Способ получения радионуклида никель-63

Изобретение относится к способу выделения изотопа 63Ni из облученной металлической мишени для использования в автономных источниках питания, например, основанных на бетавольтаическом эффекте. Способ включает нагревание металлического никеля, содержащего радионуклид 63Ni до температуры его испарения в вакуумной камере, трехступенчатую селективную фотоионизацию атомов целевого изотопа Ni путем одновременного импульсного облучения атомов пространственно совмещенными лазерными пучками с длиной волны , и с последующим выделением фотоионов 63Ni электрическим полем. Способ осуществляют при частоте повторения импульсов лазерных пучков 5-20 кГц при длительности импульса 20-100 нс, а среднюю плотность мощности лазерного излучения первой ступени выбирают в диапазоне 40÷100 мВт/см2, второй ступени - 5÷40 мВт/см2, третьей ступени - 3÷5 Вт/с2 при частоте повторения импульсов лазерных пучков 10 кГц при длительности импульса 20 нс. Техническим результатом является возможность осуществления технологического процесса, позволяющего в промышленных масштабах осуществлять одновременное выделение высокообогащенного радионуклида 63Ni и нанесение его на подложки. 3 з.п. ф-лы, 2 ил.

 

Область техники, к которой относится изобретение

Изобретение относится к способу лазерного выделения изотопа 63Ni с использованием фотоионизации целевого изотопа с последующим извлечением ионизированного целевого изотопа для использования в автономных источниках питания, в том числе основанных на бетавольтаическом эффекте.

Уровень техники

Радионуклид никеля 63Ni, являющийся чистым бета-излучателем с периодом полураспада более 100 лет - один из самых перспективных радионуклидов для создания миниатюрных автономных источников электрической энергии со сроком службы более 30 лет, работающих на бета-вольтаическом эффекте [Нагорнов Ю.С. «Современные аспекты применения бета-вольтаического эффекта» - Ульяновск: УлГПУ, 2012; Пустовалов А.А., Гусев В.В., Заддэ В.В., Петренко Н.С., Тихомиров А.В., Цветков Л.А. «Бета-вольтаический источник тока на основе никеля-63» - «Атомная энергия», т. 103, вып. 6, декабрь 2007].

Природный никель состоит из пяти стабильных изотопов со следующей распространенностью: 58Ni - 68.07%; 60Ni - 26.22%; 61Ni - 1.14%; 62Ni - 3.63%; 64Ni - 0.93%.

Известен способ получения радионуклида 63Ni, включающий следующую последовательность операций: получение обогащенного по 62Ni исходного материала с применением центробежного разделения, облучение его в реакторе, конверсия в летучее соединение с последующим обогащением по радиоизотопу 63Ni (L.J. Sosnin, I.A. Suvorov, A.N. Tcheltsov, B.I. Rogozev, V.I. Gudov Production of 63Ni of high specific activity. Nuclear Instruments and Methods in Physics Research, 1993, v. A334, p. 43-44.

Известен также патент RU №2313149 (оп. 20.12.2007, МПК G21G 1/06, B01D 59/20) «Способ получения радионуклида никель-63». При условии обогащения мишени по 62Ni до уровня в 50%, содержание 63Ni в конечном продукте может достигать 50%. Для дальнейшего увеличения концентрации целевого изотопа требуется дополнительное центрифугирование, однако из-за высокой радиоактивности этот процесс становится технически сложным в реализации.

Известен также «Способ получения радионуклида никель-63», патент RU №2561378 (оп. 27.08.2015, МПК G21G 1/00, G21G 4/00, B01D 59/00).

Изобретение относится к реакторной технологии получения радионуклидов и может быть использовано для производства радионуклида 63Ni, являющегося основой для создания миниатюрных автономных источников электрической энергии с длительным сроком службы, работающих на бета-вольтаическом эффекте. Способ получения радионуклида 63Ni включает изготовление никелевой мишени, обогащенной по изотопу 62Ni, из композиционного материала, состоящего из наночастиц никеля или его соединений, окруженных буфером в виде твердого вещества, растворимого в воде или других растворителях, облучение мишени в нейтронном потоке ядерного реактора, разделение наночастиц мишени и буфера, направление буфера на радиохимическую переработку для выделения радионуклида 63Ni и возвращение наночастиц никеля в ядерный реактор в состав новой мишени. Изобретение обеспечивает повышение удельной активности радионуклида 63Ni, упрощение технологического процесса его получения и снижение количества радиоактивных отходов.

Известен «Способ получения радионуклида никель-63 для бета-вольтаических источников тока», патент RU №2569543 (МПК G21G 1/00, G21G 4/00, B01D 59/00, оп. 27.11.2015).

Изобретение относится к области получения радиоактивных изотопов, а более конкретно к технологии получения радиоактивного изотопа никель-63, используемого в производстве бета-вольтаических источников тока. Способ получения радионуклида никель-63 включает в себя получение из исходного никеля обогащенной по никелю-62 никелевой мишени с содержанием никеля-64 более 2%, облучение мишени в реакторе и последующее обогащение облученного продукта по никелю-63 до достижения им содержания 75% и более в обогащенном продукте. Изобретение обеспечивает крупномасштабное рентабельное производство никеля-63 для бета-вольтаических источников тока.

Недостатком вышеприведенных способов является необходимость центробежного изотопного обогащения облученного радиоактивного никеля. Работа с высокоактивным газообразным веществом приводит к загрязнению разделительного оборудования, постоянной опасности утечек и технически сложна.

Известны лазерные фотоионизационные методы выделения радионуклидов различных изотопов, например таллия, иттербия (патенты №№2317847, 2446003), но эти способы не подходят для использования для получения изотопа 63Ni.

Раскрытие изобретения

Техническим результатом, на которое направлено изобретение, является разработка способа выделения радионуклида 63Ni с низкой степенью радиоактивного загрязнения, который может быть использован в промышленных масштабах.

Для достижения указанного результата предложен способ получения радионуклида никель-63, включающий нагревание металлического никеля содержащего радионуклид 63Ni до температуры его испарения в вакуумной камере, трехступенчатую селективную фотоионизацию атомов целевого изотопа 63Ni путем одновременного импульсного облучения атомов пространственно совмещенными лазерными пучками с длиной волны , и с последующим выделением фотоионов 63Ni электрическим полем.

Кроме того,

- частота повторения импульсов лазерных пучков составляет 5-20 кГц при длительности импульса 20-100 нс;

- среднюю плотность мощности лазерного излучения первой ступени выбирают в диапазоне 40÷100 мВт/см2, второй ступени - 5÷40 мВт/см2, третьей ступени - 3÷5 Вт/с при частоте повторения импульсов лазерных пучков 10 кГц при длительности импульса 20 нс;

- выделение фотоионов 63Ni электрическим полем проводят на коллекторе, расположенном в вакуумной камере.

На фиг. 1 представлена схема фотоионизации никеля через автоионизационное состояние (АИС), позволяющая достигать высокой эффективности и селективности при выделении радионуклида 63Ni. Энергии уровней и длины волн (вакуумные) соответствуют 58Ni.

На фиг. 2 представлена изотопическая структура перехода 3d84s2 3F4→3d94p 1Fo3. Метки показывают длины волн перехода для четных изотопов NiI; ( - CTC(61Ni); - CTC(63Ni)).

Способ осуществляется следующим образом.

Исходным веществом является мишень из металлического никеля с некоторым содержанием радионуклида 63Ni. Способ получения 63Ni не имеет значения. В частности, возможна наработка радионуклида 63Ni при облучении природного никеля потоком нейтронов в реакторе. При этом ядро 62Ni поглощает нейтрон и превращается в 63Ni. Чем выше начальная концентрация 63Ni, тем выше производительность метода при равных концентрациях 63Ni в продукте.

Первая стадия процесса заключается в том, что металлический никель подвергается испарению в вакууме. Вакуум необходим для того чтобы исключить окисление металлического никеля, а также для того, чтобы сократить до минимума столкновения атомов никеля с атомами остаточного газа. Типичные значения давления остаточного газа 10-5÷10-9 мм рт.ст. Заметное испарение никеля происходит при его нагревании до температуры 1600÷1700°С. Способ нагревания не имеет значения. Общие принципы способа получения различных изотопов таким методом достаточно разработаны, см. например, патенты №№2317847, 2446003. Из потока испарения, с помощью диафрагм вырезается пучок атомов с расходимостью 5÷20°. Таким образом, формируется бесстолкновительный поток атомов никеля с малой расходимостью. Типичные значения плотности атомов в потоке 1011÷1014 атомов/см3.

Вторая стадия процесса заключается в селективной фотоионизации атомов 63Ni в рабочем объеме вакуумной камеры. Для осуществления фотоионизации атомов никеля разработана трехступенчатая схема фотоионизации (см. фиг. 1).

В качестве исходного уровня используется основное состояние никеля 3d84s2 3F4, заселенность которого при температуре 1700°С составляет 0.42. В соответствии с правилами сложения моментов, сверхтонкая структура основного состояния атома 63Ni со спиновым моментом ядра 1/2 состоит из двух подуровней, соответствующих значению полного момента F=7/2,9/2. Аналогично первое возбужденное состояние 3d94p 1Fo3 расщеплено на два подуровня с значениями полного момента F=5/2,7/2. Между основным и первым возбужденным состояниями в соответствии с правилами отбора возможны три перехода: 7/2-7/2, 7/2-5/2 и 9/2-7/2. Длина волны второго и третьего переходов практически совпадают. Интенсивность перехода 7/2-7/2 с длиной волны уступает интенсивности двух других переходов почти на порядок. Структура переходов первой ступени представлена на фиг. 2.

Длина волны переходов 7/2-5/2 и 9/2-7/2 попадает в промежуток между длинами волн поглощения стабильных изотопов никеля 64Ni (частотное расстояние 750 МГц) и 62Ni (частотное расстояние 1210 МГц) и это позволять осуществлять возбуждение и последующую фотоионизацию с высокой селективностью. Использование совпадающих переходов 7/2-5/2 и 9/2-7/2 позволяет вовлечь в процесс фотоионизации все атомы, находящиеся в основном состоянии, что способствует достижению высокой эффективности фотоионизации. Таким образом, трехступенчатая схема селективной фотоионизации 63Ni заключается в использовании в качестве первой ступени перехода из основного состояния 3d84s2 3F4 (подуровни 7/2 и 9/2) в первое возбужденное состояние 3d94p 1Fo3 (подуровни 5/2 и 7/2, длина волны ). В качестве второй ступени используется переход из состояния 3d94p 1Fo3 (подуровни 5/2 и 7/2) во второе возбужденное состояние 3d9 4d 2[7/2]4 (подуровни 5/2 и 7/2, длина волны ). Фотоионизация осуществляется за счет перехода из второго возбужденного состояния в автоионизационное с энергией 67707.610 см-1 (длина волны ). Для осуществления трехступенчатой фотоионизации необходимо одновременное воздействие на атомы лазерного излучения первой, второй и третьей ступени.

Для осуществления селективной фотоионизации используются импульсные перестраиваемые по длине волны лазеры на красителях с импульсной накачкой. В частности, возможна накачка лазерами на парах меди. Типичные значения частоты повторения импульсов 10 кГц, длительности импульса 20 нс. В этом случае, для осуществления эффективной и селективной фотоионизации средняя плотность мощности лазерного излучения первой ступени должна быть в диапазоне 40÷100 мВт/см2, второй ступени - 5÷40 мВт/см2, третьей ступени - 3÷5 Вт/см2. При таких параметрах достигается насыщение фотоионизации, а селективность фотоионизации превышает 1000.

Можно использовать лазеры с частотой импульсов 5 кГц или 20 кГц. При использовании лазеров с пониженной частотой надо пропорционально увеличивать протяженность рабочего объема, чтобы обеспечить вероятность облучения атомов. При накачке твердотельными лазерами длительность импульсов может достигать 100 нс.

Полученный поток атомов никеля облучают импульсным лазерным излучением, которое представляет собой три лазерных луча с различными длинами волн, совмещенными пространственно (в один луч) и по времени (одновременный приход импульсов). Типичный диаметр луча 5÷30 мм. Средняя длина пробега атомов за время между двумя импульсами при частоте повторения импульсов 10 кГц составляет 5 см, поэтому для увеличения вероятности облучения атомов импульсным лазерным излучением размер области облучения вдоль потока атомов целесообразно довести до 7-9 см. Это можно сделать за счет многократного прохождения лазерного излучения через пучок атомов за счет отражения с помощью зеркал лазерного эгрета на конце рабочего объема. Отраженный луч направляется обратно в рабочий объем с небольшим смещением с тем, чтобы облучить зоны рабочего объема, которые не были облучены при первом прохождении луча. Аналогично образуется третий, четвертый и все последующие проходы лазерного луча.

Третья стадия состоит в выделении фотоионов 63Ni электрическим полем.

Выделение образованных фотоионов 63Ni можно осуществлять, например, сразу на коллектор продукта, расположенный в вакуумной камере. Коллектор продукта может представлять собой пластину из проводящего материала произвольной формы. Для вытягивания положительно заряженных фотоионов на коллектор следует приложить отрицательное по отношению к окружающим предметам напряжение. Для увеличения напряженности поля возможно размещение поблизости с коллектором заземленного или положительно заряженного электрода. Типичное значение напряженности поля 10-100 В/см. В результате вытягивания фотоионов на пластине коллектора образуется пленка металлического никеля, обогащенного радионуклидом 63Ni. Пластина коллектора с напыленной пленкой радионуклида 63Ni может быть извлечена из вакуумной камеры и использована в качестве элемента в источнике питания.

Все конкретные параметры осуществления способа выбирают из возможностей оборудования и определяются в каждом конкретном случае.

Таким образом предложен способ получения никеля-63 фотоионизационным методом с высокой селективностью, реализация которого позволит нарабатывать данный изотоп в одном производственном цикле, который востребован в промышленных масштабах, в частности, для производства автономных источников питания.

1. Способ получения радионуклида никель-63, включающий нагревание металлического никеля, содержащего радионуклид 63Ni, до температуры его испарения в вакуумной камере, трехступенчатую селективную фотоионизацию атомов целевого изотопа 63Ni путем одновременного импульсного облучения атомов пространственно совмещенными лазерными пучками с длиной волны 3222.566±0.001, 5464.006±0.001 и 5442.195±0.001 с последующим выделением фотоионов 63Ni электрическим полем.

2. Способ по п. 1, отличающийся тем, что частота повторения импульсов лазерных пучков составляет 10 кГц при длительности импульса 20 нс.

3. Способ по п. 1, отличающийся тем, что среднюю плотность мощности лазерного излучения первой ступени выбирают в диапазоне 40÷100 мВт/см2, второй ступени - 5÷40 мВт/см2, третьей ступени - 3÷5 Вт/см2.

4. Способ по п. 1, отличающийся тем, что выделение фотоионов 63Ni электрическим полем проводят на коллекторе, расположенном в вакуумной камере.



 

Похожие патенты:

Изобретение относится к области физико-химического разделения радионуклидов, в частности к способу получения радионуклида стронция-82, и может быть использовано в ядерной медицине.

Изобретение относится к технологии получения радионуклидов для ядерной медицины. Способ получения радионуклида 177Lu включает изготовление мишени, содержащей лютеций природного изотопного состава или обогащенный по изотопу 176Lu, облучение нейтронами мишени, с последующим выделением целевого радионуклида 177Lu, полученного в результате реакции 176Lu(n, γ)177Lu .

Изобретение относится к технологии получения радиоактивных изотопов. Заявленный способ выделения препарата 225Ас из смеси 228Th и 229Th включает сорбцию смеси изотопов тория на сильноосновной анионообменной смоле с последующей очисткой раствора, содержащего 225Ас, от примесей, отделяют радиоактивные изотопы радия и свинца путем их осаждения.
Изобретение относится к области получения радиоактивных изотопов, а более конкретно к технологии получения радиоактивного изотопа никель-63, используемого в производстве бета-вольтаических источников тока.

Изобретение относится к реакторной технологии получения радионуклидов и может быть использовано для производства радионуклида 63Ni, являющегося основой для создания миниатюрных автономных источников электрической энергии с длительным сроком службы, работающих на бета-вольтаическом эффекте.

Заявленное изобретение относится к способу осуществления ядерных реакций. Заявленный способ характеризуется тем, что каналируемые ядерные частицы, ионы или излучения при каналировании фокусируются в определенном месте канала в кристаллической решетке фазы внедрения, нанотрубках или за их пределами.

Заявленное изобретение относится к изотопному генератору. Колонный блок изотопного генератора содержит колонну, содержащую материнский радионуклид, который самопроизвольно распадается на относительно короткоживущий дочерний радионуклид.

Изобретение относится к стержням мишеней производства изотопов для активной зоны вырабатывающего энергию ядерного реактора. Стержень мишеней производства изотопов может включать в себя по меньшей мерее одну стержневую центральную корпусную деталь, включающую в себя внешнюю оболочку, которая определяет внутреннюю полость, и множество мишеней облучения в пределах внутренней полости.
Изобретение относится к способу генерации радиоизотопов, которые используются в ядерной медицине для приготовления фармпрепаратов, вводимых в пациентов. Заявленный способ включает облучение мишени пучком тормозного излучения и извлечение из мишени образовавшихся радионуклидов методами радиохимии.

Изобретение относится к медицинской технике и может быть использовано при выполнении лучевой терапии злокачественных опухолей поджелудочной железы пучками адронов.

Изобретение относится к средствам производства радионуклидов. Изобретение предусматривает наличие в генераторе первого и второго радионуклидов одного и того же химического элемента: изотопы одного и того же химического элемента имеют сходные химические свойства и поэтому обычно не могут быть разделены традиционными химическими методами; в этом аспекте изобретение обеспечивает разделение. Техническим результатом является возможность получать свободные от носителя изотопы с высокой удельной активностью, а также возможность обеспечения гарантированной доступности радионуклидов с высокой удельной активностью в течение продолжительного периода времени, например, в зависимости от периода полураспада материнского радионуклида вместо периода полураспада дочернего радионуклида. 4 н. и 11 з.п. ф-лы, 2 ил.

Изобретение относится к медицинской установке, предназначенной для выполнения инъекций пациентам элюирующего раствора, содержащего рубидий-82. Установка (1) содержит, в частности, средства (3) для вмещения генератора (G) стронция/рубидия, способного к выработке элюирующего раствора, который содержит указанный рубидий-82 и который способен загрязняться стронцием-82 и/или стронцием-85. Установка содержит: собственные средства (6) для получения показателя, соотносящегося с по меньшей мере одним параметром безопасности, который связан с максимальной пороговой величиной, соответствующей потенциально чрезмерному загрязнению указанного элюирующего раствора стронцием-82 и/или стронцием-85, и управляющие средства (5), содержащие средства (51) безопасности, которые приводятся в активную конфигурацию, когда указанный получаемый показатель достигает указанной максимальной пороговой величины указанного параметра безопасности. При этом указанные средства (51) безопасности способны в активной конфигурации управлять действиями указанных средств (4) выполнения перфузии, приводя их в указанное положение остановки для препятствования инъекции указанного элюирующего раствора пациенту. Техническим результатом является возможность введения элюирующего раствора пациентам до достижения максимальных пороговых величин и предотвращение введения элюирующих растворов при достижении пороговых значений с устранением риска ошибки за счет интеграции средств для получения показателя в медицинскую установку. 2 н. и 10 з.п. ф-лы, 2 ил.

Изобретение относится к радиоизотопным механо-электрическим генераторам с пьезоэлектрическим кантилевером. Устройство включает отдельно расположенный радиоизотопный источник постоянного напряжения в виде плоскопараллельного конденсатора, одна обкладка которого, закрепленная на первой металлической плате и содержащая пленку радиоактивного изотопа, является эмиттером, а вторая коллектором. Также предусмотрено наличие расположенной вне зоны действия радиоактивного изотопа опоры из диэлектрического материала с выступающей из нее упругой балкой-кантилевером, являющейся пьезоэлектрическим преобразователем.. Балка-кантилевер выполнена из пьезоэлектрического монокристаллического материала с бидоменной структурой и содержит на поверхностях электроды пьезоэлектрического преобразователя, выполненные из тонкопленочного металлического покрытия, к которому присоединены выводы выходного напряжения. При этом один из электродов электрически соединен с коллектором, опора балки-кантилевера содержит сквозной проем, обеспечивающий возможность регулировки вылета балки, и металлические фиксаторы положения балки, являющиеся также контактами для электровыводов. Техническим результатом является расширение области применения за счет возможности подбора и регулировки частоты выходного переменного напряжения путем изменения длины свободной части балки-кантилевера в процессе сборки. 1 ил.

Изобретение относится к генератору для получения стерильных радиоизотопов. Генератор содержит колонку с сорбентом и радиоизотопом, размещенную внутри радиационной защиты и корпуса генератора, иглу элюата, соединенную трубкой с колонкой, многоходовый кран снабжен ручкой переключения, воздушный фильтр. Верхняя часть колонки закрыта пробкой из свинца, выходная трубка из стали, являющаяся линией элюата, вставлена в нижнюю часть колонки, огибает ее боковую сторону, проходит через пробку, через воздушный фильтр, закрепленный внутри верхней части корпуса, и соединена с иглой элюирования, надетой на выходной штуцер жидкостного фильтра. Входная трубка из стали, являющаяся линией элюента, вставлена через пробку в верхнюю часть колонки и соединена с первым штуцером трехходового крана, на второй штуцер трехходового крана надет воздушный фильтр, к третьему штуцеру трехходового крана подсоединен гибкий шланг для соединения с нижней частью емкости с элюентом. Техническим результатом является повышение эффективности элюирования и выхода целевого радионуклида при повышении автоматизации процесса элюирования. 1 ил.

Изобретение относится к cпособу наработки радиоактивных изотопов в ядерном реакторе на быстрых нейтронах. Способ предусматривает использование мишеней для наработки радиоизотопов, размещаемых в облучательной сборке между втулками, и прутков, выполненных с использованием замедляющего нейтроны материала, при этом облучательную сборку помещают в боковом экране ядерного реактора на быстрых нейтронах. Вокруг облучательной сборки располагают сборки, не содержащие ядерное топливо. Быстрые нейтроны пропускают в облучательной сборке через замедляющий нейтроны материал и далее замедленные нейтроны пропускают через облучаемый материал (мишени) в облучательной сборке. Наработка радиоизотопов производится одновременно в облучательной сборке и сборках, ее окружающих, в которых содержание стали не превышает 50%. Мишени облучательной сборки имеют сечение поглощения более 1 барн при энергии нейтронов менее 0,1 МэВ. Мишени сборок окружения облучательной сборки имеют сечение поглощения нейтронов ниже 1 барн при энергии нейтронов более 0,1 МэВ. Техническим результатом является упрощение обращения со сборками при дополнительном повышении процесса наработки радионуклидов за счет использования для наработки дополнительных радиоактивных изотопов с помощью быстрых нейтронов при одновременном сохранении функции устранения тепловых нейтронов объема реакторной установки, ранее предназначенного лишь для пассивного устранения тепловых нейтронов объема реакторной установки, ранее предназначенного лишь для пассивного устранения тепловых нейтронов, при сохранении безопасности работы реактора на быстрых нейтронах. 4 н. и 4 з.п. ф-лы, 2 ил.

Изобретение относится к способу выделения изотопа 63Ni из облученной металлической мишени для использования в автономных источниках питания, например, основанных на бетавольтаическом эффекте. Способ включает нагревание металлического никеля, содержащего радионуклид 63Ni до температуры его испарения в вакуумной камере, трехступенчатую селективную фотоионизацию атомов целевого изотопа Ni путем одновременного импульсного облучения атомов пространственно совмещенными лазерными пучками с длиной волны, и с последующим выделением фотоионов 63Ni электрическим полем. Способ осуществляют при частоте повторения импульсов лазерных пучков 5-20 кГц при длительности импульса 20-100 нс, а среднюю плотность мощности лазерного излучения первой ступени выбирают в диапазоне 40÷100 мВтсм2, второй ступени - 5÷40 мВтсм2, третьей ступени - 3÷5 Втс2 при частоте повторения импульсов лазерных пучков 10 кГц при длительности импульса 20 нс. Техническим результатом является возможность осуществления технологического процесса, позволяющего в промышленных масштабах осуществлять одновременное выделение высокообогащенного радионуклида 63Ni и нанесение его на подложки. 3 з.п. ф-лы, 2 ил.

Наверх