Способ моделирования эволюции материи

 

Изобретение относится к способам физического моделирования и может быть использовано для исследования явлений необратимости, релятивистских волновых процессов и полей в функциональном пространстве . Целью изобретения является расширение области применения и повышение точности моделирования. Способ рееализуется на распределенной параметрической зонной системе, содержащей индуктивные элементы 1, резисторы 2, инверсные емкости 3, конденсаторы 4, проводимости 5, инверсные индуктивности 6, сердечники 7 с обмотками накачки 8, подмагничивания 9 и резонансными 10, резисторы 11, 12, выключатели 13, переменные конденсаторы 14, параметрические диоды 15 и генераторы накачки и смещения. Изменением величины сигналов накачки и смещения обеспечивается наблюдение эволюции колебательной системы посредством ее циклического перевода через зоны устойчивость - хаос - неустойчивость-- хаос - устойчивость - ..,. 1 с.п. ф-лы, 7 ил. сл

СОЮЗ СОВЕТСКИХ

СОЦИАЛИСТИЧЕСКИХ

РЕСПУБЛИК (51)5 G 09 В 23/06

ГОСУДАРСТВЕ ННЫЙ КОМИТЕТ

ПО ИЗОБРЕТЕНИЯМ И ОТКРЫТИЯМ

ПРИ ГКНТ СССР

ОПИСАНИЕ ИЗОБРЕТЕНИЯ

К АВТОРСКОМУ СВИДЕТЕЛЬСТВУ (21) 4686968/12 (22) 03.05.89 (46) 30.09.91. Бюл. М 36 (71) Харьковский институт радиоэлектроники им. акад. M.Ê.ßíãåëÿ (72) П.И,чередников (53) 621.373 (088.8) (56) Авторское свидетельство СССР

¹ 1216822, кл. Н 03 К 3/53, 1982. (54) СПОСОБ МОДЕЛИРОВАНИЯ ЭВОЛЮЦИИ МАТЕРИИ (57) Изобретение относится к способам физического моделирования и может быть использовано для исследования явлений необратимости, релятивистских волновых процессов и полей в функциональном пространстве. Целью изобретения является Ж,, 1681322 Al расширение области применения и повышение точности моделирования. Способ рееализуется на распределенной параметрической эонной системе, содержащей индуктивные элементы 1, резисторы 2, инверсные емкости 3, конденсаторы 4, проводимости 5, инверсные индуктивности 6, сердечники 7 с обмотками накачки 8, подмагничивания 9 и резонансными 10, резисторы 11, 12, выключатели 13, переменные конденсаторы 14, параметрические диоды

15 и генераторы накачки и смещения. Изменением величины сигналов накачки и смещения обеспечивается наблюдение эволюции колебательной системы посредством ее циклического перевода через эоны

"устойчивость — хаос — неустойчивость — хаос — устойчивость — ...". 1 с.п. ф-лы, 7 ил.

1681322

Изобретение относится к физическому моделированию и может быть использовано для исследования явлений необратимости, релятивистских волновых процессов и полей в функциональном пространстве.

Целью изобретения является расширение области применения и повышение точности моделирования.

На фиг,1 представлено одномерное звено параметрической эонной (пазонной) системы; на фиг.2 — эволюция устойчивых пазонных колебаний; на фиг.3 и 4 — эволюция неустойчивых затухающих и нарастающих пазонных колебаний соответственно; на фиг.5 — эволюция хаотических колебаний в пазонной системе; на фиг,6 — аналогия квантовой и пазонной систем; на фиг. 7— энергетические зоны эволюции пазонной .системы.

В предлагаемой модели реализовано представление об аналогии явлений в системах различной природы, которое базируется на использовании нелинейного функционального пространственно-временного континуума. Это позволяет на основе законов сохранения и материальных уравнений построить эквивалентную функциональную схему исследуемого явления путем выделения структурных элементов, связанных только с одним видом энергии.

Так, в механике можно выделить три типа таких элементов: инерционные m (масса), податливые п и трения (сопротивления v; в электродинамике — магнитная,и, электрическая е проницаемости и проводимость 0; в . электротехнике — индуктивности L, конденсаторы С и резисторы R.

Это позволяет моделировать системы различной природы посредством одной параметрической паэонной системы, представляющей собой набор взаимосвязанных нелинейно-параметрических колебательных подсистем с селективно взаимодействующими на собственных мгновенных частотах резонансных контуров в устойчивых,неустойчивых, хаотическихэнергетических зонах или при переходах между ними.

Преобразование системы обусловлено параметрами интегральной модуляции системы источниками энергии накачки.

В пазонной электромеханической аналогии в качестве обобщенных зарядов Q, потокосцеплений ф токов i, напряжений U и соответствующих им обобщенных координат Хл (n=1, 2, 3), импульсов Р, скоростей v, сил f, электрических 0 и магнитных В индукций, а также плотности тока j и напряжения

U используются произведения двух функций зависимой переменной и динамического параметра в виде:

0 =С-И-+Ф

5 dt dt у= — + Q

dQ 0

dt Й

10 i C du+U dc

dt di

U =1 — +!—

di Ф

dt dt

Х =и — +Р

dP dn

dt dt

Р =m — +Х

dX dm

20 бс и

v=n +f

df dv бт сй

25 dv dm

f =m — +ч

dt dt

D,da+B

dt дт

В= +Π— ; dt dt

dE ба

)=я +Е

U =,и +Й вЂ” -.

dt dt

40 Приведенные выражения, применяемые для исследования нелинейных и нестационарных процессов, показывают воэможность получения соответствующих порций энергии (пазонов) при квантовании

45 как переменных, так и параметров, что демонстрирует связь непрерывных величин и процессов с дискретными, Обобщенные 0 и ф Х,и Р позволяют получить формулы для электрической еэ и механической ям полных

50 (колебательных) энергий; я = LI2+CU2+i0 (И + U Q 4С .

dt dt г„=п ч +nf +vX + fP г dm dn. бт dt

Р =Р +Р+P ь;

Раб=Ров+Рст, 1681322 д (Щ ах

Pn = — (I R+U G);

1 2 2

2 иР(t)—

10! с

chPB i арф

20 д !1

Р f1

= а11

8t2 г дг f дтг дг з

= аз1

8tã

+ а12 + а13 !1, B l1 дt дХ аг !2

+a22 +агз !г: д!г дт дХ2 дг !з дХ2 д!3

+ аазг д + а33 !3, дt

P, = — (l7J Ыс+ОГ(Udt);

P« = — (ф +9 ) а! aU

2 а1 дт — ("+ ")

2 Bt дс где Рл — мощность активных потерь, обусловленных резисторами R и проводимостями 6, P> — мощность, связанная с внутренней энергией в инверсных реактивностях 7иГ;

Р,a — полная обменная мощность;

P0a — обменная внутренняя мощность, генерируемая системой за счет изменения иО;

PcT — сторонняя мощность, затрачиваемая накачкой при модуляции параметров и С.

Предложенная модель обеспечивает исследование автоволновых процессов, как процессов самоорганизации открытых, существенно нелинейных и.сильно неравновесных систем, Такие трехмерные системы можно изучать с помощью трехконтурной пазонной системы, математическая модель которой имеет вид; где !1,2,3,4 и 11,2,3 функции, зависящие от зарядов и потокосцеплений контуров; а11 — с !3 — постоянные коэффициенты, включающие геометрические и электрические параметры контуров.

Аналогичная система получается и относительно напряжения для симметричной пазонной системы.

Для многих задач нелинейную зависимость отклика системы В (B -fi,г,з — магнитная индукция при единичных значениях площадей и витков магнитных сердечников) на внешнее воздействие тока накачки можно аппроксимировать гиперболическим синусом = аЬЬРВ, где аир— коэффициенты аппроксимации; 7— - средняя длина магнитной линии в сердечнике. С учетом принятой аппроксимации преобразуем одно из уравнений системы к виду

cI i 1 дг! — +a(t) — +((t) I; д! дх оР (t) д1 а(С) =(aQ+R С+С (т)); ((t) = (0 (R + Ец (t ) ) + С Lg (t) ); где йР (t) — мгновенная скорость подсистемы; а (t) — коэффициент демпфирования;

25 g (t) — коэффициент расстройки;

Lg и L — динамическая и статическая индуктивности;

I ll

Lg (t), Lg (t) — первая и вторая проиэводНЫЕ 13.

Величины постоянных коэффициентов, значения частот и интенсивностей внутренних и внешних сил определяют класс вырождения пазонных уравнений (PZ-уравнения), Соответствующие преобразования PZ-уравнений позволяют получить аналоги большого класса математических моделей, в том числе

1) если интенсивность накачки и сигнал подсистемы по модулю сравнимы с едини40 цей (! j381=1; I! =1, а(t) =0). то получают нелинейное уравнение в частных производных гиперболического типа, при !

/3 В < < 1;!!! (С 1 — линейное;

2) если в подсистеме движение равно45 д! мерное = сопи (отсутствует) ускоре31 д ние =0 и выполняются предыдущие а

50 условия, то получают соответствующие параметрические уравнения (уравнения теплопроводности или диффузии с внутренними источниками;

3) если в подсистеме выполняются условия предыдущих пунктов и отсутствуют потери, то получают соответствующие эллиптические уравнения;

4) если процессы не зависят от пространственных координат, то выполнение предыдущих пунктов позволяет получить

1681322

CIQn тп Оп, дт

d Sl бх!

CIt

20

-дР

rot Н = -)-JcT д1

ivB=р +р — „

Е = ashbD;

Й = аФ,ВВ;

)ст = — f Edt;

U= — Н;

Ост = — ) Hdt

PZ-уравнения колебательного типа — Дуффинга, Матье-Хилла, Льенара и др.

Для обобщенных термодинамически;. сил Xi с координатами xi, потока 3i и энтропии Я (слева) предложены соответствующие электрические варианты аналогий (справа):

31 = =klyX<, dxi

Clt

1 бьат =U да

dt dt где klan — коэффициенты взаимности Онсагерэ;

Ti — температура среды.

Принцип интегральной модуляции параметров среды позволяет ввести понятие

"магнитного заряда" и магнитных источников и стоков, а с учетом законов сохранения и направленности получить и моделировать нелинейные симметричные уравнения Максвелла в виде: дВ

rot Е = - — - Π— Ост, dlv Р =р +p дт где о,р, e — удельные (объемные) величины; р =q/v, р„=qc / v — плотности "магнитных зарядов" в проводящей среде и стороннего поля;

U, Ост — плотности напряжений, индуктируемых полем в проводящей среде и стороннего поля;

),)ст — плотности токов, индуктируемых полем в проводящей среде и стороннего поля.

Способ заключается в построении физической модели эволюции материи на при25

55 мере колебательной пазонной системы, исходя из эквивалентной структурной схемы модели руемого явления.

ts предлагаемом способе используется распределенная пазонная система (PZnS), содержащая погонные комплексные нелинейные параметры такие, как сопротивления Z(r), включающие в данном случае индуктивности 1 (L), резисторы (активные потери) 2 (Rn) и инверсные емкости 3 (Э=1/С), а также проводимости Y(r), включающие конденсаторы нелинейной емкостью 4 (С), проводимости 5 (о) и инверсные индуктивности 6 (Г=1/(), гдето(Х,Y,Z) — пространственный вектор координат.

Нелинейная индуктивность 1 пэзонного звена (фиг.1) содержит два магнитных сердечника 7 с обмотками 8 накачки (Wm) и подмагничивания 9 (Wp), соединенными последовательно и согласно, а также резонансными (W) обмотками 10, соединенными последовательно и встречно. Модулируется индуктивность 1 контуром накачки, в котором последовательно с обмотками 8 (Wm) включены резисторы (активные потери) 11 (Rm), а контур подключен к выходу генератора накачки (Vl(t)) (не показан), Контур подмагничивания содержит резисторы (активные потери) 12 (Rp) и подключен к источнику подмагничивания Чо (не показан).

Последовательно с индуктивностью 1 включены переменный резистор 2 (Rn и линейный переменный конденсатор 3 (С ). последний может отключаться выключателем

13. Конденсатор 4 с нелинейной емкостью содержит линейный переменный конденсатор 14 (С) и параметрический диод 15, причем последний может отключаться выключателем 13. Управляется параметрический диод сигналом с выхода генератора

Vc(t) (не показан) и источником смещения Ч, (не показан), Нелинейная емкость 4 зашунтирована переменными резисторами (проводимостями) 5 (о) и линейной индуктивностью 6 (1 ), которые можно отключать

1 выключателем 13.

Рабочие токи нелинейных индуктивностей 1 задают источником подмагничивания, а нелинейных емкостей 4 — источником смещения (регулировкой резистора 16). Частоты генераторов Vc(t) и Vc(t) управляются (синхронизируются) задающим (общим) генератором. В дальнейшем под накачкой (генератор накачки) понимается интенсивность энергии на выходе соответствующего усилителя мощности, причем частоту и фазу сигнала накачки можно изменять одновременно (задающим генератором) или раздельно (генераторами Чi(t) и Vc(t)).

1681322

5

15

30

50

Выбором параметров резонансного контура можно получить мягкий (плавный) переход и эволюцию движений в самой зоне. Плавное изменение параметров путем плавного увеличения интенсивности накачки или линейных параметров приводит к плавной деформациии PZtk к первой зоне.

Плавная эволюция движений приводит во вторую зону неустойчивости, Аналогичный механизм эволюции движений наблюдается в высших зонах неустойчивости, Кроме того, как в самих зонах, так при переходе из зоны в зону вариацией параметров элементов $ЯЙ и накачки можно получить стационарные (фиг.2) и нестационарные колебания (фиг.3 и 4). На фиг.5а, б, в приведены осциллограммы движений в зонах; на фиг.5г, д — хаотические колебания при переходе из одной зоны в другую. На эволюцию движений в зоне влияет форма тока и напряжение накачки. Анализ полученных результатов показывает, что при. параметрическом возбуждении отсутствуют переходные процессы, реакция определяется интервалом времени перехода параметра из одного состояния в другое. При силовом — по классическому закону, т,е. переходные процессы по времени равны 2-10 периодам PZnk.

На фиг.6 приведены графики квантовых зависимостей V(x) — потенциал, F(x) — сила, действующая на электрон, у — волновая функция и соответствующие им классические величины, Lg(t) — динамический параметр, Lg (t) — скорость изменения g(t), f— пазонная функция.

На фиг. 7 приведены результаты расчета зон эволюции соответственно для первой зоны (п = 1, (< = 1/2, где п — номер зоны неустойчивости, (— критическая частота) и второй зоны n = 2, @ = 1. Границы зон возбуждения колебаний для линейной системы (К =. О) обозначены квадратной штриховкой. Для мягкого режима нелинейной системы (К > 0) границы зоны возбуждения поворачиваются вправо относительно критических частот g> и ф (вертикальная штриховка эон). Для жесткого режима(К < О) зоны поворачиваются влево (горизонтальная штриховка зон) и углы поворота зон тем больше, чем больше по модулю степень нелинейности коэффициента К и амплитуда начальных колебаний ао.

На фиг.7 пунктиром приведены зоны неустойчивости с учетом нелинейности и затухания для трех характерных коэффициентов амплитуды стационарных колебаний, равных А=-1, 0; 1. Учет только затухания (A=O) ограничивает зоны неустойчивости при малых коэффициентах снизу, т.е. зоны не стягиваются к соответствующей критической частоте g) или @. Чем больше затухание, тем больше смещение зон возбуждения для первой зоны в сторону меньших критических частот, для второй — в сторону больших, Таким образом, изменяя активные потери, интенсивность внешних и внутренних сил, можно создавать различные режимы в пазонной системе. Характерны два режима . при коэффициенте глубины модуляции

mn - m > (первое значение параметра) (фиг,7) наблюдаются скачки через следующие зоны эволюции "устойчивость — хаос — неустойчивость — хаос — устойчивость — ..."; при

m> = mz (второе значение) или п1з (третье значение) возможен плавный переход из одной зоны неустойчивости в другую. Следует отметить, что "чистых" зон эволюции как таковых нет, так в зонах устойчивости наряду с аттракторами возможны стационарные периодические колебания, в зонах неустойчивости (аналоги странных аттракторов)— стационарные, нестационарные и случайные движения, в переходных зонах — стационарный и динамический хаос, скачки и другие виды колебаний.

Теоретические и экспериментальные исследования приведенных зон эволюции показывают, что для устойчивых зон характерно не только отсутствие движений (невозможность колебаний), но при определенных условиях наблюдаются периодические и случайные движения. Устойчивые зоны в режиме запрета движений (большие потери, слабая интенсивность взаимодействующих сил и т.п.) можно сравнить с запрещенными энергетическими зонами квантовых систем.

Зоны возбуждения (неустойчивые) можно трактовать как разрешенные энергетические зоны квантовых систем.

Тогда переходные зоны (зоны хаоса) можно сравнить с уровнями перехода с одкого энергетического уровня на другой, а пазонную функцию — как виртуальное состояние частицы, которая может занять один иэ соседних энергетических уровней в потенциальной яме. 8 этих зонах происходит переход активной среды из одного энергетического состояния в другое, что изменяет исходную структуру системы, Этот период можно использовать для моделирования фазовых переходов в средах с различной формой движения материи, Реализация предложенного способа показывает следующее. . Пазонная модель эволюции материи отражает общее свойство множества сосуществующих элементов среды 4-мерного

1681322

10

20 функционального пространственно-временного пространства, обмен веществом и полем в каждой точке которого (локальный пазонный процесс) обусловлен причинноСледственными связями между импульсами и координатами внутренних и внешних сил в элементарном объеме распределенной материальной среды. Пазонная математическая модель движения материи построена на основе трехмерных элементарных структур с внутренними и внешними силами, содержащими по три ортогонально расположенных друг к другу Г-образных звена с сосредоточенными нелинейно-параметрическими последовательными погонными сопротивлениями и шунтирующими проводимостями. Элементарные структуры располагают и соединяют согласно структуре исследуемого пространства — оригинала, 2. Установлена пазонно-релятивистская аналогия, при которой обобщенной координате соответствует электрический заряд (потокосцепление), обобщенной скорости — сила тока (напряжение), импульсу количества движения — потокосцепление (заряд), моменту количества движения — момент электрического движения, зависимостям свойств элементов среды и гравитоинерционных полей от обобщенной скорости — зависимости свойств возбуждаемой среды (элементов элементарных структур) и электромагнитных (электрических и магнитных) полей от напряженностей электрического или магнитного полей (силы тока или напряжения), релятивистским силе и энергии, пропорциональным соответственно производным от произведений массы на обобщенную координату и от произведения импульса количества движений на обобщенную координату по времени — пазонные электрическая сила и энергия, пропорциональные соответственно производным от произведения индуктивности (емкости) на силу тока (напряжение) и от произведения потокосцепления на электрический заряд по времени.

3. Явление пазонной сверхпроводимости. заключающееся в том, что при выполнении условий квантового пазонного резонанса между параметрами и полной фазой волны (длиной когерентности) электронного конденсата и параметрами и полной фазой обменных квантов колебаний активной среды сверхпроводника происходит эффективное электрон-потенциально-фононное взаимодействие, обусловленное периодичностью разнополярных обменных импульсов силы, пропорциональных градиенту потенциальной энергии, скоростям

55 изменения зарядов, параметров и фаз активной среды, причем пазонное моделирование использует аналогию: электронным орбитам и запрещенным энергетическим зонам соответствуют эоны эволюции, волновым функциям — PZ-функции, квантовым обменным импульсам силы — разнополярные обменные импульсы силы тока (напряжения), периодам "холодного" и динамического параметра — соответственно кратные периоды кристаллической решетки и волновой функции, 4. Пазонный закон взаимного превращения и сохранения обобщенных координат и импульсов вещества и поля в открытой системе заключается в том. что мгновенное значение потока мощности через элементарный обьем среды равно сумме скоростей изменения внутренней полной энергии, энтропии (диссипативных, соответствующих обменных внутренних и внешних мощностей), генерируемых изменение обобщенных скоростей и силы обменной свободной мощностью, обусловленной интегральной модуляцией среды внешней силой.

5, Зоны эволюции материи определяются (обусловлены) диссипативными свойствами системы, интенсивностью и полными фазами внешних и внутренних взаимодействующих в среде сил, причем при постоянных параметрах среды зоны стягиваются к дискретным критическим частотам (скоростям движения, рациональным или иррациональным значениям величин расстройки), при жестком нелинейном режиме возбу>кдения зоны смещаются в сторону низких, а при мягком — в сторону высоких критических частот, увеличением интенсивности поля накачки модуляции среды создают условия дискретного перехода через эоны "устойчивость — хаос — неустойчивость — хаос — устойчивость — ..." в высшую зону "хаос", дальнейшее увеличение интенсивности накачки способствует перекрытию соседних зон и обуславливает плавный эволюционный переход в высшую зону "хаос": а) Эволюцию материи можно моделировать как с учетом детерминирования, так и случайных начальных условий в Р2,5, причем механизм отбора единый, "выживает" движение {эффективное развитие), период колебания которого кратный интервалу между экстремумами скорости изменения параметра среды за период интегральной модуляции, максимальное значение амплитуды колебаний совпадает с моментом отрицательного экстремума скорости изменения параметра среды, а вносимая в систему свободная энергия компенсирует потери s cuc13

1681322

10

25

30 теме (т.е. выполняется квантовый пазонный резонанс); б) наследственность моделируется причинно-следственными связями, параметрами активной среды, геометрическими и электрическими параметрами элементов среды, остаточными явлениями в средах при квантовании параметров и образовании обменных импульсов силы, будущее определяется наличием исходного сигнала (любой малости) в системе, программой внешних сил. Этапы развития определяются критическими точками параметров среды, при токах t < 4 наблюдается свободное (инерционное) движение в системе, процессы линейные и обратимые. При l > 1|| происходит финитное асинхронное движение в системе, наблюдаются процессы, релятивистские эффекты, причем чем выше зона эволюции, тем ярче проявляются нелинейные эффекты; в) тенденция развития материи — от низших уровней переходом в высшие уровни — обусловлена квантованием параметров системы, что изменяет ее структуру и организацию среды, переход в высшие зоны сопровождается увеличением интенсивности обменных импульсов, неопределенностью в будущем эволюции (хаосом). Однако увеличением или уменьшением накачки, изменением параметров элементов можно управлять неустойчивыми процессами, далекими от термодинамического развития, Механизм управления эволюцией движения в зонах сводится, в основном, к следующему, Увеличение интенсивности поля накачки обычно увеличивает среднюю собственную частоту системы. Амплитуда возбужденных колебаний при выполнении резонансных условий растет по экспоненте и начинает влиять на модуляцию параметров среды, тем самым внося расстройку и уменьшение амплитуды возбуждаемых колебани|л, это приводит к уменьшению частоты контура, т.е. восстановлению резонансных свойств, Таким образом, процесс самосинхронизации повторяется периодически. Изменяя интенсивность или частоту тока накачки, можно управлять резонансными свойствами системы. т.е. эволюцией колебаний в системе, Таким образом, изменения структуры (организации) системы, возникновение новых качеств и.форм организации, границы перехода от макро- к микрасистеме зависят от разнообразия свойств элементов среды, от скорости их движения. от энергии самой среды и внешних воздействий, от обменных импульсов силы, образующихся при переходе параметров среды через критические точки, от фазовых углов и энергии систем расщепления, диссипации (необратимости и излучения).

Полученные результаты позволяют сделать еще интересную аналогию между живыми клетками, способными при определенных условиях синтезировать совершенно различные структурно-функциональные клетки, и пазонными системами, способными при определенном воздействии на свойства среды (элементов) системы синтезировать также совершенно разные структурно-функциональные системы, при этом реактивные (индуктивные, емкостнь е) и диссипативн ые режимы могут найти соответствие химическому активному (кислотные, щелочные) и нейтральному состоянию.

6. Установлена неизвестная ранее закономерность материи, заключающаяся в том, что в 4-мерном функционально-пространственно-временном пространстве (континууме) при интегральной модуляции свойств континуума происходит пазонное возбуждение и гашение различных форм движения материи, обусловленное взаимодействием и взаимным превращением координат, импульсов вещества и внутренних и внешних полей.

Предложенная единая концепция эволюции материи основана на том, что PZ>S и

PZ-системы описывают все формь движения материи; объединяет известнь,е теории физики: классическую, квантовую, релятивистскую, термодинамику и электродинамику на основе пазонного закона взаимного превращения и сохранения вещества и поля; всеобщего принципа развития и материального единства мира: общности свойств и состава разнооодных объектов, сход|:тво структур качественно разнородных сред и явлений, общности в процессах и механизмах превращения одних c .:.ñòåì в другие. в том числе общности механизма рождения и управления порядка и хаоса, при этом решающую роль играет необратимость. которая стабилизирует структ:ру, делает ее наблюдаемой на определенном интервале (излучение электрона делает определенным его орбиту, определить момент обмена энергией и др.), Предложенная РЛ,Я-модель может воспроизводить и вероятностнь е характеристики причинно-следственных связеи, учитывающие флуктуации свойств сред, движений и взаимодействующих сил. Поэтому PZpS — основа для создания принципиально нового направления вероятностных, ассоциативных вычислительных машин, способных решать самь е сложные задачи хранения, адаптации, генерации. усиления, 1681322

Г

Ь преобразования, обработки и передачи информации с учетом когерентности, необратимости, самоорганизации, квантовых и релятивистских аффектов, механизма рождения и управления порядка и хаоса, эволюции гравитационных и энерционных полей.

Формула изобретения

Способ моделирования эволюции материи, при котором параметрически возбуждают колебания в колебательной системе с переменными энергоемкими параметрами, осуществляют интегральную модуляцию энергоемкого параметра посредством увеличения энергии накачки, изменяют коэффициент интегральной модуляции энергоемкого параметра от 0 до 1, увеличивают собственную частоту колебательной системы и интервал времени между экстремумами скорости изменения энергоемкого параметра за период, при этом квантование и вложение энергии накачки в каждый полупериод собственных колебаний осуществляют в моменты достижения отрицательного экстремального значения скорости изменения энергоемкого параметра. о т л и ч а ю щ и йс я тем, что, с целью расширения области применения и повышения точности моделирования путем параметрической зонной модуляции собственных колебаний, составляю эквивалентную структурную схему моделируемого явления, по которой строят его математическую модель в соответствующих моделируемому явлению обобщенных координатах, по эквивалентной структурной схеме моделируемого явления составляют

5 электрическую структурную схему параметрической зонной системы, по которой строят математическую модель в соответствующих электрической структурной схеме обобщенных координатах, по эквивалентной струк10 турной схеме и математической модели моделируемого явления определяют предельные отклонения обобщенных координат, исходя из которых с учетом масштабных коэффициентов находят пре15 дельные значения обобщенных координат, выбирают функцию аппроксимации энергоемкого параметра, по экстремумам которой находят критические значения обобщенных координат и энергоемкого параметра, воз20 буждают параметрическую зон ную систему, определяют энергетические параметры возбужденной параметрической зонной системы, по осциллограммам сигналов, пропорциональных интегральному значе25 нию энергоемкого параметра, критическим и амплитудным значениям энергоемкого параметра и обобщенных координат, управляют моментами поглощения и излучения импульсов энергии в собственные колеба30 ния системы и наблюдают эволюцию колебательной системы.

1681322

Фиэ. 5!

ОЙ I 4ZZ

1681322

g V(»

Ж

Составитель В.Варламов

Техред М.Моргентал Корректор О.Кравцова

Редактор А.Лежнина

Производственно-издательский комбинат "Патент", г. Ужгород, ул.Гагарина. 101

Заказ 3313 Тираж Подписное

ВНИИПИ Государственного. комитета по изобретениям и открытиям при ГКНТ СССР

113035, Москва, Ж-35, Раушская наб., 4/5