Способ настройки магнитооптической системы протонографического комплекса

Авторы патента:

Михайлюков Константин Леонидович (RU)

G01N23/04 - с последующим получением изображения (электронные микроскопы H01J)

Владельцы патента RU 2750693:

Российская Федерация, от имени которой выступает Государственная корпорация по атомной энергии "Росатом" (Госкорпорация "Росатом") (RU)
Федеральное государственное унитарное предприятие "Российский федеральный ядерный центр - Всероссийский научно-исследовательский институт экспериментальной физики" (ФГУП "РФЯЦ-ВНИИЭФ") (RU)

Использование: для настройки магнитооптической системы протонографического комплекса. Сущность изобретения заключается в том, что пропускают пучок протонов через объектную плоскость магнитооптической системы (МОС), включающей магнитные линзы и коллиматор, и последовательно получают с помощью системы регистрации изображения тест-объекта, помещенного в объектную плоскость, меняя величину тока магнитных линз с шагом, соответствующим требуемой точности настройки магнитооптической системы, определяют профили интенсивности протонного пучка, которые строят по полученным изображениям тест-объекта, по которым определяют оптимальную величину тока, при которой магнитная индукция магнитооптической системы согласована с энергией пучка протонов, при этом дополнительно осуществляют настройку под конкретную толщину объекта исследования, для чего в качестве тест-объекта используют ступенчатую деталь, толщины ступеней которой выбраны в диапазоне, перекрывающем толщину исследуемого объекта, тест-объект ориентируют ступенями вдоль пучка протонов, профили интенсивности протонного пучка строят в направлении, перпендикулярном границе ступеней тест-объекта, при расположении ступеней тест-объекта, близких по толщине, по соседству, полученные профили аппроксимируют заданной функцией, в результате получают зависимость величины размытия от толщины объекта, та толщина, для которой величина размытия минимальна, и будет оптимальной для получения минимального размытия при данном токе в МОС, а для определения оптимальной величины тока магнитных линз выбирают ту величину, при которой размытие на фоне данной толщины минимально. Технический результат: повышение точности и объективности настройки МОС на определенную толщину объекта. 9 ил.

Изобретение относится к способам регистрации изображений, сформированных с помощью пучка протонов, и может найти применение при исследовании материалов и объектов с использованием радиографических способов регистрации изображений, использующих заряженные частицы.

Задачей, стоящей в рассматриваемой области техники, является получение высококачественного изображения области исследования. Способы настройки систем получения изображения являются неотъемлемой частью решения данной задачи.

Ключевой системой протонографического комплекса является магнитооптическая система (МОС), которая фокусирует протонный пучок, рассеявшийся в исследуемом объекте, находящийся в объектной плоскости, на сцинтиллятор (в плоскость регистрации) (фиг. 1). Соответственно, от настройки этой системы зависит качество проводимых исследований методом протонной радиографии. При настройке МОС осуществляют измерение одного из ее главных параметров - так называемого «нулевого» тока в квадрупольных магнитных линзах, входящих в МОС. При данном токе проводятся протонографические эксперименты с объектами, имеющую небольшую массовую толщину, при прохождении через которые протоны теряют незначительное количество энергии. Если же в плоскости объекта установлен объект оптически толстый, то после его прохождения импульс протонов уменьшается в среднем на некоторую величину Δp. Для таких протонов жесткость МОС получается завышенной и для них фокусное расстояние МОС уменьшается, при этом протоны фокусируются в точку на некотором расстоянии L от плоскости регистрации, что приводит к размытию изображения на некоторую величину Δx~L⋅θ (фиг. 2). В этом случае для фокусировки протонов, то есть для минимизации размытия изображения, необходимо уменьшать силу тока в линзах от значения «нулевого» тока (фиг. 2) таким образом, чтобы плоскость фокусировки совпала бы с плоскостью регистрации. Учитывая, что с помощью протонной радиографии исследуются различные объекты с различными массовыми толщинами, необходимо иметь способ настройки магнитооптической системы на определенную толщину или диапазон толщин.

Известен способ устранения размытия изображения, вызванного как системой регистрации, так и геометрическим смещением протонов путем получения набора функций размытия точки (ФРТ) для магнитооптической системы протонографического комплекса по патенту RU 2700707 «Способ определения экспериментальным путем функции размытия точки при обработке изображений, сформированных с помощью протонного излучения (варианты)» [опубл. 19.09.2019]. Способ включает устранение размытия, вызванное системой регистрации, далее получают изображения ФРТ, обусловленного геометрическим смещением протонов, зависящим от объекта исследования, параметров установки, защитного оборудования, для чего пропускают протонный пучок через набор тест-объектов различной толщины и осуществляют леконволюцию полученного набора изображений с изображением ФРТ, обусловленного системой регистрации. По профилям, построенным перпендикулярно ступени, восстанавливают функцию размытия края, функцию размытия линии, ФРТ, таким образом, получают изображения ФРТ или набор изображений ФРТ для разных толщин тест-объектов. После этого осуществляют свертку этих изображений с изображением ФРТ, обусловленного системой регистрации и получают полные ФРТ для разных толщин. Далее для каждой точки изображения восстанавливают массовую толщину исследуемого объекта, прошедшую протонным излучением, а по этой массовой толщине рассчитывают локальную ФРТ для каждой толщины объекта исследования, например, линейной интерполяцией ФРТ из полученного набора.

Данный способ предназначается для вычисления ФРТ для определенной толщины вещества или набора толщин в определенной конфигурации МОС, при которой проводился эксперимент с некоторым объектом. Указанный способ не предназначен для исследования различных конфигураций МОС и выбора оптимальной из них.

Из описания к патенту RU 2708541 «Способ настройки магнитооптической системы протонографического комплекса» [опубл. 09.12.2019] известен способ определения оптимальной величины тока, при которой магнитная индукция МОС согласована с энергией пучка протонов (измерение «нулевого» тока). Способ включает пропускание пучка протонов через объектную плоскость МОС, включающей магнитные линзы и коллиматор, с последующим получением с помощью системы регистрации изображений тест-объекта, помещенного в объектную плоскость, меняя величину тока магнитных линз для определения оптимального значения, при котором магнитная индукция МОС согласована с энергией пучка протонов, при этом в качестве тест-объекта используют пластину, толщина которой выбрана из условия обеспечения потери энергии протонов при прохождении через нее, не превышающей разброс энергии протонов в падающем пучке, при этом пластину выполняют либо сплошной и ориентируют так, чтобы пучок проходил через ее грань, либо с одной или несколькими прямоугольными прорезями, и ориентируют так, чтобы пучок проходил через прорези, изменение величины тока линз производят с шагом, соответствующим требуемой точности настройки МОС, выбор оптимального значения тока магнитных линз осуществляют по профилям интенсивности протонного пучка, которые строят по полученным изображениям тест-объекта в направлении, перпендикулярном грани или прорезям, в том случае, если на грани или границах прорезей отсутствует всплеск интенсивности, то плоскость фокусировки МОС совпадает с объектной плоскостью, а величина тока магнитных линз, при которой было получено изображение, является оптимальной. Данный способ выбран в качестве ближайшего аналога.

К недостаткам такого способа относится отсутствие объективных критериев выбора оптимального тока (выбор производится «на глазок»), а также необходимость каждый раз изготавливать настроечный объект под конкретную толщину исследуемого объекта. К тому же, как правило, исследуемые объекты имеют неоднородную массовую толщину и поэтому зачастую необходимо выбирать компромиссное значение тока в квадрупольных линзах МОС, при котором размытие деталей объекта на фоне совокупности нескольких массовых толщин или некоторого диапазона массовых толщин, будет минимальным (оптимальным). Поэтому актуальной становится задача поиска объективных критериев настройки МОС под конкретную толщину объекта.

Техническим результатом заявляемого способа является повышение точности и объективности настройки МОС на определенную толщину объекта.

Указанный результат достигается за счет того, что в способе настройки МОС протонографического комплекса, заключающемся в пропускании пучка протонов через объектную плоскость МОС, включающей магнитные линзы и коллиматор, и последовательном получении с помощью системы регистрации изображений тест-объекта, помещенного в объектную плоскость, меняя величину тока магнитных линз с шагом, соответствующим требуемой точности настройки МОС, определяют профили интенсивности протонного пучка, которые строят по полученным изображениям тест-объекта, по которым определяют оптимальную величину тока, при которой магнитная индукция МОС согласована с энергией пучка протонов, новым является то, что дополнительно осуществляют настройку под конкретную толщину объекта исследования, для чего в качестве тест-объекта используют ступенчатую деталь, толщины ступеней которой выбраны в диапазоне, перекрывающем толщину исследуемого объекта, тест-объект ориентируют боковыми гранями вдоль пучка протонов, профили интенсивности протонного пучка строят в направлении, перпендикулярном границе ступеней тест-объекта, при расположении ступеней тест-объекта, близких по толщине, по соседству, полученные профили аппроксимируют функцией а при другом расположении ступеней - функцией где a, b, и с - экспериментально подбираемые коэффициенты, a₁, а₂ - величины, зависящие от толщин соседних ступеней, b, b₁, b₂ - искомые величины размытия (в случае, если в результате аппроксимации данные величины получились отрицательными, их необходимо брать но модулю), с - координата границы соседних ступеней, в результате получают зависимость величины размытия от толщины объекта, та толщина, для которой величина размытия минимальна, и будет оптимальной для получения минимального размытия при данном токе в МОС, а для определения оптимальной величины тока магнитных линз выбирают ту величину, при которой размытие на фоне данной толщины минимально.

На фиг. 1 представлена схема фокусировки протонов в случае небольшой оптической толщины, на фиг. 2 - большой (МОС в обоих случаях настроена на нулевую оптическую толщину), на фиг. 3 - обычный радиографический клин, на фиг. 4 - схематично механизм возникновения геометрической нерезкости, на фиг. 5 и 6 - границы, возникающие при неправильной настройке МОС, на фиг. 7 - ступенчатый тест-объект, на фиг. 8 и 9 - идеальная граница объекта толщиной а, получаемая без размытия (пунктирная линия), и реальная граница, полученная с учетом гауссова размытия со среднеквадратичным отклонением b (сплошная линия).

За счет использования тест-объекта специальной формы, а также за счет специальной обработки его протонограмм можно вычислить зависимость степени размытия изображения от толщины объекта при определенном токе в квадрупольных линзах МОС. Для повышения точности настройки ступени тест-объекта выполнены различной толщины в том диапазоне по массовой толщине, в котором требуется проведение исследований. Вследствие рассеяния протонов в объекте, не до конца скомпенсированном в МОС, на итоговой протонограмме возникает размытие. Данное размытие можно в некотором приближении считать гауссовым, тогда размытие резкой грани описывается функцией ошибки erf(x). Если граница представлена ступенькой с толщинами a₁ к а₂ слева и справа от границы, и размытие для каждой из них примерно одинаково и равно b (фиг. 8 и 9), то в этом случае реальная граница описывается функцией

Для настройки МОС допустимо использование радиографического клина (фиг. 3). В этом случае между соседними ступенями могут возникать большие перепады по толщине. Во-первых, это приводит, к геометрической нерезкости, связанной с тем, что протонный пучок не плоско-параллельный, а расходящийся. Поэтому вдоль пучка можно ориентировать только одну грань в горизонтальной плоскости и одну грань в вертикальной плоскости. Остальные грани будут нерезкими вследствие косого падения протонного пучка через них, и чем длиннее грань (чем больше перепад между ступенями), тем больше возникающая геометрическая нерезкость. На фиг. 4 схематично представлен механизм ее возникновения: изображение левой грани, ориентированной по пучку, будет резким, а изображение правой грани, через которую пучок идет уже под углом, будет размытым. Для уменьшения влияния данного фактора нужно более длинные грани помещать вблизи сориентированной грани.

Во-вторых, большие перепады по толщине приводят к тому, что размытие в соседних ступенях перестает быть одинаковыми и формула (1) перестает быть справедливой. В этом случае необходимо аппроксимировать границу более сложной формулой:

где a₁, а₂, b₁, b₂ и с - подбираемые коэффициенты. Ввод дополнительного коэффициента увеличивает универсальность метода и позволяет вычислить размытие границ даже в тех случаях, когда граница не монотонна. Например, на фиг. 5, 6 представлены границы, возникающие при некоторых комбинациях параметров a, b и с. Подобные границы встречаются в практике протонной радиографии, особенно при неправильной настройке МОС.

В качестве примера конкретной реализации устройства, позволяющего осуществить заявляемый способ, может служить радиографический комплекс, который выполнен на основе действующего синхрофазотрона У-70, построенного в г. Протвино [Новости и проблемы фундаментальной физики, №1(5), 2009 г., с. 32-42], и включает камеру для размещения объекта исследования, систему формирования и регистрации протонного изображения. Система формирования представляет собой магнитооптическую систему, состоящую из магнитных линз и коллиматора. Система регистрации состоит из сцинтилляционного конвертера, зеркала и цифровых камер. Для проведения измерений используется специальный тест-объект, представляющий собой несколько ступеней различной толщины в том диапазоне по массовой толщине, в котором требуется проведение исследований. Для повышения точности настройки ступени, близкие по толщине, следует располагать по соседству. Пример тест-объекта представлен на фиг. 7. Материал специального тест-объекта совпадает с материалом исследуемого образца. Шаг по толщине h тест-объекта выбирают таким образом, чтобы величина размытия, обусловленного хроматической аберрацией, не сильно менялась при перепаде массовых толщин (например, в пределах 5-30 г/см²). Минимальная ширина ступеней выбирается исходя из условия того, чтобы она была существенно больше характерных размеров размытия (например, более 10 мм).

На фиг. 8 пунктирной линией схематично представлена внешняя грань тест-объекта толщиной а, получаемая без размытия (в идеальных условиях), а сплошной линией - реальная граница, полученная с учетом гауссова размытия со среднеквадратичным отклонением b, которую можно описать функцией f(x)=a/2⋅(1+erf (-((x-c))/b). Если граница представлена ступенькой с толщинами a₁ и а₂ слева и справа от границы, и размытие для каждой из них примерно одинаково (b), то в этом случае реальная граница описывается выше представленной функцией (1).

Заявляемый способ настройки МОС на определенную толщину объекта, выбранную перед проведением экспериментов, заключается в пропускании пучка протонов через объектную плоскость магнитооптической системы, включающей магнитные линзы и коллиматор, и последовательном получении с помощью системы регистрации изображений тест-объекта в виде совокупности ступеней, перекрывающих по массовой толщине исследуемую толщину, помещенного в объектную плоскость и ориентированного вдоль протонного пучка, для различных значений тока в квадрупольных линзах МОС. Перпендикулярно границе ступеней, соседних по толщине, строят профиль, который аппроксимируется функцией:

f{x)=a(1+erf(-(x-c)/b),

где a, b, и с - подбираемые коэффициенты. Коэффициент b как раз обозначает величину размытия для средней арифметической толщины двух соседних ступеней.

Таким образом, при определенном токе для каждой пары соседних по толщине ступеней вычисляют величину размытия. В результате получается зависимость размытия от толщины объекта (среднее арифметическое толщин двух соседних ступеней). Та толщина, для которой величина размытия минимальна, и будет оптимальной для получения минимального размытия при данном токе в МОС. Для подбора тока, оптимального для определенной толщины объекта (то есть минимизирующего размытие деталей на фоне данной толщины), необходимо провести радиографирование специального тест-объекта в виде ступеней с определенным шагом по току (например, 1А) и выбрать тот ток, который минимизирует размытие для определенной толщины.

При использовании для настройки МОС допустимо использование и других объектов, состоящих из нескольких ступеней различной толщины, в котором ступени близкой толщины необязательно расположены вплотную друг к другу, например, обычный радиографический клин (фиг. 3). В этом случае необходимо аппроксимировать границу более сложной формулой (2). Ввод новых коэффициентов увеличивает универсальность метода и позволяет вычислить размытие границ даже в тех случаях, когда граница не монотонна. Например, на фиг. 8, 9 представлены границы, возникающие при некоторых комбинациях параметров а, b и с. Подобные границы встречаются в практике протонной радиографии, особенно при неправильной настройке МОС.

Т.о. заявляемый способ позволяет повысить качество и точность обработки зарегистрированных протонных изображений.

Способ настройки магнитооптической системы протонографического комплекса, заключающийся в пропускании пучка протонов через объектную плоскость магнитооптической системы, включающей магнитные линзы и коллиматор, и последовательном получении с помощью системы регистрации изображений тест-объекта, помещенного в объектную плоскость, меняя величину тока магнитных линз с шагом, соответствующим требуемой точности настройки магнитооптической системы, определяют профили интенсивности протонного пучка, которые строят по полученным изображениям тест-объекта, по которым определяют оптимальную величину тока, при которой магнитная индукция магнитооптической системы согласована с энергией пучка протонов, отличающийся тем, что дополнительно осуществляют настройку под конкретную толщину объекта исследования, для чего в качестве тест-объекта используют ступенчатую деталь, толщины ступеней которой выбраны в диапазоне, перекрывающем толщину исследуемого объекта, тест-объект ориентируют ступенями вдоль пучка протонов, профили интенсивности протонного пучка строят в направлении, перпендикулярном границе ступеней тест-объекта, при расположении ступеней тест-объекта, близких по толщине, по соседству, полученные профили аппроксимируют функцией а при другом расположении ступеней - функцией где а, b, и с - экспериментально подбираемые коэффициенты, a₁, а₂ - величины, зависящие от толщин соседних ступеней, b, b₁, b₂ - искомые величины размытия, с - координата границы соседних ступеней, в результате получают зависимость величины размытия от толщины объекта, та толщина, для которой величина размытия минимальна, и будет оптимальной для получения минимального размытия при данном токе в МОС, а для определения оптимальной величины тока магнитных линз выбирают ту величину, при которой минимальное размытие на фоне данной толщины.

Использование: для рентгеновского досмотра крупногабаритных объектов. Сущность изобретения заключается в том, что мобильный инспекционно-досмотровый комплекс (МИДК) содержит оборудование комплекса, установленное на автомобильном шасси, источник рентгеновского излучения (ИРИ), стрелу с детекторной линейкой, образующие в рабочем положении комплекса П-образные «ворота», в створе которых располагается крупногабаритный объект (КГО) контроля, поворотный механизм ИРИ и «ворот», а также пневматические рессоры и амортизаторы автомобильного шасси по количеству колес в автомобильном тягаче, при этом в его состав введен дополнительный съемный амортизатор, который, при сканировании КГО на неподготовленной поверхности рабочей площадки или при сильной ветровой нагрузке, жестко крепится внизу с внешней стороны вертикальной части «ворот», а к подвижной части этого амортизатора также с внешней стороны соответствующим образом на ось крепится колесо, которое имеет внешний радиус, равный внешнему радиусу колес автомобильного тягача, и которое касается поверхности рабочей площадки и катится по ней при движении МИДК во время сканирования КГО.

Система досмотра // 2747378

Использование: для досмотра объекта. Сущность изобретения заключается в том, что система досмотра содержит основание, механизм подъема штанги, предусмотренный на основании, и штангу, на которой установлен детектор.

Способ рентгеновской томографии и устройство для его осуществления // 2745304

Использование: для рентгеновской томографии. Сущность изобретения заключается в том, что облучают и воспринимают массив изображения энергетического спектра рентгеновского излучения, проходящего через объект, при этом восстанавливают изображения по теневым проекциям объекта, затем формируют, сравнивают и анализируют текущие и эталонные интегральные характеристики изображения объекта, определяют дефекты объекта и отображают результаты анализа объекта, при этом блок рентгеновского излучения и блок детекторов устанавливаются на отдельной скобе, обеспечивающей смещение по вертикальной и горизонтальной осям и смещения блока рентгеновского излучения и блока детекторов вдоль оптической оси, и угловые наклоны в вертикальной и горизонтальной плоскостях блока рентгеновского излучения и блока детекторов, осуществляют сжатие и фильтрацию восстановленных изображений, классифицируют дефекты и распределяют вычислительные операции.

Конъюгированные бисфосфонаты для диагностики и терапии заболеваний костей // 2742660

Группа изобретений относится к области медицины и фармацевтики, а именно к соединению формулы II для комплексообразования изотопов металлов: где X обозначает хелатообразователь, выбранный из ДОТК (1,4,7,10-тетраазациклододекан-1,4,7,10-тетрауксусная кислота), ДОТКГК (додека-1-глутаровая кислота-1,4,7,10-тетрааминтриуксусная кислота), ДОТКМ (1,4,7,10-тетракис-(карбамоилметил)-1,4,7,10-тетраазациклододекан) и других производных ДОТК, НОТК (нона-1,4,7-триаминтриуксусная кислота) и ее производных, таких как НОТКГК (1,4,7-триазациклононан,1-(глутаровая кислота),4,7-уксусная кислота), ААЗТК (6-амино-6-метилпергидро-1,4-диазепин-N,N,N',N'-тетрауксусная кислота), и R3 обозначает ; а также к фармацевтическим средствам, состоящим из соединения формулы II и образующих с ним комплекс изотопов металлов, к способу получения указанного средства и к его применению в диагностических способах, в способах лечения костных заболеваний и в качестве добавок в искусственном костном веществе, в костном цементе или в костных имплантатах.

Способ проведения исследования клеевых соединений многослойной втулки несущего винта вертолета // 2742540

Использование: для неразрушающего контроля многослойной втулки несущего винта вертолета. Сущность изобретения заключается в том, что неразрушающий контроль проводят на спиральном компьютерном томографе, а распределение слоев материала конструкции осуществляют по заданному параметру - плотности, определяемому по значениям единиц, измеряемых числами Хаунсфильда (HU), причем обнаруживают и определяют размеры возможных трещин, расслоений и непроклеи слоев с высокой точностью, для чего создают предварительное нагружение торсионов втулки несущего винта и провоцируют проявление раскрытия зон возможных трещин, расслоений и непроклеи слоев, при этом торсионы втулки несущего винта прижимают друг к другу, концы которых V-образной формы направляют в противоположные стороны и сжимают, затем нагружают упругие балки торсионов втулки несущего винта в виде изгиба и кручения для воспроизведения сдвиговых и других деформаций, проводя исследования на спиральном компьютерном томографе, при которых обеспечивают визуализацию значительных областей и определяют дефектные слои материала в многослойной конструкции по количественной оценке плотностей, измеряемых числами Хаунсфильда, обнаруживая расслоения и непроклеи слоев.

Способ оценки качества образца флавивируса для получения трехмерной структуры с использованием лазера на свободных электронах // 2741124

Изобретение относится к области биологии. Предложен способ оценки качества образца флавивируса для получения трехмерной структуры с использованием лазеров на свободных электронах, включающий разделение раствора, содержащего частицы флавивируса, на три порции, где первую и вторую порции сканируют с использованием просвечивающего электронного микроскопа, причем вторую порцию предварительно подвергают витрификации, а третью порцию помещают в рентгеновский кварцевый капилляр с последующим определением статистического распределения частиц по размерам методом малоуглового рентгеновского рассеяния.

Способ мультиэнергетического рентгенологического исследования // 2740870

Использование: для мультиэнергетического рентгенологического исследования. Сущность изобретения заключается в том, что осуществляют облучение пациента рентгеновским излучением в результате подачи на источник рентгеновского излучения последовательности импульсов напряжения различной величины, получение соответствующей последовательности исходных рентгеновских изображений и построение на их основе последовательности раздельных изображений тканей, имеющих разные коэффициенты линейного ослабления.

Способ двухэнергетической рентгенографии (варианты) // 2738135

Заявленная группа изобретений относится к области медицинской рентгеновской техники и может быть использована при обследовании пациентов с различными заболеваниями, включая онкологические заболевания. Способ двухэнергетической рентгенографии включает в себя облучение пациента рентгеновским излучением в результате подачи на источник рентгеновского излучения двух импульсов напряжения различной величины, получение двух соответствующих исходных рентгеновских изображений и построение на их основе раздельных изображений тканей, имеющих разные коэффициенты линейного ослабления.

Способ рентгеновской компьютерной томографии быстропротекающих процессов // 2738115

Использование: для рентгеновской компьютерной томографии быстропротекающих процессов. Сущность изобретения заключается в том, что на объект предварительно наносят систему рентгеноконтрастных реперов, проводят рентгенографию объекта вместе с реперами, по искажению проекций реперов на детекторе в разных ракурсах определяют геометрию облучения и после преобразования программным путем координат прямых на детекторах, соответствующих исследуемому сечению объекта, в дуги окружности с центром в середине объекта восстанавливают при помощи стандартных программ для томографов четвертого поколения томографическое изображение интересующего сечения объекта, при этом облучение объекта проводят импульсными синхронизированными рентгеновскими источниками одновременно в разных ракурсах, причем излучение каждого источника строго коллимированно, и регистрируют только одним детектором.

Способ получения изображения объекта исследования на интересующей стадии газодинамического процесса с помощью ускорителя протонов // 2737025

Использование: для получения изображения объекта исследования на интересующей стадии газодинамического процесса с помощью ускорителя протонов. Сущность изобретения заключается в том, что выполняют динамическое нагружение объекта исследования путем подрыва взрывчатого вещества при его облучении ускорителем протонов, для чего синхронизируют запуск подрывной установки с запуском ускорителя протонов с помощью линии задержки и контролируют наступление интересующей стадии газодинамического процесса с помощью датчика.

Способ экспериментальной оценки профилей дозы мультисрезовых компьютерных томографов для определения показателя дозы компьютерных томографов и устройство для его осуществления // 2755028

Изобретение относится к области оборудования для проведения испытаний рентгеновских аппаратов. Согласно заявленному изобретению показатель дозы МСКТ оценивают для двух комбинаций параметров съемки в режимах исследования головы и тела. Для чего за один оборот рентгеновского излучателя регистрируют полное дозовое распределение за счет высоты тест-объектов «голова» и «тело», равной 400 мм, а также за счет длины чувствительной области измерительного прибора 380 мм. Регистрацию дозовых распределений проводят последовательно в центральной и четырех периферических областях каждого из тест-объектов. Для полученных таким образом дозовых профилей рассчитывают интегральные значение дозы, при этом величина Dцентр соответствует интегральному значению дозы, полученному в центральной области тест-объекта, а величина Dпериферия - среднему значению интегральных уровней дозы, полученных для всех периферических областей. Частное от деления Dцентр и Dпериферия на величину ширины рентгеновского пучка дает оценку показателя дозы в центральной области тест-объектов и на периферии соответственно, а результат суммирования полученных частных с использованием весовых коэффициентов 1/3 и 2/3, соответственно, представляет собой оценку взвешенного показателя дозы МСКТ. Устройство включает комплект из двух тест-объектов в виде тест-объекта «голова» диаметром 160 мм и высотой 400 мм и тест-объекта «тело» диаметром 320 мм и высотой 400 мм, в которых выполнены центральное и периферические отверстия, причем в тест-объекте «голова» центральное отверстие диаметром 13 мм является глухим и выполнено на глубину 380 мм, а в тест-объекте «тело» центральное отверстие является сквозным и имеет диаметр 160 мм, периферические отверстия обоих тест-объектов выполнены глухими и имеют диаметры 13 мм и глубину 380 мм, измерительный прибор высотой 400 мм и диаметром 13 мм с термолюминесцентными дозиметрами, а также заглушки в количестве 8 штук диаметром 13 мм и высотой 400 мм. Технический результат - повышение точности определения показателя дозы мультисрезовых компьютерных томографов (МСКТ) в условиях клинического использования оборудования. 2 н.п. ф-лы, 8 ил.