Устройство для создания невзаимного фазового сдвига линейно поляризованных колебаний

 

1 м 19 Vi

СПИ

Сома Соеетскиа

Сониалистическиз

Рессублик

ИЗОБРЕТЕНИЯ

К АВТОРСКОМУ СВИДЕТЕЛЬСТВУ

Зависимое от авт. свидетельства №

Заявлено 08.1.1968 (№ 1208029/26-25) с присоединением заявки №

Приоритет

Опубликовано 12.Ш.1973. Бюллетень ¹ 14

Дата опубликования описания 25Х.1973

M. Кл. Н 01s 3/00

Комитет оо целом изобретений и открытий ори Сосете МИнистрое

СССР

УДК 621.375.8 (088.8) Авторы изобретения

Д. П. Лукьянов и А. Ф. Рогачев

Заявитель

УСТРОЙСТВО ДЛЯ СОЗДАНИЯ НЕВЗАИМНОГО ФАЗОВОГО

СДВИГА ЛИНЕЙНО ПОЛЯРИЗОВАННЫХ КОЛЕБАНИЙ

Изобретение относится к области применения приборов квантовой электроники и может быть использовано в оптических системах связи и в светолокаторах.

Известны невзаимные фазосдвигающие устройства, обеспечивающие дифференциальный фазовый сдвиг между встречными колебаниями в оптическом диапазоне длин волн, использующие фарадеевские ячейки, размещаемые в аксиальных магнитных полях.

Однако эти. устройства характеризуются сильной зависимостью от внешних магнитных полей.

Целью изобретения является устранение влияния внешних однородных магнитных полей и увеличение дифференциального фазового сдвига. Это достигается тем, что устройство выполнено в виде двух ячеек Фарадея, между которыми помещена полуволновая пластина, кристаллографические оси которой ориентированы произвольно в плоскости, нормальной к направлению распространения колебаний.

На чертеже показано устройство для создания невзаимного фазового сдвига со следующими условными обозначениями: 1 — четвертьволновая пластина; 2 — магнитооптическая ячейка; 8 — полуволновая пластина;

4 — катушки, создающие встречно направленные магнитные поля.

Устройство работает следующим образом.

Линейно поляризованное колебание, распро5 страняющееся слева направо, с помощью пластины л/< 1 превращается в колебание, поляризованное по правому кругу, а после первой магнитооптической среды 2 и полуволновой пластины 8 оно приобретает лево10 круговую поляризацию. После прохождения второй магнитооптической среды 2 и пластины л/4 1 колебание вновь превращается в исходное линейно поляризованное. Аналогичные превращения претерпевает колебание, 15 распространяющееся во встречном направлении. Результирующее значение невзаимного фазового сдвига после прохождения двух ячеек составляет

y=2R (О, 1+Оз/ ), где Нь H — напряженности магнитного поля;

l>, l.; — длины первой и второй ячеек соответственно;

25 R — постоянная Верде.

Для однородного внешнего магнитного поля невзаимные фазовые сдвиги в соседних ячейках компенсируют друг друга, а величи373806

Предмет изо бр етения

Вид 6 вад

Составитель А. Запольский

Техред Л. Богданова

Корректор А. Васильева

Редактор М. Струве

Заказ 1448/17 Изд. № 1303 Тираж 780 Подписное

ЦНИИПИ Комитета по делам изобретений и открытий при Совете Министров СССР

Москва, Ж-35, Раушская наб., д. 4/5

Типография, пр. Сапунова, 2 на остаточного дифференциального фазового сдвига составляет

Ьр = 2RH„..Ë/, где Н„, — внешнее магнитное поле;

Al — разность толщин соседних магнитооптических сред.

Относительное уменьшение влияния в нешД1 него магнитного поля пропорционально

l иможет быть сделано меньше, чем 10 — .

Таким образом, описываемое устройство позволяет уменьшить влияние внешнего магнитного поля более, чем в миллион раз, при

3TQM остальные параметры невзаимного фазосдвигающего устройства сохраняют свои высокие значения.

Устройство для,создания. невзаимного фазового сдвига линейно поляризованных колебаний, содержащее ячейку Фарадея и. четвертьволновые пластины, отличающееся тем, что, с целью увеличения дифференциального фазового сдвига и исключения влияния внешних магнитных полей, оно выполнено в

10 виде двух ячеек Фарадея, между которыми помещена полуволновая пластина, кристаллографические оси которой ориентированы произвольно в плоскости, нормальной к направлению распространения колебаний, при15 чем направления кристаллографических осей четвертьволновых пластин совпадают между собой.