Устройство для измерения собственнойнейтронной характеристики земногопласта

 

ОП ИСАНИЕ

ИЗОБРЕТЕН ИЯ

Союз Советскттх

Соцмалистическнх

РЕСПУблмк

«i 847948

4% Ь

Ю (6l) Дополнительный к патенту (32) Заявлено 30. 04 ° 74 {Qa) 2026858/18-25 (23) Приоритет — (32) 01. 05. 73 (81) 356150, (331 сшА

Опубликовано 15. 07. 8 1,Бюллетень М. 26

Дата опубликования описания 17.07.81 (51) М. Кл

G 01 V 5/10

Госуднрстеенный комитет но делам изобретений н открытий (53) УДК 550. . 35 (088,8) (72) Автор изобретения

Иностранец

Чарльз В. Джонстоун (США}

Иностранная фирма

"Шлюмбергер Оверсиз С.А." (Панама) (73) Заявитель (54} УСТРОЙСТВО ДЛЯ ИЗМЕРЕНИЯ СОБСТВЕННОЙ

НЕЙТРОННОЙ ХАРАКТЕРИСТИКИ ЗЕМНОГО

ПЛАСТА

Изобретение относится к технике земного каротажа и может найти применение прн определении собственной нейтронной характеристикт1 земного пласта.

Известны устройства для измерения собственной нейтронной характеристики земного пласта, содержащие источник нейтронного излучения, два детектора нейтронного излучения, схему регистрации. Измеряемая посредством уст ройст- 1О ва нейтронная характеристикапредставляет собой йараметр, характеризующий поглощение тепловых нейтронов в ис.— следуемом пласте и характеризует, например, время жизни тепловых нейтроновд в пласте. Регистрацию величин осуществляют в двух точках. Путем сравнения измеренных величин определяется коэффициент корреляции вводимый в соответствующий блок. В извест-gp ных устройствах посредством импульсного нейтронного каротажа земных пластов в скважинах проводятся измерения характеристик земных слоев по интенсивности тепловых нейтронов, т.е. из- он меряют постоянную времени жизни теп-, ловых нейтронов (С) в пласте и сечение поглощения тепловых нейтронов (Х}опри захвате. Характеристику постоянной времени жизни тепловых нейт". ронов в пласте необходимо выражать так, чтобы регулируемые нейтронные характеристики были измерены в виде точного значения времени жизни для (т. ) и сечения захвата для данного

1 ттт пласта (: ° ), которые объективно

< Yl характеризуют свойства материалов, образующих определенный земной пласт, выражается через поглощательные тпрр свойства пласта соотношением т,„

4,552 . 3&pel истрированные Сод и 5е„ связаны таким же образом, т.е. через соотношение т 4,557ц и отличаются от истинных Йелнчин „ и ;„ ввиду низкой точности измерений Е11. с

Точность измерений понижается в результате поглощения нейтронов жидкостью, рассеивания в пласте, неравномерности поглощения нейтронов в

84794 различных точках пласта, окружающего скважину. Период измерений выбирают так, чтобы уменьшить влияние жидкости, а плотность тепловых нейтронов уменьшалась экспоненциально, Измеренное время жизни нейтронов (Vgo ) или (п а ) таким образом соответствует видимой постоянной времени жизни нейтронов в земном пласте, окружающем скважину. Следова- 10 тельно, устройства для измерения . собственной нейтронной характеристики земного пласта обладают низкой чувствительностью и точностью, поскольку отсутствует возможность из- 15 мерять с достаточной точностью плотность нейтронного потока в двух удаленных точках земного пласта.

Наиболее близким по технической сущности к предложенному является. устройство для измерения собственной нейтронной характеристики земного пласта, содержащее импульсный нейтронный источник излучения, герметически -закрытый в корпусе, первый и второй детекторы излучения, расположенные на различных расстояниях от нейтронного источника излучения, первый и второй блоки обработки сигналов, каждый из которых соединен с одним из детекторов излучения, блок отношения сигналов переключатель, региояратор, при" р 1 чем один из блоков обработки состоит из контура, имеющего схему управления синхронизацией. В устройстве измерения проводятся в течение отрезков времени между нейтронными импульсами. Зарегистрированные величины позволяют получить неитронную характе-е ристику земного пласта, т.е. видимую 4п постоянную времени арф замедления или жизни тепловых нейтронов. Величина Ъарр (видимое) или Ъ (измеренное), соответствующая каждому измерению нейтронной плотности, затем запа- 45 сается в памяти. Отношение двух величин о р является величиной, характеризующей степень соответствия двух измеренных величин. Если измеренные значения гоес близки друг к другу, т.е. 74 / ф приближается к единице, одна илй обе эти величины могут быть использованы для точ, ного измерения истинного значения

Нейтронная плотность (тепловых

4 Ь нейтронов) в точке измеряется в течение двух ограниченных временных интервалов между нейтронными импульсами, при этом определяется отношение вели8 4 чины нейтронных плотностей. Интервалы выбираются таким образом, чтобы указанное отношение было равно заданному числу. Подбор интервалов времени осуществляется таким образом, чтобы продолжительность одного из интервалов обеспечивала измерение а р соответствующее измерению плотности нейтронов в этой точке. Интервалы измерений во второй точке, следующие за каждым последовательным нейтронным импульсом, равны задаваемым интервалам времени, соответствующим проведению измерений в первой точке, причем отношение измеренных нейтронных плотностей во второй точке в течение о первого и второго задаваемых интервалов времени сравнивается между собой или с заданным эквивалентом. Если это второе отношение близко приближаетсяк этому эквиваленту, то заданное значение времени замедления тепловых нейтронов, измеренное в первой точке, может быть использовано для точного определения ь ", Если указанное второе от1Yl(, ношение нейтронных плотностей в достаточно высокой степени приближения связано линейной зависимостью с отношением („/Ь< ), полученными при наблюдейии Г в первой и второй точках, то оно может быть преобразовано в Ъ4 / С, при этом хорошая сходимость наблюдается, когда удаленные друг от друга Ь; /i g равны единице.

Корректное енечейнеКе т 7 нлн

) может быть получено в результате использования отношения ь / 1 для определения Тп1 или же точное п еаз измерение истинной величины нейтронной характеристики может быть получено непосредственным решением экспоненциальной функции относительно данных измерений и характеристики нейтронной плотности. Таким образом известное устройство обладает низкой ,точностью.

Цель изобретения — повышение точности измерений.

Эта цель достигается тем, что в устройстве для измерения собственной нейтронной характеристики земного пласта, содержащем импульсный нейтронный источник излучения, герметически закрытый в корпусе первый и второй детекторы излучения, расположенные на различных расстояниях от нейтронного источника излучения, первый и второй блоки обработки сигналов, 47948 б

10

2S ного на большем расстоянии от нейтронного источника 5, размещен приблизительно на расстоянии 63,5 см от мишени нейтронного источника, Он з0 также оптически связан с фотоум1южителем. В капсуле имеются усилитель и дискриминатор для подавления различных помех, которые не относятся к ядерным процессам, регистрируемьв4 в капсуле.

Йлоки 8 обработки измеряемой информации могут располагаться полноср тъю на поверхности или частично. Другая часть блоков может йаходиться в

40 капсуле. Блок 8 состоит из блока 9, находящегося в скважине, и блока 10, находящегося на поверхности земли.

Подземный блок 9 включает два блока

1l и 12 обработки выходной ииформа45 ции, которые соединены посредством проводников 13 и 14 с ближним 6 и дальным 7 детекторами, соответствен но. Блоки 1! и 12 срабатывают по сиг- налу от;соответствующих детекторов

50 6 и 7 излучения. Эти блоки выраба- тывают сигналы, пропорциональные видииам значениям Ф, которые соответствуют скоростям уменьшения плотности тепловых нейтронов в двух точках, И в которых находятся нейтронные детек" торы. Сигналы, представляющие ; соответствуют измерению ослабленйя нейтронного потока на ближнем

5 8 каждый иэ которых соединен с одним иэ детекторов излучения, блок отношения сигналов, переключатель регистратор, причем один из блоков обработки состоит из контура Т, имеющего схему управления синхронизацией, во второй блок обработки введены селектор, связанный со схемой управления синхронизацией и аналоговый блок, причем выход селектора соединен с входом аналогового блока, выход которого соединен с входом регистратора.

Аналоговый блок выполнен в виде делителя.

На фиг. 1 представлена блок-схема устройства для измерения собственной нейтронной характеристики земного власта на фнг, 2 - второй вариант предложенного устройства для получения надежной информации о измерении параметров нейтронного излучения; на фиг. 3 — - графики, показывающие корреляцию между отношением Т/ И и отношением по скорости счета

Й4 (набор истинных значений) /2И (набор истинных значений) для ойтимальной последовательности срабатываний детектора; на фиг. 4 блок-схема, предназначенная для зал писи значения L и входящая в систе" му, показанную на фиг. 2; на фиг. 5блок-схема для автоматической вы" борки и записи значенияЪ;дзвв, через которое точно может быть определен истинный параметрФ„-„ .

Устройство для измерения собственной нейтронной характеристики земного пласта содержит герметичную е прочную капсулу (илн глубинный при" бор) 1, которая находится в подвешенном состоянии в скважине 2, ук, репленной обсадными трубами . Глубиныай прибор 1 удерживается тросом

3 и предназначен для исследования свойств земного-пласта 4, прилегающего к скважине.

В капсуле 1 находится импульсный электронный источник 5 и два passeсенных на заданное расстояние детектора 6 н 7. Нейтронный источник 5 генерирует дискретные импульсы нейтронов болыиой энергии (14 Мэв). Детекторы 6 и 7 излучения измеряют плотности тепловых нейтронов в пласте 4, которые пропорциональны их удаленности от нейтронного источника.

В качестве детекторов 6 и 7 могут использоваться детекторы тепловых нейтронов, т.е. Неэ — пропорциональные счетчики, или же детекторы

g-излучения, т.е. сцинтнлляторы на йа1-кристаллах, которые реагируют на f — излучение, возникающее при радиационном захвате тепловых нейтронов ядрами элементов исследуемого земного пласта. В данном случае принято, что детекторы 6 и 7 — детекторы -излучения на базе кристаллов йодида натрия.

Детекторы излучения расположены относительно нейтронного источника

5.в верхней части капсулы. Ближний . от источника 5 детектор 6 дышен быть размещен так, чтобы центр его сцинтилляционного кристалла (нв показан) располагался на расстоянии

36,83 см от мишени (не показана) нейтронного источника 5. Сцинтилляционный кристалл может иметь длину порядка 10 l6 см и может быть оптически связан. с фотоумножителем, Геометрический центр сцинтилляциоииого кристалла детектора 7, расположен7 8479 детекторе, а =(йр) соответствуют измерению ослабления нейтронного потока на дальнем детекторе, Эти сигналы поступают на задающий блок 15, через который измеренная информация по проводам 16 и 17 подается на блок 1О переработки измеренной формации. Сигна" лы м @T> подаются на аналоговый блок 18 деления, на котором формируется сигнал, соответствующий отноше- 1о нию Т / p Один или оба сигналами и вместе с выходным, сигналом от бдока 18 деления, который соответствует отношению Ь!! /4<, могут быть поданы на регистрирующее устройство

19. Сигнал Ъ обычно записывается как Ь ., так как он имеет более высокую ст%тистическую точность. Однако при определенных обстоятельствах, более близко приближается к ис- . р!! тинному значению „ чем С!! . В этих случаях предпочтительно регистрировать1 вместо !1, для чего регистрирующее устройство 19 имеет. селекторный переключатель 20. Регистрирующее zs устройство 19 состоит из лентопротяжного записывающего устройства и устройство визуального восприятия информации.

Работа нейтронного источника 5 зо задается в зависимости от измеряемой величины, т,.е. продолжительность отдельных нейтронных импульсов и время.между последовательными импульсами пропорциональноФ 35

Блок !1 — Й соединен проводником

21 с нейтронным источником 5, при этом выходные сигналы с блока 11 запускают нейтронный источник 5 ко- 40 торый испускает нейтронные импульсы, длительность и частота которых зависит от значения 7> . В случае несфходимости блок 12 может использоваться для управления работой нейтронного 4 источника 5, в этом случае проводник

2! (22) должен проходить к этому блоку. В любом случае только один из двух Ф -блоков управляет работой нейтронного источника 5. Блок Т вырабатывает синхронизированный относительно конца каждого нейтронного импульса сигнал, что необходимо для соответствующего управления по времени интервалами детектирования, 55 связанными с Ъ -блоком. Этот сигнал может быть получен с Т -блока, управляющего работой нейтронного

48 8 источника, через проводники 27 (от Й-блока 11 к Ь -блоку 12).

Более точные результаты получаются при управлении частотой и длитель-! ностью нейтронных импульсов от блока, однако это управление не является обязательным, вместо этого могут использоваться импульсы постоянной длительности, идущие с постоянными интервалами во времени. В этом случае

С -блок может находиться на поверхности и может быть синхронизован от общего сигнала, поступающего от глубинного прибора (не показан) н соответствующего окончанию каждого нейтронного импульса. В случае необО ходимости управления нейтронным источником в зависимости отГ может осуществляться, когда один или оба Ф -блока находятся наверху.

Устройство работает следующим образом.

Блок 11 формирует сигнал Т соответствующий скорости ослабления (поглощения) потока тепловых нейтронов в пласте посредством ближнего детектора 6. Предпочтительной последовательностью измерений является режим, при котором последовательные импульсы нейтронов, между которыми осуществляется замер времени жизни нейтронов в пласте (v) отделены друг от друга интервалами времени, равными произведению Ф на соответствующее число, например 12-15 .

Нейтронная плотность измеряется в течение трех временных интервалов между импульсами нейтронов и оценивается по отдельным вспьиакам М-излучения, приходящимися на единицу времени. -излучение регистрируется ближним детектором 6. Первая скорость счета (Й„ ), соответствующая первому отсчету плотности нейтронного потока, определяется в течение интервала.(, ), равного време-. ни жизни нейтронов t . Этот первый отсчет начинается сразу после окон- чания первого нейтронного импульса.

Второй (11) временной интервап, в течение которого сосчитывается вторая скорость счета (Й ), начинается немедленно после первого интервала и длится отрезок времени 2t, в два раза превосходящий время жизни нейтронов в исследуемом пласте. В случае использования!(-индикаторов фоновое -излучение измеряется

5 0

9 8 в течение третьего отрезка времени (111) . Скорость счета в этот отрезок времени регистрируется приблизительно в течение времени 35, равного трем временам жизни нейтронов в пласте. Отсчет в этом случае начинается через время, равное 6t, после конца предшествующего нейтронного импульса. На графиках фиг. 3 показана последовательность отсчетов.

Скорость счета (Й ) фонового излучения вычитается из первой скорости счета (Й„) и второй скорости счета (Й ) для того, чтобы получить в течение первого и второго временных ин-. тервалов истинные скорости счета

Й,1(net) и N (net) без фоновой составляющей. Эти скорости характеризуют плотности нейтронных потоков. Затем получается отношение N> (net)/N<(net), Продолжительности первого и второго интервалов детектирования подбираются в пропорции I:2, пока отношение скоростей счета N„(net)/Й (net) не будет равно 2, т.е. не будет достигнуто состояние равновесия. В этом случае измеренное время жизни нейтронов в пласте Ъ Й приближается к продолжительности (Ф) первого интервала детектирования. Отклонения от этого условия равновесия приводят к срабатыванию временного блока, при помощи которого корректируется ширина первого интервала пропускания, пока в системе не будет достигнуто равновесие. Сигнал, соответствующий Ъ поступает с временного блока в блок

18 деления и далее на.регистрирующее устройство 19.

Временной (ь ) блок 12 работает аналогично, производя отдельные ,счеты F F, F Последовательность счета этого блока задается в соответствии с измеряемой величиной времени Ф . Порядок работы -блока также как и порядок работы -блока определяется приходом импульса синхронизации, соответствующего концу предшествующего нейтронного импульса.

Значением с блока 12 подается в

F блок 18 деления и в случае необходимости на регистрирующее устройство 19

При отсутствии возмущающих мешающих факторов, в основном связанных с рассеиванием нейтронов и, кроме того, обусловленных негомогенностью пласта и т.д., величины „и Ъ должны быть одинаковыми и равными или

47948 10 равными истинному значению времени жизни „„1 . Иэ этого следует, что если отношение Х 4 /1 р равно единице, то измерения проведены правильно и измеренные значения времени жизни тепловых нейтронов в исследуемом пласте точно соответствуют истинньак значениям. С другой стороны, если соотношение ьЙ / p отличается от единицы, то имеет место помимо эначительного рассеивания нейтронов и другие эффекты, которые влияют на точность определения.

При обычных условиях проведения каротажа в скважине I< должно превышать, что обусловлено влиянием рассеяния нейтронов. Таким образом, отношение СЙ /©F может быть близким к единице. Если отношение

20 t< /5+ ... значительно меньше единицы, т.е. равно, например, 0,80,9, то это означает, что измеренная величинами: 4 зависит от побочных возмущающих эффектов. Если м регистрируется как, то необходима коррекция этого параметра, а следовательно, и g g ..Это можно сделать, используя таблицы или графики, учитывающие влияние рассея30 ния нейтронов на отношения от истинных значений.

На фиг. 2 показана упрощенная электронная аппаратура измерения нейтронной характеристики. Спускаемый

35 под землю блок 23 обработки измеряемой информации включает временной блок (счетчик) 24, который соед Ьен с нейтронным источником 25 и ближним детектором 26 через проводники 27, 40 28 и подключен к задающему блоку

29, через который сигналы подаются на поверхность по проводам 30 и 31.

Принцип работы временного блока (Ц) 24 аналогичен принципу дейст45 вия такого же блока, показанного на .фиг. 1. Выходной временной сигнал СЙ подается по проводам 32 к регистрирующему устройству 33. для записи. Рабочие сигналы от дальнего детектора 34 подаются через проводник

35 на селекторную схему 36, которая управляется сигналами, поступающими по проводникам 37-39 временного 1 -блока 24. Запускающие сигналы по55. даются на селекторный блок 36 с дальнего детектора 34. Этими сигналами осуществляется управление длительнос: тью и началом трех отрезков времени, 11 847948 12 в течение которых между нейтронными в то время как отношение Й (net)/ л импульсами измеряется величина у, 2N (net)=l. Точное отношение T(d )

Эти отрезки времени задаются Т (1„) к N„(ne t) /2й (ne t) показано также, так и интервалы 7-111, о ко- кривой А на фиг. 3. торых упоминается выше. Рабочие 5 Линия В имеет наклон под углом 45О, сигналы на временной 111-блок постучто соответствует равенству двух отпают с ближнего детектора 26. Сле- ношений. Экспериментально установледовательно, счет нейтронов на ближ- но, что при нормальных условиях в нем и дальнем детекторах осуществля- скважине величина отношения N> (net)/ ется одновременно, при этом временные о .2Ь (пе ) равна 0,8-1,0. Сравнение интервалы, в течение которых произ- кривых А и В в этом диапазоне (фиг. 3) водится счет, совпадают во времени показывает, что этим отношением и и.имеют одинаковую длительность. отношением Т/ 11 в указанном диапазоСигналы, соответствующие плотнос- не (0,8-1,9) имеет место строгая ли- ти нейтронов и пришедшие на селектор- >s нейная зависимость. ный блок 36 в течение интервалов де- Эапускающий сигнал с временного тектирования, передаются на наземную 11,,-блока 24, приходящий на нейтронный аппаратуру по проводникам 40-42, где источник 25, кроме того, подается на в блоках 43 счета они обрабатываются. поверхность по проводнику 31. При

В блоках 43 осуществляется счет числа 2о замыкании переключателя 45 этот сигвспышек Щ -излучения в единицу време- нал вызывает срабатывание пересчетных ни в течение первого и второго интер- блоков, которые передают суммарные вапов детектирования. импульсы F< (net) и F<(net) на буферВ течение третьего периода в этих ные регистрь и после соответствуюблоках регистрируется скорость счета 25 щей задержки, создаваемо1Глинией за оиового ф,-излучения, которая вы- держки, происходит обнуление счета. читается из первых двух подсчетов. На выходах преобразователей цифровой

Истинные скорости счета F (net) и формы в аналоговую формируются неF (net) от первого и второго интерпрерывные напряжения, пропорциональвалов, соответственно, сравниваются эо ные р (пе ) и F<(net) в аналоговом блоке 44, который форми- Измеренные сигналы регистрируются

Рует выходной сигнал, Равный отноше- блоком 33 в виде функции глубины опуснию (net)/2F {net). кания глубинного прибора. Однако, .Это отношение в большинстве слу- учитывая строгую линейную зависимость чаев связано линейной зависимостью 35 F-отношения и Ъ„ / Ъ, отношение с отношением ®I / 6g, где Г представ- скоростей счета импуЛьсов опреде@ ляет собой постоянную времени жизни ляется с изменением масштаба, нейтронов, соответствующую скорости что достигается вводом соответствуюуменьшеиия интенсивности потока теп- щего коэффициента пропорциональнословых нейтронов, измеренной на даль- 40 ти через потенциометр 46. Это позием детекторе 34. Указанное отношение, воляет увеличить глубину, иа кототаким образом, определяет степень рой производится измерение отношесоответствия междуЪ11 иЪ, следова" ния ь„ / р . Так как и g взаимотельно, точность регистрируемой вели- связаны, то кривая ®p / F может чины Ъ„, по которой определяется ис- 45 быть заменена кривой X< /T,11 т тинное время жизни нейтронов „ в Поправки должны вводиться, когда

4мА р

O исследуемом пласте. отношение 1 / р меньше допусти

Из графика фиг. 3 следует, что от- мых значений, т.е, 0,8-0,9. В свою

::ношение F„ (net)/2 (net) близко нриб- очередь, надежная коррекция значелииается и отношению Он / ЬИ . При ЕЕ ни» обеспечена путем Леления о» определении значений ь 1 в блоке 24 по отношению 1 /tp, которое перед предполагается, что когда N<(net)/ этим статистически усредняется.OnepaNy(net)2 длительность (Т) первого . ция усреднения показана на фиг. 4, интервала детектирования равна эначе- где выходной сигнал „ /Ф с плаэнию Ь, соответствующему скорости ss меивого блока 23 подается на регистослабления нейтронного потока, регист. Рирующее устройство 33 и на блок рируемого ближним детектором. Отноше- 47 усреднения. Сигнал 511 с блока 23 ние Т/% не равно в точности единице, посылается в регистрирующее устройl3 847 ство 33 (фиг. 4) и совместно с сигналом, представляющим усредненное значение ЪN / iF подается на вход блока 48 деления. Деление Ъ11 на отношение 7g /Ър дает видимое значение ig соответствующее скорости уменьшения плотности нейтронного потока, измеренной на дальнем детекторе 34.

На фиг. 5 показан блок для автоматической селекции регистрируемых 16 значений Т> или tF . Этот блок включает аналоговый блок (схему деления/

49 на вход которой поступают сигналы

Ъ 1 с блока 23 и сигналы, представляющие усредненное значение 1 / Ъ p, кото- t,g рые подаются с блока 50 усреднения.

На выходе схемы 49 деления формируется сигнал р . Сигнал, пропорциональйай усредненному значению 611 /©p, с блока 50 подается на дискриминатор 51 2р и на регистрирующее устройство 33.

На дискриминаторе 51 происходит сравнение измеренного значения Xg /7 с эталонной величиной, Если отношение

,11 / 6 больше, чем эталонная величи- zs на, то-на стробирующий или селекторный блок 52 подается запускающий сигнал, что обеспечивает прохождение сигнала по Ъ 11 на регистрирующее устройство 33. Если Ъ11/ ©p меньше, чем эталонная величина, то дискриминатор посылает запускающий сигнал на р-селекторный контур 53, чтобы сигналы по прошли на регистрирующее устройство 33.

Изобретение позволит повысить точность измерений собственной иейтрон948 14 ной характеристики земного пласта при

:одновременном упрощении устройства.

Формула изобретения

1. Устройство для измерения собственной нейтронной характеристики земного пласта, содержащее импульсюий нейтронный источник излучения, герметически закрытый в корпусе, первый и второй детекторы излучения, расположенные на различных расстояниях от источника нейтронного излучения, первый и второй блоки обработки сигналов, каждый иэ которых соединен с одним из детекторов излучения, блок отношения сигналов, переключатель, регистратор, причем один из блоков обработки состоит из контура, имеющего схему управления синхронизации, о т л и ч а ю щ е е с я тем, что, с целью повышения точности измерений во второй блок обработки введены селектор, связанный со схемой управления синхронйзацией н аналоговый блок, причем выход селектора соединен с входом аналогового блока, выход которого соединен с входом регистратора.

2. Устройство по п. 1, о т л ич а ю щ е е с я тем, что, аналоговый блок выполнен в виде делителя.

Источники информации, нринятые во внимание при экспертизе

1. Патент США 11 3435216, кл. 250831, опублик. 1969.

-2. Патент США В 3532884,. кл. 6 93 Ч 3/00, опублик. 1970 (п1вэтотип).

847948

12

1.à м

ZNz

О

У6 I.7 дВ ЮУ РигЗ ,гэ

I (.

ВНИИПИ Заказ 5565/90

Тирах 732 Подписное

Филиал ППП "Патент", r. Улп ород, ул. Проектная,4