Способ обнаружения идентификации радиоактивных аномалий в природной среде в потоке "in-situ"



Способ обнаружения идентификации радиоактивных аномалий в природной среде в потоке in-situ

 


Владельцы патента RU 2548114:

Морской гидрофизический институт (RU)

Изобретение относится к области экспериментальных методов ядерной физики, разработки методов и средств измерения радиоактивности в природных средах, обнаружения и идентификации аномальных гамма-зон.

Технический результат - достижение требуемой полноты статистической информации о флуктуационных процессах в среде.

Сущность: используют один или несколько идентичных независимых спектрометрических каналов гамма-излучения и регистрируют временной ряд интенсивности спектрального состава гамма-излучения среды за выбранный интервал времени. Осуществляют градуировку гамма-спектрометрических каналов путем определения градуировочной кривой по положению центров пиков полного поглощения гамма-излучения. При этом в процессе градуировки гамма-спектрометрических трактов в качестве излучателей гамма-излучения используют заданные естественные излучатели, содержащиеся в среде, регистрируют за выбранный интервал времени энергетический спектр гамма-излучения этих излучателей и выделяют из полученного спектра пики полного поглощения гамма-излучения этих излучателей. По полученным данным обнаруживают и идентифицируют радиоактивные аномалии.

 

Изобретение относится к области экспериментальных методов ядерной физики, разработки методов и средств измерения радиоактивности в природных средах, обнаружения и идентификации аномальных гамма-зон.

Экологический мониторинг прибрежных вод и воздуха приводной атмосферы предполагает, в том числе, и контроль поля радиоактивности природных сред. Его цель - получение временных рядов данных натурных определений концентраций более или менее полного набора радиоактивных компонентов искусственного и естественного происхождения для анализа пространственно-временного распределения их вариаций (в этом смысле употребляется термин "в потоке"), трендов и пиковых выбросов и, на основе решения фоновой задачи и задачи обнаружения и идентификации, - выработки административных, командирских, исследовательских и других решений. Они. принимаются в соответствии с разработанными критериями экологической ситуации, критериями опасности.

Прежде всего, это чисто дозиметрическая задача радиационной безопасности населения и контроль аварийных ситуаций - мониторинг искусственной радиоактивности в воздушной и водной среде по проявлениям в поле концентраций наиболее репрезентативных ее представителей, а также контроль и изучение процессов динамики воздушных и водных масс по проявлениям в поле концентраций естественной радиоактивности.

Известен стандартный способ обнаружения и идентификации радиоактивных аномалий в природной среде в потоке "in-situ" [1], принятый в качестве прототипа заявленного технического решения. Согласно прототипу, детектор излучения (представляющий собой сцинтиблок на основе монокристалла Nal(Tl) или CsI(Tl), ФЭУ или ФД, а также схемы питания и передачи сигнала, помещенные в герметичную капсулу), размещается в среде, и спектрометрическая - по энергии - информация по линии связи передается в бортовое регистрирующее. устройство.

Сходными с существенными признаками заявленного технического решения являются такие признаки прототипа: использование одного или нескольких идентичных независимых спектрометрических каналов гамма-излучения, регистрация временного ряда интенсивности гамма-излучения среды за выбранный интервал времени и осуществление градуировки гамма-спектрометрических каналов путем определения градуировочной кривой по положению центров пиков полного поглощения гамма-излучения.

Для детектирования, идентификации и определения статистических параметров флуктуаций компонентного состава и активности гамма - излучателей используются характерные для них энергетические параметры излучения, а именно: временные ряды счетности в диапазоне энергий пика полного поглощения. (ППП) гамма - излучателя, интересующего исследователя.

Важным этапом таких измерений является процесс градуировки (калибровки) измерительного тракта прибора - установление энергетической шкалы спектрометра - калибровочной кривой Ei=f(i) (здесь Ei - энергия [МэВ] центра i-того канала спектрометра).

В прототипе для осуществления калибровки гамма-спектрометрического тракта прибора измерения периодически прерываются, в исследуемую среду вносятся образцовые спектрометрические гамма источники излучения (ОСГИ) и проводится калибровка тракта усиления сигнала (энергия излучения - номер канала спектрометра) по ППП образцовых источников излучения. На основании данных калибровки контролируют работу спектрометрического канала, выделяют диапазон каналов спектрометра, содержащий ППП исследуемого излучателя, и получают параметры для критериев выбраковки статистической информации и, наконец, удаляют ОСГИ и продолжают измерения. Процедура длительная, трудоемкая и, в определенной степени, небезопасная.

Ввиду того, что применяемые спектрометры для средних интервалов энергий ~ 0,1-3,0 МэВ имеют близкий к линейному характер изменения номера канала с энергией, калибровку проводят по двум-трем характерным ППП в спектрах излучения и по предварительным калибровочным данным, полученным с помощью ОСГИ, скорректированных на случай изотропного источника излучения. По результатам калибровки устанавливаются репрезентативные энергетические ' диапазоны для отдельных излучателей или их групп, в которые попадает излучение именно этих радионуклидов. Набор статистики в них интерпретируется как активность соответствующего компонента с учетом фоновых процессов, а параметры временного ряда адекватно отражают изменение радиоактивности среды или набора образцов. Отсюда очевидна необходимость тщательного проведения операции калибровки тракта, а в связи с возможной и часто наблюдаемой нестабильностью коэффициента усиления последнего - более или менее частой перекалибровки. Идеально для исследователя было бы иметь в распоряжении калибровочные параметры параллельно и синхронно с процессом измерения гамма-поля природной среды.

Ступенчатая регулировка коэффициента усиления спектрометрических трактов гамма-комплекса, а также разное положение нулевого порога амплитудных анализаторов практически не позволяют добиться стандартной энергетической шкалы для всех спектрометрических каналов. Более того, в процессе измерения возможны малые длиннопериодные флуктуации этих параметров, например, из-за нестабильности температурного режима погружного устройства, которые могут привести к кажущимся временным флуктуациям активности среды. Поэтому необходимо алгоритмическое приведение энергетической шкалы каналов к стандартной и контроль за вариациями калибровочных соотношений во времени.

Обычно процесс проведения градуировки состоит в определении положения центров пиков полного поглощения (ППП) образцовых спектрометрических гамма-источников (ОСГИ) в их энергетическом спектре гамма-излучения, и по нескольким реперным точкам (количество и положение которых определяется составом ОСГИ) - построении градуировочной кривой.

Прототип имеет ряд существенных недостатков, часто ограничивающих возможности этого метода, а именно:

- прерывание процесса измерения гамма-поля природной среды в связи с необходимостью калибровки измерительного тракта, что снижает полноту получаемой информации о процессах, протекающих в среде;

- необходимо иметь набор ОСГИ, что само по себе достаточно дорого и хлопотно, и включает в себя ряд формальных процедур (регистрация, поверка, комплекс мер радиационной защиты персонала, сохранность, а также процедуры хранения, выдачи, передачи и пр.);

- такой способ для измерений в режиме реального времени (типа измерений "in-situ") не позволяет проводить перекалибровку тракта измерения, т.к. детектор. находится в активной среде, куда доставка ОСГИ невозможна, нежелательна или сопряжена со значительными техническими трудностями [2], а извлечение прибора существенно прерывает процесс измерения;

- процесс калибровки-перекалибровки измерительного тракта по ОСГИ занимает достаточно длительное время, сравнимое со временем измерения пробы или натуры; на это время аппаратура занята, измерение "сигнала" прервано, в эффективном объёме среды детектора оказываются посторонние, относительно исследовательской задачи, источники излучения, что значительно снижает темп, собственно, исследований;

- если же ОСГИ имеют более высокие активности, то возможны принципиальные сомнения в адекватности перекалибровки по ОСГИ при исследовании низкоактивных сред, в принципе, т.к. известно, что при измерениях. высоких интенсивностей меняются параметры фотосбора в системе кристалл-ФЭУ, что приводит к нестабильностям коэффициента усиления тракта, т.е., вообще говоря, для каждой интенсивности - свои калибровочные параметры;

- кроме того, спектрометрический тракт обладает определённой временной нестабильностью параметров калибровки, поэтому в процессе измерения необходима непрерывная калибровка-перекалибровка тракта, т.е. калибровка должна осуществляться не "до" и/или "после" начала измерений, а именно "в процессе" измерений.

В основу изобретения поставлена задача создания способа обнаружения и идентификации радиоактивных аномалий в природной среде в потоке "in-situ", совокупностью существенных признаков которого обеспечивается новое техническое свойство - обеспечение непрерывности измерений с одновременным непрерывным получением в процессе этих измерений калибровочных данных. Особенно это новое свойство проявляется при исследованиях таких флуктуационных явлений, как, например, поиск, обнаружение и идентификация в океане акваторий по наличию в воде аномальных гамма-зон от инжектированной искусственной радиоактивности буксируемым гамма-спектрометром или свежей воздушной массы над контролируемой територией стационарным постом наблюдения. Указанное новое свойство обусловливает достижение технического результата изобретения - достижение требуемой полноты статистической информации о флуктуационных процессах в среде.

Поставленная задача решается тем, что в способе обнаружения и идентификации радиоактивных аномалий в природной среде в потоке "in-situ", при котором используют один или несколько идентичных независимых' спектрометрических каналов гамма-излучения, регистрируют временной ряд интенсивности гамма-излучения среды за выбранный интервал времени и осуществляют градуировку гамма-спектрометрических каналов путем определения градуировочной кривой по положению центров пиков полного поглощения гамма-излучения, новым является то, что в процессе градуировки гамма-спектрометрических трактов в качестве излучателей гамма-излучения используют заданные естественные излучатели, содержащиеся в среде, регистрируют за выбранный интервал времени энергетический спектр гамма-излучения этих излучателей и выделяют из полученного спектра пики полного поглощения гамма-излучения этих излучателей.

В настоящее время использование спектрометрической техники в натурных исследованиях полей гамма-излучения природных сред оправдано для осуществления процессов идентификации излучателей и определения параметров флуктуаций их активности в среде. Изобретением предлагается сделать это по параметрам измеряемого (исследуемого) излучения среды или пробы. Подробно состав спектров излучения морских сред представлен в [2]. Такими ППП могут быть 2.6, 2.2, 1.76, 1.46, 1.15, 0.92, 0.55, 0.35, 0.24 МэВ для общего гамма-фона и 2.6, 1.76, 1.15, 0.88, 0.58 МэВ для каскадного излучения среды. Все они имеют естественное происхождение, это кванты, сопровождающие распад ядер К-40, а также радионуклидов членов U и Th рядов. То обстоятельство, что соотношение их концентраций в морских средах имеет малые вариации, позволяет использовать их для калибровки трактов в процессе измерения даже без предварительной калибровки по ОСГИ.

Квантовый характер поля гамма-излучения обусловливает специфические условия процесса измерения и обработки спектрометрической информации. Дополнительная (ядернофизическая, в отличие от гидрофизической, связанной с вариациями концентраций изотопов-излучателей в среде) случайная составляющая поля обеспечивает нормальность статистических процессов при регистрации частиц и определяет методы обработки статистической информации.

Заявленный способ поясняется следующим. Процедура способа основана на предположении о том (и это подтверждено экспериментально [2]), что спектр, излучения однородной изотропной среды с равномерно распределенными источниками излучения представляет собой суперпозицию ППП названных энергий гауссовой формы и фоновой подложки экспоненциального вида. Она состоит из следующих этапов: определение параметров кривой натурного спектра; выделение ППП излучателей, надежно идентифицируемых над фоновой подложкой спектра; получение параметров калибровки спектрометрического тракта.

Способ осуществляют следующим образом.

Определение параметров кривой натурного спектра состоит из последовательности процедур вписания методом наименьших квадратов (МНК) в экспериментальные точки кривой, описывающей фоновую подложку, и, последовательно, значимые ППП по мере их идентификации. В принципе, это. задача распознавания образов, состоящая в отнесении объекта на основании сочетания признаков в ту или другую из заранее определенных и охарактеризованных групп совокупности модельных спектров. Однако, любая такая, достаточно сложная, процедура может быть сведена, в конечном итоге, к простым операциям, а именно:

1. Вписание МНК в экспериментальные точки I(0) кривой вида

Вычитание из экпериментального спектра значений поканально. Полученный разностный спектр представляет собой набор ППП, отмеченных выше энергий, гауссовского типа с хвостами распределения, уходящими под ось абсцис.

2. Аппроксимация МНК полученных ППП гауссовскими кривыми типа

и выделение наибольшего из них, идентифицируемого как ППП 1,46 МэВ по параметру d с определением его местоположения по параметру e1.46.

3. Определение границ положения ППП 1.46 МэВ, корректировка параметра, с, расчет значений его вклада в экспериментальный спектр, вычитание его из экспериментального спектра и получение спектра Ι(1,46) - без калиевой компоненты.

4. Повторение операций, указанных в пунктах 1-3 для выделения следующего наибольшего ППП. Его идентификация осуществляется с учетом значения е(1,46) и предположением о том, что калибровочная прямая проходит через начало координат.

5. Аналогичным образом осуществляется последовательная идентификация других статистически обеспеченных ППП из обозначенных выше и получение калибровочных параметров e(i)=f(E).

Скважность калибровки (время осреднения экспериментального спектра) для получения статистически обеспеченных параметров калибровочной прямой напрямую не связана со временем экспозиции и определяется следующим образом.

Ошибка определения положения ППП находится зависимостью [3]:

где 1/χ2=2/σ2-1/6σ4;

σ2 - дисперсия;

n1, n2 - номера граничных каналов;

n0 - положение центра;

n3=n1+1;

2k - число каналов, которое занимает ППП;

S0 - экспериментально полученная площадь ППП.

Оценка требуемой величины скважности τ (по порядку величины) калибровки-перекалибровки спектрометрического тракта для обеспечения ее статистической надежности выглядит следующим образом:

- реально требуемая точность определения положения пика ППП составляет 1 канал спектрометра S(n0)=1,0 канала;

- дисперсия ППП (σ2) определяется разрешающей способностью прибора и для детекторов Nal(Tl) средних размеров составляет ≈10%, поэтому в первых 20-30 каналах спектрометра ППП мало репрезентативны (они имеют ширину 2-3 канала), т.е. задача тривиальна;

- ширина нормального распределения для 5%-ного уровня значимости составляет 4σ, отсюда полуширина основания ППП k=2σ;

- подставляя значения параметров в выражение (3), получаем величину S0=τIППП. Значение ее для ППП с n0 от 50 до 500 изменяется от ~ 0.3 до ~ 0.03;

- площадь ППП определяется активностью среды и составляет ~ 1имп/с для ППП 1.46.МэВ, ~ 0.1 имп/с для фотопиков мягких энергий, и ~ 0.01 имп/с для жестких энергий.

Полученные подстановкой этих значений в выражение для S0 оценки τ представляются слишком оптимистичными даже для минимальных S2(n0). Во всяком случае, обычно используемые при спектрометрии времена экспозиции, ~ 1-10 мин, заведомо надежно обеспечивают калибровку спектрометрических трактов.

Непрерывная (плавающая) калибровка спектрометра позволяет устранить флуктуации собственного фона детектора (СФД), связанных с нестабильностью. коэффициента усиления спектрометрического тракта прибора с характерной постоянной времени ~1 часа в пределах полученной ошибки определения положения ППП. При этом неконтролируемыми остаются короткопериодные флуктуации коэффициента усиления. Принцип многоканальности позволяет снизить вклад флуктуаций СФД отдельных измерительных каналов при условии их идентичности и независимости.

Предложенный метод калибровки спектрометра по ППП изотопов исследуемой среды имеет ряд существенных преимуществ перед известным стандартным способом калибровки с использованием ОСГИ - это непрерывность и полнота статистической информации при проведении спектрометрии природных сред в потоке при решении задачи обнаружения и идентификации изменчивости гамма-поля. При известном способе калибровки спектрометрического тракта необходимо извлечь прибор из потока или доставить ОСГИ к детекторам, находящимся в потоке, и произвести калибровочные измерения. Эта процедура принципиально прерывает процесс поиска и идентификации аномалий радиоактивности, теряется ценная статистическая информация о среде, теряется темп исследований или поиска, возникают пропуски в объективной картине поля радиоактивности среды, и, что самое главное, возможен пропуск важного флуктуационного явления. Кроме того эта процедура, как правило, достаточно сложна технически, появление посторонних, по отношению к среде, источников излучения в зоне детектора излучения часто меняет параметры его работы, а иногда и параметры исследуемой среды, и требует далее определенных мер к их восстановлению и стабилизации, к тому же эта процедура определенной степени, небезопасна.

Всякий исследователь, осуществляющий мониторинг тех или иных параметров или процессов, сталкивался с этой проблемой - проблемой неполноты экспериментальных данных, проблемой их отсутствия в самый важный момент. Этого недостатка лишен предлагаемый метод исследований. Кроме того, он обладает принципиальным достоинством - возможностью ретроспективного анализа записанного непрерывного образа поля радиоактивности среды. Обычно, непрерывный мониторинг осуществляется в выбранном определенном формате обработки статистической информации и для случая рваных рядов (а именно такую информацию дает стандартный способ-прототип) невозможны дополнительные исследования параметров активности среды, например, по другим критериям значимости. В отличие от этого, в процессе градуировки предложенным методом-записанная статистическая информация может быть подвергнута дополнительной статистической обработке с изменением формата и даже формализма и идеологии обнаружения и идентификации, включая любые способы межканального контроля ее качества и коррекционной калибровки и перекалибровки.

Заложенный в заявленном способе новый процесс градуировки достаточно прост и включает набор статопераций над экспериментальными данными. При этом скважность градуировки не является ограничивающим фактором при спектрометрии морских сред.

Источники информации:

1. Гринев Б.В., Рыжиков В.Д., Семиноженко В.П. Сцинтилляционные детекторы и системы контроля радиации на их основе. Киев, "Наукова думка", 2007 г., С. 451 - прототип.

2. Лукашин И.Ф., Еремеев В. Н. Геофизические аспекты формирования полей гамма-излучения морской воды. "Геофизический журнал", Киев, "Наукова думка", 1983, т. 5, № 2,- С. 82-87.

3. Виноградов А.С., Виноградова К.Г. Особенности обработки экспериментальных гамма-спектров при исследовании радиоактивности океана. "Морские гидрофизические исследования", Севастополь, 1969, № 1(43),-С. 212-218.

Способ обнаружения и идентификации радиоактивных аномалий в природной среде в потоке «in-situ», заключающийся в том, что используют один или несколько идентичных независимых спектрометрических каналов гамма-излучения, регистрируют временной ряд интенсивности спектрального состава гамма-излучения исследуемой среды за выбранный интервал времени и осуществляют градуировку гамма-спектрометрических каналов путем определения градуировочной кривой по положению центров пиков полного поглощения гамма-излучения, отличающийся тем, что в процессе градуировки гамма-спектрометрических трактов в качестве излучателей используют заданные естественные излучатели, содержащиеся в исследуемой среде, регистрируют за выбранный интервал времени энергетический спектр гамма-излучения этих излучателей и выделяют из полученного спектра пики полного поглощения гамма-излучения этих излучателей, и по полученным данным обнаруживают и идентифицируют радиоактивные аномалии.



 

Похожие патенты:

Изобретение относится к области мониторинга радиационной обстановки и установления факта появления в атмосфере облака радиоактивных веществ. С помощью спектрорадиометра инфракрасного излучения определение присутствия в воздухе радиоактивных газов и аэрозолей осуществляется путем установления повышения в воздухе содержания озона, образующегося из кислорода под действием ионизирующих излучений радионуклидов.

Изобретение относится к медицинским системам визуализации. Система, генерирующая шаблон (70) карты коррекции ослабления (КО) для коррекции ослабления в радионуклидном изображении (34), вызванного деталями (72) оборудования в поле наблюдения радионуклидного сканера (14) во время радионуклидного сканирования, содержит процессор (20), который генерирует шаблон (70) карты КО детали (72) оборудования из данных (42) передачи, сгенерированных радиоактивным источником (16), расположенным на поворотной подставке, которая вращается вокруг детали оборудования, и полученных во время радионуклидного сканирования детали (72) оборудования; сохраняет шаблон (70) карты КО в память (22); и итерационно генерирует уникальный шаблон (70) карты КО для каждой из множества различных деталей (72) оборудования, причем шаблоны (70) хранятся в библиотеке (46) шаблонов в памяти (22) для повторного вызова и использования оператором.

Изобретение относится к устройству радиологической характеризации, содержащему, по меньшей мере, один коллимированный радиологический измерительный зонд (6), чувствительный конец которого помещен во взаимозаменяемый коллиматор (2) с полем обзора.

Изобретение относится к ядерной физике и может быть использовано для дистанционного измерения и анализа уровня радиационного загрязнения вокруг АЭС. Согласно способу с помощью радиометра получают изображения подстилающей поверхности в виде функции яркости I(х,у), содержащей контрольные площадки с известным уровнем радиации.

Изобретение относится к области выявления радиационной обстановки, а именно к способам поиска и обнаружения точечных источников гамма-излучения. .

Изобретение относится к области организации и проведения выявления радиационной обстановки после аварийного выброса в атмосферу радиоактивных веществ. .

Изобретение относится к средствам поиска и обнаружения источников гамма-излучения и предназначается для оснащения дистанционно управляемых мобильных роботов. .

Изобретение относится к области ведения радиационной разведки местности, загрязненной продуктами деления ядерных материалов, а именно к оперативному определению возраста радиоактивных продуктов при выявлении радиационной обстановки.

Изобретение относится к области радиационного контроля с использованием ионизационных счетчиков (пропорциональных или счетчиков Гейгера) или сцинтилляционных детекторов.

Изобретение относится к радиационному контролю помещений и промплощадки, а именно к измерению объемной активности радиоактивных аэрозолей. Способ основан на отборе проб аэрозолей путем прокачки воздуха с контролируемыми аэрозолями через фильтрующую ленту с заданной постоянной скоростью, установке над зоной фильтрации полупроводникового детектора и формировании с его помощью импульсов напряжения, амплитуды которых пропорциональны энергиям α- и β-частиц, испускаемых осевшими на фильтре частицами радиоактивного аэрозоля.

Изобретение относится к области мониторинга радиационной обстановки и установления факта появления в атмосфере облака радиоактивных веществ. С помощью спектрорадиометра инфракрасного излучения определение присутствия в воздухе радиоактивных газов и аэрозолей осуществляется путем установления повышения в воздухе содержания озона, образующегося из кислорода под действием ионизирующих излучений радионуклидов.

Изобретение относится к области формирования радионуклидных изображений и связанным с ними областям. Способ формирования радионуклидных изображений содержит этапы, на которых сохраняют данные о формировании радионуклидного изображения, содержащие количественные значения энергии событий обнаружения излучения, причем данные о формировании радионуклидного изображения получены посредством формирования радионуклидного изображения объекта; создают энергетическое окно, используемое при фильтрации данных о формировании радионуклидного изображения, основываясь на (i) полученном нерадионуклидном изображении объекта или (ii) первоначальном реконструированном изображении объекта, созданном посредством реконструкции сохраненных данных о формировании радионуклидного изображения; фильтруют сохраненные данные о формировании радионуклидного изображения, соответствующие сохраненным количественным значениям энергии событий обнаружения излучения, используя созданное энергетическое окно, для создания набора отфильтрованных данных о формировании радионуклидного изображения и реконструируют набор отфильтрованных данных о формировании радионуклидного изображения для создания реконструированного изображения объекта.

Использование: для точной идентификации по меньшей мере одного источника, в частности по меньшей мере одного нуклида, заключенного в теле человека и/или контейнере.

Изобретение относится к системам формирования ядерного изображений. При детектировании событий сцинтилляции в системе формирования ядерного изображения процесс обработки установки временной метки и стробирования энергии внедряют в автономные детекторные модули (ADM) (14) для уменьшения объема последующей обработки.

Изобретение относится к спектральному получению отображения и находит конкретное применение в спектральной компьютерной томографии (КТ). Система получения отображения содержит матрицу (110) детекторов, включающую в себя матрицу (202) сцинтилляторов, которая принимает излучение и генерирует показывающий это световой сигнал, и матрицу (204) цифровых фотоумножителей, оптически связанных с матрицей (202) сцинтилляторов, которая принимает световой сигнал и генерирует показывающий это цифровой сигнал, препроцессор (118), содержащий канал (212) подсчета фотонов, который обрабатывает цифровой сигнал и генерирует первый выходной сигнал, интегрирующий канал (210), который обрабатывает цифровой сигнал и генерирует второй выходной сигнал, и канал (214) генерирования моментов, который обрабатывает цифровой сигнал и генерирует третий выходной сигнал, причем упомянутый канал генерирования моментов содержит фильтр (218), умножитель 220 и интегратор 222, и реконструктор (122), который спектрально разлагает первый, второй и третий выходные сигналы.

Использование: для обнаружения опасных скрытых веществ. Сущность изобретения заключается в том, что контейнер досмотрового модуля выполнен герметичным, снабжен устройством нагрева внутреннего объема, при этом канал передачи данных между досмотровым модулем и модулем управления обнаружителем опасных веществ выполнен беспроводным, модуль досмотра снабжен аккумулятором для питания нейтронного генератора, альфа и гамма-детекторов, регистрирующей электроники с использованием соответствующих блоков преобразования напряжения, регистрирующая электроника в корпусе досмотрового модуля снабжена защитой от прямого потока монохроматических нейтронов, испускаемых нейтронным генератором; досмотровый модуль снабжен световым индикатором, включенное состояние которого свидетельствует о наличии нейтронного излучения, создаваемого нейтронным генератором.

Изобретение относится к ядерной технике, а именно к области радиационного мониторинга, и может быть использовано в машиностроении, медицине и других отраслях для контроля несанкционированного перемещения ядерных материалов и других радиоактивных веществ.

Изобретение относится к области исследования или анализа материалов радиационными методами с измерением вторичной эмиссии характерного ядерного гамма-излучения, возникающего под действием быстрых нейтронов, в частности, для обнаружения алмазов в породе - кимберлите.

Изобретение относится к способам и устройствам определения положения и интенсивности пучка заряженных частиц. Устройство для мониторинга параметров пучка ионов содержит сцинтиллятор, установленный перпендикулярно направлению пучка ионов, фотоприемники, расположенные равномерно по периметру сцинтиллятора, схему регистрации и обработки сигналов с фотоприемников, при этом сцинтиллятор выполнен в виде дискообразной светонепроницаемой камеры, а фотоприемники установлены в отверстиях, выполненных в ее боковой стенке, и снабжены светофильтрами, прозрачными для инфракрасного излучения, при этом сцинтиллятор вместе с фотоприемниками заключен в герметичную оболочку с отверстиями для впуска и выпуска сцинтиллирующего газа.

Изобретение относится к области радиоактивных измерений. Технический результат - повышение оперативности статистически обеспеченного детектирования вариаций радиоактивности природной среды с десятков тысяч секунд до единиц секунд, что повышает точность обнаружения и идентификации радиоактивных аномалий. Сущность: используют один или несколько идентичных независимых друг от друга спектрометрических детекторов гамма-излучения. Получают спектры общего и каскадного гамма-излучения регистрацией временного ряда интенсивности, в том числе первичного гамма-излучения радионуклидов, за выбранное время экспозиции. Осуществляют расчет коэффициентов корреляций всех элементов спектрального состава между собой на выбранном интервале времени. Производят нормировку коэффициентов корреляций. Составляют матрицу коэффициентов парных корреляций, по которой обнаруживают и идентифицируют радиоактивные аномалии - по виду матрицы идентифицируют флуктуирующий радионуклид, а по изменению матрицы во времени определяют начало активности флуктуации и ее развитие в пространстве или во времени.
Наверх