Способ определения теплофизических свойств твердых материалов

Авторы патента:


Способ определения теплофизических свойств твердых материалов
Способ определения теплофизических свойств твердых материалов
Способ определения теплофизических свойств твердых материалов
Способ определения теплофизических свойств твердых материалов
Способ определения теплофизических свойств твердых материалов
Способ определения теплофизических свойств твердых материалов
Способ определения теплофизических свойств твердых материалов
Способ определения теплофизических свойств твердых материалов

 


Владельцы патента RU 2556290:

Федеральное государственное бюджетное образовательное учреждение высшего профессионального образования "Российский химико-технологический университет имени Д.И. Менделеева" (RU)

Изобретение относится к теплофизическим измерениям и может быть использовано в теплофизическом приборостроении. Способ заключается в нагревании одной из поверхностей образца или ее участка до максимальной температуры, которую поддерживают до момента времени, когда измеряемая разность температур на границах исследуемого участка уменьшится до заданного значения. Затем снижают мощность нагрева до наступления стадии остывания образца с измеряемой скоростью изменения температуры, не превышающей установленного значения. Измеряют удельное количество тепла, приращения температуры на границах за два последовательных интервала времени, первый из которых определяется моментами времени: подачи тепла и достижения установленной скорости изменения температуры. Теплопроводность и объемную теплоемкость определяют по формулам. Технический результат - увеличение точности определения теплофизических свойств и уменьшение времени измерения. 4 ил.

 

Настоящее изобретение относится к теплофизическим измерениям, в частности измерению теплопроводности и объемной теплоемкости твердых материалов, и может быть использовано в теплофизическом приборостроении.

Из существующего уровня техники известен способ определения твердых материалов, в котором измерение теплопроводности осуществляется в стационарном режиме, а теплоемкости в переходной области до наступления стационарного режима из уравнения теплового баланса. В начальной стадии опыта плоский образец находится в контакте с термостатируемой средой и имеет температуру t1. Затем противоположная грань образца приводится в контакт с другой термостатируемой средой с температурой t2. Измеряют тепловые потоки, действующие на противоположных гранях образца до установления стационарного режима τy, и среднеобъемную температуру в стационарном режиме 0,5(t1+t2), а теплоемкость определяют по известному уравнению теплового баланса. В стационарном режиме определяют теплопроводность по известному уравнению (см. Теплофизические измерения и приборы / под ред. Е.С. Платунова. Л.: Машиностроение, 1986. С.149).

Недостатками данного технического решения являются большое время измерения, определяемое наступлением стационарного режима, низкая точность и сложность технической реализации вследствие необходимости измерения двух нестационарных тепловых потоков в переходной области до наступления стационарного режима.

Наиболее близким к заявленному техническому решению является способ определения теплофизических свойств жидкообразных и мелкодисперсных сред, включающий воздействие одномерным тепловым потоком на одну из поверхностей образца, измерение разности температур, количества тепла, поступившего в образец, приращения температуры в точках образца за одни и те же интервалы времени, и по измеренным параметрам определяют искомые свойства (см. а.с. СССР №1017985, G01N 25/18, 1981 г.).

Недостатком данного технического решения является низкая точность, обусловленная большой погрешностью определения интегрального параметра 0 L 0 x t ( x ) d x d x по двум точкам на границах образца или его участка в переходной области теплопередачи. Второй недостаток - это невыполнимость условия выбора длительности первого интервала [0, τ1] по всем значениям из диапазона измерения искомых величин, что позволяет найти два других интервала [τ1, τ2] и [τ1, τ3], вследствие недостижимости условия 0 L 0 x t ( x , τ ) d x d x | 0 τ 1 = 0 L 0 x t ( x , τ ) d x d x | τ 1 τ 2 , когда справедлива формула для определения теплопроводности, или условия 0 τ 1 [ t ( L , τ ) t ( 0, τ ) ] d τ = τ 1 τ 3 [ t ( L , τ ) t ( 0, τ ) ] d τ , когда справедлива формула для определения объемной теплоемкости, по причине наступления стационарного режима. Это приводит к тому, что измерение одной из величин невозможно, что, при технической реализации, приведет к неограниченному времени измерения.

Задачей, на решение которой направлено заявляемое изобретение, является повышение точности определения теплофизических свойств и уменьшение времени измерения.

Поставленный технический результат достигается тем, что в заявленном способе, включающем нагревание одной из поверхностей образца или ее участка, измерение температуры на границах исследуемого участка и их разности, удельного количества тепла, поступившего в образец, дополнительно измеряют скорость изменения температуры на тепловоспринимающей границе, нагрев осуществляют до максимальной температуры и поддерживают ее до момента времени, когда разность температур уменьшится до заданного значения, снижают мощность нагрева до наступления стадии остывания образца со скоростью, не превышающей установленного значения, измеряют изменение указанных величин за два последовательных интервала времени, первый из которых определяется моментами времени: подачи тепла и достижения установленной скорости изменения температуры, а искомые величины определяют по формулам

где λ, С - теплопроводность и объемная теплоемкость;

Δτ1, Δτ2 - соответственно, интервалы времени:[0, τ1] и [τ1, τ2];

t(0,τ), t(L,τ) - температура на границах участка исследования образца;

р0, р1 - весовые коэффициенты;

Уменьшение разности температур и уменьшение скорости изменения температуры до определенного значения позволяет увеличить точность определения интегрального параметра 0 L 0 x t ( x ) d x d x . Нагрев до максимальной температуры и поддержание ее в трубке данного значения позволяет уменьшить время достижения установленной разности температур и, следовательно, уменьшить время измерения. Использование стадии нагревания и остывания образца обеспечивает получение системы линейных уравнений с малым числом обусловленности, при котором имеет место незначительное увеличение погрешности определения искомых тепловых величин по сравнению с погрешностью исходных данных.

Для обоснования повышения точности комплексного определения теплопроводности и объемной теплоемкости необходимо рассмотреть основные положения теории, на которой базируется заявленный способ. Он основан на математическом описании теплопередачи в объекте исследования в виде интегральной формы уравнения теплопроводности. Для одномерного варианта температурного поля ее можно записать в следующем виде:

где L, t(0,τ), t(L,τ) - длина исследуемого участка образца и температура на его границах; Q ( 0, τ ) | 0 τ - удельное количество тепла, поступившего в образец за интервал времени [0,τ]; λ, С - теплопроводность и объемная теплоемкость.

Для определения повторного интеграла используется приближенная формула 0 L 0 x t ( x , τ ) d x d x | 0 τ = k = 0 m p k t ( x k , τ ) , основанная на интерполяционном многочлене Лагранжа и которая является точной для многочлена степени m, где p k = 0 L 0 x i = 0 m ( x x i ) / i = 0 m ( x k x i ) d x d x , ( k = 0, m ¯ ) , (i≠k) - весовой коэффициент; t(xk,τ) - температура в точке xk; m+1 - количество точек на интервале [0, L].

Для упрощения технической реализации способа необходимо использовать две точки измерения температуры на границах интервала [0, L]. Тогда приближенная формула будет точной для линейного распределения температуры и имеет вид 0 L 0 x t ( x , τ ) d x d x = p 0 t ( 0, τ ) + p 1 t ( L , τ ) . Погрешность данной формулы для других распределений можно оценить из выражения: Δ(τ)<kL4 a -1(мах dt(τ)/dτ), где k - коэффициент, L - длина исследуемого участка образца; а - температуропроводность образца, мах dt(τ)/dτ) - максимальная скорость изменения температуры. Поэтому для уменьшения относительной погрешности определения повторного интеграла необходимо уменьшить скорость изменения температуры и относительную разность температур [t(0,τ)-t(L,τ)]/[t(0,τ)+t(L,τ)].

Если зафиксировать два интервала времени [0, τ1] и [τ1, τ2], то получим систему двух уравнений с неизвестными λ и С. Использование стадии нагревания и остывания образца на интервале [0, τ1] и остывания на интервале [τ1, τ2] позволяет получить систему двух линейных уравнений с малым числом обусловленности, которое обеспечивает незначительное увеличение погрешности определения искомых тепловых величин по сравнению с погрешностью исходных данных.

Сущность изобретения поясняется чертежами, на которых изображено следующее.

На фиг.1 - схема измерительной ячейки для измерения комплекса: теплопроводность - объемная теплоемкость низкотеплопроводных материалов на образцах цилиндрической формы.

На фиг.2 - схема измерительной ячейки для измерения комплекса: теплопроводность - объемная теплоемкость высокотеплопроводных материалов на образцах в виде пластины.

На фиг.3 - изменение температуры на тепловоспринимающей поверхности образца (), разности температур () и плотности теплового потока () во времени, полученных при имитационном моделировании комплексного измерения λС низкотеплопроводных материалов

На фиг.4 - изменение температуры на тепловоспринимающем участке поверхности образца (), разности температур () и плотности теплового потока () во времени, полученных при имитационном моделировании комплексного измерения λС высокотеплопроводных материалов

Примеры реализации способа для измерения теплофизических свойств низкотеплопроводных и высокотеплопроводных материалов показаны соответственно на фиг.1 и фиг.2. На фиг.3 приведены графики, поясняющие заявленный способ, которые были получены на модели измерительной ячейки, приведенной на фиг.1: λ=0,05 Вт/(м·К), а=10-7 м2/с; L=4 мм; τ1, τ2 - моменты времени окончания, соответственно, первого и второго интервала интегрирования, измерения приращений температур и количества тепла, поступившего в образец. На фиг.4 приведены графики, поясняющие заявленный способ, полученные на модели измерительной ячейки, приведенной на фиг.2: λ=7 Вт/(м·К), а=3,3·10-6 м2/с; L=10 мм, толщина H=1 мм.

Способ осуществляется следующим образом. Образец 1 нагревают до максимальной установленной температуры под воздействием нагревателя 3 и поддерживают в трубке данного значения до установления заданной разности температур. Для низкотеплопроводного материала, как показано на фиг.3, заданная разность установилась после подачи второго импульса тепла. Для высокотеплопроводных материалов данное условие выполняется после достижения максимальной температуры. После уменьшения теплового потока до определенной величины, в частном случае до нуля, образец охлаждают со скоростью, удовлетворяющей заданному значению. Данный момент времени обозначен τ1 и является окончанием первого интервала измерения. Дальнейшее остывание образца происходит в течение заданного интервала [τ1, τ2] времени, который выбирается исходя из достаточной точности определения искомых величин. В реальных условиях измерения он составляет 30÷40 с. Имитационное измерение теплопроводности и объемной теплоемкости на ячейке, представленной на фиг.1, при погрешности в измерительной информации, соответствующей погрешности вычисления температурного поля в системе Маткад и методической погрешности определения количества тепла, показало, что максимальная погрешность определения теплоемкости не превышает 2%, а теплопроводности - 1% для начальной температуры 0°С, максимальной температуры 25°С, разности температур меньше 10°С, интервала [τ1, τ2] больше 30 с.

Погрешности имитационного измерения теплопроводности и объемной теплоемкости на ячейке, показанной на фиг.2, при аналогичных условиях и наличии контактного теплового сопротивления Rк=1,9·10-4 м2·К/Вт между образцом: нагревателем и опорами, на торцах которых закреплены спаи термопар, составили: δλ<±2%, δС<±8%. Относительно большая погрешность, по сравнению с предыдущим результатом, объясняется присутствием погрешности измерения температур вследствие наличия теплового сопротивления в зоне контакта между образцом и термочувствительными элементами.

Заявленный способ прошел теоретические исследования на различных моделях измерительных ячеек методом имитационного моделирования с целью использования в приборе для комплексного измерения теплопроводности и объемной теплоемкости.

Способ определения теплофизических свойств твердых материалов, включающий нагревание одной из поверхностей образца или ее участка, измерение температуры на границах исследуемого участка и их разности, удельного количества тепла, поступившего в образец, отличающийся тем, что дополнительно измеряют скорость изменения температуры на тепловоспринимающей границе, нагрев осуществляют до максимальной температуры и поддерживают ее до момента времени, когда разность температур уменьшится до заданного значения, снижают мощность нагрева до наступления стадии остывания образца со скоростью, не превышающей установленного значения, измеряют изменение указанных величин за два последовательных интервала времени, первый из которых определяется моментами времени: подачи тепла и достижения установленной скорости изменения температуры, а искомые величины определяют по формулам
λ = b ( Δ τ 1 ) B ( Δ τ 2 ) b ( Δ τ 2 ) B ( Δ τ 1 ) A ( Δ τ 1 ) B ( Δ τ 2 ) A ( Δ τ 2 ) B ( Δ τ 1 ) ; C = A ( Δ τ 1 ) b ( Δ τ 2 ) A ( Δ τ 2 ) b ( Δ τ 1 ) A ( Δ τ 1 ) B ( Δ τ 2 ) A ( Δ τ 2 ) B ( Δ τ 1 )
где λ, С - теплопроводность и объемная теплоемкость;
Δt1, Δτ2 - соответственно, интервалы времени: [0, τ1] и [τ1, τ2];
t(0,τ), t(L,τ) - температура на границах участка исследования образца;
p0, p1 - весовые коэффициенты;
A ( Δ τ 1 ) = 0 τ 1 [ t ( 0, τ ) t ( L , τ ) ] d τ ; A ( Δ τ 2 ) = τ 1 τ 2 [ t ( 0, τ ) t ( L , τ ) ] d τ ;
B ( Δ τ 1 ) = p 0 t ( 0, τ ) | 0 τ 1 + p 1 t ( L , τ ) | 0 τ 1 ; B ( Δ τ 2 ) = p 0 t ( 0, τ ) | τ 1 τ 2 + p 1 t ( L , τ ) | τ 1 τ 2 ;
b ( Δ τ 1 ) = L Q ( 0, τ ) | 0 τ 1 ; b ( Δ τ 2 ) = L Q ( 0, τ ) | τ 1 τ 2 .



 

Похожие патенты:

Изобретение относится к стационарным способам определения теплопроводности твердого тела и может быть использовано в строительстве и теплоэнергетике для проведения в натурных условиях теплофизических исследований теплоизоляционных материалов, установленных на трубопроводах круглого сечения.

Изобретение относится к области исследования теплофизических свойств материалов и может быть использовано в теплофизическом приборостроении. Способ осуществляют путем двух тепловых воздействий на двухслойную пластину с последующими охлаждениями, измерения разности температур и теплового потока.

Изобретение относится к способам измерений теплопроводности веществ, материалов и изделий и может быть использовано в теплофизическом приборостроении. Способ осуществляют путем теплового воздействие на образец с последующим охлаждением, измерения разности температур на границах исследуемого участка образца и количества тепла, поступившего в него за время интегрирования разности.

Изобретение относится к нефтегазовой промышленности и касается определения тепловых свойств пород, слагающих разрез скважины и пласт в целом. Техническим результатом является повышение точности измерения среднеинтегрального значения теплопроводности горных пород по разрезу скважины и определение коэффициентов теплопередачи через НКТ и через обсадную колонну, а также длины циркуляционной системы скважины.

Изобретение относится к бесконтактным методам исследований теплофизических характеристик твердых тел и может быть использовано для исследований теплофизических характеристик изделий, используемых в авиакосмической, машиностроительной и энергетической промышленности.

Изобретение относится к теплофизике и может быть использовано для определения степени черноты поверхности композитных и тонкопленочных материалов. Способ основан на применении нагрева поверхности образца и регистрации радиационной температуры от образца с покрытием известного значения степени черноты и от образца без покрытия.

Изобретение относится к способам определение теплопроводности и температуропроводности материалов. В соответствии с предлагаемым способом регистрируют электрические сигналы, соответствующие начальным температурам поверхностей исследуемого образца материала по меньшей мере двух эталонных образцов с известными теплопроводностью и температуропроводностью.

Изобретение относится к теплофизике и может быть использовано для определения степени черноты поверхности композитных и тонкопленочных материалов. Устройство применимо при нагреве поверхности образца и регистрации радиационной температуры от образцов с покрытием известного значения степени черноты и без покрытия.

Изобретение относится к теплофизическим измерениям и может быть использовано для определения комплекса теплофизических параметров изотропных материалов. Заявленный способ включает тепловое воздействие от инфракрасного источника нагрева по всей поверхности исследуемого изотропного объекта.

Изобретение относится к теплофизическим измерениям и может быть использовано для определения комплекса теплофизических параметров изотропных материалов. Способ определения комплекса теплофизических параметров изотропных материалов включает тепловое воздействие от инфракрасного источника нагрева по всей поверхности исследуемого изотропного материала.

Изобретение относится к способам определения теплофизических характеристик твердых тел и позволяет измерять теплопроводность образцов твердых тел, являющихся малыми во всех трех измерениях. Систему, состоящую из исследуемого образца, закрепленного между двумя одинаковыми эталонными образцами, изготовленными из одного прозрачного материала известной теплопроводности, где все образцы выполнены в форме прямых цилиндров с одинаковыми основаниями и приведены в контакт торцевыми сторонами, помещают в интерферометр. При создании в системе стационарного одномерного теплового потока, направленного перпендикулярно плоскости контактов, интерференционным методом измеряют изменение профиля фазы светового пучка интерферометра, проходящего через эталонные образцы, а теплопроводность вычисляют из измеренного изменения профиля фазы светового пучка интерферометра, теплопроводности эталонных образцов и высоты исследуемого образца. Технический результат - повышение точности определения теплопроводности образцов малого размера. 1 ил.

Изобретение относится к области изучения теплофизических свойств материалов и может быть использовано для определения теплопроводности материалов. Способы характеристики неоднородности и определения теплопроводности материалов предусматривают нагрев поверхности образцов неоднородных материалов в процессе движения относительно друг друга образцов, источника нагрева и блока регистрации температуры. Предварительно параметры измерений регулируют так, чтобы обеспечить наилучшее пространственное разрешение и требуемую погрешность измерений. Измеряют распределение начальной температуры на поверхности образцов до и после нагрева, и на основе изменения температуры вдоль линии движения блока регистрации температуры определяют неоднородность образцов. Теплопроводность однородных участков исследуемых образцов определяют расчетным путем, используя при этом зарегистрированные значения избыточных температур, соответствующих данным однородным участкам исследуемых образцов. Технический результат - повышение точности получаемых данных. 3 н. и 17 з.п. ф-лы, 3 ил.

Изобретение относится к области технической физики и предназначено для измерения теплопроводности строительных и теплоизоляционных и иных материалов. Устройство для измерения теплопроводности включает тепловой блок, состоящий из малого измерительного нагревателя, малого охранного нагревательного элемента, выполняющего охранную функцию в случае измерения образцов малых размеров или единичного образца крупноформатной конструкции или выполняющего функцию большого измерительного нагревателя в случае измерения образцов больших размеров, большого охранного нагревательного элемента и двух охранных пластин, холодильный блок, состоящий из основания и охранной пластины, установленной под основанием, и измерительную зону, расположенную между тепловым и холодильным блоками. Причем на основании и на каждой из охранных пластин теплового и холодильного блока закреплены трубы, составляющие змеевидный контур, по которым течет теплоноситель в случае теплового блока и хладоноситель в случае холодильного блока. При этом на каждой из двух торцевых сторон устройства дополнительно размещена боковая охранная зона в виде системы по меньшей мере двух труб с теплоносителем. При этом устройство выполнено с возможностью поворота, обеспечивающего поворот измеряемого образца, находящегося в нем. Технический результат - повышение точности проводимых измерений. 9 з.п. ф-лы, 2 ил.

Изобретение относится к области измерительной техники и может быть использовано для определения коэффициента теплопроводности жидких теплоизоляционных материалов. Сущность заявленного способа заключается в определении измерителем теплопроводности эквивалентного коэффициента теплопроводности плоского трехслойного образца квадратного сечения, состоящего из двух одинаковых теплопроводных эталонов известной толщины с известным коэффициентом теплопроводности материала и слоя жидкой тепловой изоляции известной толщины, расположенного между эталонами. По известным значениям коэффициентов теплопроводности плоского трехслойного образца и теплопроводных эталонов, толщинам отдельных слоев плоского трехслойного образца (эталонов и жидкой тепловой изоляции) вычисляют по специальной расчетной формуле коэффициент теплопроводности жидкой тепловой изоляции. Технический результат - повышение точности определения коэффициента теплопроводности жидкой тепловой изоляции в лабораторных условиях. 1 ил.

Изобретение относится к области теплофизики и может быть использовано для определения тепловой проводимости контактов между прозрачными образцами или между прозрачным и высокотеплопроводным образцами. Систему, состоящую из двух прозрачных образцов либо двух прозрачных и закрепленного между ними высокотеплопроводного образца, где все образцы выполнены в форме прямоугольных параллелепипедов с одинаковыми основаниями, которыми образцы приведены в контакт, помещают в интерферометр. Световой пучок интерферометра направляют перпендикулярно одной из боковых граней каждого прозрачного образца. При создании в системе стационарного одномерного теплового потока, направленного перпендикулярно плоскости контакта, интерференционным методом измеряют изменение профиля фазы светового пучка интерферометра, проходящего через прозрачные образцы. Тепловую проводимость любого из контактов вычисляют из измеренного изменения профиля фазы светового пучка интерферометра, известной теплопроводности и геометрических размеров образцов. Технический результат - повышение достоверности получаемых результатов. 1 ил.

Изобретение относится к области теплофизических измерений и может быть использовано для определения относительной теплопроводности материалов. Плоский исследуемый образец известной толщины помещают между двумя алмазными наковальнями с теплопроводностью, существенно превышающей теплопроводность образца, и подвергают высокому давлению, предварительно установив в верхнюю наковальню нагреватель. Затем изменяют величину внешнего воздействия давления. По изменению разности температур между верхней и нижней наковальнями рассчитывают относительное изменение теплопроводности образца при изменении давления. Мощность источника теплоты при этом постоянна. Технический результат - повышение точности получаемых данных. 2 ил.

Изобретение относится к области теплофизических измерений и может быть использовано в строительной теплотехнике и различных отраслях промышленности. Согласно заявленному способу осуществляют нагрев исследуемого объекта воздействием импульса СВЧ-излучения, измерение в заданный момент времени после воздействия импульса СВЧ-излучения избыточной температуры на теплоизолированной от окружающей среды поверхности исследуемого изделия в двух точках, находящихся на расстояниях Х1 и Х2 от плоскости электромагнитного воздействия. Определяют зависимость затухания мощности теплового воздействия от глубины исследуемого тела. Затем осуществляют прямолинейную аппроксимацию участка полученной кривой, ограниченного поверхностью исследуемого объекта и точкой, расстояние до которой берется равным значению, превышающим на порядок расстояние до наиболее удаленной от линии теплового воздействия точки контроля х2 избыточной температуры. Измеряют угол α между аппроксимирующей прямой и поверхностью исследуемого тела. Устанавливают рупорную антенну СВЧ-излучения под углом α к поверхности исследуемого тела и осуществляют импульсное тепловое воздействие. Имея информацию о мощности теплового воздействия на исследуемое изделие и измеренных избыточных температур в точках контроля, искомые теплофизические характеристики определяют на основе полученных математических соотношений. Технический результат - повышение точности получаемых данных. 5 ил., 3 табл.

Изобретение относится к наноэлектронике и наноэлектромеханике. Для нагрева пленочного образца и измерения его электрического сопротивления помещают образец в корпус кварцевого реактора. Внутри корпуса образец размещают в С-образных зажимах с плоскими губками, выполненными из вольфрамовой проволоки. Образец устанавливают в плоских губках с натягом, величина которого достаточна для удержания образца в заданном положении при нагреве С-образных зажимов. С-образные зажимы раскрепляют на растяжках, выполненных в виде пружин из вольфрамовой проволоки меньшего диаметра. При помощи резистивного подогревателя, размещенного на поверхности корпуса, производят нагрев образца до заданной температуры. Через С-образные зажимы и растяжки на образец подают измерительный ток и определяют напряжение. Измерение температуры образца осуществляют при помощи термопары, которую предварительно устанавливают в центральной части корпуса. Необходимое расстояние от поверхности образца до измерительного элемента термопары и его центрирование по отношению к термопаре осуществляют при помощи упомянутых растяжек. Обеспечивается стабильность электрического контакта и равномерный прогрев образцов. 1 ил.

Изобретение относится к области теплофизических измерений и может быть использовано в строительной теплотехнике и различных отраслях промышленности. Согласно заявленному способу на поверхность исследуемого твердого строительного материала воздействуют электромагнитным полем СВЧ-диапазона с частотой не менее 10 ГГц, осуществляя нагрев исследуемого полуограниченного в тепловом отношении тела. Имея информацию о мощности генератора СВЧ-излучения, воздействующего на исследуемый объект, информацию о тепловом потоке с поверхности круговой области, искомые теплофизические характеристики (ТФХ) определяют по математическим соотношениям, полученным на основании модельных представлений физических процессов, происходящих в исследуемых объектах при воздействии на их поверхность высокочастотным электромагнитным полем. Технический результат - повышение точности получаемых данных. 3 ил., 2 табл.

Изобретение относится к способам измерения теплофизических свойств веществ и может быть использовано в геофизике для оценки глубинных тепловых полей, условий образования и разрушения гидратов углеводородных газов в флюидонасыщенных породах пластовых резервуаров месторождений углеводородов, исследования анизотропии теплопроводности насыщенных горных пород. Заявлен способ измерения влияния давления до 100 МПа на теплопроводность флюидонасыщенных пористых тел, представляющий собой разновидность стационарного способа плоского слоя, в котором одинаковые образцы, расположенные симметрично относительно нагревателя, гидравлически изолированы друг от друга. Технический результат - повышение информативности за счет обеспечения возможности в одном опыте измерять влияние гидростатического давления на теплопроводность насыщенного пористого образца относительно теплопроводности такого же образца, находящегося при атмосферном давлении. 1 ил.
Наверх