Спектрометр заряженных частиц

Изобретение относится к приборам для дозиметрии и измерения спектров заряженных частиц. Спектрометр заряженных частиц содержит полупроводниковые детекторы, образующие телескоп, с которыми последовательно соединены спектрометрические усилители и аналого-цифровые преобразователи, причем сцинтилляционный детектор снабжен усилителем, при этом для измерения потока и частиц с двух противоположных направлений установлено четное количество полупроводниковых детекторов, при этом крайние детекторы выполнены с толщиной, меньшей толщины средних детекторов, выходы детекторов соединены с входами спектрометрических усилителей, а выходы усилителей – с входами аналого-цифровых преобразователей, выходы аналого-цифровых преобразователей соединены с входами программируемой логической матрицы. Технический результат – увеличение информативности устройства. 1 з.п. ф-лы, 2 ил.

 

Изобретение относится к приборам для дозиметрии и измерения спектров заряженных частиц.

Известны спектрометры и спектрометры-дозиметры потоков заряженных частиц с менее широким диапазоном принимаемого излучения. Подобные приборы достаточно чувствительны к низкоэнергетическим заряженным частицам, однако, более энергичные частицы, длина трека которых больше чувствительной области детекторов, в них не останавливаются. Соответственно диапазон частот измерения аналогов по сравнению с диапазоном измерения спектрометра ниже.

Например, спектрометр энергий заряженных частиц (см. SU №970980, МПК G01T 1/36, опубл. 23.05.1983) содержит соединенные последовательно полупроводниковый детектор, импульсный усилитель и амплитудный анализатор, при этом введены детектор электронов с микроканальными пластинами и коллектором, источник ускоряющего напряжения, второй импульсный усилитель, узел временного отбора. Вход микроканальных пластин детектора электронов соединен с источником ускоряющего напряжения, коллектор - с входом второго импульсного усилителя, выход которого и второй выход первого импульсного усилителя - с входами устройства временного отбора, а выход второго узла соединен с входом управления амплитудного анализатора. Подобная схема соединения характерна низким энергетическим порогом чувствительности и ограниченностью энергетического диапазона измеряемых частиц.

Спектрометр-дозиметр (см. RU №2000582, МПК G01T 1/24, G01T 1/16, G01T 1/02, опубл. 07.09.1993), использующий QUOTE -метод регистрации заряженных частиц, состоит из системы из двух QUOTE -детекторов, первый и второй выходы которой соединены с входами первого и второго блоков аналоговых измерений соответственно, первые выходы которых соединены с первыми входами первого и второго аналогово-цифровых преобразователей, снабжен экраном-заслонкой, блоком стробируемых буферных усилителей, выход которого соединен через буферный регистр с общей шиной центрального процессорного устройства, а второй и третий входы подсоединены к выходам первого и второго аналогово-цифровых преобразователей. Однако введение QUOTE -детектора вводит ограничение энергетического диапазона измерения, толщина детектора может быть меньше длины трека более энергичных частиц.

Задачей, на решение которой направлено заявляемое изобретение, является повышение информативности и расширение энергетического диапазона измерения регистрации частиц.

Технический результат, получаемый при осуществлении изобретения, заключается в расширении информативности путем обеспечения возможности измерений потока и частиц с двух противоположных направлений.

Для решения поставленной задачи спектрометр заряженных частиц, содержащий полупроводниковые детекторы, образующие телескоп, с которыми последовательно соединены спектрометрические усилители и аналого-цифровые преобразователи, причем сцинтилляционный детектор снабжен усилителем, отличающийся тем, что с целью расширения информативности путем обеспечения возможности измерений потока и частиц с двух противоположных направлений, в котором установлено четное количество полупроводниковых детекторов, крайние детекторы выполнены с толщиной, меньшей толщины средних детекторов, выходы детекторов соединены с входами спектрометрических усилителей, а выходы усилителей – с входами аналого-цифровых преобразователей, выходы аналого-цифровых преобразователей соединены с входами программируемой логической матрицы. Кроме того, крайние полупроводниковые детекторы выполнены с толщиной, в два раза меньшей толщины средних детекторов.

Сопоставительный анализ признаков заявленного решения с признаками аналогов свидетельствует о соответствии заявленного решения критерию «новизна».

Отличительной характеристикой спектрометра является использование QUOTE -метода регистрации заряженных частиц, в котором сигналы, полученные с нескольких полупроводниковых QUOTE -детекторов, сравниваются в логической матрице, что повышает информативность измерения и увеличивает диапазон.

Блок детектирования выполнен в виде четного количества (четыре) полупроводниковых детекторов, образующих телескоп, причем крайние полупроводниковые детекторы в два раза тоньше средних, выходы полупроводниковых детекторов последовательно соединены с входами спектрометрических усилителей, выходы спектрометрических усилителей соединены с входами аналого-цифровых преобразователей и последовательно соединены с входами программируемой логической матрицы.

Заявленное решение иллюстрируется чертежами, где на фиг. 1 представлена блок-схема спектрометра; на фиг. 2 – расчетные значения ионизационных потерь для кремниевых полупроводниковых детекторов.

Спектрометр заряженных частиц имеет полупроводниковые детекторы 1-4, составляющие телескоп, выходы детекторов последовательно соединены с входами спектрометрических усилителей 5-8, выходы усилителей последовательно соединены с входами аналого-цифровых преобразователей 9-12, выходы преобразователей последовательно соединены с входами программируемой логической матрицы 13, контейнер антисовпадительного охранного детектора выполнен из пластмассового сцинтиллятора, находящегося в оптическом контакте с фотокатодом фотоэлектронного умножителя, выход которого через усилитель подключен к программируемой логической матрице 13 (см. фиг. 1).

Спектрометр заряженных частиц работает следующим образом.

Заряженные частицы при взаимодействии с веществом последовательно соединенных с входами спектрометрических усилителей 5-8 полупроводниковых детекторов 1-4 вызывают ионизацию, которая описывается соотношением Бете (см. формулу (1)):

QUOTE (1)

где С - суммарная площадь, занимаемая поперечным сечением электронов, содержащихся в 1 г тормозящей среды;

z - заряд частицы, отнесенный к заряду электрона;

Z - заряд ядра в веществе детектора, отнесенный к заряду электрона;

mc2 - энергия покоя частицы;

QUOTE - безразмерная функция энергии, параметры которой зависят от физических констант среды и тормозящихся частиц;

- толщина материала, выраженная в единицах поверхностной плотности (г/см2), равная произведению толщины детекторов на плотность материала .

Вычисленные значения ионизационных потерь для полупроводниковых детекторов 1-4 показаны на фиг. 2. Толщина детекторов 1-4 равна 0,1. При прохождении заряженной частицы через полупроводниковые детекторы 1-4 выделенная в ней энергия преобразуется в выходной импульс и через спектрометрические усилители 5-8 передается на аналого-цифровые преобразователи 9-12 спектрометра заряженных частиц.

Толщину полупроводниковых детекторов d выбирают исходя из энергетических диапазонов регистрируемых частиц. Поскольку частицы сначала попадают на внешние (крайние) детекторы и должны давать соответствующие сигналы, их толщина должна быть ниже внутренних (средних). Иначе при тех же энергиях частиц из области мягкой области необходимо задействовать и внутренние детекторы, что нецелесообразно. Для удобства выбора диапазонов целесообразно толщину внешних детекторов выбирать кратной толщине внутренних. Например, в два раза тоньше. Приведенные толщины детекторов (0,05 см для внешних и 0,1 см для внутренних) охватывают практический диапазон энергий протонного излучения.

Рассмотрим работу спектрометра заряженных частиц при регистрации потока протонов.

Протоны с энергией от 1 до 8 МэВ полностью поглощаются в полупроводниковых детекторах 1 и 4 (см. фиг. 1, 2, кривая 17), т.е. в этом интервале энергий можно производить спектрометрию потока протонов с двух направлений. Протоны с энергией до 15 МэВ полностью тормозятся в детекторах 1 и 2, а также с противоположного направления в детекторах 3 и 4, что позволяет производить измерения с двух направлений в интервале энергий от 9 до 15 МэВ (см. фиг. 2 - кривые 17 и 18). Протоны с большей энергией, но до 20 МэВ, регистрируются полупроводниковыми детекторами 1-3 с одного направления, а детекторами 2-4 с противоположного направления. Протоны с энергией больше 21,5 МэВ проходят через всю систему детекторов 1-4. Так, например, при энергии протонов 40 МэВ в полупроводниковом детекторе 1 получают сигнал в энергетических единицах 1-1,4 МэВ (см. фиг. 2 – кривая 17), в детекторе 2 - 1,65 МэВ (см. фиг. 2 – кривая 18), в детекторе 3 - 2,9 МэВ (см. фиг. 2 – кривая 19), в детекторе 4 – 3,1 МэВ (см. фиг. 2 – кривая 20). Если протоны с энергией 40 МэВ попадают в систему со стороны детектора 4, получают сигнал: в детекторе 4 - 1,4 МэВ, в детекторе 3 – 1,65 МэВ, в детекторе 2 – 2,9 МэВ, в детекторе 1 – 3,1 МэВ. Таким образом, можно спектрометрировать потоки протонов с энергией больше 21,5 МэВ, а также различать направления прихода частиц. Верхний предел для определения энергии и направления частиц в данном конкретном случае с четырьмя полупроводниковыми детекторами составляет 60 МэВ. Этот предел можно расширить, если использовать более толстые детекторы 2 и 3 или увеличить общее чисто детекторов.

На фоне потока протонов можно произвести спектрометрирование потоков электронов с двух направлений в интервале энергий от 200 кэВ до 7 МэВ. Рассмотрим работу предложенного спектрометра заряженных частиц при регистрации потока электронов.

Кривые 21-24 (см. фиг. 2) соответствуют ионизационным потерям электронов в полупроводниковых детекторах 1-4. Кривая 21 пробега электронов с энергией до 0,58 МэВ характерна для тонких полупроводниковых детекторов 1 и 4, т.е. можно измерять энергию электронов с двух направлений до энергии 0,58 МэВ. Электроны с энергией выше 1,4 МэВ, но до 2,4 МэВ, регистрируются детекторами 1-3 или 2-4 с другого направления. А электроны, обладающие энергией выше 2,9 МэВ, могут проходить через детекторы 1-4. В данном случае можно измерять энергию и определять направление электронов до энергии 7 МэВ.

В целом принцип работы предложенного спектрометра заряженных частиц состоит в следующем.

Сигналы с полупроводниковых детекторов 1-4 через спектрометрические усилители 5-8 подаются в аналого-цифровые преобразователи 9-12, где преобразуются и подаются в программирующую логическую матрицу 13, которая имеет N входов и n выходов. Расчетным путем вычисляют возможные состояния выходных разрядов всех аналого-цифровых преобразователей 9-12 (т.е. состояние входных разрядов программируемой логической матрицы 13 при обоих направлениях попадания частиц и типа частиц (1 и p) при разных энергиях). После этого составляют таблицу входных состояний на входных шинах матрицы, программируют направление прихода частиц (1 бит), тип частицы (в данном случае – 1 бит) и энергию частицы (n = 2 бита). Точность измерений зависит от емкости матрицы и возможности ее наращивания. Пластический сцинтиллятор 14 исключает из анализа те события, при которых в детекторы 1-4 попадают высокоэнергичные проникающие частицы мимо апертуры телескопа.

Использование предложенного спектрометра заряженных частиц позволит:

• расширить энергетический диапазон измерений;

• независимо и одновременно измерять потоки частиц разных интенсивностей с двух противоположных направлений.

Тем самым появляется новая функциональная возможность и увеличивается информативность устройства без увеличения габаритов, веса и энергопотребления.

1. Спектрометр заряженных частиц, содержащий полупроводниковые детекторы, образующие телескоп, с которыми последовательно соединены спектрометрические усилители и аналого-цифровые преобразователи, причем сцинтилляционный детектор снабжен усилителем, отличающийся тем, что в измерении потока и частиц с двух противоположных направлений установлено четное количество полупроводниковых детекторов, при этом крайние детекторы выполнены с толщиной, меньшей толщины средних детекторов, выходы детекторов соединены с входами спектрометрических усилителей, а выходы усилителей – с входами аналого-цифровых преобразователей, выходы аналого-цифровых преобразователей соединены с входами программируемой логической матрицы.

2. Спектрометр по п.1, отличающийся тем, что крайние полупроводниковые детекторы выполнены с толщиной, в два раза меньшей толщины средних детекторов.



 

Похожие патенты:

Изобретение относится к медицинским инструментам, и более конкретно к системам и способам графического планирования и помощи в медицинских процедурах с использованием графического интерфейса инструмента.

Изобретение относится к области измерения параметров ионизирующего излучения. Способ оценки достоверности результатов измерения носимым измерителем мощности дозы на радиоактивно загрязненной местности в период формирования следа радиоактивного облака заключается в том, что определяют факт радиоактивного загрязнения поверхности блока детектирования измерителя мощности дозы при ведении радиационной разведки пешим порядком, при этом для выявления факта радиоактивного загрязнения блока детектирования проводят два измерения мощности дозы на высотах 0,1 и 3 метра над радиоактивно загрязненной местностью и сравнивают отношение полученных показаний с контрольным числом, равным 1,7, которое соответствует случаю, когда детекторный блок не загрязнен радиоактивными веществами; в случае наличия загрязненности блока детектирования радиоактивными веществами полученное отношение будет меньше контрольного значения.

Изобретение относится к охранной технике. Техническим результатом является обеспечение визуализации изображения по заданным координатам и времени.

Изобретение относится к области ускорительной техники, а именно к способам диагностики проводки импульсных сильноточных релятивистских пучков электронов (ИСРПЭ) в мощных линейных ускорителях.

Изобретение относится к радиационной безопасности. Способ измерения параметров ионизирующего излучения включает этапы, на которых измеряют четырьмя счетчиками Гейгера-Мюллера ионизирующее излучение, при этом регистрация гамма-излучения осуществляется с помощью четырех счетчиков Гейгера-Мюллера СБМ-20, на каждый из которых подано напряжение 400 В от высоковольтного преобразователя, преобразователь напряжения реализует числоимпульсный способ регулирования напряжения без использования обратной связи по высокому напряжению, при прохождении частицы через чувствительный объем СГМ возникает импульс тока, что ведет к просадке напряжения на электродах СГМ, падение напряжения усиливается предварительным усилителем, формируется в положительный электрический импульс и подается на вход микроконтроллера, данный процесс происходит в каждом канале независимо, по наличию импульсов, приходящих по всем каналам, определяется количество подключенных СГМ и выбирается необходимое время счета, подсчитанные за выбранное время счета импульсы корректируются с учетом нагрузочной характеристики СГМ, после чего откорректированное количество импульсов пересчитывается в мощность дозы в мкЗв/час и выводится на экран прибора, при включенном режиме подсчета накопленной дозы, полученное значение мощности дозы умножается на время измерения и сохраняется в ячейке памяти и в дальнейшем суммируется со следующим значением измеренной дозы и так до отключения режима подсчета накопленной дозы, схема контролирует наличие питающего напряжения и в случае его резкого пропадания или уменьшения последнее полученное значение дозы сохраняется в энергонезависимой быстродействующей памяти.

Изобретение относится к области протонной радиографии, в частности к способам формирования и регистрации протонных изображений с помощью магнитной оптики. Способ регистрации протонных изображений, сформированных с помощью магнитооптической системы, включает формирование протонного пучка, который пропускают через объект исследования, и получение цифровых изображений протонного пучка до пропускания его через объект исследования с помощью первой системы регистрации и после пропускания пучка через объект исследования с помощью второй системы регистрации, конвертор которой размещают в плоскости фокусировки магнитооптической системы, настроенной на энергию протонного пучка до прохождения им объекта исследования и обеспечивающей фокусировку протонов из плоскости объекта в плоскость изображения, последующее получение теневого изображения объекта исследования путем приведения полученных изображений пучка к одному ракурсу и попиксельного деления одного изображения на другое, при этом во второй системе регистрации перед конвертором устанавливают, по крайней мере, еще один конвертор с соответствующей регистрирующей аппаратурой и получают, по крайней мере, еще одно цифровое изображение протонного пучка, которое учитывают при получении теневого изображения объекта исследования путем приведения его с изображением пучка, полученного с помощью первой системы регистрации, к одному ракурсу и попиксельного деления одного изображения на другое, при этом расстояние L между конверторами выбирают, исходя из параметров объекта исследования и магнитооптической системы, из следующего соотношения: , где: m22 - соответствующий элемент матрицы перехода М магнитооптической системы, ∂m12/∂p - частная производная по импульсу протона соответствующих элементов матрицы перехода М, Δр - разница по средней величине импульса между протонами, которые прошли через области объекта исследования с различной оптической толщиной.

Изобретение относится к области дозиметрии и спектрометрии импульсных ионизирующих излучений ускорителей, в частности импульсного электронного и тормозного излучений.

Изобретение относится к приборостроению и может быть использовано в высоковольтной импульсной технике для диагностики импульсных источников релятивистских электронных потоков в сильном магнитном поле путем измерения поперечных скоростей релятивистских электронов.

Изобретение относится к технике измерения ионизирующих излучений и предназначено для определения радионуклидного состава и активности упакованных в контейнеры РАО.

Изобретение относится к спектрометрам для обнаружения радионуклидов ксенона. Спектрометр для определения объемной активности радионуклидов ксенона, в котором измеряемая проба представляет собой смесь газов, содержит детектирующую часть, которая выполнена с возможностью детектирования бета-излучения и гамма-излучения и которая содержит измерительную камеру, блок детектирования бета-излучения и блок детектирования гамма-излучения, при этом блок детектирования бета-излучения содержит по меньшей мере два детектора бета-излучения, а блок детектирования гамма-излучения содержит по меньшей мере один детектор гамма-излучения.

Изобретение относится к области выявления радиационной обстановки, а именно к способам поиска и обнаружения источников ионизирующего излучения (ИИИ), и предназначается для поиска точечных источников гамма-излучения. Способ определения местоположения точечного источника гамма-излучения на местности заключается в измерении мощности дозы гамма-излучения в процессе полета, при этом измерения осуществляются детектором гамма-излучения с коллиматором в виде круговой щели конической формы, размещенным на базе беспилотного летательного аппарата, в три последовательные стадии: вертикальный подъем аппарата с заданной точки на земле до достижения высоты, на которой срабатывает датчик обнаружения излучения, с последующим проведением геометрического определения участка в форме кольца с центром в точке взлета; второй подъем с любой точки внутри первого кольца с повторением всех операций первой стадии и геометрическим определением точек пересечения обоих колец; подлет на малой высоте к одной из точек, определенных на второй стадии, для точного определения местоположения источника на местности. Технический результат – повышение оперативности поиска точечного источника ионизирующего излучения на большой по площади территории. 5 ил.

Изобретение относится к термоэкзоэлектронной (ТЭЭ) дозиметрии электронного излучения и может быть пригодно для высокодозной дозиметрии электронного излучения высоких энергий (до 10 МэВ). Рабочее вещество для термоэкзоэлектронной дозиметрии электронного излучения высоких энергией на основе кристаллов фторида натрия дополнительно содержит фторид лития и хлорид меди при следующем соотношении компонентов (мол. %): NaF 98,3-98,9, LIF 1-1,5, CuCl2 0,1-0,2. Технический результат – обеспечение повышенной чувствительности дозиметрического тракта. 4 ил.

Изобретение относится к области урановой промышленности. Способ измерения обогащения в образце урана или его соединениях заключается в измерении скорости генерации в образце гамма-квантов, при этом измеряется скорость мгновенных гамма-квантов с энергией Еγ>4 МэВ, рождающихся только при спонтанном делении ядер урана-235 и 238. Технический результат – повышение оперативности определения обогащения урана. 1 табл., 1 ил.

Изобретение относится к области радиационной безопасности. Дозиметр поисковый содержит блок операционный, состоящий из детекторов гамма- и нейтронного излучений и блока обработки информации, блок индикации, состоящий из блока световой и звуковой сигнализации и дисплея, выносной блок вибрационной сигнализации, причем блок вибрационной сигнализации может стыковаться с блоком индикации с помощью контактного разъемного соединения, при этом блоки операционный и индикации представляют собой индивидуальные ударопрочные корпуса, которые при работе дозиметра без удлинительной штанги стыкуются между собой с помощью дополнительного контактного разъемного соединения, а при работе дозиметра с удлинительной телескопической штангой с проводной линией связи внутри, блок операционный стыкуется с ней в верхней ее части с помощью контактного разъемного соединения, а блок индикации с помощью контактного разъемного соединения стыкуется с ней в нижней ее части возле ручки, образуя при этом проводную электрическую связь между выходом блока обработки информации и входом блока индикации. Технический результат – повышение радиационной безопасности при поиске и регистрации ионизирующего излучения, повышение информативности об уровне ионизирующего излучения, упрощение при работе с дозиметром. 2 ил.

Группа изобретений относится к керамическим фосвич-детекторам со сплавленными оптическими элементами. Сцинтиллятор содержит большое количество композиций граната в едином блоке, имеющих структурную формулу (1): M1aM2bM3cM4dO12, в которой O представляет собой кислород, М1, М2, М3 и М4 представляет собой первый, второй, третий и четвертый металл, которые отличаются друг от друга, причем сумма a+b+c+d составляет около 8, где «а» имеет значение от 2 до 3,5, «b» - от 0 до 5, «c» - от 0 до 5, «d» - от 0 до 1, где «b» и «c», «b» и «d» или «c» и «d» не могут быть оба равны нулю одновременно, в которой М1 представляет собой редкоземельный элемент, включая гадолиний, иттрий, лютеций или их комбинацию, М2 представляет собой алюминий или бор, М3 представляет собой галлий, а M4 представляет собой ко-допант; где две композиции, имеющие одинаковые структурные формулы, не расположены рядом друг с другом и где единый блок лишен оптических поверхностей раздела между различными композициями. Технический результат – повышение временного разрешения. 3 н. и 17 з.п. ф-лы, 3 ил.

Изобретение относится к области атомной физики и может быть использовано для регистрации ионизирующих излучений. Сущность изобретения заключается в том, что способ регистрации импульсного ионизирующего излучения дополнительно содержит этапы, на которых в качестве чувствительного элемента применяют пластину из диэлектрика с высокой энергетической ценой образования свободных носителей заряда ΔЕ, например стекла KU1 (ΔЕ~150 эВ), первый контакт, находящийся на стороне пластины, ориентированной навстречу ионизирующему излучению, заземляют, а возникающий на противоположной стороне пластины отклик отрицательного напряжения по коаксиальному кабелю транслируют к регистрирующей аппаратуре, например осциллографу, при этом один конец центрального проводника коаксиального кабеля соединяют со вторым контактом чувствительного элемента и первым выводом нагрузочного сопротивления, второй конец центрального проводника коаксиального кабеля соединяют с регистрирующей аппаратурой, а оплетку коаксиального кабеля и второй вывод нагрузочного сопротивления заземляют. Технический результат – повышение достоверности измерений больших интенсивностей излучения I≈(105÷107) МВт/см2, упрощение схемы измерений. 1 ил.

Группа изобретений относится к медицинской визуализации, а именно к позитронно-эмиссионной томографии (ПЭТ). Система ПЭТ содержит память, сконфигурированную с возможностью непрерывной записи обнаруживаемых совпадающих пар событий, обнаруживаемых ПЭТ-детекторами, опору субъекта для поддержки субъекта и перемещения в режиме непрерывного движения через поле видения ПЭТ-детекторов, группирующий блок для группировки записанных совпадающих пар в каждый из множества пространственно ограниченных виртуальных кадров на основании времяпролетной информации, при этом обнаруженные события некоторых из обнаруженных совпадающих пар событий расположены в двух разных виртуальных кадрах, и группирующий блок распределяет совпадающую пару событий одному из двух виртуальных кадров, и блок реконструкции сгруппированных совпадающих пар каждого виртуального кадра в изображение кадра и объединения изображений кадров в общее удлиненное изображение. Способ ПЭТ содержит этапы, на которых перемещают субъект на опоре субъекта непрерывно через поле видения ПЭТ-детекторов, группируют записанные совпадающие пары событий в каждый из множества пространственно ограниченных виртуальных кадров на основании времяпролетной информации, при этом этап группирования включает в себя этап, на котором распределяют совпадающие пары одному из двух виртуальных кадров там, где обнаруженная совпадающая пара событий находится в двух разных виртуальных кадрах, реконструируют сгруппированные совпадающие события каждого виртуального кадра в общее удлиненное изображение. Система времяпролетной ПЭТ содержит решетку ПЭТ-детекторов, которая обнаруживает и записывает совпадающие события в режиме списка, опору субъекта, один или более процессоров, сконфигурированных с возможностью группировки записанных совпадающих пар событий в один из множества пространственно ограниченных виртуальных кадров, когда совпадающие события одной из совпадающих пар событий сгруппированы в смежные виртуальные кадры, распределения указанных обоих совпадающих событий общему виртуальному кадру на основании времяпролетной информации, реконструкции изображения кадра из каждого виртуального кадра и объединения изображений кадра в непрерывное удлиненное изображение. Использование изобретений позволяет получить распределенную реконструкцию данных в режиме списка при непрерывном движении стола. 3 н. и 12 з.п. ф-лы, 4 ил.

Группа изобретений относится к формированию временных меток обнаруженных квантов излучения и находит применение в области физики частиц с высокой энергией. Устройство содержит пиксельную матрицу оптического детектора, блок срабатывания метки времени и блок синхронизации. Блок срабатывания метки времени определяет частоту срабатывания пиксельной ячейки для пиксельных ячеек в пределах пиксельной матрицы оптического детектора. Блок срабатывания метки времени заставляет блок синхронизации формировать метку времени на основе частоты срабатывания пиксельной ячейки. Технический результат – улучшение подавления шума при формировании временных меток обнаруженных квантов излучения в областях применения физики частиц с высокой энергией. 6 н. и 9 з.п. ф-лы, 5 ил.

Изобретение относится к области регистрации наносекундных импульсов мягкого рентгеновского излучения (МРИ) с получением информации о спектре излучения. Технический результат – расширение эксплуатационных возможностей сцинтилляционного детектора, повышение технологичности конструкции, сборки и обслуживания сцинтилляционного детектора. Сцинтилляционный детектор для регистрации импульсного мягкого рентгеновского излучения дополнительно содержит световод, разделенный на приемный и передающий отрезки, фильтр излучения выполнен сменным и закреплен в разборном держателе, герметичный соединитель, во внутрь которого вакуум плотно установлен приемный отрезок световода таким образом, что торцы приемного отрезка световода и герметичного соединителя расположены в одной плоскости и образуют оптический вход, к которому при помощи прижима поджат пленочный сцинтиллятор, другой торец приемного отрезка световода и оба торца передающего отрезка световода оснащены самоцентрирующимися оптическими коннекторами, герметичный соединитель снабжен вакуумным уплотнением для размещения на стенке-границе вакуумного объема, защитную крышку, установленную на герметичном соединителе поверх прижима и используемую для фиксации разборного держателя, коннекторы приемного и передающего отрезков световода соединены друг с другом с помощью оптического адаптера, другой коннектор передающего отрезка световода подключен к фотоприемнику. 13 з.п. ф-лы, 4 ил.

Группа изобретений относится к области радиологической визуализации, области эмиссионной томографической визуализации, области детекторов излучения и связанным областям. Сущность изобретений заключается в том, что устройство радиологической визуализации содержит множество элементов, преобразующих излучение в свет; слой отражателя, расположенный вокруг множества преобразующих излучение элементов; слой отражателя обернут вокруг множества преобразующих излучение элементов без адгезива между преобразующими излучение элементами и слоем отражателя, слой отражателя содержит выступающие разделительные элементы или структуры, эффективно обеспечивающие воздушный зазор между слоем отражателя и преобразующими излучение элементами, достаточный для поддержания полного внутреннего отражения на внутренней поверхности преобразующих излучение элементов. Технический результат – повышение пространственного разрешения устройства. 4 н. и 9 з.п. ф-лы, 8 ил.

Изобретение относится к приборам для дозиметрии и измерения спектров заряженных частиц. Спектрометр заряженных частиц содержит полупроводниковые детекторы, образующие телескоп, с которыми последовательно соединены спектрометрические усилители и аналого-цифровые преобразователи, причем сцинтилляционный детектор снабжен усилителем, при этом для измерения потока и частиц с двух противоположных направлений установлено четное количество полупроводниковых детекторов, при этом крайние детекторы выполнены с толщиной, меньшей толщины средних детекторов, выходы детекторов соединены с входами спектрометрических усилителей, а выходы усилителей – с входами аналого-цифровых преобразователей, выходы аналого-цифровых преобразователей соединены с входами программируемой логической матрицы. Технический результат – увеличение информативности устройства. 1 з.п. ф-лы, 2 ил.

Наверх