с ободом детекторов излучения и функционально связанную с ободом детекторов излучения, для генерации электрических сигналов, указывающих на обнаружение излучения ободом детекторов излучения, причем обод детекторов излучения и в целом кольцевая электронная монтажная плата выполнены с возможностью обнаружения излучения 511 килоэлектрон-вольт, указывающего на события электрон-позитронной аннигиляции, и магнитно-резонансный сканер (30), при этом в целом кольцевая электронная монтажная плата (62, 62') расположена пересечением изоплоскости (66), создающей магнитное поле градиентной катушки (10, 10') магнитно-резонансного сканера.

Изобретение относится к области диагностической визуализации. Аппарат для диагностической визуализации, содержащий: детекторную матрицу, включающую в себя индивидуальные детекторные элементы (16), для приема событий излучения от области сканирования (18); инициирующий процессор (20) для присвоения метки времени воспринятым потенциальным событиям; процессор (24) верификации событий, который применяет критерии верификации к пикам канала измерительного элемента; процессор (30) преобразования событий, который преобразует воспринятые события и соответствующие линии отклика в пространственно смещенные преобразованные события; буферную память (32) для хранения событий в виде списка для хранения действительных событий, имеющих метку времени; процессор (34) восстановления для реконструирования действительных событий в виде изображения области (18) сканирования; и дополнительно содержащий: процессор (38) анализа изображения, который анализирует изображение, реконструированное процессором (34) восстановления, на предмет артефактов движения и распознает события излучения для преобразования процессором (30) преобразования событий; при этом анализ посредством процессора (38) анализа изображения применяется несколько раз с целью уменьшения артефактов в реконструированном изображении с каждым повтором.

Изобретение относится к устройству рентгеновской визуализации и способу рентгеновской визуализации с использованием рентгеновских лучей. .

Изобретение относится к средствам дистанционного контроля радиационного состояния объекта. .

Изобретение относится к области выявления радиационной обстановки, а именно к способам поиска и обнаружения точечных источников гамма-излучения. .

Изобретение относится к области контроля окружающей среды, а именно к способам обнаружения и выделения горячих частиц (ГЧ) с различных поверхностей и из воздушной среды, загрязненных радиоактивными веществами. Технический результат - повышение скорости (по времени более 7 раз) и эффективности (точности местоположения) обнаружения ГЧ, снижение трудоемкости способа обнаружения ГЧ, расширение функциональных возможностей исследований. Способ обнаружения и выделения горячих частиц (ГЧ) заключается в размещении пробы, содержащей радионуклиды, на подложку, определение наличия ГЧ по регистрации излучения от нее, и последующего анализа ГЧ с помощью микроскопа, при этом в качестве подложки используют пластиковый сцинтиллятор, а наличие и местоположение ГЧ определяют по регистрации бета-излучения с помощью электронно-оптического преобразователя с последующим перемещением пробы для ее анализа с помощью микроскопа и извлечением ГЧ с помощью иглы для дальнейшего определения ее физико-химических характеристик. 1 ил.
Наверх