Способ аккумуляции энергии потока заряженных частиц

Изобретение относится к области энергетики, а именно к технологии получения заряженных частиц больших энергий, и предназначено для применения в области ядерной физики и технологии. Технический результат - повышение плотности энергии потока заряженных частиц. Способ осуществляется путем выполнения во времени последовательности процессов: генерации потока заряженных частиц, ускорения, фокусировки, замедления и дефокусировки, причем процессы в указанном порядке осуществляются периодически с частотой изменения величины магнитного поля, а вывод потока частиц на мишень происходит за счет изменения индукции магнитного поля на стационарной траектории в сторону увеличения или уменьшения. Все перечисленные процессы осуществляются под действием одного и того же переменного аксиально-симметричного магнитного поля бетатронного типа, параметры которого позволяют проводить процессы в согласованном режиме и определяются следующим образом: индукция магнитного поля в области стационарной траектории уменьшается пропорционально расстоянию ρ от оси симметрии по закону В ~ ρ, где α=0,5, индукция магнитного поля В0 на стационарной траектории, окружности радиуса ρ0, составляет половину среднего значения магнитного поля Bcp внутри этой окружности B0=0,5·Bcp; частота изменения В0, в зависимости от вида ускоряемых частиц - электронов или ионов, составляет ν=105-109; изменение B0 во времени подчинено условию периодичности

B(t+2T)=B(t), B(t+T)=-B(t),

где T=ν-1 - полупериод изменения величины индукции магнитного поля. 3 ил.

 

Изобретение относится к области энергетики, а именно к технологии получения заряженных частиц больших энергий, и предназначено для применения в области ядерной физики и технологии.

В качестве аналога заявляемого способа использована технология прецизионной фокусировки электронов (бета-частиц) в электронном магнитном спектрометре [Патент РФ №2338295. Электронный магнитный спектрометр, 2008 г.]. В способе-аналоге генерируемые источником электроны движутся в условиях вакуума в постоянном аксиально-симметричном магнитном поле, индукция которого спадает пропорционально расстоянию ρ от аксиальной оси по закону В ~ ρ, где α=0,5. Магнитное поле указанной конфигурации удерживает электроны вблизи стационарной траектории - окружности радиуса ρ0 и осуществляет их прецизионную фокусировку на мишени, расположенной под аксиальным углом π 2 к источнику. Основным недостатком указанной технологии является непрерывность процесса движения и фокусировки электронов, что не позволяет использовать ее для аккумуляции энергии потока.

В качестве прототипа взята технология ускорения электронов (бета-частиц) в бетатроне [БСЭ, т.27, третье издание, М.: Изд. «Советская энциклопедия», 1977, с.110], которая заключается в следующем. Электроны, генерируемые электронной пушкой, движутся в условиях вакуума в переменном аксиально-симметричном магнитном поле бетатронного типа, которое характеризуется следующими параметрами.

Индукция магнитного поля спадает пропорционально расстоянию ρ от аксиальной оси по закону В ~ ρ, где α=0,6, при этом значение индукции магнитного поля В0 на стационарной траектории - окружности радиуса ρ0, составляет половину среднего значения индукции магнитного поля Вср внутри этой окружности В0=0,5·Вср. Частота изменения индукции магнитного поля составляет 10-103 Гц.

В условиях действия магнитного поля с указанными параметрами электроны движутся вблизи стационарной траектории, многократно пересекая ее. Одновременно происходит ускорение электронов под действием возникающего индукционного электрического поля. Процесс носит периодический характер и осуществляется во временные интервалы, соответствующие возрастанию магнитного поля в фиксированном направлении. В процессе ускорения электроны совершают порядка 105-106 оборотов и после достижения необходимой энергии 1-150 МэВ выводятся из области стационарной траектории на мишень. Вывод электронов на мишень осуществляется созданием в конце периода ускорения дополнительного импульсного поля, нарушающего бетатронное условие.

Укажем следующие недостатки прототипа.

1. Технология ускорения электронов в бетатроне не позволяет аккумулировать энергию за счет накопления электронов в течение нескольких периодов процесса из-за однонаправленного характера движения электронов вдоль стационарной траектории-окружности.

2. Наличие электронной пушки бетатрона подразумевает использование различных видов полей для получения и ускорения электронов, что приводит к сложности согласования обоих процессов.

3. Технология вывода электронов из области ускорения посредством создания дополнительного магнитного поля затрудняет его согласование с магнитным полем бетатрона.

4. Применяемая технология получения электронов в электронной пушке бетатрона не позволяет достичь высоких значений силы тока электронов вследствие малой площади эмитируемой поверхности в электронной пушке.

5. Технология, реализуемая в прототипе, не позволяет осуществить прецизионную фокусировку электронов на мишени из-за большого количества оборотов, совершаемых электронами во время ускорения. Радиус фокусного пятна оказывается равным амплитуде колебаний электронов относительно стационарной траектории, следствием чего является невозможность получения большой поверхностной плотности мощности на мишени.

6. Эффективное использование процесса ускорения электронов составляет только 25%, поскольку ускорение частиц в бетатроне осуществляется только на протяжении 1/4 периода изменения магнитного поля.

7. Используемая технология вывода потока ускоренных частиц из области ускорения делает невозможным их прецизионную фокусировку на мишени, как это имеет место в магнитных спектрометрах.

Задачей предлагаемого способа является получение большой плотности энергии потока заряженных частиц на мишени, что достигается увеличением количества электронов в потоке и их прецизионной фокусировкой.

Указанная задача решается за счет периодически повторяющейся во времени последовательности процессов: генерации потока заряженных частиц, ускорения, фокусировки замедления и дефокусировки, с частотой изменения величины магнитного поля 105-108 Гц, а вывод энергии потока происходит путем изменения величины индуктивности магнитного поля на стационарной траектории в сторону увеличения или уменьшения, при соблюдении аксиальной симметрии магнитного поля.

Все перечисленные процессы осуществляются под действием одного и того же переменного аксиально-симметричного магнитного поля бетатронного типа, что позволяет проводить их в согласованном режиме, при выполнении следующих условий, а именно:

- индукция магнитного поля в области стационарной траектории уменьшается пропорционально расстоянию ρ от оси симметрии по закону В ~ ρ, где α ~ 0,5 для выполнения условия прецизионной фокусировки;

- индукция магнитного поля В0 на стационарной траектории, окружности радиуса ρ0, составляет половину среднего значения магнитного поля В внутри этой окружности В0=0,5·Вср;

- частота изменения индукции магнитного поля, в зависимости от вида ускоряемых частиц - электронов или ионов, составляет ν=105-108 Гц, причем для электронов ν=107-108 Гц, а ионов ν=105-106 Гц. В этом случае область движения заряженных частиц будет ограничена аксиальным углом, меньшим 2π, и, следовательно, траектории заряженных частиц не будут пересекать источник;

- изменение индукции магнитного поля во времени подчинено следующему условию периодичности

B(t+2T)=B(t), B(t+T)=-B(t)

где Т=ν-1 - полупериод изменения индукции магнитного поля;

- источник заряженных частиц представляет собой систему соосно-расположенных заземленных цилиндров, торцы которых имеют радиус закругления кромок ~ 10-6 м и выполняют функции электродов-эмиттеров и позволяют увеличить линейную протяженность поверхности источника без существенного снижения плотности напряженности индукционного поля;

- генерируемыми частицами могут быть как электроны, так и ионы металлов в случае использования жидкометаллического ионного источника.

Положительный технический результат, обеспечиваемый указанной совокупностью признаков, состоит в повышении плотности мощности потока заряженных частиц на мишени, которая обусловлена:

- циклическим характером движения потока электронов;

- генерированием и накоплением электронов в потоке от цикла к циклу;

- удержанием потока;

- отсутствием пересечения потоком источника;

- торможением потока силами радиационного трения, и которая достигается:

- прецизионной фокусировкой потока электронов на мишени.

Способ аккумуляции энергии потока заряженных частиц поясняется схемой фиг. 1, которая состоит из вакуумной камеры (не указана) с расположенным в ней источником А в виде системы соосных цилиндров (электродов эмиттеров), точки фокусировки потока F и смещенной мишени F1. Плоскости С и А1 ограничивают движение заряженных частиц вдоль стационарной траектории окружности радиуса ρ0.

На фиг. 2 показано изменение индукции магнитного поля В во времени.

На фиг. 3 показаны технологические процессы и их порядок выполнения: 1 - генерация заряженных частиц, 2 - ускорение, 3 - замедление, 4 - фокусировка, 5 - дефокусировка, 6 - радиационное трение, 7 - вывод аккумулированной энергии потока заряженных частиц.

Рассмотрим порядок выполнения технологических процессов в способе аккумуляции энергии потока заряженных частиц (фиг. 3).

1. При возрастании во времени переменного магнитного поля в положительном направлении (фиг. 1), (фиг. 2) вдоль стационарной траектории D - окружности радиуса ρ0, возникает индукционное электрическое поле, величина которого при указанной выше частоте изменения магнитного поля оказывается достаточной для возникновения эффекта автоэмиссии заряженных частиц с кромок электродов-эмиттеров источника А.

2. Генерируемые заряженные частицы в условиях действия индукционного электрического поля движутся ускоренно и под действием магнитного поля фокусируются в точке F.

3. При прохождении точки фокусировки F магнитное поле изменяет направление и становится отрицательным (фиг. 2), в соответствии с этим индукционное электрическое поле изменяет знак ускорения и далее частицы движутся замедленно к плоскости С.

4. При достижении плоскости С магнитное поле обращается в ноль и вновь начинает возрастать в отрицательном направлении. Частицы останавливаются и под действием возникающего индукционного поля вновь начинают ускоряться, двигаясь в противоположном направлении, после чего процессы ускорения, фокусировки и замедления, дефокусировки повторяются в обратном направлении. При этом вследствие действия сил радиационного трения частицы изменяют движение на противоположное в плоскости А1, не достигая источника А.

5. По достижении частицами плоскости A1 весь цикл процессов повторяется вновь.

6. После осуществления количества циклов, обеспечивающего требуемую плотность потока, необходимо увеличить или уменьшить среднее значение индукции магнитного поля внутри окружности стационарной траектории. Вследствие этого происходит сдвиг потока частиц относительно исходной стационарной траектории радиуса ρ0 и их прецизионная фокусировка в точке F1, соответствующий новому радиусу равновесной траектории ρ1.

На фиг. 1 показан вариант фокусировки, при котором среднее поле уменьшается Bcp1<Bcp и радиус равновесной траектории увеличивается ρ10.

Заявителю не известен способ аккумуляции энергии потока заряженных частиц подобного изложенному, вследствие этого предлагаемый способ соответствует критерию «новизна».

Способ аккумуляции энергии потока заряженных частиц, состоящий из процессов их генерации и ускорения, под действием переменного аксиально симметричного магнитного поля бетатронного типа, индукция которого в области стационарной траектории В уменьшается, относительно оси, по закону В~ρ, где показатель степени α=0,6, при этом индукция магнитного поля B0 на стационарной траектории, окружности радиуса ρ0, составляет половину среднего значения Bcp внутри этой окружности B0=0,5·Bcp, отличающийся тем, что представляет периодическую последовательность процессов генерации заряженных частиц, ускорения и прецизионной фокусировки, замедления и дефокусировки, которую осуществляют одним и тем же переменным аксиально-симметричным магнитным полем бетатронного типа, с частотой изменения магнитного поля ν, где ν=105-108 Гц, с показателем степени α=0,5 в выражении для индукции магнитного поля В, изменяющейся по периодическому закону B(t+2T)=B(t), B(t+T)=-B(t), где Т=ν-1, а вывод энергии потока заряженных частиц на мишень осуществляют изменением индукции магнитного поля В0 на стационарной траектории.



 

Похожие патенты:

Изобретение относится к приборостроению, средствам автоматизации и системам управления, а именно к области космических исследований, и может быть использовано в ходе натурного эксперимента для измерения элементного состава собственной внешней атмосферы космического аппарата.

Изобретение относится к области анализа смесей химических соединений на основе разделения ионов, выведенных из приосевой зоны, в линейной радиочастотной ловушке с газовым потоком вдоль оси этой ловушки по отношениям массы к заряду и на базе различий в устойчивости ионов к столкновительно-индуцированной диссоциации.
Метод масс-спектрометрического секвенирования пептидов и определения их аминокислотных последовательностей основан на фрагментировании в ионном источнике масс-спектрометра между соплом и скиммером молекулярных ионов пептидов под воздействием электрического поля управляемой величины и на последующем анализе масс-спектров фрагментов.

Изобретение относится к области электронной и ионной оптики и масс-спектрометрии, где используется движение заряженных частиц в статических и переменных двумерных линейных электрических полях, и может быть использовано для усовершенствования конструкций и технологий изготовления устройств пространственно-временной фокусировки и масс-разделения заряженных частиц.

Изобретение относится к области масс-анализа потоков ионов, эмиттируемых с поверхности твердого тела под воздействием первичного излучения, и может быть использовано для улучшения аналитических свойств масс-спектрометров, используемых для исследования объектов твердотельной микро- и нано-электроники методами вторично-ионной и лазерной масс-спектрометрии.

Изобретение относится к разделению ионов в линейной радиочастотной ловушке с газовым потоком вдоль оси этой ловушки на базе различий этих ионов в энергиях появления, в массах, зарядах, подвижности, сечениях захвата медленных электронов и метастабильно возбужденных частиц, а также в эффективности образования путем перезарядки на ионах буферного газа при воздействии на эти ионы переменных и постоянных электрических полей, создаваемых внутри ловушки, в том числе и зарядами ионов с относительно малыми m/z, сфокусированных вокруг оси ловушки.

Изобретение относится к области газового анализа, а именно к технике генерации заряженных ионов в воздушной среде или в других газах, и может быть использовано в качестве источника ионов в спектрометрах ионной подвижности, масс-спектрометрах и других аналитических приборах.

Изобретение относится к технической физике и может быть использовано при изготовлении спектрометров электронного парамагнитного резонанса (ЭПР). Спектрометр содержит сигнальный 1 и гетеродинный 2 генераторы СВЧ, измерительный аттенюатор 3, смеситель опорного 4 и сигнального 5 каналов, циркулятор 6, измерительный резонатор 7 с элементом перестройки его резонансной частоты 8, УПЧ опорного 9 и сигнального 10 каналов, фазочастотные дискриминаторы 11 и 12, делители частоты 13 и 14, синхронные детекторы 15 и 16, опорный генератор 17, устройство синтеза частот 18, трехпозиционный переключатель 19, импульсный модулятор фазы 20, усилитель переменного тока 21 и импульсный демодулятор 22. Технический результат - повышение точности работы системы автоподстойки частоты сигнального генератора и резонансной частоты измерительного резонатора. 1 ил.

Изобретение относится к области спектрометрии ионной подвижности. Технический результат - увеличение разрешающей способности анализатора, например, по ионной подвижности в широком диапазоне времени открывающего затвор основного импульса. Особенностями способа являются эпюры напряжений, подаваемых на электропроводящие нити затвора, или их комбинация. Применяемые эпюры напряжений или их комбинация позволяют сузить ионный пакет (импульс) по времени на полувысоте за счет «поджатия» заднего фронта ионного пакета и увеличить его интенсивность, не влияя на состояние заряженных частиц. 9 ил.

Изобретение относится к области химического анализа примесных соединений и ионов в растворах. Основой изобретения является экстракция ионов или их образование из раствора, просачивающегося в вакуумную часть газодинамического интерфейса через трековую мембрану под действием атмосферного давления и электрического поля в каналах мембраны. Испарение жидкости поддерживается электрическим нагревом при пропускании тока через проводящее напыление на поверхности мембраны. Выход и образование ионов стимулируется воздействием струй сверхзвукового газового потока при возможном содержании в нем метастабильно возбужденных атомов, образованных при прохождении потока через источник электронной ионизации или область газового разряда. Возможно предварительное накопление, разделение и столкновительно-индуцированная диссоциация выбранных ионов, поступающих в линейную радиочастотную ловушку газодинамического интерфейса вместе с другими струями сверхзвукового газового потока, создающими относительно небольшую дополнительную плотность газа вблизи оси этой ловушки. Ловушка сопряжена с масс-анализатором, например времяпролетным масс-спектрометром с ортогональным вводом ионов. Технический результат - возможность характеризации биомолекул в растворах по равновесным вероятностям удерживания различных носителей заряда их отдельными ионогенными группами. 18 з.п. ф-лы, 10 ил.

Изобретение относится к области ион-дрейфовой и масс-спектрометрии и найдет широкое применение при решении аналитических задач в органической и биоорганической химии, иммунологии, биотехнологии, криминалистике, протеомике при исследовании лабильных веществ с использованием метода «электроспрей». Устройство стабильного электрораспыления при атмосферном давлении растворов веществ для источников ионов выполнено в виде металлического капилляра, по которому подается раствор. На торце этого капилляра образуется мениск жидкости, из которого происходит эмиссия заряженных частиц под воздействием электрического напряжения подаваемого на противоэлектрод. Снаружи металлического капилляра устанавливается коаксиальная насадка из химически стойкого, не-смачиваемого, непористого диэлектрика. Торец насадки со стороны мениска имеет форму усеченного конуса с диаметром сечения и внутренним каналом, равным двум диаметрам капилляра, на котором расположен мениск. Внутренний канал расположен по оси прямого усеченного конуса и имеет переменное сечение, длина внутреннего канала в его узкой части равна диаметру сечения конуса и составляет пять его диаметров. Внутренний канал в его широкой части имеет диаметр много больше диаметра в его узкой части. Вершина конуса имеет угол не более 90 градусов. Плоский противоэлектрод электрически присоединен к высоковольтному источнику питания, а металлический капилляр заземлен. Коаксиальный зазор между капилляром и насадкой подключен к воздушному откачивающему насосу для устранения излишков нераспыленного раствора вместе с лабораторным воздухом. Технический результат - увеличение времени режима стабильного электрораспыления при атмосферном давлении растворов веществ для источников ионов, уменьшение шумов в регистрируемых спектрах, отсутствие ложных пиков в спектрах из-за электрохимической эрозии, повышение электрической прочности узла электрораспыления на пробои. 4 ил.

Изобретение относится к области масс-спектрометрии. Способ образования бескапельного непрерывного стабильного ионного потока при электрораспылении растворов анализируемых веществ в источниках ионов с атмосферным давлением характеризуется отсутствием образования капель в начале процесса электрораспыления, что существенно упрощает процесс получения непрерывного стабильного и монодисперсного потока заряженных частиц в широком диапазоне объемных скоростей потоков распыляемой жидкости и, соответственно, стабильным ионным током анализируемых веществ, поступающих в анализатор, а также долговременной работой источника ионов без разборки и чистки. Особенностями способа являются: наличие сплошной управляемой скользящей задвижки из проводящего материала, соединенной с противоэлектродом электрически, при этом противоэлектрод в исходном состоянии закрыт задвижкой. Кроме того, величина потока газа, прокачиваемого через коаксиальный канал перед началом процесса электрораспыления, устанавливается больше необходимого для получения стабильного бескапельного потока ионов. При горизонтальной ориентации оси входа в анализатор ионов мениск, с вершины которого происходит эмиссия заряженных частиц в режиме бескапельного непрерывного стабильного ионного потока, устанавливается под углом к горизонтальной плоскости на оси входа в анализатор ионов. Техническим результатом является возможность образования бескапельного непрерывного стабильного ионного потока при электрораспылении растворов анализируемых веществ в источниках ионов с атмосферным давлением при нормальных условиях в момент начала и окончания процесса распыления раствора с учетом деформации формы жидкого мениска под воздействием силы тяжести. 1 з.п. ф-лы, 2 ил.

Изобретение относится к исследованию или анализу материалов путем определения их химических или физических свойств и может быть использовано для хромато-масс-спектрометрической идентификации контролируемых токсичных химикатов в сложных смесях в рамках мероприятий по выполнению Конвенции о запрещении производства, накопления и применения химического оружия, а также его уничтожении. Способ идентификации на основе метода масс-спектрометрии заключается в том, что на первом этапе из полного масс-спектра электронной ионизации происходит определение характеристической составляющей масс-спектра нейтральной молекулы НХ (характеристического субспектра) исследуемого соединения и его структуры с установлением полной структуры 2-диалкил-аминоэтиловой группы. Далее проводят анализ с регистрацией отрицательно заряженных ионов при энергии ионизации 4 эВ. К наибольшему по интенсивности пику в масс-спектре отрицательно заряженных ионов прибавляют массу выделенной 2-диалкил-аминоэтиловой группы и устанавливают молекулярную массу соединения. Далее из молекулярной массы вычитают массу максимального (по массовому числу) пика масс-спектра отрицательно заряженных ионов, устанавливая, таким образом, массу и строение О-алкильного радикала. В последнюю очередь устанавливается масса алкильного радикала путем вычитания из характерного иона, установленного по масс-спектру положительно заряженных ионов, массы О-алкильного радикала и фосфонотиолятной группы (PO2S). Технический результат – повышение достоверности идентификации соединений ряда О-алкил (Н или <С10, включая циклоалкилы) S-2-диалкил (Me, Et, n-Pr или i-Pr)-аминоэтил алкил (Me, Et, n-Pr или i-Pr) фосфонотиолятов в сложных смесях, расширение функциональных возможностей масс-спектрометрического метода. На базе полученных результатов возможно появление программного продукта для автоматической идентификации указанной группы соединений. 1 табл., 4 ил.

Изобретение относится к вакуумной технике, масс-спектрометрической технике и может быть использовано в области исследования газовой проницаемости материалов и задач, сопряженных с точным измерением газовых потоков. Стенд для калибровки устройства масс-спектрометрического измерения газовых потоков содержит камеру напуска газа, соединенную с датчиком давления, не чувствительным к роду газа, камеру регистрации газового потока, соединенную с масс-спектрометром и комбинированным полнодиапазонным датчиком давления газа, системы вакуумной откачки камер, камеры напуска газа и регистрации газового потока соединены магистралью с вентилем, при этом на конце магистрали, введенном в камеру напуска газа, установлена газопроницаемая мембрана, кроме того, камеры напуска газа и регистрации газового потока соединены магистралью с двумя вентилями, между которыми установлена калиброванная течь с молекулярным режимом течения газового потока. Изобретение обеспечивает калибровку масс-спектрометрометрического устройства в широком диапазоне измеряемых газовых потоков. 1 з.п. ф-лы, 4 ил.

Изобретение относится к методам пробоподготовки биоорганических, в том числе медицинских образцов для определения в них изотопного соотношения 14С/12С и 14С/13С с помощью ускорительного масс-спектрометра (УМС). Процесс проводят с использованием системы жидкофазного окисления, содержащей в качестве окислителя пероксид водорода и катализатор разложения пероксида водорода. Выделяющийся в результате окисления диоксид углерода в случае необходимости подвергают дополнительной процедуре очистки и осушки путем последовательных операций: адсорбции СО2 на сорбенте, десорбции СО2 с сорбента при нагревании, замораживанием диоксида углерода и вакуумированием с последующим размораживанием СО2 и направлением очищенного газа на анализ на ускорительном масс-спектрометре. В случае необходимости очищенный углекислый газ подвергают каталитической графитизации с последующим прессованием и получением углеродной таблетки. Обеспечивается получение газообразного или твердого образца для анализа на ускорительном масс-спектрометре. 3 з.п. ф-лы, 7 пр., 1 ил.

Изобретение относится к области масс-спектрометрии, преимущественно для космических исследований и для применения в других областях при условиях жестких ограничений массы и габаритов. Времяпролетный масс-спектрометр снабжен ионным источником с нелинейным ускоряющим промежутком, выполненным в виде набора кольцевых электродов, приемником и источником ионов. Изобретение позволяет повысить разрешающую способность прибора за счет уменьшения временной дисперсии ионных пакетов в плоскости приемника. 1 ил.

Изобретение относится к области масс-спектрометрии. Способ коррекции значений регулировки масс-спектрометра по молекулярной массе для масс-спектрометрического определения массового пика включает задание для масс-спектрометра первого, соответствующего молекулярной массе значения (M1) регулировки, регистрацию соответствующей амплитуды (А1) сигнала, задание второго, соответствующего молекулярной массе значения (М2) регулировки, отличающегося от первого значения (M1) регулировки, измерение соответствующей второй амплитуды (А2) сигнала, задание третьего, соответствующего молекулярной массе значения (М3) регулировки, отличающегося от первого (M1) и второго (М2) значений регулировки, измерение соответствующей третьей амплитуды (A3) сигнала, определение квадратичной функции, содержащей измеренные значения амплитуды в качестве значений у и заданные значения регулировки в качестве значений х, определение максимума квадратичной функции, причем искомое значение регулировки определяют для молекулярной массы из значения х максимума. 7 з.п. ф-лы, 1 ил.

Изобретение относится к области энергетики, а именно к технологии получения заряженных частиц больших энергий, и предназначено для применения в области ядерной физики и технологии. Технический результат - повышение плотности энергии потока заряженных частиц. Способ осуществляется путем выполнения во времени последовательности процессов: генерации потока заряженных частиц, ускорения, фокусировки, замедления и дефокусировки, причем процессы в указанном порядке осуществляются периодически с частотой изменения величины магнитного поля, а вывод потока частиц на мишень происходит за счет изменения индукции магнитного поля на стационарной траектории в сторону увеличения или уменьшения. Все перечисленные процессы осуществляются под действием одного и того же переменного аксиально-симметричного магнитного поля бетатронного типа, параметры которого позволяют проводить процессы в согласованном режиме и определяются следующим образом: индукция магнитного поля в области стационарной траектории уменьшается пропорционально расстоянию ρ от оси симметрии по закону В ~ ρ-α, где α0,5, индукция магнитного поля В0 на стационарной траектории, окружности радиуса ρ0, составляет половину среднего значения магнитного поля Bcp внутри этой окружности B00,5·Bcp; частота изменения В0, в зависимости от вида ускоряемых частиц - электронов или ионов, составляет ν105-109; изменение B0 во времени подчинено условию периодичностиBB, B-B,где Tν-1 - полупериод изменения величины индукции магнитного поля. 3 ил.

Наверх