Способ оптического усиления лазерного излучения



Способ оптического усиления лазерного излучения
Способ оптического усиления лазерного излучения
Способ оптического усиления лазерного излучения
Способ оптического усиления лазерного излучения
Способ оптического усиления лазерного излучения
Способ оптического усиления лазерного излучения
Способ оптического усиления лазерного излучения
Способ оптического усиления лазерного излучения
Способ оптического усиления лазерного излучения
Способ оптического усиления лазерного излучения
Способ оптического усиления лазерного излучения
Способ оптического усиления лазерного излучения
Способ оптического усиления лазерного излучения
Способ оптического усиления лазерного излучения
Способ оптического усиления лазерного излучения
Способ оптического усиления лазерного излучения
Способ оптического усиления лазерного излучения
Способ оптического усиления лазерного излучения
Способ оптического усиления лазерного излучения
Способ оптического усиления лазерного излучения

 


Владельцы патента RU 2530189:

Майер Александр Александрович (RU)

Изобретение относится к оптике. Способ оптического усиления лазерного излучения включает разделение исходного излучения по нескольким каналам, усиление излучения в каналах и формирование однонаправленного излучения на выходе из каналов. В качестве каналов используют нелинейно-оптические волноводы с туннельной оптической связью между ними. При этом подбирают интенсивности оптических волн на входе волноводов, и/или коэффициенты туннельной связи между волноводами, и/или длины туннельной связи волноводов, и/или частоты волн таким образом, что волны на выходе волноводов оказываются в одинаковой фазе. Технический результат заключается в повышении скорости формирования усиленного излучения. 14 з.п. ф-лы, 6 ил.

 

Область техники

Изобретение относится к области лазерной, нелинейной, интегральной и волоконной оптики.

Предшествующий уровень техники

Как хорошо известно [1-3], когерентное сложение лазерных пучков позволяет достигнуть значительного увеличения мощности лазерных систем и улучшения направленности их излучения.

Вместе с тем, известен способ [4] оптического усиления мощного лазерного излучения, включающий разделение, усиление в каждом канале и сложение усиленных волн. Известный способ включает фазировку нескольких лазерных усилительных каналов. Для этого используются электронные схемы, обеспечивающие согласование и выравнивание фаз волн в нескольких оптических каналах. Недостатком этого способа является медленность срабатывания электронных схем и, как следствие, сравнительно медленное регулирование разности фаз волн и медленное установление нулевой разности фаз. Как подчеркивалось в [4] схема работала в условиях медленного (не быстрее 100 мс) изменения фазы излучения в канале. Кроме того, установка, включающая оптическую схему и электронные схемы, является сложной и громоздкой.

Раскрытие изобретения

Техническим результатом, достигаемым в заявленном способе оптического усиления лазерного излучения, является повышение скорости формирования усиленного излучения за счет увеличения быстродействия регулирование разности фаз лазерных излучений в двух или более каналах. Нет необходимости в фазировке каналов.

Указанные технические результаты достигаются в способе оптического усиления лазерного излучения, включающем разделение исходного излучения по нескольким каналам, усиление излучения в каналах и формирование однонаправленного излучения на выходе из каналов, при этом в качестве каналов используют нелинейные оптические волноводы с туннельной оптической связью между ними, и подбирают интенсивности оптических волн на входе волноводов, и/или коэффициенты туннельной связи между волноводами, и/или длины туннельной связи волноводов, и/или частоты волн таким образом, что волны на выходе волноводов оказываются в одинаковой фазе.

Исходное излучение может быть предварительно (до разделения) введено в нелинейный оптический волновод и затем разделено по другим нелинейным оптическим волноводам, используя туннельную связь между ними.

Можно дополнительно, после усиления излучения в каналах, разделять излучение каждого из каналов по нескольким дополнительным нелинейным оптическим волноводам и усиливать в них излучение, при этом подбирать интенсивности оптических волн на входе волноводов, и/или коэффициенты туннельной связи между дополнительными волноводами, и/или длины туннельной связи дополнительных волноводов, и/или частоты волн таким образом, что волны на выходе дополнительных волноводов оказываются в одинаковой фазе, а однонаправленное излучение формируют на выходе дополнительных волноводов. Можно дополнительно разделять и усиливать излучение два и более раз, сохраняя синфазность волн на выходе волноводов каждого каскада усиления. При этом можно каждый раз дополнительно разделять излучение, например, на два канала.

Указанные нелинейные оптические волноводы могут быть выполнены в виде жил волоконного световода. Жилы волоконного световода могут содержать GeO2. Они могут быть легированы ионами редкоземельных элементов, и/или ионами металлов, и/или частицами полупроводника. В качестве редкоземельных элементов можно использовать эрбий, иттрий, иттербий, неодим, туллий, тербий и другие элементы. В качестве легирующих металлов перспективен висмут. В качестве легирующих полупроводников и их соединений могут быть использованы CdS, CdSe, CdSxSe1-x, GaAs и другие. Эти легирующие добавки могут быть использованы как для повышения нелинейного коэффициента волноводов, так и для усиления лазерного излучения. Усиливать лазерное излучение в каналах можно, создавая инверсию населенностей энергетических уровней ионов редкоземельных элементов или ионов металла, например, висмута, или полупроводников. Для создания инверсии населенностей ионов редкоземельных элементов, или металла, или полупроводников можно использовать излучение диодной накачки. Как правило, указанные оптические волноводы легированы ионами, по меньшей мере, одного редкоземельного элемента, и/или ионами висмута, и/или частицами, по меньшей мере, одного вида полупроводника.

В важном частном случае в качестве лазерного излучения используют сверхкороткие импульсы, как правило, солитоны или солитоноподобные импульсы, сохраняющие свою форму. Использование сверхкоротких импульсов позволяет устранить явление ВРМБ в волоконных световодах. Сверхкороткие импульсы, в частности, солитоны могут подаваться как в виде последовательности, так и в виде одного импульса.

Обычно количество жил волоконного световода больше трех.

В частности, указанные оптические волноводы являются параллельными.

В частности, может использоваться центральный оптический волновод, окруженный несколькими параллельными симметрично расположенными оптическими волноводами, причем между этими периферийными волноводами и центральным волноводом существует туннельная связь, при вводе излучения в центральный волновод с интенсивностью, равной «критической» интенсивности волн на выходе всех волноводов, выравниваются. При этом выравниваются и фазы воли во всех указанных волноводах.

В частном случае туннельная связь между соседними периферийными волноводами может отсутствовать.

В другом, важном для практики, частном случае нелинейно-оптические ТСОВ могут быть реализованы на основе волноводных полупроводниковых структур. В частности, на основе слоистых наноструктур, например гетероструктур типа GaAs/GaAlAs или In1-xGaxAsyP1-y. В частности, могут быть использованы полосковые, и/или канальные, и/или утопленные волноводы. В них также может быть обеспечено оптическое усиление лазерного излучения за счет создания инверсии населенностей энергетических уровней. Инверсия населенностей в этом случае, как правило, создается электрическим током, который пропускается сквозь полупроводниковую структуру перпендикулярно плоскости слоев. Величина этого тока составляет обычно 10-100 мА. Можно говорить о полупроводниковых волноводных усилителях, туннельно-связанных между собой. Причем существенную роль играет оптическая нелинейность этих волноводных усилителей. Весьма перспективно использование массива таких усилителей.

В частном случае используют волноводы на основе полупроводниковой структуры типа MQW, содержащей по крайней мере два гетероперехода, на которой закреплены контактные металлические пластины 2 и 3 для пропускания через структуру нелинейного волновода тока в поперечном по отношению к слоям структуры направлении.

Как известно [5-10], нами было открыто явление самопереключения однонаправленных распределение-связанных волн (ОРСВ). Основы теории и экспериментальное наблюдение этого явления описаны в обзоре [9, 10]. К этим волнам относится целый класс волн [5-10] и, в том числе, волны в туннельно-связанных оптических волноводах (ТСОВ). Обычно речь идет о двух волнах, например о волнах в двух ТСОВ. Однако, как подчеркивалось в [9] и других наших работах, эффект самопереключения волн имеет место и для большего числа ОРСВ, в частности для волн в трех ТСОВ. Поскольку в данном способе нас в первую очередь интересуют ТСОВ, то далее мы, как правило, будем говорить о самопереключении волн в ТСОВ.

В наших работах [5-10] показано, что в нелинейном режиме, когда показатель преломления волноводов в каждой точке зависит от интенсивности волны в этой точке, может происходить указанное явление самопереключения света или оптического излучения. Оно заключается в том, что малое изменение интенсивностей или фаз волн на входе (при определенных условиях) вызывает резкое изменение соотношения мощностей волн на выходе. В простейшем случае ввода излучения в один из двух ТСОВ оно возникает вблизи критической мощности на входе. Причем если ТСОВ идентичны, то критическая интенсивность равна 4 K / | θ | , где K - коэффициент связи, θ - кубично-нелинейный коэффициент оптического волновода [9].

В данном случае нас интересует даже не явление самопереключения излучения, а сопутствующее ему явление - автосинхронизации волн [7-10].

Дело в том, что как было впервые установлено нами [7, 8], явление самопереключения ОРСВ сопровождается их автосинхронизацией, т.е. выравниванием фаз волн на выходе оптических волноводов. Точнее, оно происходит на некотором расстоянии от входа волноводов и далее по всей их длине вплоть до выхода (фиг.2а). Оно происходит в средней точке самопереключения М. Явление автосинхронизации можно назвать также автоматической фазировкой волн или их автофазировкой.

Это явление положено в основу нового способа регулирования разности фаз на выходе оптических каналов - автоматической синхронизации волн или автосинхронизации волн в нескольких оптических каналах.

Одним из наиболее перспективных применений этого способа можно считать его применение для регулирования разности фаз (синхронизации) волн в волоконных световодах со многими жилами в условиях усиления этих волн по мере их распространения. Как правило, усиление достигается за счет создания в этих жилах инверсии населенностей, для чего световод (жилы) легируют ионами редкоземельных элементов, например ионами эрбия, иттербия или других элементов. Например, этот способ может применяться в эрбиевых усилителях со многими жилами. При этом необходимая для усиления инверсия населенностей, как правило, создается (достигается) за счет диодной накачки. Принцип работы и конструкция эрбиевых и других аналогичных волоконных усилителей хорошо известны (см., напр., [11, 12]).

В патенте [13] рассматривалось явление самопереключения излучения в условиях, когда в жилах (т.е. оптических волноводах) имеет место усиление за счет инверсии населенностей. В частности, в [13] рассматривалось явление самопереключения излучения в эрбиевом усилителе с двумя или более жилами, которые образовывали ТСОВ. Т.е. рассматривалось [13] сочетание эффекта самопереключения и усиления за счет инверсии населенностей.

Как показали исследования [13], наличие усиления за счет инверсии населенностей не нарушает эффект самопереключения волн и тесно связанный с ним эффект автосинхронизации волн.

Как показали более ранние исследования [14], наличие умеренных потерь также не нарушает эффект самопереключения волн и тесно связанный с ним эффект автосинхронизации волн.

Краткое описание чертежей

Изобретение поясняется фигурами 1-6.

Фиг.1 показывает поперечное сечение световода и возможное расположение туннельно-связанных оптических волноводов (жил) в нем.

Фиг.2-6 иллюстрируют явления автосинхронизации (автофазировки) и самопереключения волн в нескольких нелинейно-оптических ТСОВ. Фиг.2 соответствует двум ТСОВ, фиг.3 соответствует трем ТСОВ, фиг.4 - четырем ТСОВ, фиг.5 и 6 соответствуют пяти ТСОВ.

На фигурах 2-6 показаны коэффициенты передачи мощности волноводами Tj=Ijl/I (где I - сумма входных интенсивностей) и косинусы разности фаз: cos(φj0), cos(φmj). На фиг.2а, 3, 4, 5 они представлены как функции нормированной продольной координаты L=2πKl/(λβ) [6-10]. На фиг.2б, в, г и фиг.6 - как функции нормированной входной интенсивности R0=/I00/IM, где IM - критическая интенсивность для идентичных ТСОВ, равная 4 K / | θ | [6-10].

На фиг.2а показаны коэффициенты передачи мощности Т0 и T1 волноводами «0» и «1» и косинус разности фаз: C10=cos(φ10) как функции L. Входная интенсивность равна критической: R0=1. Потери равны нулю (δ=0).

На фиг.2б-г. показано самопереключение волн и их синхронизация (в средней точке М [6-10]) для двух ТСОВ при нулевых (δ=0) (б), положительных (δ=K/10) (в) и отрицательных (δ=-K/10) (г) потерях. L=π.

Фиг.2г показывает, что эффект автосинхронизации волн сохраняется и при наличии усиления, полученного за счет инверсии среды.

На фиг.3 представлены коэффициенты T0, T1, Т2 передачи мощности тремя волноводами «0», «1», «2» и косинусы разности фаз: Cj0=cos(φj0), С21=cos(φ21) как функции L, причем три ТСОВ, расположены так, как на фиг.1а, при R0=1, K01=K, K12=0.

На фиг.4 представлены коэффициенты передачи мощности Т0, T1, T2, и T3 четырьмя волноводами «0», «1», «2», «3» и косинусы разности фаз: Cj0=cos(φj0), C21=cos(φ21)=C31=cos(φ31) как функции L для четырех ТСОВ, расположенных так, как на фиг.1г, при R0=1, K01=K02=K03=K, K12=0. Кривая 1+2+3 - это график суммы T1+T2+T3. Кривая «0» - график Т0. Кривая «1» - график T1.

На фиг.5 представлены коэффициенты передачи мощности T0, T1, Т2, Т3, T4 пятью волноводами «0», «1», «2», «3», «4» и косинусы разности фаз: Cj0=cos(φj0), C21=cos(φ21), C31=cos(φ31), C41=cos(φ41), C23=cos(φ23), C34=cos(φ34), C24=cos(φ24) как функции L.

Для фиг.5а-д пять ТСОВ расположены так, как на фиг.1е, причем K01=K02=K03=K04=K. С21=С31=С41=С23=С34=С24. Кривая 1+2+3+4 - это график суммы Т123+T4. Кривая «0» - график Т0. Кривая «3+4» - график суммы T3+T4. K12=0 (а), K12=0.25K (б), K=0.5K (в), K12=0.67K (г). Для всех фиг.5, кроме «д», R0=1. Для фиг.5д R0=0.6, K12=0.25K.

Для фиг.5е ТСОВ расположены так, как на фиг.1д, при этом: K01=K; K24=K; K02=K; K13=K; K04=0; K14=0; K34=0; K03=0; K12=0; K23=0.

На фиг.6 представлены те же величины, что и на фиг.5, но как функции R0, при различных нормированных длинах: L=1.51π, K12=0 (a); L=1.57π, K12=K/4 (б); L=1.6π, K12=0 (в); L=1.51π, K12=K/4 (г).

Осуществление изобретения

Усиление волн за счет инверсии населенностей не нарушает эффект самопереключения волн и тесно связанный с ним эффект автосинхронизации волн. На фиг.2г видно, что волны синхронизируются и в случае усиления. Фиг.2г построена для случая двух ТСОВ, но аналогичная синхронизация имеет место и для большего числа волноводов.

Рассмотрим случай, когда имеется центральный оптический волновод, окруженный несколькими периферийными симметрично расположенными оптическими волноводами (фиг.1), причем между этими периферийными волноводами и центральным волноводом существует туннельная связь. В этом случае при вводе излучения в центральный волновод с интенсивностью, равной «критической» интенсивности волн на выходе всех волноводов выравниваются (фиг.4, 5) на некотором расстоянии от входа. При этом выравниваются и фазы волн во всех указанных волноводах (фиг.4, 5).

При уменьшении коэффициентов связи между периферийными волноводами (т.е. коэффициентов K12, K13, K14, K24, K34 и т.д.) увеличивается длина участка ТСОВ, где косинус разности фаз волн близок к единице (фиг.4, 5). Поэтому для увеличения длины участка ТСОВ, где волны становятся синфазными, следует уменьшать коэффициент связи между периферийными волноводами. Специальными технологическими приемами их можно уменьшить вплоть до нуля.

При одном и том же коэффициенте связи между периферийными волноводами уменьшение входной интенсивности (от критической до 0.6 критической) уменьшает участок ТСОВ, где косинус разности фаз волн близок к единице (фиг.5в, 5д).

Если присутствует усиление: δ<0, то появляются (участки) области, где cos(ψ10)<0 (фиг.2г). Положительные потери смещают точку синхронизации в область больших (чем R0=1) входных интенсивностей (фиг.2в).

Отрицательные же потери (δ<0), наоборот, смещают точку синхронизации в область меньших (чем R0=1) входных интенсивностей. Отрицательные потери означают усиление. Оно, как правило, достигается за счет легирования жил ионами редкоземельных элементов (например, эрбия) и создания на этих ионах инверсии населенностей, обычно за счет диодной накачки.

Графики на фиг.2-6 построены на основе математического моделирования взаимодействия оптических волн в нескольких нелинейно-оптических ТСОВ.

В [9] и других наших работах даны уравнения для двух и трех нелинейно-оптических ТСОВ. Эти уравнения нетрудно обобщить на случай большего числа нелинейно-оптических ТСОВ. Взаимодействие воли в нескольких, например, в пяти нелинейно-оптических ТСОВ описывается системой уравнений для медленно меняющихся амплитуд Аj этих волн:

i A 0 z = K 01 A 1 exp ( i z α 10 ) + K 02 A 2 exp ( i z α 20 ) + K 03 A 3 exp ( i z α 30 ) + K 04 A 4 exp ( i z α 40 ) + θ 0 | A 0 | 2 A 0 i δ 0 A 0

i A 1 z = K 10 A 0 exp ( i z α 10 ) + K 12 A 2 exp ( i z α 21 ) + K 13 A 3 exp ( i z α 31 ) + K 14 A 4 exp ( i z α 41 ) + θ 1 | A 1 | 2 A 1 i δ 1 A 1

i A 2 z = K 20 A 0 exp ( i z α 20 ) + K 21 A 1 exp ( i z α 21 ) + K 23 A 3 exp ( i z α 32 ) + K 24 A 4 exp ( i z α 42 ) + θ 2 | A 2 | 2 A 2 i δ 2 A 2

i A 3 z = K 30 A 0 exp ( i z α 30 ) + K 31 A 1 exp ( i z α 31 ) + K 32 A 2 exp ( i z α 32 ) + K 34 A 4 exp ( i z α 43 ) + θ 3 | A 3 | 2 A 3 i δ 3 A 3

i A 4 z = K 40 A 0 exp ( i z α 40 ) + K 41 A 1 exp ( i z α 41 ) + K 42 A 2 exp ( i z α 42 ) + K 43 A 3 exp ( i z α 43 ) + + θ 4 | A 4 | 2 A 4 i δ 4 A 4

где использованы обозначения [5-10], в частности:

zπ/(λ/β)→z, Kij=Kji - коэффициенты туннельной связи, αjmjm, βj - эффективный показатель преломления j-го волновода,

θ0, θ1, θ2, θ3, θ4 - кубично-нелинейные коэффициенты [9], δm - коэффициент потерь в волноводе с номером m. Для идентичных волноводов αjm=0.

Взаимодействие волн в большем числе нелинейно-оптических ТСОВ описывается аналогичными уравнениями. Т.е. приведенная выше система уравнений легко обобщается на случай большего числа волноводов. Например, если число волноводов n, то амплитуда в волноводе с номером m имеет вид:

A m z = j n K m j A j exp ( i z α j m ) + θ m | A m | 2 A m i δ m A m ,

причем αjm=-αmj.

Если ТСОВ расположены так, как показано на фиг.1д, то можно считать K01=K; K24=K; K02=K; K13=K; K04=0; K14=0; K34=0; K03=0; K12=0; K23=0.

Если ТСОВ расположены так, как показано на фиг.1е, то K01=K02=K03=K04=K, K12=K23=K34=K14=K13=K24, а связь между волноводами 1 и 2, 2 и 3, 3 и 4, 1 и 4 - либо мала: K12=K23=K34=K14=K/4, либо вообще отсутствует: K12=K23=K34=K14=0.

На фиг.2-6 приведены результаты для идентичных волноводов αjmjm=0.

Характер взаимодействия определяется параметрами R=I00/IM и L=2πlK/λβ, причем I M = 4 K / | θ | . Эти параметры можно выбирать выбором интенсивности оптических волн на входе волноводов, и/или коэффициентов туннельной связи между волноводами, и/или длин туннельной связи волноводов, и/или частот взаимодействующих волн. Как правило, взаимодействующие волны имеют одну несущую частоту (длину волны). Коэффициенты связи между волноводами можно задавать выбором расстояний (зазора) между волноводами и выбором частоты (длины волны) взаимодействующих волн, а также выбором определенной Δn - разности показателей жил и оболочки. Как известно, частота (длина волны) взаимодействующих волн сильно влияет на коэффициент туннельной связи между волноводами.

Подбирая коэффициенты связи, входные мощности волн, коэффициенты усиления (за счет инверсии населенностей) и длину волноводов (или длину волны), можно получить хорошую синхронизацию волн на выходе.

Литература

[1] Н.И. Калитеевский. Волновая оптика. «Наука», Москва, 1971.

[2] Г.С. Ландсберг. Оптика. «Наука», Москва, 1976.

[3] А.Н. Матвеев. Оптика. «Высшая Школа», Москва, 1985.

[4] Ю.Н. Пырков, А.И. Трикшев, В.Б. Цветков. Фазировка нескольких усилительных каналов при когерентном сложении лазерных пучков, «Квантовая электроника», 2012, т.42, №9, с.790-793.

[5]. А.А. Майер. «Оптические транзисторы и бистабильные элементы на основе нелинейной передачи света системами с однонаправленными связанными волнами». - Квантовая электроника, 1982, т.9, №11, с.2296-2302.

[6]. А.А. Майер. «О самопереключении света в направленном ответвителе». - Квантовая электроника, 1984, т.11, №1, с.157-162.

[7]. А.А. Майер «Самопереключение света в интегральной оптике». - Известия АН СССР, сер. физ., 1984, т.48, №7, с.1441-1446.

[8]. А.А. Майер «Автосинхронизация волн при самопереключении света в нелинейных туннельно-связанных волноводах». - Препринт ИОФАН М., 1984, №236, с.1-11; Квантовая электроника, т.12, 1985, с.1537-1540.

[9] А.А. Майер. «Оптическое самопереключение однонаправленных распределенно-связанных волн». УФН, 1995, т.165, №9, с.1037-1075.

[10] А.А. Майер. «Экспериментальное наблюдение явления самопереключения однонаправленных распределение-связанных волн». УФН, 1996, т.166, №11, с.1171-1196.

[11] «Волоконно-оптическая техника: история, достижения, перспективы» Под ред. С.А. Дмитриева, Н.Н. Слепова. Издательство Connect, Москва, 2000.

[12] А.С. Курков, О.Е. Наний. LightWave, Russian Edition, No 1, p.14, 2003.

[13] А.А. Майер. «Способ переключения, усиления и модуляции оптического излучения в нелинейно-оптическом световоде и устройство для его осуществления». Патент №2342687 от 25 сентября 2007. Опубликован 27 декабря 2008. БИ №36, 2008.

[14] А.А. Майер. Препринт ИОФАН, М., 1985, №334, с.1-20; Квантовая электроника, 1987, т.14, №8, с.1596-1603.

1. Способ оптического усиления лазерного излучения, включающий разделение исходного излучения по нескольким каналам, усиление излучения в каналах и формирование однонаправленного излучения на выходе из каналов, отличающийся тем, что в качестве каналов используют нелинейные оптические волноводы с туннельной оптической связью между ними, при этом подбирают интенсивности оптических волн на входе волноводов, и/или коэффициенты туннельной связи между волноводами, и/или длины туннельной связи волноводов, и/или частоты волн таким образом, что волны на выходе волноводов оказываются в одинаковой фазе.

2. Способ по п.1, отличающийся тем, что исходное излучение предварительно вводят в нелинейный оптический волновод и разделяют по другим нелинейным оптическим волноводам, используя туннельную связь между ними.

3. Способ по п.1, отличающийся тем, что дополнительно, после усиления излучения в каналах, разделяют излучение каждого из каналов по нескольким дополнительным нелинейным оптическим волноводам, в которых излучение усиливают, при этом подбирают интенсивности оптических волн на входе волноводов, и/или коэффициенты туннельной связи между дополнительными волноводами, и/или длины туннельной связи дополнительных волноводов, и/или частоты волн таким образом, что волны на выходе дополнительных волноводов оказываются в одинаковой фазе, а однонаправленное излучение формируют на выходе дополнительных волноводов.

4. Способ по п.3, отличающийся тем, что дополнительно разделяют и усиливают излучения два и более раз, сохраняя синфазность волн на выходе волноводов каждого каскада усиления.

5. Способ по п.4, отличающийся тем, что каждый раз дополнительное разделение излучения производят на два канала.

6. Способ по п.1, отличающийся тем, что указанные нелинейные оптические волноводы выполнены в виде жил волоконного световода.

7. Способ по п.6, отличающийся тем, что жилы волоконного световода содержат GeO2 и/или легированы ионами редкоземельных элементов и/или ионами металлов.

8. Способ по п.7, отличающийся тем, что жилы волоконного световода легированы ионами эрбия, и/или неодима, и/или иттрия, и/или иттербия или висмута.

9. Способ по п.1, отличающийся тем, что усиливают лазерное излучение в каналах, создавая инверсию населенностей энергетических уровней ионов редкоземельных элементов, или ионов металлов, или частиц полупроводников.

10. Способ по п.9, отличающийся тем, что для создания указанной инверсии населенностей используют диодную накачку.

11. Способ по п.1, отличающийся тем, что указанные оптические волноводы легированы ионами, по меньшей мере, одного редкоземельного элемента, и/или ионами висмута, и/или частицами, по меньшей мере, одного вида полупроводника.

12. Способ по п.1, отличающийся тем, что усиливают сверхкороткие импульсы лазерного излучения.

13. Способ по п.12, отличающийся тем, что усиливают оптические солитоны.

14. Способ по п.1, отличающийся тем, что в качестве нелинейно-оптических туннельно-связанных волноводов используют оптические волноводы на основе волноводных полупроводниковых структур.

15. Способ по п.14, отличающийся тем, что инверсию населенностей энергетических уровней создают, пропуская через волноводы электрический ток.



 

Похожие патенты:

Изобретение относится к области технологии изготовления оптических элементов и касается способа изготовления матриц сложной формы для заготовок элементов светоотражающих систем.

Изобретение относится к лазерной технике. Эксимерная лазерная система содержит шасси, на котором размещены: импульсный источник питания, выводы которого малоиндуктивно подсоединены к конденсаторам каждого лазерного модуля; дополнительный источник питания с полярностью, противоположной полярности источника питания, подключенный к дополнительным конденсаторам через торцы каждого керамического контейнера; первый лазерный модуль и второй лазерный модуль, идентичный первому.

Изобретение относится к лазерной технике. В газоразрядном лазере конденсаторы, малоиндуктивно подключенные к электродам лазера, размещены вблизи первого электрода в керамических контейнерах.

Изобретение относится к квантовой электронике и может быть использовано для возбуждения активных сред газовых лазеров. Устройство возбуждения объемного разряда в плотных газах содержит источник высокого напряжения, соединенный с протяженными коронирующим и токосъемным электродами ножевой формы, установленными вдоль диэлектрического цилиндра, выполненного с возможностью вращения.

Изобретение относится к лазерной технике. Газоразрядный лазер включает в себя: лазерную камеру (1), состоящую из керамического материала и заполненную газовой смесью, протяженные электроды (2, 3), определяющие область разряда (4), блок предыонизации (5); систему циркуляции газа (9, 10, 11, 12, 13); набор конденсаторов (14), расположенных вне лазерной камеры (1) и соединенных с первым и вторым электродами (2, 3) через электрические вводы (17, 18) лазерной камеры (1) и газопроницаемые обратные токопроводы (19), расположенные в лазерной камере по обе стороны электродов; источник питания, подключенный к конденсаторам, и резонатор.

Изобретение относится к лазерной технике. Газоразрядный лазер включает в себя: заполненную газовой смесью лазерную камеру, состоящую из керамического материала и имеющую отстоящие друг от друга протяженные первый и второй электроды, определяющие область разряда между ними, протяженный блок предыонизации и систему циркуляции газа.

Изобретение относится к лазерной технике. Газоразрядный лазер включает в себя: лазерную камеру, имеющую отстоящие друг от друга протяженные электроды, протяженный блок предыонизации; систему циркуляции газа; набор конденсаторов, размещенных в керамических контейнерах, установленных вблизи первого электрода, указанные конденсаторы подключены к электродам через токовводы керамических контейнеров и через токопроводы, расположенные по обе стороны электродов.

Изобретение относится к лазерной технике. В газоразрядном лазере конденсаторы (11), малоиндуктивно подключенные к электродам (2, 3) лазера, размещены вблизи первого электрода (2) в керамических контейнерах (10) и малоиндуктивно соединены с импульсным источником питания (15) через токовводы (12, 13) каждого контейнера, высоковольтные токовводы (21) металлической лазерной камеры (1) и протяженные заземленные токопроводы (23), расположенные по обе стороны керамических контейнеров (10).

Изобретение относится к лазерной технике. Газоразрядный лазер включает в себя: заполненную газовой смесью лазерную камеру, имеющую отстоящие друг от друга протяженные первый и второй электроды, блок предыонизации, систему циркуляции газа, набор конденсаторов, расположенных вне лазерной камеры и соединенных с электродами через электрические вводы лазерной камеры и газопроницаемые обратные токопроводы, расположенные в лазерной камере по обе стороны электродов, источник питания, подключенный к конденсаторам и предназначенный для их импульсной зарядки до напряжения пробоя, и резонатор для генерации луча лазера.

Изобретение относится к лазерной технике. Лазер, преимущественно эксимерный, включает в себя лазерную камеру, состоящую из керамического материала и имеющую протяженные первый и второй электроды, первый из которых расположен вблизи внутренней поверхности лазерной камеры, блок предыонизации; систему циркуляции газа; набор конденсаторов, расположенных вне лазерной камеры, и источник питания, подключенный к конденсаторам.

Изобретение относится к системам оптической связи и может быть использовано в системах цифровой и аналоговой связи как в волоконно-оптических, так и в открытых линиях связи.

Изобретение относится к квантовой электронике. Лазерная система содержит шасси, на котором размещены первый и второй идентичные лазерные модули. Каждый из модулей включает в себя металлический корпус, в котором размещены протяженные: система формирования газового потока, предыонизатор, первый электрод, расположенный со стороны стенки корпуса, второй электрод. Вблизи первого электрода установлены керамические контейнеры, в каждом из которых размещены конденсаторы, подсоединенные ко второму электроду через расположенные по обе стороны электродов протяженные заземленные газопроницаемые токопроводы. Импульсный источник питания имеет выводы, которые малоиндуктивно подсоединены к конденсаторам в каждом лазерном модуле через изолированные токовводы металлического корпуса и токовводы каждого керамического контейнера. Технический результат заключается в увеличении энергии генерации и средней мощности излучения. 4 н. и 3 з.п. ф-лы, 3 ил.

Изобретение относится к области плазмохимии, в частности к способу и реактору для плазмохимического синтеза, и может быть использовано при создании плазмохимических реакторов на основе лазеров. Способ включает формирование в реакторе, содержащем лазер, оптически связанный с фокусирующим объективом, и систему подачи реагентов посредством источника плазмы, плазменного образования, воздействие на него лазерным излучением, подачу в упомянутое плазменное образование реагентов и вывод полученных продуктов реакции. Используют набор лазеров с различными длинами волн с резонаторами или с резонаторами и с дополнительными резонаторами, причем плазменное образование располагают в упомянутых резонаторах лазеров. Технический результат заключается в снижении энергозатрат при высоком качестве продукции. 2 н.п. ф -лы, 2 ил.

Группа изобретений относится к медицинской лазерной технике , а именно к лазерной хирургии биотканей. Используют две длины волн в инфракрасном диапазоне, подводимые к месту рассечения по одному и тому же оптоволокну. Первое излучение генерируется волоконным лазером, содержащим Er-активированное волокно. Длина волны излучения 1,5÷1,75 мкм, мощность до 30 Вт. Излучение обеспечивают гемостаз облучаемой области биоткани. Другим излучением осуществляют рассечение участка биоткани внутри области, подвергнутой гемостазу. Длина волны излучения 1,87÷2,05 мкм, мощность до 100 Вт, генерируется импульсным волоконным лазером, содержащим Tm-активированное волокно. Устройство для рассечения биоткани состоит из двух лазерных источников, генерирующих инфракрасное излучение, подводимое через оптический объединитель к месту рассечения по одному оптоволокну. Оптоволокно соединено через оптический разъем с рабочим инструментом. Режимы работы лазерных источников регулируются независимо друг от друга с помощью контроллера, соединенного с панелью индикации и управления. Группа изобретений обеспечивает надежный гемостаз биотканей, включая кровенаполненные органы, при минимальном травматическом воздействии лазерного излучения на прилегающие ткани за счет оптимального сочетания излучения в двух диапазонах и последовательности их воздействия. 2 н. и 3 з.п. ф-лы, 1 ил.

Изобретение относится к лазерной технике. Устройство для формирования объемного самостоятельного разряда содержит герметичный корпус, в котором вдоль оси установлены два протяженных профилированных электрода, гальванически связанных с импульсным источником питания. Один из электродов закреплен на диэлектрическом основании с развитой поверхностью, а второй - на обратных токопроводах так, что между электродами образован разрядный промежуток. Оба электрода являются сменными и имеют по периметру профильную поверхность, выполненную на основе профиля Степперча, при этом электрод, закрепленный на обратных токопроводах, имеет возможность перемещения относительно другого электрода для регулировки разрядного промежутка. Обратные токопроводы выполнены в виде изогнутых стержней и расположены таким образом, что расстояние от электрода, закрепленного на диэлектрическом основании, до обратных токопроводов по поверхности диэлектрического основания удовлетворяет соотношению Lпов≥2,5D, где D - высота разрядного промежутка. Технический результат заключается в обеспечении возможности формирования однородного и устойчивого объемного самостоятельного разряда за время длительности импульса накачки (~350 нс). 5 з.п. ф-лы, 2 ил.
Изобретение относится к лазерной технике и технике формирования пучков заряженных частиц и генерации потоков электромагнитного излучения. Изобретение может использоваться, в частности, для разработки и получения источников импульсного (когерентного) электромагнитного ионизирующего излучения в гамма- и рентгеновском диапазонах спектра. Исходный оптический импульс мощного фемтосекундного источника лазерного излучения фокусируется в вакуумном объеме с помощью системы фокусировки на газообразной мишени-конвертере, выполненной, например, в виде газовой струи. Варьированием параметров мощного фемтосекундного источника лазерного излучения и системы фокусировки достигается требуемая интенсивность лазерного импульса для эффективной генерации потока электронов. Поток электронов от мишени-конвертора проходит через селектор-концентратор, в котором выделяют поток электронов с энергиями, достаточными для возбуждения ядерных состояний, и фокусируют на мишени, содержащей ядра возбуждаемого изотопа. Далее излучение, образующееся при распаде возбужденных ядерных состояний, поступает на устройство регистрации. 2 н. и 3 з.п. ф-лы.

Изобретение относится к области генерирования СВЧ колебаний и может использоваться в системе электропитания, связи, телеметрии. Достигаемый технический результат - повышение качества информации, передаваемой по СВЧ трафику, за счет повышения отношения сигнал/шум, увеличение КПД. Генератор СВЧ квантов на основе электронного пучка, создаваемого электронной пушкой, и электромагнитного датчика содержит электродуговой плазматрон (1); две электронные пушки (2), которые формируют и модулируют рабочей частотой ωp электронные пучки (3); две рабочие полости (5), электроды (4) корректирующего напряжения; барьеры электронов (6), каналы СВЧ квантов (7), в которых размещены электромагнитные датчики (8) СВЧ квантов, с помощью которых получают аналоговую информацию о генерируемых СВЧ квантах, приемо-передающую аппаратуру(9) СВЧ трафика, систему автоматического регулирования параметров генерируемых СВЧ квантов, включающую: аналого-цифровой преобразователь (10), компаратор (11), программатор кодов (12) СВЧ квантов, цифро-аналоговый преобразователь (13); два резонансных контура (14), силовой трансформатор-преобразователь (16), средняя точка (15) первичной цепи которого соединена с катодом электродугового плазматрона (1). 1 ил.

Использование: для создания лазеров пикосекундного диапазона (от УФ до ИК области спектра) в устройствах оптоэлектроники, оптической связи, при исследовании быстропротекающих процессов в биологических тканях и в регистрирующих приборах. Сущность изобретения заключается в том, что фоконный полупроводниковый электроразрядный лазер (ФПЭЛ) содержит генератор наносекундных импульсов высокого напряжения, передающую линию, камеру с электродами и лазерной мишенью, камера состоит из двух отсеков, разделенных перегородкой из диэлектрического материала с отверстием в центре и заполнена газом (воздух, азот, гелий и др.), давление которого устанавливается в пределах 0,1-5 Торр, лазерная мишень состоит из конического волоконного световода (фокона) и плоскопараллельной полупроводниковой пластины, закрепленной на вершине конуса. Технический результат: обеспечение возможности улучшения направленности лазерного излучения, увеличения изображения ближней зоны излучения. 5 з.п. ф-лы, 2 ил.

Изобретение относится к области лазерной физики и технике формирования мощных импульсов СО2 лазера. Оно обеспечивает генерацию коротких импульсов большой энергии, имеющих минимальную угловую расходимость, что позволяет получать высокоинтенсивные пучки СО2 лазера, предназначенные, в частности, для создания лазерно-плазменного источника ионов. Устройство состоит из одномодового задающего генератора, работающего на линии Р(20) 10-мкм полосы СО2, оптической системы согласования и трехпроходового СО2-усилителя, образованного широкоапертурной активной средой СО2 лазера и резонансно-поглощающей ячейкой SF6+N2 (воздух) атмосферного давления, которые последовательно размещены внутри и на оси конфокального телескопа, включающего большое вогнутое и малое выпуклое зеркала. Изобретение базируется на многократном прохождении импульса задающего генератора последовательно через резонансно-усиливающую и резонансно-поглощающую среду, что увеличивает крутизну нарастания начального импульса и приводит к компрессии импульса по длительности при нелинейном усилении, эффективно повышая его мощность. Трехкратное прохождение резонансных сред поглотителя и усилителя в аксиально-симметричной геометрии, во-первых, позволяет многократно применить описанный способ, а во-вторых, позволяет использовать пространственные эффекты повышения светового поля в соответствующих точках среды за счет интерференции, что повышает эффективность компрессии импульса в усилителе. 2 н. и 1 з.п. ф-лы, 1 ил.

Изобретение относится к области лазерных технологий. Способ получения оптического разряда в газе состоит в оптическом пробое газа с образованием поглощающей плазменной области и ее поддержании в луче лазера в течение длительности его воздействия. При этом пробой газа с образованием плазменной области осуществляют путем фокусировки излучения короткоимпульсного лазера, а поддержание плазменной области осуществляют в резонаторе непрерывного лазера или лазера с большой длительностью импульса за счет многократного прохождения излучения непрерывного лазера или лазера с большой длительностью импульса через оптический разряд. Технический результат заключается в повышении эффективности использования энергии лазера. 4 н. и 2 з.п. ф-лы, 2 ил.
Наверх