Способ определения величины импульсного градиента магнитного поля

 

(и) 544901

ОПИСАНИЕ

ИЗОБРЕТЕНИЯ

К АВТО СКОМУ СВИДЕТЕЛЬСТВУ

Союз Советских

Социалистических

Республик (61) Дополнительное к авт. свпд-ву (22) Заявлено 10.12.74 (21) 2090267/25 с присоединением заявки № (23) Приоритет

Опубликована 30.01.77. Бюллетень № 4

Дата опубликования описания 28.02.77 (51) М. Кл.2 G 01N 27/76

Государствеииый комитет

Совета Министров СССР ло делам изобретеккй и открытий (53) УДК 543.52(088.8) (72) Авторы изобретения (71) Заявитель

В. Д. Скирда, А. Г. Стежко и Г. Г. Пименов

Казанский ордена Трудового Красного Знамени государственный университет им. В. И. Ульянова-Ленина (54) СПОСОБ ОПРЕДЕЛЕНИЯ ВЕЛИЧИНЪ| ИМПУЛЬСНОГО

ГРАДИЕНТА МАГНИТНОГО ПОЛЯ

Изобретение относится к ЯМР-спектроскопии и предназначено для определения коэффициентов самодиффузии с использованием импульсного градиента магнитного поля.

Известны способы определения величины импульсного градиента путем измерения напряженности магнитного поля как функции положения малого образца.

Однако при этом необходимо использовать приборы для точного измерения перемещения образца.

Известны также способы, по которым величина градиента определяется по известному коэффициенту диффузии.

Проблемой этих способов является нахождение подходящего вещества для эталона.

Наиболее близким техническим решением к предлагаемому является способ определения величины импульсного градиента по его непосредственному действию на спад свободной индукции от ядер образца, по которому образец (спин-систему) помещают в постоянное магнитное поле и воздействуют на него исследуемым градиентом и 90 радиочастотным импульсом.

Но этот способ не позволяет определять действующие значения кратковременных непрямоугольных импульсов градиента, а амплитудные значения можно определить только до величин 15 — 20 гс/см.

Предлагаемый способ отличается ат известных тем, что создают в образце постоянный градиент магнитного поля, воздействуют на него сначала радиочастотным импульсом, а

5 затем исследуемым импульсным градиентом, напр вленпе которого противоположно посто= янному градиенту, и измеряют время появления градиентного эха (отклик спин-системы), по которому определяют действующее значе10 нпе импульсного градиента, а его амплитудное значение определяют после повторного измерения времени появления градиентного эха при отличной от первоначальной длительности импульса градиента.

На чертеже приведена последовательность воздействий на образец.

Предлагаемый способ заключается в следующем.

В образце, представляющем спин-систему, задают постоянный во времени градиент магнитного поля 1 величины go, затем подают на образец 90 радиочастотный импульс 2, после

25 которого воздействуют исследуемым импульсным градиентом магнитного поля 3, направление которого противоположно постоянному градиенту 1. После такого воздействия наблюдают сигнал градиентного эха 4 (отклик

30 спин-системы), время появления которого

54490! импульса, вычисляют амплитудное импульса градиента по формуле

g (4 — ti) go

Ьо значение

S=5 0, Ф ор мула изобретения

Составитель В. Фетина

Техред Л. Гладкова

Корректор И. Позняковская

Редактор Е. Караулова

Заказ 206/13 Изд. № 188 Тираж 1054 Подписное

ЦНИИПИ Государственного комитета Совета Министров СССР по делам изобретений и открытий

113035, Москва, 7К-35, Раушская наб., д. 4/5

Типография, пр. Сапунова, 2 находится из равенства площадей под постоянным и импульсным градиентами:

t, g,=S, где S — действующее значение импульсного градиента.

Для случая прямоугольного импульса градиента где G — амплитудное значение импульсного градиента; б — длительность импульса градиента.

Значение go предварительно определяют по биениям на спаде свободной индукции 5 в однородном магнитном поле по формуле

7,6634

Qo—

1 а.Ы где а — диаметр образца;

At — расстояние от 90 импульса до первого минимума на спаде 5; у — гиромагнитное отношение.

Так как реальная форма импульса градиента отличается от прямоугольной, влияние непрямоугольности импульсов на измерения амплитудного значения импульсного градиента исключается следующим образом. После измерения времени появления сигнала градиентного эха t> для некоторого значения длительности импульса градиента увеличивают длительность импульса на величину Лб и повторно измеряют время появления градиентного эха t2. Считая, что длительность и форма фронтов импульса не зависят от длительности

Предлагаемый способ позволяет определять действующие значения кратковременных непрямоугольных импульсов градиента и их амплитудные значения до величин порядка со10 тен гс/см.

Способ определения величины импульсного

15 градиента магнитного поля путем помещения образца (спин-системы) в постоянное магнитное поле и воздействия на него исследуемым градиентом и 90 радиочастотным импульсом, отличающийся тем, что, с целью опре20 деления действующих значений кратковременных непрямоугольных импульсов градиента и увеличения верхнего предела амплитудных значений, создают в образце постоянный градиент магнитного поля, воздействуют на

25 него сначала радиочастотным импульсом, а затем исследуемым импульсным градиентом, направление которого противоположно постоянному градиенту, и измеряют время появления градиентного эха (отклнк спин-системы), 30 по которому определяют действующее значение импульсного градиента, а его амплитудное значение определяют после повторного измерения времени появления градиентного эха при отличной от первоначальной длитель35 ности импульса градиента.