Способ определения полных моментовначального и конечного состояний приидентификации автоионизационных резо-hahcob b atomax

 

Союз Советскнк

Соцнапнстическна

Республик

ОПИСАНИЕ

ИЗОБРЕТЕНИЯ

К АВТОИ:КОМУ Св ВТИЛЬСТВУ

От1ублнкоеано 23.0181. бюллетень N9 3

Дата опубликования описания 250181

Р )м. кд.з

601 N 21/21

Государствениык комктет

СССР во делам изобретений я открмтяк (53) УД(535. 8 (088.8) (72) Автор изобретения

Н. A. Черепков

Физико-технический институт им. A. Ф. Иофф (7! ) Заявитель (54) СПОСОБ ОПРЕДЕЛЕНИЯ ПОЛНЫХ МОМЕНТОВ НАЧАЛЬНОГО

И КОНЕЧНОГО СОСТОЯНИЙ ПРИ ИДЕНТИФИКАЦИИ

АВТОИОНИЗАЦИОННЫХ РЕЗОНАНСОВ В АТОМАХ

Изобретение относится к атомной физике и может быть использовано при изучении автоионизационных резонансов атомов.

Известен способ экспериментальной идентификации дискретных возбужденных состояний в атомах путем Изучения расщепления спектральных линий в магнитном поле (1).. l0

Однако ширина автоионизационных резонансов(100,см ") намного превышает расщепление в доступных магнитных полях (1 см в полях 10 Э) .

-1 4

Наиболее близким к предлагаемому по технической сущности является спо- 1з соб идентификации автоиониэационных резонансов, обнаруженных в спектрах фотопоглощения атомов, использу1ощий теоретические представления о схемах связи, а также правило Хунда, откуда 110 виду спектра устанавливают классификацию резонансов (2 1

К недостаткам способа относиТся низкая достоверность, особенно в случаях, когда спектр оказывается сложным

Цель изобретения — повышение достоверности определения полных моментов начального и конечного состояний при идентификации автоионизационных 30 резонансов в атомах элементов Ill группы периодической системы (имеюцих один электрон в наружной подоболочке). указанная цель достигается тем, что после измерения сечения фотопоглощения, измеряют в максимуме каждо- го резонанса степень поляризации фотоэлектронов в направлении спина фотонов при облучении источником поляризованного по кругу света с шириной спектра, равной ширине резонанса, затем по формуле определяют значения степени поляризации Р для всех возможных значений полных моментов начального и конечного состояний резонансного перехода, и, сопоставляя их с измеренной степенью поляризации, определяют искомые величины.

В формуле (1)

С вЂ” орбитальный момент электрона в начальном состоянии, 798560

4 полный момент электрона в начальном состоянии, орбитальный момент фотоэлектрона, полный момент фотоэлектрона, фаза фотоэлектрона, приведенный дипольный матричный элемент, определяемый,соотношением

Е1

Формула изобретения

Составитель А. Смирнов

Редакто В. Жиленко Тех е A. Ач Ко ректор Н. Швыдкая

0012/ 2 тираж Подписное

ВНИИПИ Государственного комитета СССР по. делам изобретений и открытий

113035 Москва Ж-35, Раушская наб., д. 4 5

Заказ

Филиал ППП "Патент", r. Ужгород, ул. Проектная, 4 () Е„ „(I.) äy Е =I ax)e,Е1 (2)

Р 1Е- — волновая функция электрона в начальном состоянии, ° Й Е1 „ — волновая функция фотоэлектрона с энергией Я

Из формулы (1) следует,что степень 2О поляризации фотоэлектронов в резонансе . зависит от значений полных моментов начального и конечного состояний резонансного перехода.

Способ определения пОлных моментов начального и конечного состояний автоионизационных резонансов в атомах заключается в следующем.

Газообразный пучок исследуемых атомов, получаемый испарением жидкого металла в кювете при 1000 С, облу ) чают неполяриэованным или поляризованным светом и измеряют сечение фотопоглощения. При энергиях фотонов, совпадающих с энергией резонансов и5 ширине спектра источника света, не превышающей ширину резонанса, облучают тот же пучок исследуемых атомов поляризованным по кругу светом и измеряют степень поляризации образующихся при этом фотоэлектронов в на- 4Q правлении спина фотона. Если энергия фотонов превышает порог ионизации следующей за наружной подоболочкой, то производят энергетический анализ фотоэлектронов и выделяют те из них, 4 которые были выбиты из наружной подоболочки. Анализ степени поляризации фотоэлектронов производят, например " с помощью детектора Мотта. Измеренную степень поляризации сравнивают с расчетными значениями, полученными на основе формулы (1) и измеренного сечения фотопоглощения для разных возможных значений полных моментов начального и конечного состояний, и из условия совпадения измеренной сте- $5 пени поляризации с расчетной определяют моменты начального и конечного

:состояний с большой достоверностью.

Предлагаемый способ определения полных моментов начального и конечного состояний автоионизационных резонансов в автомах элементов 1И группы позволяет получить эти величины экспериментально, и поэтому является достоверным.

Способ. определения полных моментов начального и конечного состояний при идентификации а..тоионизационных резонансов в атомах, возникающих при фотопоглощении, о т л и ч а ю щ и йс я тем, что, с целью повышения достоверности определения полных моментов начального и конечного состояния в атомах элементов В группы периодической системы, осуществляют облучение атомов источником поляризованного по кругу света с шириной спектра, равной ширине резонанса, измеряют в максимуме резонанса степень поляризации фотоэлектронов в направлении спина фотонов, затем по формуле а (е;,a„„i„)

2 +1) (-1 Y I 2, Ч " Е1 Ь Е1Ь! t.l. 1" -II21 31 4 %

j„1 2 (-1> Е" d,,"-d, а" (е;,Е„3„)а(Е,,ЕД,) где — орбитальный момент электрона в начальном состоянии; полный момент электрона в начальном состоянии, Е4 — орбитальный момент фотоэлектрона, 31,12- полный момент фотоэлектро 1а, 6p — фаза фотоэлектрона; а(Е Е 1)- приведенный дипольный матричный элемент, определяют значение степени поляризации Р для всех возможных значений полных моментов начального и конеч-. ного состояний резонансного перехода, и,сопоставляя их с измеренной степенью .поляризации, определяют исковые величины.

Источники информации, принятые во внимание при экспертизе

Собельман И. И. Введенйе в теорию атомных спектров. М., 1963, с. 330.

2. He i nzmann V. "J . Phys".. В, 11, 399, 1978.