Способ ведения воздушной радиационной разведки местности



Способ ведения воздушной радиационной разведки местности
Способ ведения воздушной радиационной разведки местности
Способ ведения воздушной радиационной разведки местности
Способ ведения воздушной радиационной разведки местности
Способ ведения воздушной радиационной разведки местности
Способ ведения воздушной радиационной разведки местности
Способ ведения воздушной радиационной разведки местности
Способ ведения воздушной радиационной разведки местности
Способ ведения воздушной радиационной разведки местности
Способ ведения воздушной радиационной разведки местности

 


Владельцы патента RU 2554618:

ФЕДЕРАЛЬНОЕ ГОСУДАРСТВЕННОЕ БЮДЖЕТНОЕ УЧРЕЖДЕНИЕ "33 ЦЕНТРАЛЬНЫЙ НАУЧНО-ИССЛЕДОВАТЕЛЬСКИЙ ИСПЫТАТЕЛЬНЫЙ ИНСТИТУТ" МИНИСТЕРСТВА ОБОРОНЫ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ (RU)

Изобретение относится к области выявления радиационной обстановки на объектах атомной энергетики после аварийного выброса в атмосферу радиоактивных веществ. Способ ведения воздушной радиационной разведки местности в районе аварии на ядерном реакторе с разгерметизацией активной зоны заключается в измерении на высоте полета значений мощности дозы гамма-излучения и приведении полученных значений к высоте 1 м над поверхностью земли, при этом радиационная разведка осуществляется с борта летательного аппарата носимым измерителем мощности дозы со временем измерения не более 2 с, высота полета выдерживается до 150 м, скорость полета устанавливается не более 200 км/ч, при выполнении измерений мощности дозы снимаются показания высотомера, проводится расчет кратности ослабления гамма-излучения слоем воздуха по формуле K=2,019+0,027h-1+1,128×10-6h-3, показания измеренной мощности дозы умножаются на коэффициент K. Технический результат - повышение оперативности выявления радиационной обстановки на начальном этапе развития аварии.

 

Изобретение относится к области выявления радиационной обстановки на объектах атомной энергетики после аварийного выброса в атмосферу радиоактивных веществ.

Аварийные ситуации, связанные с разгерметизацией активной зоны реактора, обусловливают образование обширных по площади районов загрязнения. Необходимость полного выявления обстановки для определения параметров загрязнения и, в первую очередь, конфигурации опасных для проживания зон требует значительного числа специализированных комплексов наземной и воздушной радиационной разведки местности.

Известен способ учета кратности ослабления K(h) гамма-излучения слоем воздуха, равным высоте полета летательного аппарата, реализованный в специализированном комплексе воздушной радиационной разведки ГО-21, путем установки вручную переключателя поддиапазонов в фиксированные положения [1]. Этот способ отличается низкой достоверностью, так как при измерениях мощности дозы не учитывается информация о параметрах аварийного выброса, включая радионуклидный состав и спектр гамма-излучения, а также метеорологические данные.

Существует авиационный измеритель мощности дозы ИМД-31 с автоматическим приведением уровней радиации к высоте 1 м над поверхностью земли [2]. Однако данный прибор требует стационарной установки на вертолет, который после этого может быть использован исключительно для целей радиационной разведки. В настоящее время в силу дороговизны такого решения, подобных технических комплексов имеется только очень ограниченное количество.

Одним из путей сокращения времени выявления обстановки в условиях недостатка специализированных комплексов может быть ведение радиационной разведки с помощью носимых измерителей мощности дозы, например, типа МКС-01Р [3], размещенных на летательных аппаратах. Естественно, что суммарная погрешность измерения при этом увеличится. Однако такой подход позволит оперативно определять общее расположение опасных зон радиоактивного загрязнения местности, что обеспечит на последующем этапе более эффективное использование специализированных средств разведки, а также своевременное принятия мер защиты населения, включая временное и постоянное отселение.

При ведении воздушной радиационной разведки требуется знание K(h):

где P(1), P(h) - мощность дозы гамма-излучения на высоте 1 м и h м над поверхностью земли соответственно, Р/ч.

Значения P(h) могут быть определены на основе выражения для мощности дозы от плоского изотропного источника гамма-излучения в бесконечной гомогенной воздухоэквивалентной среде [4], преобразованного для случая сложного радионуклидного загрязнения:

где r = R 2 + h 2 .

Кр - постоянная, зависимая от выбора единиц измерения;

Ai - активность i-го изотопа в активной зоне реактора, Бк;

Kvi - выход i-го изотопа из активной зоны реактора при аварии первого класса, отн.ед.;

Кγij - дифференциальный квантовый выход на один распад для j-й линии i-го изотопа;

Eij - энергия квантов j-й линии i-го изотопа, МэВ;

σaij - линейный коэффициент поглощения энергии, м-1;

S - площадь радиоактивного загрязнения, м2;

h - высота ведения разведки, м;

µij - линейный коэффициент ослабления излучения, м-1;

r - расстояние от элементарного источника излучения до точки расположения детектора излучения, м;

Bd - дозовый фактор накопления;

R - расстояние от точки проекции детектора излучения на поверхность до элементарного источника излучения, м.

Расчет K(h) с помощью формулы (2) требует учета дозового фактора накопления для воздуха в интервале энергии 0,1-3 МэВ. Кроме того, если задаться максимальной высотой ведения разведки 300 м, то фактор накопления может определяться для расстояния, не превышающего 600 м, так как излучение радионуклидов с поверхности, ограниченной окружностью радиусом 2h, на загрязненной местности обусловливает удельный вклад в суммарную мощность дозы, превышающей 0,95 [4].

Фактор накопления рассчитывали по формуле, удовлетворяющей выдвинутым требованиям, имеющей следующий вид:

где А(Е)=-0,131+0,028E0,8+0,011Е2,2;

B(E)=1,792-1,92E+1,225Е1,2;

C(E)=-0,315+0,297Е-0,185Е1,2.

Формула была получена путем аппроксимации известных экспериментальных значений дозовых факторов накопления для широких пучков гамма-излучения [4, 5].

Параметры выброса моделировали на основе справочных данных об удельной активности продуктов деления [6] и данных о выходе радионуклидов из активной зоны реактора при аварии первого класса [7, 8].

Кратность ослабления слоем воздуха гамма-излучения радиоактивного загрязнения местности на следе аварийного выброса рассчитывали для кампании реактора от 10 до 720 сут и длительности выдержки топлива от 0 до 1800 сут. Результаты анализа проведенного для определения диапазона возможных значений кратности ослабления гамма-излучения [minK(h), maxK(h)] на заданной высоте ведения радиационной разведки местности, приведены в табл.1

Таблица 1
Диапазон K(h) для разной высоты ведения разведки
Высота, м min K(h), отн. ед max K(h), отн. ед
50 3,26 3,36
100 5,72 6,34
150 9,20 11,16
200 14,27 19,17
250 21,66 32,53
300 32,43 54,71

Соотношение величин min K(h) и max K(h) показывает, что на малых высотах кратность ослабления гамма-излучения имеет слабую зависимость от кампании реактора t и длительности выдержки топлива Т. Это делает возможным использование в практических расчетах K(h), усредненных по t и Т. Среднее K(h) может быть определено исходя из условия равенства абсолютных значений предельной положительной и предельной отрицательной погрешности приведения мощности дозы к высоте 1 м над поверхностью земли:

где Ks(h) - средняя для высоты h кратность ослабления гамма-излучения;

maxK(h), minK(h) - максимальная и минимальная для высоты h кратность ослабления гамма-излучения.

Выдвинутое условие обеспечивает минимальную предельную погрешность пересчета на высоту 1 м над поверхностью земли измеренной с борта летательного аппарата мощности дозы при отсутствии точной информации о радионуклидном составе загрязнения местности.

Преобразование этого соотношения позволяет получить выражение для W:

Результаты расчета по формуле (5) представлены в таблице 2.

Зависимость Ks(h) для высоты ведения разведки в интервале от 50 до 300 м была аппроксимирована кубичным полиномом:

где а=2,019; b=0,027 м-1; с=1,28·10-6 м-3 - коэффициенты аппроксимации.

Таблица 2
Значения Ks(h) и δK(h) для разной высоты ведения разведки
Высота, м Ks(h), отн. ед δK(h), отн. ед
50 3,31 ±0,02
100 6,01 ±0,05
150 10,09 ±0,10
200 16,36 ±0,15
250 26,00 ±0,20
300 40,72 ±0,26

Значительное влияние на достоверность результатов измерений при ведении воздушной разведки оказывает величина так называемой динамической погрешности δРдн, которая показывает влияние интегрирования потока излучения за время измерения в неоднородных полях излучения на точность результата:

где L - линия, описывающая маршрут движения при ведении разведки;

А, В - начальная и конечная точки отрезка маршрута движения, вдоль которого осуществлялось измерение;

|АВ|=τV;

τ - время проведения одного измерения, с;

V - скорость ведения разведки, м/с.

Наибольшие ошибки могут возникать при ведении разведки в сечении радиоактивного следа, где градиент поля гамма-излучения наиболее высок [4, 10]. Поскольку распределение уровней радиации в сечении следа описывается нормальным законом [4, 10], то выражение для погрешности принимает вид:

где σ y 2 ( x ) - дисперсия уровней радиации в сечении следа на расстоянии х от точки выброса радиоактивных продуктов в атмосферу.

В период ликвидации аварии на Чернобыльской АЭС с учетом радионуклидного состава загрязнения, определяющего скорость спада уровней радиации, за зону отселения была принята территория с мощностью экспозиционной дозы гамма-излучения свыше 5 мР/ч. Анализ карты радиоактивного загрязнения местности в районе ЧАЭС показал, что минимальная ширина следа с граничным значением уровня радиации 5 мР/ч составляет около 10 км, а ширина следа, ограниченного уровнем радиации 20 мР/ч - около 5 км [11]. Из этих данных следует, что минимальная величина σу, отвечающая условию наибольшего градиента уровней радиации на маршруте ведения разведки, составляет примерно 2,6 км.

С учетом установленного значения σу были определены значения погрешности δРдн, которые представлены в таблице 3. При проведении расчетов предполагалось, что разведка проводится прибором типа МКС-01Р с инерционностью (временем измерения) τ равным 2 с [3].

Таблица 3
Значения погрешности |δРдн| для различных скоростей ведения радиационной разведки, отн. ед.
Мощность дозы, мР/ч Скорость ведения разведки, км/ч
150 200 250 300
32,0 0,00 0,00 0,00 0,00
29,7 0,01 0,02 0,02 0,03
23,8 0,03 0,03 0,04 0,05
16,4 0,04 0,05 0,06 0,07
9,9 0,05 0,06 0,08 0,10
5,0 0,06 0,08 0,10 0,12
2,2 0,07 0,09 0,12 0,14

Определим допустимую величину погрешностей δK и δРдн и, следовательно, допустимые режимы ведения радиационной разведки с помощью носимого измерителя мощности дозы. Для этого определим вначале другие частные составляющие погрешности измерения.

Основная погрешность измерений δос, проводимых прибором типа МКС-01Р, не превышает ±30% с доверительной вероятностью 0,95. Погрешность показаний δэз за счет энергетической чувствительности детектора прибора не превышает ±30% [3].

Предел допускаемой дополнительной погрешности при воздействии повышенной температуры (верхнего значения рабочей температуры окружающего воздуха +40°С) и пониженной температуры (нижнего значения рабочей температуры -10°С) составляет 10% на каждые 10° изменения температуры. Следовательно, для наиболее ожидаемых условий (изменение температуры в диапазоне от -10°С до +20°С) дополнительная погрешность δтм, обусловленная влиянием температуры окружающей среды на показания прибора, не превысит ±20%.

Изменение показаний прибора в зависимости от направления потока ионизирующего излучения не превышает ±20% на энергии 1,25 МэВ, ±30% на энергии 0,66 МэВ, ±60% на энергии 0,04 МэВ. Погрешность за счет анизотропии чувствительности детектора δан является систематической и в отличие от основной погрешности является одинаковой для всех приборов одного типа. Неопределенность в данном случае вносит только отсутствие знания энергии излучения. Однако, поскольку в спектрах излучения продуктов деления не наблюдается, как правило, значительных вкладов излучения с энергиями вблизи границ диапазона значений, то предельными значениями погрешности δан можно считать ±30%.

Перечисленные погрешности по физической сущности являются систематическими. Однако, если рассматривать совокупность ситуаций, то реализуемые значения погрешностей будут носить случайный характер. В частности, основная погрешность является систематической, но имеет свои значения для различных приборов. Следовательно, если измерения проводятся анонимными приборами, то следует считать, что δос имеет случайную величину из диапазона возможных значений. Аналогично, если неизвестен спектр гамма-излучения в каждой точке, а при проведении измерений не контролируется температура окружающей среды, то величины δэз и δтм следует считать случайными.

В том случае, если известно практически предельное значение погрешности δi, то ее среднеквадратическое отклонение (СКО) σi возможно оценить как σii/3 [12]. Границы основной погрешности δос задаются для доверительной вероятности 0,95, то ее среднеквадратическое отклонение σос равно δос/1,96. Следовательно, СКО суммарной погрешности измерения в точке расположения прибора будет равна

Погрешности δK и δРдн необходимо рассматривать как систематические погрешности. Действительно, разведка в районе заражения будет проводиться различными приборами, тогда погрешность измерения будет иметь в каждом случае различную величину, но погрешности δK и δРдн, если разведка будет проводиться в соответствии с методикой на некоторой конкретной высоте и с заданной скоростью, будут иметь постоянную величину. Только в том случае если рассматривать два случая проведения разведки, значительно разнесенные во времени, то δK и δРдн будут отличаться за счет некоторого изменения радионуклидного состава загрязнения. Следовательно, погрешность определения уровней радиации на высоте 1 м над поверхностью земли необходимо определять по формуле

где tα - коэффициент, задаваемый выбранным значением доверительной вероятности.

В качестве минимальной критической величины достоверности информации обычно выбирают величину, превышающую 0,8.

В работе [13] приведены вероятности правильной идентификации интервалов доз от СКО погрешности измерения. Из представленных данных следует, что интервал доз облучения, при которых должно предусматриваться максимально возможное использование средств защиты (укрытий) и рассматривается вопрос об эвакуации населения, может быть идентифицирован с вероятностью выше 0,8, если СКО погрешности измерения σкрт не более 0,28. Следовательно, методическая погрешность измерения, которая в данном случае определяется двумя частными составляющими δK и δРдн, не должна превышать

Здесь коэффициент tα выбран равным 3, что соответствует практически предельной величине доверительной вероятности [12]. Это связано с тем, что для погрешностей δK и δРдн определены предельные значения, которые могут реализоваться.

Проводя анализ данных таблиц 2 и 3 с учетом необходимости достоверного определения границы зоны опасного заражения (в данном случае 5 мР/ч), можно заметить, что невозможно обеспечить методическую погрешность ниже критического значения, если высота полета превышает 150 м. В том случае если разведка проводится на высоте 150 м, то скорость полета должна быть ограничена величиной 200 км/ч.

Таким образом, с учетом вышеизложенных обобщений предлагается способ ведения воздушной радиационной разведки местности в районе аварии на ядерном реакторе с разгерметизацией активной зоны, заключающийся в измерении на высоте полета значений мощности дозы гамма-излучения и приведении полученных значений к высоте 1 м над поверхностью земли, отличающийся тем, что радиационная разведка осуществляется с борта летательного аппарата носимым измерителем мощности дозы со временем измерения не более 2 с, высота полета выдерживается до 150 метров, скорость полета устанавливается не более 200 км/ч, при выполнении измерений мощности дозы снимаются показания высотомера, проводится расчет кратности ослабления гамма-излучения слоем воздуха по формуле K=2,019+0,027h-1+1,128×10-6 h-3, показания измеренной мощности дозы умножаются на коэффициент K.

СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ

1. Техническое описание и инструкция по эксплуатации прибора ГО-21. - 87 с.

2. Измеритель мощности дозы ИМД-31. Техническое описание и инструкция по эксплуатации. - 132 с.

3. Радиометр-дозиметр МКС-01Р. Техническое описание и инструкция по эксплуатации. - 116 с.

4. Израэль Ю.А., Стукин Е.Д. Гамма-излучение радиоактивных выпадений [Текст]. М.: Атомиздат, 1967. - 224 с.

5. Пальванов В.Ч., Стрелков А.С. Расчет факторов накопления мягкого гамма-излучения в веществах с малым атомным номером. Вопросы дозиметрии и защиты от излучений//Сб. статей МИФИ. Вып.7 [Текст]. - М.: Атомиздат, 1967. - 149 с.

6. Гусев Н.Г., Машкович В.П., Обвинцев Г.В. Гамма-излучение радиоактивных изотопов и продуктов деления. Теория и таблицы [Текст]. - М.: Гос. изд-во физ.-мат.лит., 1958. - 208 с.

7. Абагян А.А., Асмолов В.Г., Гуськова А.К. и др. Информация об аварии на Чернобыльской АЭС и ее последствиях, подготовленная для МАГАТЭ [Текст]. - Атомная энергия, 1986, т.61, вып.5, 301-312 с.

8. Беспалов С.Е., Каратов А.В., Михайлов Л.В. и др. Особенности расчета выхода продуктов деления из разрушенной активной зоны при тяжелых авариях [Текст]. - Атомная энергия, 1995, т.79, вып.2, 134-138 с.

9. Нормы радиационной безопасности (НРБ-99). М., Центр сан.-эпидем. нормирования, гигиенической сертификации и экспертизы Минздрава России, 1999. 116 с.

10. Метеорология и атомная энергия [Текст]: [пер. с англ.] / под ред. Н.Л. Бызовой, К.П. Махонько. - Л.: Гидрометеорологическое издательство, 1971. - 647 с.

11. Чернобыль. Пять трудных лет. Сборник материалов о работах по ликвидации последствий аварии на Чернобыльской АЭС в 1986-1990 гг. [Текст]. - М.: Издат., 1992. - 186 с.

12. Кудряшов Ж.Ф., Рабинович С.Г., Резник К.А. Рекомендации по методам обработки результатов наблюдений при прямых измерениях // Тр. метрол. инс. СССР / ВНИИМ. 1972. Вып.134(194). С.5-114.

13. Садовников Р.Н. Оценка достоверности решений по защите населения после крупномасштабной радиационной аварии // Экологические приборы и системы. - 2004. - №4 - С.55-57.

Способ ведения воздушной радиационной разведки местности в районе аварии на ядерном реакторе с разгерметизацией активной зоны, заключающийся в измерении на высоте полета значений мощности дозы гамма-излучения и приведении полученных значений к высоте 1 м над поверхностью земли, отличающийся тем, что радиационная разведка осуществляется с борта летательного аппарата носимым измерителем мощности дозы со временем измерения не более 2 с, высота полета выдерживается до 150 м, скорость полета устанавливается не более 200 км/ч, при выполнении измерений мощности дозы снимаются показания высотомера, проводится расчет кратности ослабления гамма-излучения слоем воздуха по формуле K=2,019+0,027h-1+1,128×10-6h-3, показания измеренной мощности дозы умножаются на коэффициент K.



 

Похожие патенты:

Изобретение относится к области воздушного радиационного мониторинга. Сущность: получают изображения участков в диапазоне видимых длин волн, а также в диапазоне длин волн флуоресценции атмосферного азота под воздействием ионизирующих излучений с помощью матричных фоточувствительных детекторов.

Изобретение относится к измерительной технике и преимущественно предназначено для исследования процессов, происходящих в среде океанов и других водоемов. Технический результат изобретения - повышение стабильности потенциала электрода и повышение надежности работы за счет устранения факторов, создающих шунтирование сопротивления изоляции между электролитическим контактом и электролитическим ключом электрода. Сущность: проточный вспомогательный электрод содержит заполненную электролитом камеру 7, в которой создается избыточное давление подпружиненной втулкой 9.

Изобретение относится к области радиоактивных измерений. Технический результат - повышение оперативности статистически обеспеченного детектирования вариаций радиоактивности природной среды с десятков тысяч секунд до единиц секунд, что повышает точность обнаружения и идентификации радиоактивных аномалий. Сущность: используют один или несколько идентичных независимых друг от друга спектрометрических детекторов гамма-излучения.

Изобретение относится к области экспериментальных методов ядерной физики, разработки методов и средств измерения радиоактивности в природных средах, обнаружения и идентификации аномальных гамма-зон. Технический результат - достижение требуемой полноты статистической информации о флуктуационных процессах в среде. Сущность: используют один или несколько идентичных независимых спектрометрических каналов гамма-излучения и регистрируют временной ряд интенсивности спектрального состава гамма-излучения среды за выбранный интервал времени.

Изобретение относится к области мониторинга радиационной обстановки и установления факта появления в атмосфере облака радиоактивных веществ. С помощью спектрорадиометра инфракрасного излучения определение присутствия в воздухе радиоактивных газов и аэрозолей осуществляется путем установления повышения в воздухе содержания озона, образующегося из кислорода под действием ионизирующих излучений радионуклидов.

Изобретение относится к медицинским системам визуализации. Система, генерирующая шаблон (70) карты коррекции ослабления (КО) для коррекции ослабления в радионуклидном изображении (34), вызванного деталями (72) оборудования в поле наблюдения радионуклидного сканера (14) во время радионуклидного сканирования, содержит процессор (20), который генерирует шаблон (70) карты КО детали (72) оборудования из данных (42) передачи, сгенерированных радиоактивным источником (16), расположенным на поворотной подставке, которая вращается вокруг детали оборудования, и полученных во время радионуклидного сканирования детали (72) оборудования; сохраняет шаблон (70) карты КО в память (22); и итерационно генерирует уникальный шаблон (70) карты КО для каждой из множества различных деталей (72) оборудования, причем шаблоны (70) хранятся в библиотеке (46) шаблонов в памяти (22) для повторного вызова и использования оператором.

Изобретение относится к устройству радиологической характеризации, содержащему, по меньшей мере, один коллимированный радиологический измерительный зонд (6), чувствительный конец которого помещен во взаимозаменяемый коллиматор (2) с полем обзора.

Изобретение относится к ядерной физике и может быть использовано для дистанционного измерения и анализа уровня радиационного загрязнения вокруг АЭС. Согласно способу с помощью радиометра получают изображения подстилающей поверхности в виде функции яркости I(х,у), содержащей контрольные площадки с известным уровнем радиации.

Изобретение относится к области выявления радиационной обстановки, а именно к способам поиска и обнаружения точечных источников гамма-излучения. .

Изобретение относится к области организации и проведения выявления радиационной обстановки после аварийного выброса в атмосферу радиоактивных веществ. .
Изобретение относится к дистанционным способам радиационных исследований и может быть использовано для выявления радиационных загрязнений поверхности Земли. Сущность: на основе анализа излучений в инфракрасном диапазоне частот 8-14 мкм создают карты распределения латентного тепла в атмосфере. Создают карты распределения оценочных поправок к химическому потенциалу паров воды в атмосфере на основе излучений, полученных в сантиметровом и миллиметровом диапазонах спектра. Сравнивают данные по аномалиям к фону латентного тепла и аномалиям к фону оценочных поправок к химическому потенциалу паров воды. Места совпадения аномальных зон по обеим картам выделяют как места радиационных загрязнений. Технический результат: повышение точности обнаружения мест локальных радиоактивных загрязнений. 3 з.п. ф-лы.
Наверх