Поляризационно-оптический способ определения напряжений в образце
Изобретение относится к определению напряжений в прозрачных материалах поляризационно-оптическим методом . Цель изобретения - снижение трудоемкости и упрощение определения напряжений в образце. Образец просвечивают вдоль нормали к его поверхности и под углом к нормали, обеспечивающим прохождение просвечивающего светового пучка параллельно одному из главных направлений кристаллической решетки при угле меньшем 45 и параллельно одной из главных плоскостей симметрии кристалла при угле большем 45°, измеряют разность хода поляризационных световых компонентов, прошедших через образец, и параметр изоклины при каждом просвечивании и по этим данным определяют напряжения, 2 ил. lO
СО(ОЗ СОВЕТСНИХ
СОЦИАЛИСТИЧЕСНИХ
РЕСПУБЛИН (19) (11) А2 (5D 4 G 01 В 11/18
ГОСУДАРСТВЕННЫЙ HOMMTET СССР
ПО ДЕЛАМ ИЗОБРЕТЕНИЙ И ОТНРЫТИЙ (61) 834390 (21) 4081398/25-28 (22) 02.07.86 (46) 15.12.87. Бюл. N 46 (72) И.И.Афанасьев, Г.П.Зуева и Н.В.Ионина (53) 531.781 ° 2(088.8) (56) Авторское свидетельство СССР
Р 834390, кл. G 01 В 11/18, 1979. (54) ПОЛЯРИЗАЦИОННО-ОПТИЧЕСКИЙ СПОСОБ ОПРЕДЕЛЕНИЯ НАПРЯЖЕНИЙ В ОБРАЗЦЕ (57) Изобретение относится к определению напряжений в прозрачных материалах поляриэационно-оптическим методом. Цель изобретения — снижение трудоемкости и упрощение определения напряжений в образце. Образец просвечивают вдоль нормали к его поверхности и под углом к нормали, обеспечивающим прохождение просвечивающего светового пучка параллельно одному из главных направлений кристалличесо кой решетки при угле меньшем 45 и параллельно одной из главных плоскостей симметрии кристалла при угле
О большем 45, измеряют разность хода поляриэационных световых компонентов, прошедших через образец, и параметр изоклины при каждом просвечивании и по этим данным определяют напряжения.
2 ил.
13596
Изобретение относится к определению напряжений в прозрачных материалах поляризационно-оптическим методом о и является усовершенствованием изобретения по авт.св, (11 834390.
Цель изобретения — снижение трудоемкости и упрощение определения напряжений в образце за счет уменьшения числа просвечиваний, ориентированных относительно граней, плоскостей симметрии образца и основных осей решетки кристалла.
На фиг.1 приведена декартовая система координат Ui, связанная с иссле- 15 дуемым образцом; на фиг.2 — взаимное положение системы главных кристаллографических осей образца Х;, системы координат U; связанной с образцом, и системы координат 1,, связанной с измерительным прибором-полярископом.
Способ осуществляют следующим образом.
Для произвольно ориентированной кристаллической пластинки вводят де- 25 картову систему осей (см. фиг.1), направляющие косинусы которой а " свяЦ заны с угловыми параметрами ориентации образца Ф, p,,()) =0 в системе главных кристаллографических осей Х1, Х, ч0
Х матрицей
cos9cosp sinWsinP-sinP
a, = -sin P (овч) 0 (1)
coslsinpsinPsin cosP
Относительно этой матрицы определяют компоненты напряжений G- и оптичес35
1) кие величины при нормальном просвечивании. При наклонном просвечивании измеряемый образец поворачивают на некоторый угол 8 и измеряют парамет- 40 ры двулучепреломления dn„ -dn u
dn, относительно осей 11 и 1, связанных с измерительным прибором— поляриметром (см. фиг.2) и заданных матрицей
co stcos(p +p) з1пУсоя(9+ ) -sin(9+I)
Ь," -Bin У cos ) сояФs in(p+p3 s идя ia(j+p) соя(1)+ 31
1 направляющих косинусов в системе (2) главных осей кристалла. При плоском
Г напряженном состоянии ненулевыми будут три компонента напряжений (7„
5,2 и512, которые связаны с параметрами двупреломления уравнениями эффекта фотоупругости
dn„-dn2
55 — — -" — - -=Рб +F 6 +F 6 (3)
n>p„1 «2 гг «12 > к
2dn12
- — „-„---Р46„+Р,6гг +Р,6„, и к (4) 68 2 где n — показатель преломления крис1талла для длины волны 1(используемого излучения; .,А =П,II12 П44 фОтоупругая анизотропия кри сталла;
П; — пьезооптические постоянные
Ч 7 (10 смг /кгс);
Р— функция фотоупругих постоянныхю
dn; — приращения показателя прелом
1) ления, линейные относительно
Согласно (1):
Р 1
Р1 =2С2соягp+- (1+соя 2Ф)сояг (+p)sins 2O)cossp+2sinsp sins (p+p)1 1 «1
Р =-gC2+-(1+соя 2Ф-sin22pcos2 (p+p)
1 ()sinai coop (1+coos (p+p)) (5)
Р, =- 4вхп4Фсоягрсоя(9+Р)
Р F6 =C2cosp+sin 2pcos cos (p+p) р причем С =П4 /А„. Из выражений (5), видно, что F» F4 и Р не зависят от вещества кристалла и могут обращаться о в нуль при 9 =0 или +45 . Кроме того, Р и Р =0 при9=90, à F 0 прир 90 и)=0. Из уравнений (3) и (4) следует, что число неизвестных компонентов напряжений больше числа уравнений. Поэтому определение напряжений по урав" нениям (3) и (4) невозможно без привлечения каких-либо дополнительных условий эксперимента. "3 Рассматривая выражения (5) Р и Р4 г МОЖНО ЗаМЕтитЬ г Что 1 СЛИ t) +P= =90, то Р =F =О. Это позволяет из уравнения (4) определить G, . Удовлет" ворить условию О + =90 можно, испольо . зуя наклонное просвечивание образца при подходящем угле 8 =90 -p, зависящем от величины ориентирующего угла Ксли О 45о, то поворот образца, вокруг оси Б на угол /P"/ arcsin(n< «(90 -P)J: соответствует направлению светового луча вдоль плоскости симметрии кристалла, параллельной плоскости кристаллографического куба (001}. Из уравнения (4) получаем з 1359 2ап1л б, (6) пзА С cosp к Величина 2с(п, связана с углом разности фаз (з или углом поворота анализа- . тора(() при компенсации по методу Се5 нармона и азимутом главного направления(р, определяемым синхронным вращением скрещенных линейных поляризаторов, известной зависимостью 668 4 Определить системы уравнений (9) и (10) в общем случае Д=--1(2С +1+сояг 2ф) 4С sin2p +2(1+ +сoss2Ð)ños р-sin 2p)J tO. (11) Поэтому система (9) — (10) может быть решена точно и однозначно, Обозначая правые части этих уравнений соответ10 ственно через Б и U получим 2dn 5(()s in2< (7) (2 Щ где d - толщина слоя образца при нормальком падении света. За счет" наклона образца на угол Р оптический путь света в образце увеличивается. При этом эффективная толщина d"==d/cosP . Окончательно из (6) для определения б„г в измеряемой точке образца получаем Ъ У s in 2(p Q (8) ПДпз II 44 Из формулы (8) видно, что б, в явном виде не зависит от угла наклона Р так как оптическая длина пути увеличивается на такую величину, на которую уменьшается постоянная С2. Полученную из (8) величину(з, далее используют при решении уравнения (3). Для этого в него подставляют б„ согласно (8). Тогда 4. б„= — F (U -Ю (12) С гг 1 + (13) При заданных углах ((", (, p, и измеренных на поляриметре углах(ф и(Р, определяют компоненты напряжения. Граничные условия для напряжений учи20 тывают с помощью обычных формул преобразования G, G„(()(,) =-(G„+5 )+-(Я„-G ) соя2()с- (г.яз.п2 Ы 1 1 бгг(()() = (G„+G„) (G„- 2 ) cos2<+G, Яз.п2са где о(— угол, образованный осью U рабочей декартовой системы и радиусом-вектором, проведенным из центра тяжести образца в измеряемую его точку. Если измерение угла (g оказьгвается затруднительным, то можно использовать перемещение образца вдоль осей U(и U и измерение декартовых коорsp динат измеряемой точки по указанным ! осям, Если Х и Y — декартовы координаты измеряемой точки относительно осей U(и U то 40 соя2(.=(Хг г ) ° (X2+7ã) sin2s=2XY : (Хг+ г) . Если ориентирующий угол )з й:45, тогда при котором +t2 =90, будет больше 45 45 При таком угле наклона образца практически неизбежно виньетирование светового пучка. Избежать виньетирование возможно при использовании иммерсии, что нежелательно в силу ток50 сичности применяемых в качестве им. мерсии сред, Чтобы избежать использования иммерсионной ванны, следует воспользоваться нижеописанным способом для 55 упрощения системы уравнений фотоуп ругости. 2ПЙп А)(П4 В уравнении (9) 1 1 F =-C cos (+-(2sin p-sin22ôños р) 2 г (4 7(V (8П((.cos2< cosP-А sin2cp sin4Pco 1 1 р =- (-С +- (1+cosг 29)1 ° ° — L2 ° 4 Для получения системы линейных уравнений к уравнению (9) присоединяют уравнение нормального просвечивания образца, при котором P =P=0: FG +F6 9(() сов2Ю (10) 1 11 г гг П(1пз A„ причем из (5) следует, что F =-С +- ((1+соо 2Р) со с ()-$(о 2Fj" 2 г 4(nos p+2sin p ((10а) F =-)-С +-(1+cos22(It)) сояг(1) Г1 1 2 4 о Повернем образец вокруг оси U =l на угол (-p) В результате такого по13596 ворота свет будет падать перпендикулярно плоскости куба (001) . Однако оси 1, и 12 будут образовывать уголь с главными осями Х, = (100(и Х = (010), лежащими в плоскости (001) . Повернем образец, находящийся в наклонном положении (под углом -,)) вокруг оптической оси поляриметра, совпадающей с главной осью кристалла Хэ . на 10 угол - Ф, т.е. против часовой стрелки. В результате такого поворота плоскости пропускания скрещенных поляризаторов встанут параллельно Х, и Х,. Так как при этомо = г = О, то матрица Ь;, вычисленная согласно ,(2), примет простой вид F =- -яха4Фсоя р 4 (17) 1 0 0 0 1 0 (15) 0 0 1 Подставляя значения а из (1) и Ь, иэ (15} в обобщенный алгоритм 11) функции фОтоупругих постоянныхр полу 25 чим для данного случая: Р = -(С +1) соя2Фсоя 2 2 F - -(С +1) соя2Р + 1 2 2 2 Fq =-2sхп2Усояр 9, 38(pcos2ycos29II 8ПйпЧ1„ А„соя< о, p45 граничные условия для напряжений в данном случае не зависят от 4О способа определения напряжений и поэтому определяются по формуле (14). Таким образом, для определения напряжений в образце измеряют углы ориентации его осей относительно основ45 ных осей решетки кристалла, просвечивают его поляризованньм светом вдоль нормали к одной из его граней, под углом к нормали меньшем 45, совпа Дающим с одной из осьовных осей решетки кристалла, и под углом к нормали большем 45 параллельно одной из ОСНОВИБ1х плоскостей сНММрТрНН крис талла н измеряют при каждом просвечивании разность хода лучей и параметр изоклины е Формула изобретения Определитель системы (19) — (20) Ь ранен в общем случае а= — (С +1) (8(С +sin2 p) sгпг .-sin2p(1+ 32 +cos" 2Ф}-4яапг 2Фсоягp)j соя2ф. (23) Он равен нулю при =У =О, чего не может быть по условию постановки задачи. Следовательно, рассматриваемая система имеет решение (24) 6 =-(F,U-F,U ), (25} Поскольку детерминанты Ь в (11) и (23) функции параметров ориентации и постоянных кристаллов, то устойчивость решения систем (9), (10), (19) и (20) следует анализировать предварительно с целью решения вопроса О том, дает ли решение этих систем необходимую точность. Как и в случае 68 Р =Р" =0; Р =С соя2Фсоя . (16) При нормальном просвечивании вдоль (1) F i и F2 могут быть вычислены из (10а) "F =- -s in49c os ((1+co s2p ) F =-sin49cos Р 4 Г =С +яхп 2Фсоягр. Из уравнения (4) получаем 9 Ч sin2(g* (18) Ппп Па а с о я 2Ф Для определения б„ибг, используем значения 6,2 согласно (18). Для просвечивания образца при повороте на углы - P и — p. и нормального просвечивания получим систему линейных уравнений: гг =" (1 } (20) I в которых измеряемые величины, стоящие в правых частях уравнений (19) и (20), расчитывают по формулам U =(- h(p (cos2p П„+яЫ2 (II„-П, )" г A„tg2@Jcos р (Пйп П А„. (21) Поляризационно-оптический способ определения напряжений в образце по Фи8 f ас аринатра Составитель Б.Евстратов Техред М,Дидык Редактор Э.Слиган Корректор О, Кравцова Заказ 6146/44 Тираж 677 ВНИИПИ Государственного комитета СССР по делам изобретений и открытий 113035, Москва, Ж-35, Раушская наб., д. 4/5 Подпис но е Праизводственно-полиграфическое предприятие, г. Ужгород, ул. Проектная, 4 1359668 8 авт. св. Р 834390, о т л и ч а ю— основных осей решетки кристалла, или . О шийся тем, что, с целью снижения под углом к нормали большим 45 патрудоемкостн и упрощения, образец раллельно одной из основных плоскоспросвечивают вдоль нормали к одной . тей симметрии кристалла, и при каждом из его граней под углом к нормали 5 просвечивании измеряют параметр иэоменьшим 45, совпадающим с одной из клины. и