Способ увеличения длины распространения инфракрасных монохроматических поверхностных электромагнитных волн по плоской металлической поверхности



Способ увеличения длины распространения инфракрасных монохроматических поверхностных электромагнитных волн по плоской металлической поверхности
Способ увеличения длины распространения инфракрасных монохроматических поверхностных электромагнитных волн по плоской металлической поверхности
Способ увеличения длины распространения инфракрасных монохроматических поверхностных электромагнитных волн по плоской металлической поверхности

 

H04B10/80 - Передающие системы, использующие потоки корпускулярного излучения или электромагнитные волны, кроме радиоволн, например световые, инфракрасные (оптические соединения, смешивание или разделение световых сигналов G02B; световоды G02B 6/00; коммутация, модуляция и демодуляция светового излучения G02B,G02F; приборы или устройства для управления световым излучением, например для модуляции, G02F 1/00; приборы или устройства для демодуляции, переноса модуляции или изменения частоты светового излучения G02F 2/00; оптические мультиплексные системы H04J 14/00)
G02B6/10 - типа оптического волновода (G02B 6/24 имеет преимущество; приборы и устройства для управления светом с помощью электрических магнитных, электромагнитных или акустических средств G02F 1/00; перенос модуляции модулированного света G02F 2/00; оптические логические элементы G02F 3/00; оптические аналого-цифровые преобразователи G02F 7/00; запоминающие устройства с использованием электрооптических элементов G11C 11/42; электрические волноводы H01P; передача информации с помощью оптических средств H04B 10/00; передающие системы H04J 14/00)

Владельцы патента RU 2589465:

федеральное государственное автономное образовательное учреждение высшего образования "Российский университет дружбы народов" (РУДН) (RU)

Изобретение относится к области информационно-коммуникационных технологий и касается способа увеличения длины распространения инфракрасных монохроматических поверхностных электромагнитных волн (ПЭВ) по плоской металлической поверхности. Способ включает в себя нанесение на поверхность слоя непоглощающего диэлектрика. До нанесения слоя определяют направление максимума диаграммы направленности объемных электромагнитных волн (ОЭВ), излучаемых ПЭВ с их трека. Толщину слоя и показатель преломления его материала выбирают таким образом, чтобы наличие слоя обеспечивало приращение действительной части модуля волнового вектора ПЭВ на величину

где ko=2π/λ - волновое число ОЭВ в окружающей поверхность среде; λ - длина волны излучения в окружающей среде; φmах - угол отклонения максимума диаграммы направленности от плоскости поверхности. Технический результат заключается в увеличении длины распространения (ПЭВ) и обеспечении ее защиты от внешних воздействий. 2 ил.

 

Изобретение относится к области информационно-коммуникационных технологий, в которых сбор, обработка и перенос информации осуществляется инфракрасными (ИК) поверхностными электромагнитными волнами (ПЭВ), в частности поверхностными плазмонами, направляемыми плоской металлической поверхностью, и может найти применение в оптических каналах связи, интерферометрах, спектрометрах и других устройствах сбора, обработки и передачи информации с использованием ИК ПЭВ.

Основными областями применения ИК ПЭВ являются оптические методы исследования поверхности твердого тела (спектроскопия, микроскопия, эллипсометрия, рефрактометрия), а также - устройства сенсорного и информационно-коммуникационного назначения [Maier S.A. Plasmonics: Fundamentals and Applications // Springer Science + Business Media LLC, 2007. p. 89-106]. Основным преимуществом применения ИК поверхностных плазмонов в каналах связи и устройствах обработки информации является их большая фазовая скорость, величина которой лишь немного меньше скорости света в окружающей среде. Более широкому распространению плазмонных линий передачи информации препятствует тот факт, что длина распространения ИК ПЭВ по реальной металлической поверхности, хотя и достигает 103 длин волн (к), все же оказывается примерно на два порядка меньше значения, рассчитанного с использованием модели Друде для диэлектрической проницаемости металла [Ordal М.А., Long L.L., Bell R.J., et al. Optical properties of the metals Al, Co, Cu, Au, Fe, Pb, Ni, Pd, Pt, Ag, Ti, and W in the infrared and far infrared // Applied Optics, 1985, v.22, Is.7, p. 1099-1120]. Основная причина этого явления - радиационные потери ПЭВ на неоднородностях (шероховатостях и инородных включениях) реальной поверхности металла [Gerasimov V.V., Knyazev В.А., Kotelnikov I.A., Nikitin A.K., et al. Surface plasmon polaritons launched using a terahertz free electron laser: propagating along a gold-ZnS-air interface and decoupling to free waves at the surface tail end // JOSA (B), 2013, v. 30, Is. 8, p. 2182-2190]. Заявляемое изобретение описывает способ понижения таких потерь путем нанесения на поверхность слоя непоглощающего диэлектрика субволновой толщины.

Известен способ компенсации потерь монохроматических ИК ПЭВ при их распространении по плоской металлической поверхности, включающий нанесение на поверхность диэлектрического слоя толщиной порядка λ и создание в материале слоя инверсной населенности энергетических уровней частиц вещества [Zhang X., Liu Н., and Zhong Y. Compensation of propagation loss of surface plasmon polaritons with a finite-thickness dielectric gain layer // J. Optics, 2012, v. 14, 125003]. Основным недостатком способа является необходимость создания и постоянного поддержания инверсной населенности в материале слоя, что предполагает наличие устройства накачки и дополнительных энергетических затрат в процессе реализации способа.

Наиболее близким по технической сущности и достигаемому результату к заявляемому является способ увеличения длины распространения монохроматических ИК ПЭВ по поверхности плоской прозрачной металлической пленки, включающий нанесение на поверхность пленки слоя непоглощающего диэлектрика с толщиной, превышающей глубину проникновения поля ПЭВ в материал слоя, и имеющий показатель преломления, близкий к показателю преломления подложки [Vaicikauskas V. Fourier transform infrared analysis of long-range surface polaritons excited by the end-fire method // Thin Solid Films, 2005, v. 493, р. 288-292]. Основным недостатком известного способа является ограниченность класса объектов, к которым применим способ только прозрачными металлическими пленками, в то время как в плазмонных каналах связи и информационных устройствах ИК ПЭВ часто направляются поверхностью непрозрачных металлических тел.

Технический результат изобретения является увеличение длины распространения монохроматических ИК ПЭВ по реальной плоской металлической поверхности, а также - на защиту ее от внешних воздействий.

Технический результат достигается тем, что в известном способе увеличения длины распространения монохроматических ИК ПЭВ по плоской металлической поверхности, включающем нанесение на поверхность слоя непоглощающего диэлектрика, до нанесения слоя определяют направление максимума диаграммы направленности объемных электромагнитных волн (ОЭВ), излучаемых ПЭВ с их трека, а толщину слоя и диэлектрическую проницаемость его материала выбирают такими, чтобы наличие слоя обеспечивало отрицательное приращение действительной части модуля волнового вектора ПЭВ на величину Δk′=ko·[1-cos(φmax)], где ko=2π/λ - волновое число ОЭВ в окружающей поверхность среде; λ - длина волны излучения в окружающей среде; φmax - угол отклонения максимума диаграммы направленности от плоскости поверхности.

Теоретической основой заявляемого изобретения являются следующие факты:

1) наличие на направляющей ПЭВ поверхности неоднородностей в виде шероховатостей и вариаций диэлектрической проницаемости обуславливает «размытие» (как правило, гауссовской формы) модуля волнового вектора ПЭВ (где i - мнимая единица) относительно его значения для идеально плоской и однородной границы «металл-диэлектрик» [Raether Н. Surface plasmons on smooth and rough surfaces and on gratings // Springer Tracts in Modern Physics, 1988, v. 111, Springer-Verlag, Berlin. - 530 р.]. Отрицательное приращение Δk=Δk′+i·Δk″ (зависящее от характеристик неоднородностей) к модулю вектора kПЭВ обуславливает частичное преобразование ПЭВ в объемное излучение, поскольку становится возможным выполнение неравенства , являющегося условием преобразования ПЭВ в ОЭВ, излучаемые с трека ПЭВ в окружающую среду. Совокупность таких ОЭВ и представляет собой радиационные потери ПЭВ, дополнительные к их тепловым потерям в металле.

2) Поскольку излучение ОЭВ происходит преимущественно под углом φmax, то для тангенциальной составляющей kox модуля волнового вектора таких ОЭВ справедливо соотношение: kox=ko·cos(φmax). Тогда, в силу закона сохранения тангенциальной составляющей волнового вектора, получим:

где Δk′ - действительная часть приращения Δk=Δk′+i·Δk″, сообщаемого неоднородностями поверхности волновому вектору ПЭВ. Учитывая тот факт, что в ИК диапазоне величина превышает ko всего на сотые доли процента, можно утверждать, что k o П Э В ' k o . Тогда равенство (1) примет вид:

Откуда и получим формулу для оценки величины Δk′:

3) Нанесение на поверхность, направляющую ПЭВ, слоя диэлектрика приводит к увеличению модуля волнового вектора ПЭВ на величину , пропорциональную толщине слоя [Жижин Г.Н., Никитин А.К., Богомолов Г.Д. и др. Поглощение поверхностных плазмонов ТГц диапазона в структуре "металл-покровный слой-воздух" // Оптика и спектроскопия, 2006, Т. 100, №5, с. 798-802]. Увеличение на приращение приводит к тому, что условие преобразования ПЭВ в ОЭВ при наличии слоя на поверхности выполняется для значительно меньшего числа гармонических составляющих фурье-спектра неоднородностей, чем в отсутствие слоя. Это и обеспечивает достижение основной цели изобретения - уменьшение радиационных потерь и увеличение длины распространения ИК ПЭВ. Кроме того, наличие слоя на металлической поверхности, направляющей ПЭВ, обеспечит ее защиту от внешних воздействий.

Изобретение поясняется чертежами: на рис. 1 представлена схема устройства, реализующего способ; на рис. 2 - расчетная зависимость приращения действительной части показателя преломления ПЭВ Δκ′ от толщины d слоя ZnS для ПЭВ с λ=130 мкм в структуре "золото - слой ZnS - воздух".

Предлагаемый способ может быть реализован с использованием устройства, схема которого приведена на рис. 1, где цифрами обозначены: 1 - источник монохроматического ИК излучения; 2 - образец, размещенный в окружающей среде 3 и имеющий плоскую металлическую грань, способную направлять ПЭВ; 4 - плоское поворотное зеркало; 5 - цилиндрическое зеркало; 6 - элемент преобразования излучения источника 1 в ПЭВ, имеющий цилиндрическую грань, способную направлять ПЭВ и протяженность которой в плоскости падения излучения меньше длины распространения ПЭВ по образцу 2; 7 - фотоприемник; 8 - плоский экран, размещенный в окружающей среде 3 и ориентированный перпендикулярно треку ПЭВ, причем нижний край экрана удален от грани образца 2 на расстояние не меньше глубины проникновения поля ПЭВ в окружающую среду 3; 9 - оптическая скамья, имеющая ось вращения, принадлежащую плоскости грани образца 2 и пересекающую трек ПЭВ под прямым углом; 10 - фокусирующий объектив, установленный на скамье 9 и в фокусе которого размещен приемник 7, также зафиксированный на скамье 9; 11 - регулируемая диафрагма, размещенная перед входным отверстием приемника 7; 12 - гальванометр, подключенный к приемнику 7; 13 - устройство накопления и обработки информации.

Способ реализуется следующим образом. Вначале излучением источника 1 генерируют ПЭВ на плоской металлической грани образца 2, граничащей с окружающей средой 3. Для этого зеркалом 4 излучение направляют на цилиндрическое зеркало 5, фокусирующее его на ребро цилиндрической грани элемента 6. В результате дифракции излучения на ребре оно с некоторой эффективностью преобразуется в ПЭВ [Stegeman G.I., Wallis R.F., Maradudin A. A. Excitation of surface polaritons by end-fire coupling // Optics Letters, 1983, v. 8 (7), р. 386-388]. Порожденная таким образом ПЭВ распространяется по цилиндрической поверхности элемента 6 и переходит с нее на плоскую грань образца 2, примыкающую ко второму ребру цилиндрической грани. Отметим, что элемент 6 введен в схему устройства для экранирования фотоприемника 7 от паразитных ОЭВ, возникающих при преобразовании излучения источника 1 в ПЭВ методом дифракции. Аналогичную функцию выполняет и экран 8, защищающий приемник 7 от паразитных ОЭВ, возникающих в результате дифракции ПЭВ на стыке элемента 6 и образца 2. Распространяясь по плоской грани образца 2, ПЭВ дифрагируют на неоднородностях ее поверхности и частично излучаются в виде ОЭВ в окружающую среду 3; причем диаграмма направленности этих ОЭВ имеет максимум, отстоящий от поверхности грани на угол φmax [Князев Б.А., Никитин А.К., Жижин Г.Н. Способ измерения длины распространения инфракрасных поверхностных плаз-монов по реальной поверхности // Патент РФ на изобретение №2512659, Бюл. №1 от 10.01.2014 г.]. Достигнув противоположного ребра грани, ПЭВ дифрагируют на нем и преобразуются в ОЭВ, распространяющиеся в окружающей среде 3 [Gerasimov V.V., Knyazev В.А., Kotelnikov I.A., Nikitin A.K., et al. Surface plasmon polaritons launched using a terahertz free electron laser: propagating along a gold-ZnS-air interface and decoupling to free waves at the surface tail end // JOSA (B), 2013, v. 30, Is. 8, p. 2182-2190].

На первом этапе реализации способа определяют направление максимума диаграммы направленности ОЭВ излучаемых ПЭВ с трека. Для этого оптическую скамью 9 с установленными на ней объективом 10 и фотоприемником 7, снабженным регулируемой диафрагмой 11, размещают таким образом, чтобы ось ее вращения проходила через центр участка трека ПЭВ, ограниченного экраном 8 и дальним (по ходу ПЭВ) ребром плоской грани образца 2. Плавно изменяя угол φ между оптической осью объектива 10 и плоской гранью образца 2, измеряют гальванометром 12 величину сигнала I с приемника 7. При этом, для обеспечения постоянства размера Δl наблюдаемого участка трека, размер D диафрагмы 11 изменяют в зависимости от угла φ в соответствии с формулой D=Δl·sin(φ). По совокупности соответствующих значений φ и I устройство 13 определяет направление φmax максимума диаграммы направленности ОЭВ, излучаемых ПЭВ с трека.

На втором этапе реализации способа по формуле (3), с использованием измеренного φmax рассчитывают значение Δk′. Далее определяют толщину d диэлектрического слоя при заданной диэлектрической проницаемости εслоя его материала. Для этого решают (относительно d) дисперсионное уравнение ПЭВ для трехслойной структуры [Maier S.A. Plasmonics: Fundamentals and Applications // Springer Science + Business Media LLC, 2007. p. 89-106; Жижин Г.Н., Москалева M.A., Шомина E.B., Яковлев В.А. Распространение ПЭВ по металлическим поверхностям // Гл. 3 (с. 70-104) в сборнике «Поверхностные поляритоны. Поверхностные электромагнитные волны на границах сред» под ред. В.М. Аграновича и Д.Л. Миллса. М.: Наука, 1985], подставив в него значения Δk′, λ и диэлектрических проницаемостей металла ε1 и окружающей среды ε2.

На третьем этапе реализации способа на плоскую грань образца 2 наносят слой диэлектрика с εслоя толщиной d0, соответствующей φmax. Наличие такого слоя на поверхности грани обеспечивает понижение радиационных потерь ПЭВ, а значит и увеличение длины распространения ПЭВ, примерно в два раза, по сравнению с образцом 2, не содержащим слоя диэлектрика. Такая оценка величины уменьшения радиационных потерь основывается на том факте, что в ИК диапазоне доля энергии поля ПЭВ, переносимая в металле, составляет сотые доли процента [Жижин Г.Н., Москалева М.А., Шомина Е.В., Яковлев В.А. Распространение ПЭВ по металлическим поверхностям // Гл. 3 (с. 70-104) в сборнике «Поверхностные поляритоны. Поверхностные электромагнитные волны на границах сред» под ред. В.М. Аграновича и Д.Л. Миллса. М.: Наука, 1985]; с другой же стороны, реальная длина распространения ПЭВ на два порядка меньше рассчитанной для идеальной (не содержащей неоднородностей) металлической поверхности. Следовательно, потери ПЭВ на реальной поверхности имеют, в основном, радиационный характер. Поэтому отсечка нанесением слоя половины радиационных ОВ (в силу гауссовской формы «размытия» значения волнового вектора ПЭВ на неидеальной поверхности металла и связи значения Δk′ с углом φmax), обусловленных неоднородностями поверхности, должна приводить к уменьшению радиационных потерь ПЭВ в два раза и, соответственно, к двукратному увеличению длины их распространения.

В качестве примера применения заявляемого способа рассмотрим возможность увеличения длины распространения ПЭВ с λ=130 мкм, направляемых плоской поверхностью золота, находящейся в воздухе с показателем преломления , путем нанесения на нее слоя сульфида цинка (ZnS) с εслоя=8.70. Известно [Gerasimov V.V., Knyazev В.А., Nikitin А.К., Zhizhin G.N. // A way to determine the permittivity of metallized surfaces at terahertz frequencies // Applied Physics Letters, 2011, v. 98, 171912], что показатель преломления таких ПЭВ на не содержащей слоя плоской поверхности напыленного золота равен κo=1.000657+i·0.00027, что соответствует их длине распространения мм. Пусть максимум диаграммы направленности ОЭВ, излучаемых ПЭВ с их трека, направлен под углом φmax=5° к поверхности золота. Это означает, что неоднородности поверхности сообщают волновому вектору ПЭВ отрицательное приращение Δk′, которое, согласно (3), для данных λ и φmax равно 1.84 см-1, что соответствует приращению Δκ′ к показателю преломления ПЭВ, равному Δκ′=Δk′/ko=3.81·10-3. Определим толщину слоя ZnS, которую необходимо нанести на поверхность золота, чтобы увеличить L примерно в два раза. Для этого, используя дисперсионное уравнение ПЭВ для трехслойной структуры [Жижин Г.Н., Москалева М.А., Шомина Е.В., Яковлев В.А. Распространение ПЭВ по металлическим поверхностям // Гл. 3 (с. 70-104) в сборнике «Поверхностные поляритоны. Поверхностные электромагнитные волны на границах сред» под ред. В.М. Аграновича и Д.Л. Миллса. М.: Наука, 1985], рассчитаем зависимость показателя преломления ПЭВ к в структуре "золото - слой ZnS - воздух" от толщины d слоя. Диэлектрическую проницаемость золота рассчитаем по модели Друде, подставляя в нее столкновительную частоту ντ=215 см-1 и плазменную частоту νp=72800 см-1 [Ordal М.А., Long L.L., Bell R.J., et al. Optical properties of the metals Al, Co, Cu, Au, Fe, Pb, Ni, Pd, Pt, Ag, Ti, and W in the infrared and far infrared // Applied Optics, 1985, v. 22, Is. 7, p. 1099-1120]. На рис. 2 приведен график расчетной зависимости Δκ′ (d); из нее видно, что значение Δκ′=3.81·10-3 достигается при d=do≈1.96 мкм. При наличии такого слоя ZnS на поверхности золота длина распространения ПЭВ увеличится примерно в два раза и достигнет значения 77 мм. В то же время, такой слой ZnS надежно защищает золото от внешних (механических и химических) воздействий.

Рассмотренный пример наглядно демонстрирует возможность увеличения длины распространения монохроматических ИК ПЭВ за счет уменьшения их радиационных потерь путем нанесения на волноведущую поверхность слоя непоглощающего диэлектрика субволновой толщины, который одновременно выполняет и функцию протектора поверхности от внешних воздействий.

Применение заявляемого способа позволит более эффективно применять ИК ПЭВ в оптических линиях связи и сенсорных устройствах, а также - повысит надежность их функционирования и увеличит срок службы.

Способ увеличения длины распространения инфракрасных монохроматических поверхностных электромагнитных волн (ПЭВ) по плоской металлической поверхности, включающий нанесение на поверхность слоя непоглощающего диэлектрика, отличающийся тем, что до нанесения слоя определяют направление максимума диаграммы направленности объемных электромагнитных волн (ОЭВ), излучаемых ПЭВ с их трека, а толщину слоя и показатель преломления его материала выбирают такими, чтобы наличие слоя обеспечивало приращение действительной части модуля волнового вектора ПЭВ на величину:

где ko=2π/λ - волновое число ОЭВ в окружающей поверхность среде; λ - длина волны излучения в окружающей среде; φmах - угол отклонения максимума диаграммы направленности от плоскости поверхности.



 

Похожие патенты:

Группа изобретений относится к области технической диагностики и используется в системах автоматизированного контроля цифровых систем передачи (ЦСП). Техническим результатом является повышение достоверности диагностирования ЦСП.

Изобретение относится к измерительной технике и может быть использовано для оценки параметров радиоэлектронной защиты приемника прямого преобразования. Техническим результатом изобретения является повышение точности измерения многосигнальной избирательности приемника прямого преобразования.

Изобретение относится к системам для моделирования, управления и оценки эффективности инновационного развития крупного предприятия. Система состоит из автоматизированного рабочего места (АРМ) управления эффективностью инновационного проекта, АРМа управления эффективностью портфеля инновационных проектов, АРМа управления эффективностью инновационного развития, модуля визуализации данных, расчетного модуля, модуля мониторинга информации о параметрах внешней среды и хранилища (блока памяти) единой информационной расчетной модели инновационного развития предприятия (ЕИРМИРП).

Изобретение относится к области радиосвязи. Техническим результатом является расширение функциональных возможностей системы за счет исключения постоянно действующих каналов адаптации и управления с выделенными для них радиостанциями, учета характеристик распространения радиоволн в КВ диапазоне.

Изобретение относится к технике радиосвязи и может быть использовано для организации оперативного контроля, управления и организации связи в сетях подвижной радиосвязи специального назначения в реальных условиях эксплуатации.

Изобретение относится к технике беспроводной связи и может быть использовано всистемах с использованием усовершенствованной координации и подавления помех для определения сбоя в линии радиосвязи.

Изобретение относится к области радиотехники, а именно к технике радиосвязи, и может быть использовано в системах передачи данных. Техническим результатом является обеспечение непрерывной передачи полезной информации во всей выделенной частотной полосе, получение оценки вероятности ошибки на бит без введения избыточности.

Изобретение относится к технике связи и может быть использовано для выполнения функциональной проверки системы связи в салоне самолета. Технический результат заключается в уменьшении помех службам вне самолета.

Изобретение относится к системам беспроводной связи. Технический результат состоит в эффективном подавлении помех.

Группа изобретений относится к технике связи и может использоваться в системах беспроводной связи. Технический результат состоит в повышении помехозащищенности.

Изобретение относится к технике связи и может быть использовано для передачи сигналов на участках систем связи, которые могут быть подвержены воздействиям высоких механических нагрузок, ионизирующих излучений или иных поражающих факторов.

Изобретение относится к защищенным волоконно-оптическим системам передачи и может быть использовано в качестве дуплексной многоканальной волоконно-оптической системы передачи (ВОСП) информации ограниченного доступа по неконтролируемой территории.

Изобретение относится к волоконно-оптическим системам передачи (ВОСП) с селекцией и локализацией аварийных ситуаций и может быть использовано в качестве защищенной системы передачи информации ограниченного доступа за пределами контролируемой зоны.

Лазерное приемное устройство, которое может быть использовано в качестве приемного устройства для лазерной локационной системы и системы лазерной космической связи, основано на сверхрегенеративном приеме лазерных сигналов локации и связи в оптическом диапазоне, что позволяет реализовать приемное устройство, обладающее предельной квантовой (однофотонной) чувствительностью и одновременно высокой помехозащищенностью приема лазерных сигналов.

Изобретение относится к контроллерам защиты волоконно-оптических линий передачи (ВОЛП) от попыток отвода оптического сигнала и может быть использовано в качестве универсального технического средства защиты информации (ТСЗИ) ограниченного доступа, передаваемой по неконтролируемой территории.

Изобретение относится к транспортным средствам, а именно к размещению оптических осветительных устройств локомотивов железнодорожного транспорта, их установке и размещению и регулируемых из транспортного средства.

Изобретение относится к области волоконно-оптических систем передачи информации, а именно к системам связи со спектральным мультиплексированием. Технический результат состоит в повышении качества работы и увеличении дальности работы линии связи.

Изобретение относится к способам непрерывного контроля оптических волокон (ОВ) и может быть использовано в качестве алгоритма для программного обеспечения контроллера системы защиты ВОСП информации ограниченного доступа.

Изобретение относится к технике оптической связи и может использоваться в сетях передачи данных. Технический результат состоит в обеспечении динамического управления пространственными и временными параметрами направленных оптических пучков путем создания динамически управляемых отражательных голограмм.

Изобретение относится к области оптики. Технический результат состоит в увеличении дальности передачи энергии электромагнитного излучения оптического диапазона, снижении потерь передачи его через атмосферу.

Изобретение относится к лазерной обработке материалов. Способ формирования оболочки оптической волноводной структуры в объеме прозрачного материала осуществляется сверхкороткими импульсами лазерного излучения, при котором импульсы лазерного излучения фокусируют в объем прозрачного материала.
Наверх