Способ обнаружения взрывчатого вещества в контролируемом предмете



Способ обнаружения взрывчатого вещества в контролируемом предмете
Способ обнаружения взрывчатого вещества в контролируемом предмете
Способ обнаружения взрывчатого вещества в контролируемом предмете

 


Владельцы патента RU 2593766:

Общество с ограниченной ответственностью "РатэкЛаб" (RU)

Изобретение относится к области нейтронно-радиационного анализа материалов с использованием их облучения тепловыми нейтронами и преимущественно может быть использовано для обнаружения азотосодержащих взрывчатых веществ в контролируемых предметах без их вскрытия. Способ предусматривает облучение тепловыми нейтронами камеры, оснащенной радиационной защитой и по меньшей мере одним детектором гамма-излучения, определение энергетического спектра зарегистрированного гамма-излучения камеры в диапазоне энергии гамма-квантов 5-11 МэВ, подсчет количества зарегистрированных при облучении камеры фоновых гамма-квантов с энергиями от 9,9 до 11,0 МэВ, размещение в камере эталонного железосодержащего материала с известным массовым содержанием железа, облучение его тепловыми нейтронами, определение энергетического спектра зарегистрированного гамма-излучения эталонного железосодержащего материала в диапазоне энергии гамма-квантов 5-11 МэВ, размещение в камере эталонного хромсодержащего материала с известным массовым содержанием хрома, облучение его тепловыми нейтронами, определение энергетического спектра зарегистрированного гамма-излучения эталонного хромсодержащего материала в диапазоне энергии гамма-квантов 5-11 МэВ, размещение в камере контролируемого предмета, облучение его тепловыми нейтронами, определение энергетического спектра зарегистрированного гамма-излучения камеры с контролируемым предметом в диапазоне энергии гамма-квантов 5-11 МэВ, подсчет количества зарегистрированных при облучении находящегося в камере контролируемого предмета гамма-квантов с энергиями от 9,9 до 11,0 МэВ, определение предполагаемого количества фоновых гамма-квантов путем суммирования с количеством зарегистрированных при облучении камеры фоновых гамма-квантов поправки, полученной на основании анализа энергетических спектров контролируемого предмета и эталонных железосодержащего и хромсодержащего материалов, и принятие решения о наличии взрывчатого вещества в контролируемом предмете при превышении количеством зарегистрированных при облучении находящегося в камере контролируемого предмета гамма-квантов с энергиями от 9,9 до 11,0 МэВ предполагаемого количества фоновых гамма-квантов. Технический результат - снижение вероятности ложной тревоги в случае наличия в контролируемом предмете материалов, содержащих железо или хром. 5 з.п. ф-лы, 4 ил.

 

Область техники

Изобретение относится к области нейтронно-радиационного анализа материалов с использованием их облучения тепловыми нейтронами и преимущественно может быть использовано для обнаружения азотосодержащих взрывчатых веществ в контролируемых предметах без их вскрытия.

Предшествующий уровень

Необходимость контроля больших потоков почтовых отправлений или проведения досмотра ручной клади и багажа пассажиров, прежде всего, на авиационном транспорте, в условиях ограниченного времени, отводимого для контроля или досмотра, требует применения способов обнаружения взрывчатых веществ и реализующих их технических средств, которые не предусматривают вскрытие и визуальный досмотр каждого контролируемого предмета, но обеспечивают оперативное обнаружение взрывчатых веществ с высокой вероятностью правильного обнаружения при малом количестве ошибок ложной тревоги.

В настоящее время среди многочисленных известных способов обнаружения взрывчатых веществ, которые основаны на нейтронно-радиационном анализе, широкое практическое применение нашли способы обнаружения взрывчатого вещества с использованием облучения тепловыми нейтронами для определения химических элементов, входящих в состав взрывчатого вещества. Такие известные способы обнаружения взрывчатого вещества и реализующие их установки (US 5078952 А, 1992; US 5114662 А, 1992; US 5144140 А, 1992; US 5153439 А, 1992; ЕР 0336634 В1, 1993; RU 2009475 С1, 1994; RU 2011974 С1, 1994; US 5388128 А, 1995, RU 2046324 С1, 1995, RU 2065156 С1, 1996; RU 2206080 С1, 2003; RU 2262097 С1, 2004; RU 2280248 С1, 2006; RU 65650 U1, 2007; RU 2343460 С1, 2009; RU 100271 U1, 2010) в общей для них части предусматривают размещение контролируемого предмета в камере с радиационной защитой, облучение его тепловыми нейтронами, регистрацию испускаемого контролируемым предметом гамма-излучения с энергией квантов около 10,8 МэВ, получение на основании результатов регистрации гамма-излучения распределения концентрации азота в контролируемом предмете и определение наличия в нем взрывчатого вещества по факту повышенной концентрации азота.

Как известно, все современные взрывчатые вещества содержат довольно значительное количество азота, составляющее от 9 до 35 массовых процентов при плотности взрывчатых веществ от 1,25 до 2,00 г/см3. При облучении взрывчатого вещества тепловыми нейтронами с энергией около 0,025 эВ происходит радиационный захват тепловых нейтронов ядрами атомов азота-14, в результате чего образуются ядра атомов азота-15 в возбужденном состоянии. При переходе из возбужденного состояния в основное состояние в среднем около 14% ядер атомов азота-15 испускают гамма-кванты с энергией около 10,8 МэВ. Регистрация и подсчет таких гамма-квантов позволяют получить информацию о концентрации азота в контролируемом предмете и принять решение о наличии в нем взрывчатого вещества по факту повышенной концентрации азота. В этом случае определение наличия повышенной концентрации азота в контролируемом предмете осуществляют на основании превышения количества зарегистрированных гамма-квантов указанной выше энергии предполагаемого количества зарегистрированных фоновых гамма-квантов.

Однако при осуществлении указанных известных способов некорректное определение предполагаемого количества зарегистрированных фоновых гамма-квантов приводит либо к пропуску взрывчатого вещества, либо к ошибкам обнаружения типа ложной тревоги.

Кроме космического гамма-излучения, которое достаточно стабильно, может быть измерено и поэтому учтено, фоновое гамма-излучение с энергиями квантов, близкими к 10,8 МэВ, обусловлено, прежде всего, следующими причинами:

- взаимодействием тепловых нейтронов с ядрами атомов азота наполняющего камеру и окружающего ее воздуха;

- взаимодействием не претерпевших замедления быстрых нейтронов, формируемых нейтронным генератором или радионуклидным источником, например, на основе калифорния-252, с ядрами атомов йода йодистого натрия, который используется в качестве сцинтилляторов в детекторах гамма-излучения;

- взаимодействием тепловых нейтронов с ядрами атомов целого ряда других химических элементов, испускающими гамма-излучение с энергиями гамма-квантов, достаточно близкими по значению к 10,8 МэВ, в частности, с ядрами атомов хрома и железа;

- одновременностью регистрации двух или более испускаемых гамма-квантов меньших энергий, сумма которых близка к значению 10,8 МэВ.

Поэтому при осуществлении всех указанных известных способов необходимо экспериментальное определение предполагаемого количества регистрируемых фоновых гамма-квантов в процессе предварительной калибровки установки для обнаружения взрывчатого вещества без размещения в ней контролируемого предмета перед вводом ее в эксплуатацию.

Однако при применении установки по назначению из-за размещения в камере контролируемых предметов, состав химических элементов содержимого которых не известен, количество регистрируемых фоновых гамма-квантов указанной выше энергии весьма существенно изменяется. В результате этого, если при обнаружении взрывчатого вещества в контролируемом предмете реальное фоновое гамма-излучение окажется выше предполагаемого значения фонового гамма-излучения, экспериментально определенного в процессе калибровке при отсутствии в камере контролируемого предмета, возрастет вероятность ложной тревоги. При противоположном соотношении реального и предполагаемого значений фонового гамма-излучения, наоборот, повысится вероятность пропуска взрывчатого вещества.

Поэтому недостатками всех перечисленных известных способов обнаружения взрывчатого вещества, основанных на нейтронно-радиационном анализе, являются высокие значения вероятностей ложной тревоги и пропуска взрывчатого вещества. Данное обстоятельство связано с тем, что указанные способы на стадии принятия решения о наличии взрывчатого вещества не предусматривают учета изменения фонового гамма-излучения с энергией квантов около 10,8 МэВ, которое происходит в результате размещения в камере контролируемого предмета.

Наиболее близким по технической сущности к настоящему изобретению является известный способ обнаружения взрывчатого вещества в контролируемом предмете (RU 2276352 С2, 2006).

При осуществлении известного способа, являющегося ближайшим аналогом, сначала облучают тепловыми нейтронами камеру с радиационной защитой при отсутствии в ней контролируемого предмета, регистрируют испускаемое гамма-излучение, определяют энергетический спектр гамма-излучения камеры в диапазоне энергии гамма-квантов от 1 до 13 МэВ, размещают контролируемый предмет в камере, облучают его тепловыми нейтронами и определяют энергетический спектр гамма-излучения камеры с размещенным в ней контролируемым предметом в том же диапазоне энергии. Определяют предполагаемое количество фоновых гамма-квантов с энергией около 10,8 МэВ, зарегистрированных при облучении тепловыми нейтронами камеры с контролируемым предметом, с учетом трех поправочных коэффициентов, определяемых отношениями количеств гамма-квантов с энергиями, соответственно, 2,0-2,4 МэВ, 2,7-2,9 МэВ и 3,5-10,1 МэВ, зарегистрированных при облучении пустой камеры и при облучении камеры с контролируемым предметом. Затем на основании полученного энергетического спектра зарегистрированного гамма-излучения камеры с находящимся в ней контролируемым предметом подсчитывают количество зарегистрированных гамма-квантов с энергиями от 9,2 до 10,2 МэВ и количество зарегистрированных гамма-квантов с энергиями от 3,4 до 7,7 МэВ, определяют их отношение и сравнивают полученное отношение с пороговым значением, равным 0,0007. В случае, если полученное отношение не превышает порогового значения, выделяют и подсчитывают гамма-кванты с энергией, находящейся в заданном интервале 9,9-11,0 МэВ и принимают решение о наличии взрывчатого вещества при превышении количеством выделенных гамма-квантов предполагаемого количества зарегистрированных фоновых гамма-квантов. В случае превышения полученным отношением указанного порогового значения выделяют и подсчитывают гамма-кванты с энергией, находящейся в заданном интервале 10,2-11,0 МэВ и принимают решение о наличии взрывчатого вещества при превышении количеством выделенных гамма-квантов предполагаемого количества зарегистрированных фоновых гамма-квантов.

Использование при осуществлении известного способа, являющегося ближайшим аналогом, результатов анализа зарегистрированных спектров гамма-излучения в диапазонах энергии гамма-квантов 2,0-2,4 МэВ, 2,7-2,9 МэВ и 3,5-10,1 МэВ, полученных при облучении пустой камеры и камеры с размещенным в ней контролируемым предметов, обеспечило по сравнению с другими перечисленными выше аналогами снижение вероятностей ложной тревоги и пропуска взрывчатого вещества за счет более корректного определения предполагаемого значения фонового гамма-излучения путем частичного учета изменений указанных выше трех основных составляющих фонового гамма-излучения, обусловленных влиянием размещенного в камере контролируемого предмета.

Кроме того, результат дополнительного анализа полученного энергетического спектра зарегистрированного гамма-излучения камеры с находящимся в ней контролируемым предметом в диапазонах энергии гамма-квантов 9,2-10,2 МэВ и 3,4-7,7 МэВ позволил по сравнению с рассмотренными выше аналогами более рационально выбирать диапазон энергии тех зарегистрированных гамма-квантов с энергиями около 10,8 МэВ, на основании количества которых принимают решение о наличии взрывчатого вещества в контролируемом предмете, что в некоторой степени дополнительно снижает вероятность ложной тревоги, обусловленной возможным наличием в контролируемом предмете материалов, содержащих хром, железо и селен.

Однако, как показали дальнейшие исследования авторов настоящего изобретения, некоторые из которых являются также авторами и ближайшего аналога, возможности снижения вероятности ложной тревоги из-за возможного наличия в контролируемом предмете хрома и железа техническим решением, являющимся ближайшим аналогом, далеко не исчерпаны.

Вместе с тем, в условиях, когда в контролируемом предмете содержатся материалы, содержащие хром и железо, ядра атомов этих химических элементов при взаимодействии с тепловыми нейтронами также испускают гамма-излучение с энергиями гамма-квантов достаточно широкого диапазона спектра, в том числе, с энергиями, достаточно близкими по значению к 10,8 МэВ. Как известно, ядра атомов хрома испускают гамма-кванты с энергией около 9,7 МэВ, 8,8 МэВ, 8,5 МэВ, 7,9 МэВ, 7,4 МэВ и 6,6 МэВ, а железа - с энергией около 10,0 МэВ, 9,3 МэВ, 8,9 МэВ, 8,4 МэВ, 7,6 МэВ, 7,3 МэВ, 6,0 МэВ и 4,8 МэВ. При регистрации гамма-излучения в процессе выделения испущенных ядрами атомов азота гамма-квантов с энергией, находящейся в заданном интервале, включающем значение 10,8 МэВ, могут быть выделены и ошибочно зарегистрированы в качестве гамма-квантов с энергией 10,8 МэВ, якобы испущенных ядрами атомов азота, испущенные ядрами атомов хрома и железа как одиночные гамма-кванты, имеющие большие из указанных значений энергии, так и два или более гамма-квантов меньших энергий, зарегистрированных одновременно. Данное обстоятельство вызывает увеличение вероятности ложной тревоги при обнаружении взрывчатого вещества.

Поэтому недостатком способа обнаружения взрывчатого вещества в контролируемом предмете, являющегося ближайшим аналогом, как и всех перечисленных выше известных способов обнаружения взрывчатого вещества, основанных на нейтронно-радиационном анализе с использованием облучения тепловыми нейтронами, являются высокое значение вероятности ложной тревоги в случае наличия в контролируемом предмете материалов, содержащих железо или хром.

Раскрытие изобретения

Задачей настоящего изобретения явилось создание способа обнаружения взрывчатого вещества в контролируемом предмете, который обеспечивает достижение технического результата, заключающегося в снижении вероятности ложной тревоги в случае наличия в контролируемом предмете материалов, содержащих железо или хром.

Поставленная задача решена и технический результат достигнут, согласно настоящему изобретению, тем, что способ обнаружения взрывчатого вещества в контролируемом предмете, включающий, в соответствии с ближайшим аналогом, облучение тепловыми нейтронами камеры, оснащенной радиационной защитой и, по меньшей мере, одним детектором гамма-излучения, определение энергетического спектра зарегистрированного гамма-излучения камеры в диапазоне энергии гамма-квантов с верхней границей, имеющей значение не менее 11 МэВ, подсчет количества зарегистрированных при облучении камеры фоновых гамма-квантов с энергией, находящейся в заданном интервале между нижним и верхним граничными значениями, включающем значение 10,8 МэВ, размещение контролируемого предмета в камере, облучение находящегося в камере контролируемого предмета тепловыми нейтронами, определение энергетического спектра зарегистрированного гамма-излучения камеры с контролируемым предметом в диапазоне энергии гамма-квантов с верхней границей, имеющей значение не менее 11 МэВ, подсчет количества N зарегистрированных при облучении находящегося в камере контролируемого предмета гамма-квантов с энергией, находящейся в заданном интервале между нижним и верхним граничными значениями, включающем значение 10,8 МэВ, определение предполагаемого количества фоновых гамма-квантов путем введения поправки к количеству зарегистрированных при облучении камеры фоновых гамма-квантов на основании изменения энергетического спектра зарегистрированного гамма-излучения камеры с контролируемым предметом по отношению к энергетическому спектру зарегистрированного гамма-излучения камеры и принятие решения о наличии взрывчатого вещества в контролируемом предмете при превышении количеством N зарегистрированных при облучении находящегося в камере контролируемого предмета гамма-квантов предполагаемого количества фоновых гамма-квантов, отличается от ближайшего аналога тем, что перед размещением контролируемого предмета размещают в камере эталонный железосодержащий материал с известным массовым содержанием железа, облучают тепловыми нейтронами находящийся в камере эталонный железосодержащий материал, определяют энергетический спектр зарегистрированного гамма-излучения камеры с находящимся в ней эталонным железосодержащим материалом в диапазоне энергии гамма-квантов с верхней границей, имеющей значение не менее 11 МэВ, определяют энергетический спектр зарегистрированного гамма-излучения эталонного железосодержащего материала, извлекают из камеры эталонный железосодержащий материал, размещают в камере эталонный хромсодержащий материал с известным массовым содержанием хрома, облучают тепловыми нейтронами находящийся в камере эталонный хромсодержащий материал, определяют энергетический спектр зарегистрированного гамма-излучения камеры с находящимся в ней эталонным хромсодержащим материалом в диапазоне энергии гамма-квантов с верхней границей, имеющей значение не менее 11 МэВ, определяют энергетический спектр зарегистрированного гамма-излучения эталонного хромсодержащего материала и извлекают из камеры хромсодержащий материал, а для определения поправки к количеству зарегистрированных при облучении камеры фоновых гамма-квантов определяют энергетический спектр зарегистрированного гамма-излучения контролируемого предмета, на основании энергетического спектра зарегистрированного гамма-излучения контролируемого предмета подсчитывают количество N1 гамма-квантов с энергией, находящейся в заданном интервале между нижним и верхним граничными значениями, включающем значение 10,8 МэВ, а также количество N2 гамма-квантов с энергией, находящейся в оставшемся интервале энергетического спектра, на основании полученного энергетического спектра зарегистрированного гамма-излучения эталонного железосодержащего материала подсчитывают количество NЖ1 гамма-квантов с энергией, находящейся в заданном интервале между нижним и верхним граничными значениями энергии, включающем значение 10,8 МэВ, а также количество NЖ2 гамма-квантов с энергией, находящейся в оставшемся интервале энергетического спектра, на основании полученного энергетического спектра зарегистрированного гамма-излучения эталонного хромсодержащего материала подсчитывают количество NX1 гамма-квантов с энергией, находящейся в заданном интервале между нижним и верхним граничными значениями энергии, включающем значение 10,8 МэВ, а также количество NX1 гамма-квантов с энергией, находящейся в оставшемся интервале энергетического спектра, определяют обусловленную наличием в контролируемом предмете железосодержащих и хромсодержащих материалов поправку к количеству зарегистрированных фоновых гамма-квантов на основании известных массового содержания железа и хрома в эталонных материалах и полученных количеств гамма-квантов с энергиями, находящимися в двух указанных выше интервалах энергии энергетических спектров контролируемого предмета, эталонного железосодержащего материала и эталонного хромсодержащего материала, и определяют предполагаемое количество фоновых гамма-квантов путем суммирования с полученной поправкой количества зарегистрированных при облучении камеры фоновых гамма-квантов с энергией, находящейся в заданном интервале между нижним и верхним граничными значениями, включающем значение 10,8 МэВ.

При этом определение энергетических спектров зарегистрированного гамма-излучения камеры, контролируемого предмета, эталонного железосодержащего материала и эталонного хромсодержащего материала осуществляют для гамма-квантов с энергиями от 5 до 11 МэВ.

Подсчет количеств зарегистрированных гамма-квантов с энергией, находящейся в заданном интервале между нижним и верхним граничными значениями, включающем значение 10,8 МэВ, в энергетических спектрах зарегистрированного гамма-излучения камеры, контролируемого предмета, эталонного железосодержащего материала и эталонного хромсодержащего материала осуществляют в диапазоне от 9,9 до 11,0 МэВ.

Определение энергетических спектров зарегистрированного гамма-излучения эталонного железосодержащего материала, эталонного хромсодержащего материала и контролируемого предмета осуществляют путем вычитания энергетического спектра зарегистрированного гамма-излучения камеры из энергетических спектров зарегистрированного гамма-излучения камеры с находящимся в ней эталонным железосодержащим материалом, камеры с находящимся в ней эталонным хромсодержащим материалом и камеры с находящимся в ней контролируемым предметом, соответственно.

Обусловленную наличием в контролируемом предмете железосодержащих и хромсодержащих материалов поправку к количеству зарегистрированных фоновых гамма-квантов с энергией, находящейся в заданном интервале значений энергии, включающем значение 10,8 МэВ, определяют согласно зависимости ΔNФ=mЖ(NЖ1Ж2)/МЖ+mХ(NХ1Х2)/МХ, где mЖ - массовое содержание железа в материалах, находящихся в контролируемом предмете, mЖ=MX(N1NX2-N2NX1)/(NЖ1NЖ2-NЖ2NX1), mX - массовое содержание хрома в материалах, находящихся в контролируемом предмете, mX=MX(N1-NЖ1(N1NX2-N2NX1)/(NЖ1NX2-NЖ2NX1))/NX1, МЖ - массовое содержание железа в эталонном железосодержащем материале, МХ - массовое содержание хрома в эталонном хромсодержащем материале.

Для сравнения количества N зарегистрированных гамма-квантов с полученным с учетом поправки предполагаемым количеством зарегистрированных фоновых гамма-квантов с энергией, находящейся в заданном интервале значений энергии, включающем значение 10,8 МэВ, определяют логарифм отношения правдоподобия следующего вида L=(Nln(1+NO/(NФ+ΔNΦ))-NO), где NO - полученное экспериментально при предварительной калибровке количество регистрируемых гамма-квантов с энергией, находящейся в заданном интервале между нижним и верхним граничными значениями энергии, включающем значение 10,8 МэВ, в случае наличия в контролируемом предмете азотосодержащего взрывчатого вещества минимальной обнаруживаемой массы, NФ - количество зарегистрированных при облучении камеры фоновых гамма-квантов с энергией, находящейся в заданном интервале между нижним и верхним граничными значениями, включающем значение 10,8 МэВ, и сравнивают полученный логарифм L отношения правдоподобия с нижним и верхним пороговыми значениями, равными соответственно L1=ln((1-РПО)/(1-РЛТ)) и L2=ln(РПОЛТ), где РПО - требуемая вероятность правильного обнаружения взрывчатого вещества в контролируемом предмете; РЛТ - требуемая вероятность ложной тревоги. Размещение в камере эталонного железосодержащего материала с известным массовым содержанием железа перед размещением контролируемого предмета, облучение его тепловыми нейтронами, определение энергетического спектра зарегистрированного гамма-излучения эталонного железосодержащего материала в диапазоне энергии гамма-квантов с верхней границей, имеющей значение не менее 11 МэВ, а также после извлечения из камеры эталонного железосодержащего материала размещение в ней эталонного хромсодержащего материала с известным массовым содержанием хрома, облучение его тепловыми нейтронами, определение энергетического спектра зарегистрированного гамма-излучения эталонного хромсодержащего материала в диапазоне энергии гамма-квантов с верхней границей, имеющей значение не менее 11 МэВ, позволяет оценить влияние на энергетический спектр зарегистрированного гамма-излучения наличие в камере материалов с известными массовыми содержаниями железа и хрома.

Последующее определение энергетического спектра зарегистрированного гамма-излучения контролируемого предмета, подсчет с его использованием количества N1 гамма-квантов с энергией, находящейся в заданном интервале между нижним и верхним граничными значениями, включающем значение 10,8 МэВ, а также количества N2 гамма-квантов с энергией, находящейся в оставшемся интервале энергетического спектра, подсчет с использованием полученного энергетического спектра зарегистрированного гамма-излучения эталонного железосодержащего материала количества NЖ1 гамма-квантов с энергией, находящейся в заданном интервале между нижним и верхним граничными значениями энергии, включающем значение 10,8 МэВ, а также количества NЖ2 гамма-квантов с энергией, находящейся в оставшемся интервале энергетического спектра, и подсчет с использованием полученного энергетического спектра зарегистрированного гамма-излучения эталонного хромсодержащего материала количества NX1 гамма-квантов с энергией, находящейся в заданном интервале между нижним и верхним граничными значениями энергии, включающем значение 10,8 МэВ, а также количества NX2 гамма-квантов с энергией, находящейся в оставшемся интервале энергетического спектра, позволяют определить сначала массовые содержания железа и хрома, содержащихся в материалах, находящихся в контролируемом предмете, а затем обусловленную наличием в контролируемом предмете железосодержащих и хромсодержащих материалов необходимую поправку к количеству зарегистрированных при облучении пустой камеры фоновых гамма-квантов.

Суммирование с полученной поправкой количества зарегистрированных при облучении пустой камеры фоновых гамма-квантов с энергией, находящейся в заданном интервале между нижним и верхним граничными значениями, включающем значение 10,8 МэВ, позволяет достаточно точно и корректно определить предполагаемое количество фоновых гамма-квантов при облучении в камере контролируемого предмета с учетом находящихся в нем материалов, содержащих железо и хром.

В результате этого при принятии решения о наличии взрывчатого вещества в контролируемом предмете в случае превышения количеством зарегистрированных при облучении находящегося в камере контролируемого предмета гамма-квантов с энергией, находящейся в заданном интервале между нижним и верхним граничными значениями, включающем значение 10,8 МэВ, предполагаемого количества фоновых гамма-квантов снижается вероятность ложной тревоги в условиях наличия в контролируемом предмете материалов, содержащих железо или хром.

Указанные обстоятельства подтверждают достижение декларированного в задаче настоящего изобретения технического результата благодаря наличию у заявляемого способа обнаружения взрывчатого вещества в контролируемом предмете перечисленных отличительных признаков.

В соответствии с настоящим изобретением, сущность заявляемого способа обнаружения взрывчатого вещества в контролируемом предмете заключается в следующем:

- перед размещением контролируемого предмета облучают тепловыми нейтронами с энергией около 0,025 эВ камеру, оснащенную радиационной защитой и, по меньшей мере, одним детектором гамма-излучения;

- регистрируют гамма-излучение путем преобразования гамма-квантов, по меньшей мере, одним детектором гамма-излучения в электрические импульсы с амплитудами, пропорциональными энергиям гамма-квантов, и сравнения амплитуд электрических импульсов с пороговыми значениями;

- определяют энергетический спектр зарегистрированного гамма-излучения пустой камеры в диапазоне энергии гамма-квантов с верхней границей, имеющей значение не менее 11 МэВ. На практике предпочтительным является определение энергетического спектра в диапазоне значений энергии от 5 до 11 МэВ;

- на основании полученного энергетического спектра зарегистрированного гамма-излучения пустой камеры подсчитывают количество NФ зарегистрированных фоновых гамма-квантов с энергией, находящейся в заданном интервале между нижним и верхним граничными значениями энергии, включающем значение 10,8 МэВ. На практике количество таких зарегистрированных фоновых гамма-квантов подсчитывают в интервале значений энергии от 9,9 до 11,0 МэВ;

- затем размещают в камере эталонный железосодержащий материал с известным массовым содержанием МЖ железа;

- облучают тепловыми нейтронами с энергией около 0,025 эВ находящийся в камере эталонный железосодержащий материал;

- регистрируют гамма-излучение путем преобразования гамма-квантов в электрические импульсы с амплитудами, пропорциональными энергиям гамма-квантов, и сравнения амплитуд электрических импульсов с пороговыми значениями;

- определяют энергетический спектр зарегистрированного гамма-излучения камеры с находящимся в ней эталонным железосодержащим материалом в диапазоне энергии гамма-квантов с верхней границей, имеющей значение не менее 11 МэВ, а затем энергетический спектр зарегистрированного гамма-излучения эталонного железосодержащего материала путем вычитания из полученного энергетического спектра энергетического спектра пустой камеры, полученного ранее. На практике предпочтительным является определение энергетического спектра в диапазоне значений энергии от 5 до 11 МэВ;

- затем извлекают из камеры эталонный железосодержащий материал и размещают в ней эталонный хромсодержащий материал с известным массовым содержанием МХ хрома;

- облучают тепловыми нейтронами с энергией около 0,025 эВ находящийся в камере эталонный хромсодержащий материал;

- регистрируют гамма-излучение путем преобразования гамма-квантов в электрические импульсы с амплитудами, пропорциональными энергиям гамма-квантов, и сравнения амплитуд электрических импульсов с пороговыми значениями;

- определяют энергетический спектр зарегистрированного гамма-излучения камеры с находящимся в ней эталонным хромсодержащим материалом в диапазоне энергии гамма-квантов с верхней границей, имеющей значение не менее 11 МэВ, а затем энергетический спектр зарегистрированного гамма-излучения эталонного хромсодержащего материала путем вычитания из полученного энергетического спектра энергетического спектра пустой камеры, полученного ранее. На практике предпочтительным является определение энергетического спектра в диапазоне значений энергии от 5 до 11 МэВ;

- затем извлекают из камеры хромсодержащий материал и размещают в ней контролируемый предмет;

- облучают тепловыми нейтронами с энергией около 0,025 эВ находящийся в камере контролируемый предмет;

- регистрируют гамма-излучение путем преобразования гамма-квантов в электрические импульсы с амплитудами, пропорциональными энергиям гамма-квантов, и сравнения амплитуд электрических импульсов с пороговыми значениями;

- определяют энергетический спектр зарегистрированного гамма-излучения камеры с находящимся в ней контролируемым предметом в диапазоне энергии гамма-квантов с верхней границей, имеющей значение не менее 11 МэВ. На практике предпочтительным является определение энергетического спектра в диапазоне значений энергии от 5 до 11 МэВ;

- на основании полученного энергетического спектра зарегистрированного гамма-излучения подсчитывают количество N гамма-квантов с энергией, находящейся в заданном интервале между нижним и верхним граничными значениями энергии, включающем значение 10,8 МэВ. При этом на практике подсчитывают гамма-кванты с энергией в интервале 9,9-11,0 МэВ;

- для сравнения количества N зарегистрированных гамма-квантов с полученным количеством NФ зарегистрированных фоновых гамма-квантов с энергией, находящейся в заданном интервале значений энергии, включающем значение 10,8 МэВ, определяют логарифм отношения правдоподобия, например, следующего вида L=(Nln(1+NО/NФ)-NО), где NО - полученное экспериментально при предварительной калибровке количество регистрируемых гамма-квантов с энергией, находящейся в заданном интервале между нижним и верхним граничными значениями энергии, включающем значение 10,8 МэВ, в случае наличия в контролируемом предмете азотосодержащего взрывчатого вещества минимальной обнаруживаемой массы;

- сравнивают полученный логарифм L отношения правдоподобия с нижним и верхним пороговыми значениями, равными соответственно L1=ln((1-РПО)/(1-РЛТ)) и L2=ln(РПОЛТ), где РПО - требуемая вероятность правильного обнаружения взрывчатого вещества в контролируемом предмете; РЛТ - требуемая вероятность ложной тревоги. Если величина логарифма L отношения правдоподобия лежит между нижним и верхним пороговыми значениями L1 и L2 (L1<L<L2), решение о наличии или отсутствии взрывчатого вещества с требуемыми вероятностями правильного обнаружения и ложной тревоги на этом этапе принято быть не может. В этом случае продолжают регистрацию гамма-излучения и сравнивают текущее значение полученного логарифма L отношения правдоподобия до тех пор, пока оно не станет меньше нижнего или больше верхнего пороговых значений. Если в результате сравнения логарифм L отношения правдоподобия окажется меньше нижнего порогового значения L1(L<L1), принимают решение об отсутствии взрывчатого вещества и контролируемый предмет извлекают из камеры и снимают с контроля;

- при превышении логарифмом L отношения правдоподобия установленного для него верхнего порогового значения L2(L>L2) определяют энергетический спектр зарегистрированного гамма-излучения контролируемого предмета путем вычитания из энергетического спектра камеры с находящимся в ней контролируемым предметом энергетического спектра пустой камеры;

- на основании полученного энергетического спектра зарегистрированного гамма-излучения контролируемого предмета подсчитывают количество N1 гамма-квантов с энергией, находящейся в заданном интервале между нижним и верхним граничными значениями энергии, включающем значение 10,8 МэВ, а также количество N2 гамма-квантов с энергией, находящейся в оставшемся интервале энергетического спектра. При этом на практике выделяют гамма-кванты с энергиями в заданном интервале от 9,9 до 11,0 МэВ и в оставшемся интервале от 5,0 до 9,9 МэВ;

- на основании полученного энергетического спектра зарегистрированного гамма-излучения эталонного железосодержащего материала подсчитывают количество NЖ1 гамма-квантов с энергией, находящейся в заданном интервале между нижним и верхним граничными значениями энергии, включающем значение 10,8 МэВ, а также количество NЖ2 гамма-квантов с энергией, находящейся в оставшемся интервале энергетического спектра. При этом на практике выделяют гамма-кванты с энергиями в заданном интервале от 9,9 до 11,0 МэВ и в оставшемся интервале от 5,0 до 9,9 МэВ;

- на основании полученного энергетического спектра зарегистрированного гамма-излучения эталонного хромсодержащего материала подсчитывают количество NX1 гамма-квантов с энергией, находящейся в заданном интервале между нижним и верхним граничными значениями энергии, включающем значение 10,8 МэВ, а также количество NX2 гамма-квантов с энергией, находящейся в оставшемся интервале энергетического спектра. При этом на практике выделяют гамма-кванты с энергиями в заданном интервале от 9,9 до 11,0 МэВ и в оставшемся интервале от 5,0 до 9,9 МэВ;

- определяют массовые содержания железа и хрома в материалах, находящихся в контролируемом предмете, на основании полученных значений количеств N1, N2, NЖ1, NЖ2, NX1 и NX2 зарегистрированных гамма-квантов, а также известных массового содержания МЖ железа и массового содержания МХ хрома в эталонных материалах. Определение массового содержания mЖ железа и массового содержания mХ хрома в материалах, находящихся в контролируемом предмете, осуществляют путем решения системы двух линейных уравнений

которое имеет следующий вид:

- определяют обусловленную наличием в контролируемом предмете железосодержащих и хромсодержащих материалов поправку ΔNФ к предполагаемому количеству NΦ зарегистрированных фоновых гамма-квантов с энергией, находящейся в заданном интервале значений энергии, включающем значение 10,8 МэВ, согласно следующей зависимости:

- для сравнения количества N зарегистрированных гамма-квантов с полученным с учетом поправки предполагаемым количеством (NФ+ΔNФ) зарегистрированных фоновых гамма-квантов с энергией, находящейся в заданном интервале значений энергии, включающем значение 10,8 МэВ, определяют логарифм отношения правдоподобия, например, следующего вида L=(Nln(1+NО/(NФ+ΔNΦ))-NO);

- сравнивают полученный логарифм L отношения правдоподобия с нижним и верхним пороговыми значениями, равными соответственно L1=ln((1-РПО)/(1-РЛТ)) и L2=ln(РПОЛТ). Если величина логарифма L отношения правдоподобия лежит между нижним и верхним пороговыми значениями L1 и L2 (L1<L<L2), решение о наличии или отсутствии взрывчатого вещества с требуемыми вероятностями правильного обнаружения и ложной тревоги на этом этапе принято быть не может. В этом случае продолжают регистрацию гамма-излучения и сравнивают текущее значение полученного логарифма L отношения правдоподобия до тех пор, пока оно не станет меньше нижнего или больше верхнего пороговых значений. Если в результате сравнения логарифм L отношения правдоподобия окажется меньше нижнего порогового значения L1 (L<L1), принимают решение об отсутствии взрывчатого вещества и контролируемый предмет извлекают из камеры и снимают с контроля. При превышении логарифмом L отношения правдоподобия установленного для него верхнего порогового значения L2 (L>L2) принимают решение о наличии взрывчатого вещества в контролируемом предмете.

Затем контролируемый предмет извлекают из камеры и в случае принятия решения о наличии в нем взрывчатого вещества его направляют на вскрытие и визуальный досмотр.

Краткое описание чертежей

Осуществление способа обнаружения взрывчатого вещества в контролируемом предмете поясняется следующими чертежами.

На фиг. 1 показана реализующая способ система для обнаружения взрывчатого вещества в контролируемом предмете, где 1 - контролируемый предмет, 2 - установка для нейтронно-радиационного анализа, 3 - горизонтальная шахта, 4 - транспортер, 5 - компьютер и 6 - сигнализатор тревоги.

На фиг. 2 показан продольный разрез по А-А установки 2 для нейтронно-радиационного анализа, показанной на фиг. 1, где 7 - корпус, 8 - радиационная защита, 9 - камера, 10 - излучатель тепловых нейтронов, 11 - детектор гамма-излучения, 12 - боковой отражатель нейтронов и 13 - нижний отражатель нейтронов.

На фиг. 3 показан продольный разрез детектора 11 гамма-излучения, где 14 - корпус детектора, 15 - стакан нейтронного фильтра, 16 - сцинтиллятор и 17 - фотоэлектронный умножитель.

На фиг. 4 показана структурная схема входящей в установку 2 для нейтронно-радиационного анализа электронной аппаратуры, где 18 - усилитель и 19 - аналого-цифровой преобразователь.

Наилучшее осуществление изобретения

Реализующая заявляемый способ система для обнаружения взрывчатого вещества в контролируемом предмете содержит (см.: фиг. 1) установку 2 для нейтронно-радиационного анализа, проходящий через горизонтальную шахту 3 установки 2 для нейтронно-радиационного анализа транспортер 4, компьютер 5 с сигнализатором 6 тревоги и электронную аппаратуру, структурная схема которой приведена на фиг. 4. Транспортер 4 предназначен для перемещения контролируемого предмета 1 через горизонтальную шахту 3 установки 2 для нейтронно-радиационного анализа и выполнен с возможностью останова с малым выбегом. В качестве компьютера 5 может быть использована персональная ЭВМ.

Установка 2 для нейтронно-радиационного анализа содержит (см.: фиг. 2) корпус 7, внутри которого размещена радиационная защита 8, выполненная из борированного полиэтилена для снижения уровня нейтронного излучения и свинца для снижения уровня гамма-излучения до допустимых значений. Сквозь корпус 7 и радиационную защиту 8 проходит горизонтальная шахта 3 с расположенной вдоль нее в нижней ее части лентой транспортера 4. В центральной части горизонтальной шахты

3 находится камера 9, образованная двумя боковыми отражателями 12 нейтронов и нижним отражателем 13 нейтронов и предназначенная для размещения контролируемого предмета 1 при его облучении тепловыми нейтронами. Боковые отражатели 12 нейтронов и нижний отражатель 13 нейтронов выполнены из полиэтилена в виде пластин с размерами, не менее соответствующих габаритных размеров камеры 9, и установлены вдоль нее соответственно вертикально и горизонтально заподлицо с ее соответствующими стенками. Боковые отражатели 12 нейтронов и нижний отражатель 13 нейтронов предназначены для увеличения доли тепловых нейтронов за счет замедления в материале отражателей быстрых нейтронов, попавших из излучателя 10 тепловых нейтронов, и обеспечения равномерности распределения тепловых нейтронов по объему контролируемого предмета 1. Над камерой 9 в выполненной в радиационной защите 8 полости установлен излучатель 10 тепловых нейтронов, который выполнен в виде радионуклидного источника быстрых нейтронов на основе калифорния-252 с возможностью их последующего замедления полиэтиленом до тепловых значений энергии около 0,025 эВ и подобен по конструкции излучателю тепловых нейтронов, используемому при осуществлении одного из известных способов (RU 2065156 С1, 1996). В выполненной в радиационной защите 8 полости под камерой 9 за нижним отражателем 13 нейтронов установлены детекторы 11 гамма-излучения. Для обеспечения возможности останова ленты транспортера 4, когда контролируемый предмет 1 по горизонтальной шахте 3 попадает в камеру 9, установка 2 для нейтронно-радиационного анализа снабжена датчиком останова, который размещен в камере 9, может быть выполнен в виде концевых контактов или на основе источника и приемника оптического излучения и на фигурах не показан.

Детектор 11 гамма-излучения (см.: фиг. 3) содержит выполненный из алюминия корпус 14 детектора с размещенным внутри его фотоэлектронным умножителем 17, находящимся в оптическом контакте с помещенным в стакан 15 нейтронного фильтра сцинтиллятором 16. В качестве сцинтиллятора 16 наиболее предпочтительно применение неорганического сцинтиллятора на основе йодистого натрия, активированного таллием. Для уменьшения воздействия на сцинтиллятор 16 тепловых нейтронов, проникающих из камеры 9, он размещен в стакане 15 нейтронного фильтра, который выполнен герметичным с двойными стенками и двойным дном, полость между которыми заполнена материалом, снижающим поток тепловых нейтронов, например, карбонатом лития, фторидом лития или фосфатом лития.

Входящая в состав установки 2 для нейтронно-радиационного анализа электронная аппаратура содержит несколько идентичных по структуре каналов, количество которых равно числу используемых детекторов 11 гамма-излучения. Каждый канал содержит (см.: фиг. 4) последовательно соединенные фотоэлектронный умножитель 17 детектора 11 гамма-излучения, усилитель 18 и аналого-цифровой преобразователь 19, выход которого подключен к входу компьютера 5. Кроме того, выходы компьютера 5 соединены с входом сигнализатора 6 тревоги, предназначенного для формирования сигналов наличия или отсутствия взрывчатого вещества в контролируемом предмете 1, а также с приводом транспортера 4 для подачи сигналов пуска и останова транспортера 4, который на фигурах не показан.

Система, реализующая заявляемый способ обнаружения взрывчатого вещества в контролируемом предмете, работает следующим образом.

На этапе ввода в эксплуатацию системы обнаружения взрывчатого вещества первоначально облучают тепловыми нейтронами пустую камеру 9 без размещения в ней каких-либо предметов для получения энергетического спектра ее гамма-излучения. Для этого открывают не показанную на фигурах заслонку излучателя 10 тепловых нейтронов, который испускает тепловые нейтроны с энергией около 0,025 эВ во внутреннюю полость камеры 9. При облучении тепловыми нейтронами камеры 9, радиационной защиты 8, детекторов 11 гамма-излучения и других узлов установки 2 для нейтронно-радиационного анализа происходит радиационный захват тепловых нейтронов ядрами атомов химических элементов, входящих в состав использованных в них материалов, а также азота воздуха, в результате чего эти ядра атомов переходят в возбужденное состояние. Переход ядер атомов из возбужденного состояния в основное сопровождается испусканием гамма-квантов с различными значениями энергии.

Некоторая часть указанных гамма-квантов попадает в сцинтилляторы 16 детекторов 11 гамма-излучения (см.: фиг. 3) и вызывает в них световые вспышки, яркость которых пропорциональна энергиям попавших гамма-квантов. Фотоэлектронный умножитель 17 детектора 11 гамма-излучения преобразует испускаемое сцинтиллятором 16 оптическое излучение световой вспышки от каждого гамма-кванта в электрический импульс с амплитудой, пропорциональной энергии попавшего в сцинтиллятор 16 гамма-кванта. После усиления усилителем 18 (см.: фиг. 4) электрические импульсы от гамма-квантов поступают на аналого-цифровой преобразователь 19, который преобразует амплитудное значение каждого электрического импульса от гамма-кванта в цифровой код, который вводится в компьютер 5.

Компьютер 5 посредством сравнения с пороговыми значениями поступивших цифровых кодов, соответствующих амплитудным значениям электрических импульсов от гамма-квантов и, следовательно, энергиям зарегистрированных гамма-квантов, определяет, к какому из поддиапазонов энергии шириной, например, ΔЕ=12-13 кэВ в диапазоне энергии от 5 до 11 МэВ по значению своей энергии принадлежит каждый зарегистрированный гамма-квант, и подсчитывает и запоминает число зарегистрированных за время 5-10 минут гамма-квантов, имеющих значение энергии в пределах каждого поддиапазона. В результате этого получают энергетический спектр гамма-излучения, испускаемого материалами пустой камеры 9, радиационной защиты 8, детекторов 11 гамма-излучения и других элементов установки 2 для нейтронно-радиационного анализа, который заносится в запоминающее устройство компьютера 5.

На основании полученного энергетического спектра зарегистрированного гамма-излучения пустой камеры 9 компьютер 5 определяет и запоминает количество NФ зарегистрированных фоновых гамма-квантов с энергией, находящейся в заданном интервале между нижним и верхним граничными значениями энергии, включающем значение 10,8 МэВ. На практике количество таких зарегистрированных фоновых гамма-квантов компьютер 5 определяет в интервале от 9,9 до 11,0 МэВ.

Затем закрывают не показанную на фигурах заслонку излучателя 10 тепловых нейтронов, размещают в камере 9 эталонный железосодержащий материал с известным массовым содержанием МЖ железа, например, 1 кг железа, и вновь открывают не показанную на фигурах заслонку излучателя 10 тепловых нейтронов, обеспечивая облучение тепловыми нейтронами с энергией около 0,025 эВ находящегося в камере эталонного железосодержащего материала.

При облучении тепловыми нейтронами железосодержащего материла, камеры

9, радиационной защиты 8, детекторов 11 гамма-излучения и других узлов установки 2 для нейтронно-радиационного анализа ядра атомов химических элементов, входящих в состав использованных в них материалов, а также азота воздуха испускают гамма-кванты с различными значениями энергии, которые аналогичным образом регистрируются в течение 5-10 минут. Компьютер 5 аналогичным образом определяет и запоминает энергетический спектр зарегистрированного гамма-излучения камеры 9 с находящимся в ней эталонным железосодержащим материалом в диапазоне энергии гамма-квантов с верхней границей, имеющей значение не менее 11 МэВ. На практике предпочтительным является определение энергетического спектра в диапазоне значений энергии от 5 до 11 МэВ. Затем компьютер 5 определяет и запоминает энергетический спектр зарегистрированного гамма-излучения эталонного железосодержащего материала путем вычитания из полученного энергетического спектра энергетического спектра пустой камеры, осуществляемого последовательным вычитанием количеств зарегистрированных гамма-квантов этих энергетических спектров, относящихся к каждому из указанных выше поддиапазонов энергии шириной ΔЕ=12-13 кэВ.

Далее закрывают не показанную на фигурах заслонку излучателя 10 тепловых нейтронов, извлекают из камеры 9 эталонный железосодержащий материал, размещают в камере 9 эталонный хромсодержащий материал с известным массовым содержанием МХ хрома, например, 100 г оксида хрома, и вновь открывают не показанную на фигурах заслонку излучателя 10 тепловых нейтронов, обеспечивая облучение тепловыми нейтронами с энергией около 0,025 эВ находящегося в камере эталонного хромсодержащего материала.

При облучении тепловыми нейтронами хромсодержащего материла, камеры 9, радиационной защиты 8, детекторов 11 гамма-излучения и других узлов установки 2 для нейтронно-радиационного анализа ядра атомов химических элементов, входящих в состав использованных в них материалов, а также азота воздуха испускают гамма-кванты с различными значениями энергии, которые аналогичным образом регистрируются в течение 5-10 минут, обеспечивая аналогичное определение и запоминание компьютером 5 сначала энергетического спектра зарегистрированного гамма-излучения камеры 9 с находящимся в ней эталонным хромсодержащим материалом, а затем энергетического спектра зарегистрированного гамма-излучения эталонного железосодержащего материала в диапазоне значений энергии от 5 до 11 МэВ.

Далее вновь закрывают не показанную на фигурах заслонку излучателя 10 тепловых нейтронов и извлекают из камеры 9 эталонный хромсодержащий материал. В результате этих действий система готова к выполнению нейтронно-радиационного анализа контролируемого предмета 1.

Контролируемый предмет 1 устанавливают на ленту транспортера 4 и с клавиатуры компьютера 5 запускают транспортер 4. Когда контролируемый предмет 1 будет доставлен транспортером 4 в камеру 9 установки 2 для нейтронно-радиационного анализа, сигналом с датчика останова, не показанного на фигурах, будет остановлена лента транспортера 4 с контролируемым предметом 1. Затем открывают не показанную на фигурах заслонку излучателя 10 тепловых нейтронов, которая также может открываться сигналом с датчика останова.

Тепловые нейтроны с энергией около 0,025 эВ испускаются излучателем 10 тепловых нейтронов во внутреннюю полость камеры 9 и облучают, в том числе, контролируемый предмет 1. При облучении тепловыми нейтронами контролируемого предмета 1, камеры 9, радиационной защиты 8, детекторов 11 гамма-излучения и других элементов установки 2 для нейтронно-радиационного анализа в результате их радиационного захвата ядрами атомов химических элементов, входящих в состав содержащихся в них материалов, ядра атомов испускают гамма-кванты с различными значениями энергии.

В частности, при облучении тепловыми нейтронами, в том числе, азотосодержащих материалов, находящихся в контролируемом предмете 1, будет происходить радиационный захват тепловых нейтронов ядрами атомов азота-14, в результате чего образуются ядра атомов азота-15 в возбужденном состоянии. Переход ядер атомов азота-15 из возбужденного состояния в основное будет происходить с испусканием гамма-квантов с энергией около 10,8 МэВ с вероятностью перехода около 0,14.

Кроме того, в условиях, когда в контролируемом предмете 1 содержатся материалы, содержащие хром и железо, ядра атомов этих химических элементов при взаимодействии с тепловыми нейтронами также испускают гамма-излучение с энергиями гамма-квантов достаточно широкого диапазона спектра, в частности, ядра атомов хрома испускают гамма-кванты с энергией около 9,7 МэВ, 8,8 МэВ, 8,5 МэВ, 7,9 МэВ, 7,4 МэВ и 6,6 МэВ, а железа - с энергией около 10,0 МэВ, 9,3 МэВ, 8,9 МэВ, 8,4 МэВ, 7,6 МэВ, 7,3 МэВ, 6,0 МэВ и 4,8 МэВ. При регистрации гамма-излучения в процессе выделения испущенных ядрами атомов азота гамма-квантов с энергией, находящейся в заданном интервале, включающем значение 10,8 МэВ, могут быть выделены и ошибочно зарегистрированы в качестве гамма-квантов с энергией 10,8 МэВ, якобы испущенных ядрами атомов азота, испущенные ядрами атомов хрома и железа как одиночные гамма-кванты, имеющие большие из указанных значений энергии, так и два или более гамма-квантов меньших энергий, зарегистрированных одновременно, что может привести к ложной тревоге при обнаружении азотосодержащего взрывчатого вещества.

Некоторая часть гамма-квантов, испускаемых при облучении тепловыми нейтронами камеры 9 с находящимся в ней контролируемым предметом 1, аналогичным образом регистрируется, обеспечивая аналогичное определение и запоминание компьютером 5 энергетического спектра зарегистрированного гамма-излучения камеры 9 с находящимся в ней контролируемым предметом 1. На основании полученного энергетического спектра зарегистрированного гамма-излучения камеры 9 с находящимся в ней контролируемым предметом 1 компьютер 5 определяет и запоминает количество N зарегистрированных гамма-квантов с энергией, находящейся в заданном интервале между нижним и верхним граничными значениями энергии, включающем значение 10,8 МэВ. На практике количество таких зарегистрированных фоновых гамма-квантов компьютер 5 определяет в интервале от 9,9 до 11,0 МэВ.

Для сравнения количества N зарегистрированных гамма-квантов с полученным количеством NФ зарегистрированных фоновых гамма-квантов с энергией, находящейся в заданном интервале значений энергии, включающем значение 10,8 МэВ, в частности, в интервале от 9,9 до 11,0 МэВ, компьютер 5 определяет логарифм отношения правдоподобия следующего вида L=(Nln(1+NО/NФ)-NО), где NО - полученное экспериментально при предварительной калибровке количество регистрируемых гамма-квантов с энергией, находящейся в заданном интервале между нижним и верхним граничными значениями энергии, включающем значение 10,8 МэВ, в частности, в интервале от 9,9 до 11,0 МэВ, в случае наличия в контролируемом предмете 1 азотосодержащего взрывчатого вещества минимальной обнаруживаемой массы.

Затем компьютер 5 сравнивает полученный логарифм L отношения правдоподобия с хранящимися в его запоминающем устройстве нижним и верхним пороговыми значениями, равными L1=ln((1-РПО)/(1-РЛТ)) и L2=ln(РПОЛТ), соответственно, где РПО - требуемая вероятность правильного обнаружения взрывчатого вещества в контролируемом предмете 1; РЛТ - требуемая вероятность ложной тревоги.

Если величина логарифма L отношения правдоподобия лежит между нижним и верхним пороговыми значениями L1 и L2 (L1<L<L2), решение о наличии или отсутствии взрывчатого вещества с требуемыми вероятностями правильного обнаружения и ложной тревоги на этом этапе принято быть не может. В этом случае система продолжает регистрацию гамма-излучения, а ее компьютер 5 продолжает вычислять и сравнивать текущее значение полученного логарифма L отношения правдоподобия до тех пор, пока оно не станет меньше нижнего или больше верхнего пороговых значений.

Если в результате сравнения логарифм L отношения правдоподобия окажется меньше нижнего порогового значения L1 (L<L1), компьютер 5 выдает сигнал об отсутствии в контролируемом предмете 1 взрывчатого вещества на сигнализатор 6 тревоги, индицирующий его оператору системы, и подает сигнал на привод транспортера 4, запускающий транспортер 4, а контролируемый предмет 1 снимается с контроля, отправляясь по транспортеру 4 из зоны контроля.

При превышении логарифмом L отношения правдоподобия установленного для него верхнего порогового значения L2 (L>L2) проверяют, не является ли этот факт ложной тревогой, обусловленной возможным наличием в контролируемом предмете 1 железосодержащих и хромсодержаших материалов.

С этой целью компьютер 5 определяет и запоминает энергетический спектр зарегистрированного гамма-излучения контролируемого предмета 1 путем выполняемого аналогичным образом вычитания из энергетического спектра камеры 9 с находящимся в ней контролируемым предметом 1 энергетического спектра пустой камеры 9.

На основании полученного энергетического спектра зарегистрированного гамма-излучения контролируемого предмета 1 компьютер подсчитывает количество N1 гамма-квантов с энергией, находящейся в заданном интервале между нижним и верхним граничными значениями энергии, включающем значение 10,8 МэВ, то есть в интервале от 9,9 до 11,0 МэВ, а также количество N2 гамма-квантов с энергией, находящейся в оставшемся интервале энергетического спектра, то есть в интервале от 5,0 до 9,9 МэВ.

На основании полученного энергетического спектра зарегистрированного гамма-излучения эталонного железосодержащего материала компьютер 5 подсчитывает количество NЖ1 гамма-квантов с энергией, находящейся в заданном интервале между нижним и верхним граничными значениями энергии, включающем значение 10,8 МэВ, то есть в интервале от 9,9 до 11,0 МэВ, а также количество NЖ2 гамма-квантов с энергией, находящейся в оставшемся интервале энергетического спектра, то есть в интервале от 5,0 до 9,9 МэВ.

Кроме того, на основании полученного энергетического спектра зарегистрированного гамма-излучения эталонного хромсодержащего материала компьютер 5 подсчитывает количество NX1 гамма-квантов с энергией, находящейся в заданном интервале между нижним и верхним граничными значениями энергии, включающем значение 10,8 МэВ, то есть в интервале от 9,9 до 11,0 МэВ, а также количество NX2 гамма-квантов с энергией, находящейся в оставшемся интервале энергетического спектра, то есть в интервале от 5,0 до 9,9 МэВ.

Затем компьютер 5 определяет массовое содержание mЖ железа и массовое содержание mХ хрома в материалах, находящихся в контролируемом предмете 1, на основании полученных значений количеств N1, N2, NЖ1, NЖ2, NX1 и NX2 зарегистрированных гамма-квантов, а также известных массового содержания МЖ железа и массового содержания МХ хрома в эталонных материалах в соответствии со следующими выражениями:

которые являются решением системы двух линейных уравнений следующего вида:

Далее компьютер 5 определяет обусловленную наличием в контролируемом предмете железосодержащих и хромсодержащих материалов поправку ΔNФ к предполагаемому количеству NФ зарегистрированных фоновых гамма-квантов с энергией, находящейся в заданном интервале значений энергии, включающем значение 10,8 МэВ, то есть в интервале от 9,9 до 11,0 МэВ, согласно следующей зависимости:

Для сравнения количества N зарегистрированных гамма-квантов с полученным с учетом поправки предполагаемым количеством (NФ+ΔNФ) зарегистрированных фоновых гамма-квантов с энергией, находящейся в заданном интервале значений энергии, включающем значение 10,8 МэВ, компьютер 5 определяет логарифм отношения правдоподобия следующего вида L=(Nln(1+NO/(NΦ+ΔNФ))-NО) и сравнивает его с нижним и верхним пороговыми значениями, равными L1=ln((1-РПО)/(1-РЛТ)) и L2=ln(РПОЛТ), соответственно.

Если величина логарифма L отношения правдоподобия лежит между нижним и верхним пороговыми значениями L1 и L2 (L1<L<L2), решение о наличии или отсутствии взрывчатого вещества с требуемыми вероятностями правильного обнаружения и ложной тревоги на этом этапе принято быть не может. В этом случае система продолжает регистрацию гамма-излучения, а ее компьютер 5 продолжает аналогичным образом вычислять и сравнивать текущее значение полученного логарифма L отношения правдоподобия до тех пор, пока оно не станет меньше нижнего или больше верхнего пороговых значений.

Если в результате сравнения логарифм L отношения правдоподобия окажется меньше нижнего порогового значения L1 (L<L1), компьютер 5 выдает сигнал об отсутствии в контролируемом предмете 1 взрывчатого вещества на сигнализатор 6 тревоги, индицирующий его оператору системы, и подает сигнал на привод транспортера 4, запускающий транспортер 4, а контролируемый предмет 1 снимается с контроля, отправляясь по транспортеру 4 из зоны контроля.

При превышении логарифмом L отношения правдоподобия установленного для него верхнего порогового значения L2 (L>L2) компьютер 5 выдает сигнал о наличии в контролируемом предмете 1 взрывчатого вещества на сигнализатор 6 тревоги, индицирующий его оператору системы, и подает сигнал на привод транспортера 4, запускающий транспортер 4. Транспортер 4 перемещает контролируемый предмет 1 из горизонтальной шахты 3 установки 2 для нейтронно-радиационного анализа и после выхода контролируемого предмета 1 из горизонтальной шахты 3 его снимают с ленты транспортера 4 и отправляют на вскрытие и визуальный досмотр.

Промышленная применимость

Испытания опытного образца системы обнаружения взрывчатого вещества в контролируемом предмете, созданной в соответствии с настоящим изобретением, показали принципиальную возможность обнаруживать с ее помощью современные азотосодержащие взрывчатые вещества с минимальной массой 100-200 г, например, в багаже авиапассажиров с типовой для такого багажа плотностью азота азотосодержащих материалов, не являющихся взрывчатыми веществами, от 2,3 до 2,4 г/дм3. Оцененная экспериментально по результатам испытаний вероятность правильного обнаружения азотосодержащего взрывчатого вещества минимальной массы 100 г в условиях наличия в контролируемых предметах железосодержащих и хромсодержащих материалов с суммарным массовым содержанием железа и хрома 600 г и 100 г, соответственно, составила не менее 0,98 при вероятности ложных тревог, не превышающей 0,015.

Приведенные материалы подтверждают возможность осуществления настоящего изобретения и решения поставленной задачи по созданию способа обнаружения взрывчатого вещества в контролируемом предмете, который обеспечивает достижение технического результата, заключающегося в снижении вероятности ложной тревоги в случае наличия в контролируемом предмете материалов, содержащих железо или хром.

1. Способ обнаружения взрывчатого вещества в контролируемом предмете, включающий облучение тепловыми нейтронами камеры, оснащенной радиационной защитой и, по меньшей мере, одним детектором гамма-излучения, определение энергетического спектра зарегистрированного гамма-излучения камеры в диапазоне энергии гамма-квантов с верхней границей, имеющей значение не менее 11 МэВ, подсчет количества зарегистрированных при облучении камеры фоновых гамма-квантов с энергией, находящейся в заданном интервале между нижним и верхним граничными значениями, включающем значение 10,8 МэВ, размещение контролируемого предмета в камере, облучение находящегося в камере контролируемого предмета тепловыми нейтронами, определение энергетического спектра зарегистрированного гамма-излучения камеры с контролируемым предметом в диапазоне энергии гамма-квантов с верхней границей, имеющей значение не менее 11 МэВ, подсчет количества N зарегистрированных при облучении находящегося в камере контролируемого предмета гамма-квантов с энергией, находящейся в заданном интервале между нижним и верхним граничными значениями, включающем значение 10,8 МэВ, определение предполагаемого количества фоновых гамма-квантов путем введения поправки к количеству зарегистрированных при облучении камеры фоновых гамма-квантов на основании изменения энергетического спектра зарегистрированного гамма-излучения камеры с контролируемым предметом по отношению к энергетическому спектру зарегистрированного гамма-излучения камеры и принятие решения о наличии взрывчатого вещества в контролируемом предмете при превышении количеством N зарегистрированных при облучении находящегося в камере контролируемого предмета гамма-квантов предполагаемого количества фоновых гамма-квантов, отличающийся тем, что перед размещением контролируемого предмета размещают в камере эталонный железосодержащий материал с известным массовым содержанием железа, облучают тепловыми нейтронами находящийся в камере эталонный железосодержащий материал, определяют энергетический спектр зарегистрированного гамма-излучения камеры с находящимся в ней эталонным железосодержащим материалом в диапазоне энергии гамма-квантов с верхней границей, имеющей значение не менее 11 МэВ, определяют энергетический спектр зарегистрированного гамма-излучения эталонного железосодержащего материала, извлекают из камеры эталонный железосодержащий материал, размещают в камере эталонный хромсодержащий материал с известным массовым содержанием хрома, облучают тепловыми нейтронами находящийся в камере эталонный хромсодержащий материал, определяют энергетический спектр зарегистрированного гамма-излучения камеры с находящимся в ней эталонным хромсодержащим материалом в диапазоне энергии гамма-квантов с верхней границей, имеющей значение не менее 11 МэВ, определяют энергетический спектр зарегистрированного гамма-излучения эталонного хромсодержащего материала и извлекают из камеры хромсодержащий материал, а для определения поправки к количеству зарегистрированных при облучении камеры фоновых гамма-квантов определяют энергетический спектр зарегистрированного гамма-излучения контролируемого предмета, на основании энергетического спектра зарегистрированного гамма-излучения контролируемого предмета подсчитывают количество N1 гамма-квантов с энергией, находящейся в заданном интервале между нижним и верхним граничными значениями, включающем значение 10,8 МэВ, а также количество N2 гамма-квантов с энергией, находящейся в оставшемся интервале энергетического спектра, на основании полученного энергетического спектра зарегистрированного гамма-излучения эталонного железосодержащего материала подсчитывают количество NЖ1 гамма-квантов с энергией, находящейся в заданном интервале между нижним и верхним граничными значениями энергии, включающем значение 10,8 МэВ, а также количество NЖ2 гамма-квантов с энергией, находящейся в оставшемся интервале энергетического спектра, на основании полученного энергетического спектра зарегистрированного гамма-излучения эталонного хромсодержащего материала подсчитывают количество NХ1 гамма-квантов с энергией, находящейся в заданном интервале между нижним и верхним граничными значениями энергии, включающем значение 10,8 МэВ, а также количество NХ2 гамма-квантов с энергией, находящейся в оставшемся интервале энергетического спектра, определяют обусловленную наличием в контролируемом предмете железосодержащих и хромсодержащих материалов поправку к количеству зарегистрированных фоновых гамма-квантов на основании известных массового содержания железа и хрома в эталонных материалах и полученных количеств гамма-квантов с энергиями, находящимися в двух указанных выше интервалах энергии энергетических спектров контролируемого предмета, эталонного железосодержащего материала и эталонного хромсодержащего материала, и определяют предполагаемое количество фоновых гамма-квантов путем суммирования с полученной поправкой количества зарегистрированных при облучении камеры фоновых гамма-квантов с энергией, находящейся в заданном интервале между нижним и верхним граничными значениями, включающем значение 10,8 МэВ.

2. Способ по п. 1, отличающийся тем, что определение энергетических спектров зарегистрированного гамма-излучения камеры, контролируемого предмета, эталонного железосодержащего материала и эталонного хромсодержащего материала осуществляют для гамма-квантов с энергиями от 5 до 11 МэВ.

3. Способ по п. 1, отличающийся тем, что подсчет количеств зарегистрированных гамма-квантов с энергией, находящейся в заданном интервале между нижним и верхним граничными значениями, включающем значение 10,8 МэВ, в энергетических спектрах зарегистрированного гамма-излучения камеры, контролируемого предмета, эталонного железосодержащего материала и эталонного хромсодержащего материала осуществляют в диапазоне от 9,9 до 11,0 МэВ.

4. Способ по п. 1, отличающийся тем, что определение энергетических спектров зарегистрированного гамма-излучения эталонного железосодержащего материала, эталонного хромсодержащего материала и контролируемого предмета осуществляют путем вычитания энергетического спектра зарегистрированного гамма-излучения камеры из энергетических спектров зарегистрированного гамма-излучения камеры с находящимся в ней эталонным железосодержащим материалом, камеры с находящимся в ней эталонным хромсодержащим материалом и камеры с находящимся в ней контролируемым предметом, соответственно.

5. Способ по п. 1, отличающийся тем, что обусловленную наличием в контролируемом предмете железосодержащих и хромсодержащих материалов поправку к количеству зарегистрированных фоновых гамма-квантов с энергией, находящейся в заданном интервале значений энергии, включающем значение 10,8 МэВ, определяют согласно зависимости ΔNФ=mЖ(NЖ1+NЖ2)/MЖ+mХ(NХ1+NX2)/MХ, где mЖ - массовое содержание железа в материалах, находящихся в контролируемом предмете, mЖЖ(N1NХ2-N2NХ1)/(NЖ1NХ2-NЖ2NХ1), mХ - массовое содержание хрома в материалах, находящихся в контролируемом предмете, mХ=MХ(N1-NЖ1(N1NХ2-N2NХ1)/(NЖ1NX2-NЖ2NХ1))/NХ1, МЖ - массовое содержание железа в эталонном железосодержащем материале, МХ - массовое содержание хрома в эталонном хромсодержащем материале.

6. Способ по п. 1 или 5, отличающийся тем, что для сравнения количества N зарегистрированных гамма-квантов с полученным с учетом поправки предполагаемым количеством зарегистрированных фоновых гамма-квантов с энергией, находящейся в заданном интервале значений энергии, включающем значение 10,8 МэВ, определяют логарифм отношения правдоподобия следующего вида: L=(Nln(1+NО/(NФ+ΔNФ))-NО), где NО - полученное экспериментально при предварительной калибровке количество регистрируемых гамма-квантов с энергией, находящейся в заданном интервале между нижним и верхним граничными значениями энергии, включающем значение 10,8 МэВ, в случае наличия в контролируемом предмете азотосодержащего взрывчатого вещества минимальной обнаруживаемой массы, NФ - количество зарегистрированных при облучении камеры фоновых гамма-квантов с энергией, находящейся в заданном интервале между нижним и верхним граничными значениями, включающем значение 10,8 МэВ, и сравнивают полученный логарифм L отношения правдоподобия с нижним и верхним пороговыми значениями, равными соответственно L1=ln((1-РПО)/(1-РЛТ)) и L2=ln(РПОЛТ), где РПО - требуемая вероятность правильного обнаружения взрывчатого вещества в контролируемом предмете; РЛТ - требуемая вероятность ложной тревоги.



 

Похожие патенты:

Изобретение относится к области определения состава скрытых опасных веществ, в том числе находящихся под водой. Устройство для обнаружения скрытых опасных веществ под водой содержит досмотровый модуль, в котором размещены источник меченых монохроматических нейтронов и сопутствующих им монохроматических α-частиц, детектор α-частиц, заключенные в вакуумную камеру, детектор γ-излучения и регистрирующую электронику, при этом устройство выполнено в виде автономного модуля с нулевой плавучестью, с возможностью его перемещения оператором; содержит снабженный дугообразной ручкой торпедообразный блок, выполняющий функции герметичного контейнера для подводных работ, в котором размещены источник меченых монохроматических нейтронов, расположенный таким образом, что ось центрального меченого пучка нейтронов совпадает с продольной осью торпедообразного блока, источник питания, регистрирующая электроника; к торпедообразному блоку в передней его части прикреплены два γ-детектора, расположенные симметрично относительно центральной оси меченого пучка нейтронов и на расстоянии от корпуса торпедообразного блока, достаточном для обеспечения защиты слоем воды сцинтилляционных кристаллов γ-детекторов от прямого потока нейтронов, испущенных нейтронным генератором в телесный угол 4π; монитор интерфейса оператора и пульт управления расположены снаружи торпедообразного блока, как правило, на самой ручке; на торпедообразном блоке снаружи установлена световая индикация наличия-отсутствия нейтронного излучения, генерируемого нейтронным генератором.

Изобретение относится к области исследования или анализа материалов, а именно к определению коэффициента вертикальной диффузии выбросов промышленных предприятий в приземном слое атмосферы с помощью нейтронно-активационного анализа.

Изобретение относится к области исследования или анализа материалов с помощью нейтронно-активационного анализа мхов-биомониторов. Способ заключается в том, что в заданном направлении от промышленного предприятия на разных расстояниях от 1 до 5 км отбирают не менее 5 образцов эпифитного мха Pylaisia polyantha (Hedw.) B.S.G.

Использование: для радиационных методов анализа материалов. Сущность изобретения заключается в том, что выполняют облучение исследуемого объекта потоком нейтронов, измерение энергетического спектра индуцированного гамма-излучения, одновременную регистрацию, как минимум, двух гамма-квантов одного ядерного каскада, используют, как минимум, два гамма-детектора, сигналы с которых снимаются при условии совпадения по времени, и осуществляют автоматизированный анализ полученного спектра с помощью ЭВМ, при этом сканируемый объект облучают направленным пучком нейтронов с энергией 14.1 МэВ, испускаемых генератором на основе T(d,n)4He реакции со встроенным детектором альфа-частиц, фиксируют момент времени и направление испускания нейтрона, регистрируют гамма-кванты от неупругих ядерных реакций в процессе прохождения быстрых нейтронов через исследуемый объект, анализируют пары гамма-квантов, совпадающие по времени с сигналом альфа-детектора с учетом времени пролета нейтрона, по измеренным энергиям пар гамма-квантов строят двумерный корреляционный спектр и на основе значений в области характеристических пиков интересующих химических элементов определяют их концентрацию в сканируемом объекте.

Использование: для обнаружения опасных скрытых веществ. Сущность изобретения заключается в том, что устройство для обнаружения опасных скрытых веществ выполнено в виде двух модулей - досмотрового и модуля управления, соединенных кабелями Ethernet-соединения и питания, при этом досмотровый модуль содержит несколько источников меченых монохроматических нейтронов и сопутствующих им монохроматических α-частиц с детекторами α-частиц и несколько детекторов γ-излучения, и выполнен в виде пункта для досмотра автомобилей, включающего площадку для размещения автомобиля и расположенную под ней досмотровую яму, где размещены источники меченых монохроматических нейтронов и сопутствующих им монохроматических α-частиц с детекторами α-частиц, заключенные в вакуумные камеры и выполненные с возможностью облучения определенной области автомобиля по всей его ширине за одно измерение, а также защита детекторов γ-излучения от потока монохроматических нейтронов; детекторы γ-излучения расположены с обеих сторон площадки с возможностью их перемещения как по вертикали относительно автомобиля, так и в горизонтальном направлении, приближая или удаляя их от автомобиля; досмотровый модуль снабжен устройством поддержания определенных диапазонов температур и влажности воздуха в досмотровой яме.

Использование: для обнаружения опасных скрытых веществ. Сущность изобретения заключается в том, что контейнер досмотрового модуля выполнен герметичным, снабжен устройством нагрева внутреннего объема, при этом канал передачи данных между досмотровым модулем и модулем управления обнаружителем опасных веществ выполнен беспроводным, модуль досмотра снабжен аккумулятором для питания нейтронного генератора, альфа и гамма-детекторов, регистрирующей электроники с использованием соответствующих блоков преобразования напряжения, регистрирующая электроника в корпусе досмотрового модуля снабжена защитой от прямого потока монохроматических нейтронов, испускаемых нейтронным генератором; досмотровый модуль снабжен световым индикатором, включенное состояние которого свидетельствует о наличии нейтронного излучения, создаваемого нейтронным генератором.

Изобретение относится к области исследования или анализа материалов радиационными методами с измерением вторичной эмиссии характерного ядерного гамма-излучения, возникающего под действием быстрых нейтронов, в частности, для обнаружения алмазов в породе - кимберлите.

Использование: для обнаружения присутствия химического элемента в объекте путем нейтронного облучения объекта. Сущность: заключается в том, что выполняют нейтронное облучение объекта, используя непрерывное испускание нейтронов из нейтронного генератора (G1) связанных частиц и испускание нейтронных импульсов, которые накладываются на указанное непрерывное испускание нейтронов, при этом нейтронные импульсы получают посредством импульсного генератора (G2) нейтронов, который генерирует нейтронные импульсы с длительностью импульса T2, при этом два последовательных нейтронных импульса разделены интервалом T4, при этом непрерывное и импульсное нейтронное облучение объекта вызывает захватное гамма-излучение и гамма-излучение неупругого взаимодействия.

Использование: для определения золотоносности горных пород. Сущность: заключается в том, что осуществляют нейтронно-активационный анализ образца золотоносных сульфидов, формируют пробу в виде его зерна размером от 30-70 мкм, которую последовательно запаивают в полиэтиленовую пленку, упаковывают в фильтровальную бумагу и алюминиевую фольгу, подготовленную таким образом пробу подвергают облучению на реакторе в течение 15-17 час в потоке 1×1013 н/cм2×cек с последующим измерением в образце наведенной активности золота и его сателлитов на 7-12 день после облучения, параллельно с диапазоном измеряемой энергии 100-1800 кэВ и 50-160 кэВ по линии соответственно 1332 кэВ и 121.8 кэВ, после чего анализируют интенсивность ν - линии золота при 412 кэВ и путем сравнения с интенсивностью этой же линии в эталонных образцах рассчитывают количество золота в зернах.

Использование: для обнаружения и идентификации скрытых опасных веществ под водой. Сущность: заключается в том, что устройство для обнаружения и идентификации скрытых опасных веществ под водой содержит источник меченых монохроматических нейтронов и сопутствующих им монохроматических α-частиц, детектор α-частиц, детектор γ-излучения с защитой от потока меченых монохроматических нейтронов, при этом рабочий модуль размещен в герметичном полимерном контейнере для подводных работ, выполненном с возможностью вакуумирования, снабженном соответствующими водонепроницаемыми разъемами для подвода кабелей Ethernet и питания, к стенке герметичного корпуса контейнера по направлению потока меченых монохроматических нейтронов крепится с помощью фланца водонепроницаемый патрубок, ось которого совпадает с направлением центрального пучка меченых монохроматических нейтронов; при этом патрубок выполнен в виде сильфона с возможностью продольных деформаций, а размер его поперечного сечения выбран исходя из условия пропускания всего потока меченых монохроматических нейтронов; контейнер для подводных работ снабжен опорами, а также системой его затопления.

Изобретение относится к области измерительной техники. Способ определения массы силикатных отложений на единицу длины канала включает в себя этапы, на которых осуществляют облучение силикатных отложений нейтронами, регистрацию гамма-квантов, при этом облучение проводят быстрыми нейтронами, регистрацию гамма-квантов проводят после облучения, анализируют спектр гамма-квантов на наличие энергетического пика 1,78±0,18 МэВ от кремния, определяют массу силикатного отложения на единицу длины канала по количеству гамма-квантов указанной энергии в соответствии с градуировочной зависимостью. Технический результат - расширение области применения технического решения для определения массы силикатов. 1 ил.
Наверх