Способ определения изотопного состава гексафторида урана с помощью многоколлекторного масс-спектрометра

Изобретение относится к области электротехники, в частности к контрольно-измерительной технике, а именно к многоколлекторным масс-спектрометрам, и может быть использовано в различных отраслях химической промышленности для определения изотопного состава веществ, в частности, на предприятиях ядерно-топливного цикла - для определения изотопного состава гексафторида урана (ГФУ). Способ заключается в регистрации ионных пучков каждого из изотопов урана на своем коллекторе и расчете атомной доли изотопов с учетом предварительно определенных коэффициентов калибровки каналов регистрации ионных токов. При этом для исключения погрешности измерений, обусловленной наличием в масс-спектрометре эффектов фракционирования изотопов и погрешностью определения коэффициентов калибровки, предварительно с помощью двух стандартных образцов (СО) для каждого изотопа определяют линейные зависимости f(Ci)=Спасп,iизмер,i, которые затем используют для корректировки коэффициентов калибровки каналов регистрации урана-234, 235, 236 (Ki), после чего проводят повторное вычисление данных изотопов урана. Изобретение позволяет существенно упростить существующие методы изотопного анализа гексафторида урана без ухудшения их характеристик погрешности и снизить количество используемых СО, что является техническим результатом изобретения. 1 з.п. ф-лы, 3 табл.

 

Изобретение относится к контрольно-измерительной технике, а именно к многоколлекторным масс-спектрометрам, и может быть использовано в различных отраслях химической промышленности для определения изотопного состава веществ, в частности, на предприятиях ядерно-топливного цикла - для определения изотопного состава гексафторида урана (ГФУ).

Известно [1], что определение изотопного состава веществ с помощью масс-спектрометра состоит из нескольких этапов: отбора пробы анализируемого вещества и введения ее в область ионизации; ионизации; создания моноэнергетического и узкосфокусированного пучка ионов; разделения ионов в масс-анализаторе на пучки ионов, соответствующие различным изотопам; регистрации ионных пучков. При этом методы определения изотопного состава могут быть как относительными с применением в измерительном цикле стандартных образцов (СО) изотопного состава вещества, так и абсолютными - без использования СО.

Самым простым методом определения изотопного состава ГФУ [2] является абсолютный одноколлекторный метод, при котором все изотопы вещества последовательно регистрируются на одном коллекторе приемника ионов масс-спектрометра. После обработки полученного масс-спектра, заключающейся в учете фона, шумов, наложений рассеянного ионного тока и изменения интенсивности ионных токов в течение времени измерений, определяется сумма выходных сигналов U=ΣUi, а затем атомная доля i-го изотопа. Расчет проводится по формуле:

где Ui - величина выходного сигнала, при регистрации i-го изотопа, В (А);

n - количество регистрируемых изотопов.

Величина Ui определяется либо по вольтметру при настройке на коллектор пучка i-го изотопа, либо по высоте пика на спектрограмме, полученной на каком-либо записывающем устройстве, либо по площадям пиков в случае, когда ширина входной щели приемника меньше ширины пучка. При этом нет необходимости определять именно ионный ток, а достаточно получить величину, пропорциональную ему: напряжение, высоту или площадь пика.

Однако одним из главных недостатков абсолютного одноколлекторного метода измерений изотопного состава веществ является сильное влияние на его результаты дрейфа различных параметров (давления пробы в напускном объеме или ионизационной камере, параметров работы ионно-оптической системы прибора и др.), а также возможного присутствия эффекта памяти масс-спектрометра, обусловленного изотопным разбавлением измеряемой пробы остатками от предыдущих проб, десорбирующихся с поверхности системы ввода.

Известен способ высокоточных измерений изотопного состава веществ относительным многоколлекторным методом [1], при котором в масс-спектрометр вместе с пробой вещества последовательно вводится стандартный образец. Недостатками этого способа являются значительный расход дорогостоящих СО и необходимость подбора их изотопного состава близким к изотопному составу пробы, что зачастую является трудновыполнимым.

Развитие изотопной масс-спектрометрии привело к появлению абсолютного многоколлекторного метода измерений, при котором проводят калибровку каналов регистрации ионных токов с помощью последовательно подаваемого на каждый коллектор одного ионного луча [3] или на вход каждого усилителя ионного тока (УИТ) - постоянного электрического тока, получаемого с помощью высокостабильного источника [4].

Способ калибровки [4] является более точным, однако требует наличия дополнительных устройств в приемнике ионов масс-спектрометра. При выполнении калибровки для каждого канала регистрации определяется относительный коэффициент калибровки Ki, равный отношению выходного сигнала с одного из УИТ к выходному сигналу i-го УИТ. Величина Ki определяется, главным образом, отношением значений используемых высокоомных сопротивлений обратной связи УИТ. В этом случае атомная доля i-го изотопа вещества может быть определена по формуле:

где Ki - коэффициент относительной калибровки канала регистрации i-го изотопа;

Ui - величина выходного сигнала или ионного тока, при регистрации i-го изотопа, В (А).

Однако только при точном определении коэффициентов калибровки Ki и обеспечении отсутствия в масс-спектрометре эффектов фракционирования пробы (изменения ее изотопного состава) по мере поступления ее из отборника до приемника ионов, используя выражение (2), можно точно определить изотопный состав вещества без какого-либо использования СО.

Известен способ исключения погрешности при определении коэффициентов калибровки (dKi) путем установки в приемнике ионов специальной релейной матрицы, обеспечивающей последовательное переключение каждого из коллекторов со всеми каналами усиления ионного тока [5], что исключает влияние dKi на результат измерений. При этом погрешность определения изотопного состава вещества будет зависеть только от величины фракционирования (дискриминации) пробы (dUi). Однако именно возникновение эффекта фракционирования пробы (величин dUi) в современных изотопных масс-спектрометрах существенно уменьшает преимущества абсолютных методов измерений перед относительными, в которых используют СО.

Наиболее близким к заявляемому из перечисленных способов является способ определения изотопного состава аргона, приведенный в [3]. Способ заключается в предварительном определении коэффициентов относительной калибровки каналов регистрации УИТ (Ki) многоколлекторного масс-спектрометра путем подачи на каждый коллектор одного ионного луча и последующем определении содержания изотопов в анализируемой пробе по формуле (2).

Недостатком прототипа является то, что способ не учитывает возникающего в приборе эффекта фракционирования изотопного состава анализируемого вещества.

Задачей изобретения является создание более точного способа измерения изотопного состава вещества, например, гексафторида урана с помощью масс-спектрометра с многоколлекторной системой регистрации ионов путем учета эффекта фракционирования изотопов в узлах масс-спектрометра.

Технический результат достигается тем, что в известном способе определения изотопного состава веществ, включающем предварительное определение коэффициентов относительной калибровки усилителей ионного тока многоколлекторного масс-спектрометра, регистрацию ионных токов каждого изотопа на индивидуальном коллекторе и расчет содержания изотопов по формуле (2), предварительно с помощью стандартных образцов определяют для каждого изотопа линейную дискриминационную зависимость, которую затем используют для корректировки значений коэффициентов относительной калибровки УИТ, после чего проводят пересчет содержания изотопов по формуле (2) с использованием скорректированных значений Ki.

Данный способ можно реализовать следующим образом. Например, в случае измерения изотопного состава энергетического гексафторида, обогащенного по изотопу уран-235 не более 5% (т.е. когда Сi<<100% (i=234, 235, 236), а Сj≈100% (j=238)), полный дифференциал для атомной доли i-го изотопа, определяемой по формуле (2), будет равен:

Выражение (3) показывает, что для энергетического урана погрешность определения содержания урана-234, 235, 236 будет прямо пропорциональна содержанию самого изотопа. При этом коэффициент пропорциональности будет зависеть от точности определения коэффициентов калибровки (dKi,j) и величины эффектов фракционирования в масс-спектрометре, приводящих к возникновению dUi,j.

Из представленного выражения (3) также следует, что существующие в масс-спектрометре эффекты фракционирования (dUi) можно компенсировать путем корректировки коэффициента калибровки Ki так, чтобы сумма слагаемых в скобках равнялась нулю.

Нетрудно показать, что поправка коэффициента Ki будет равна:

где Сi - начальное измеренное значение атомной доли i-го изотопа урана, определенное по формуле (2), %;

i - изотоп урана: 234, или 235, или 236;

Ki - начальный коэффициент калибровки канала регистрации i-го изотопа урана, используемый для определения начального значения Сi;

f(Ci) - линейная кривая, описывающая эффекты фракционирования i-го изотопа в масс-спектрометре и равная:

где αi, βi, - постоянные величины;

С235 - начальное измеренное значение атомной доли урана-235, %;

Ci, пасп. - паспортное значение атомной доли i-го изотопа в измеряемом СО.

Коэффициенты линейной зависимости f(Ci) находят перед измерением проб ГФУ с помощью двух стандартных образцов из анализа разницы между измеренным и паспортным значениями i-го изотопа в СО (см. выражение (5)). Частота такой калибровки масс-спектрометра зависит от стабильности его работы (сохранения настроек параметров ионно-оптической системы, условий в системе ввода пробы и т.д.).

Линейная зависимость f(Ci) определяется величиной эффектов фракционирования (изменением изотопного состава урана) и начальной погрешностью определения коэффициентов калибровки, определенных, например, с помощью постоянного ионного луча. Так как в дальнейшем эта погрешность учитывается при вычислениях, то необходимости точного начального определения коэффициентов калибровки (dKi,j) уже не требуется.

После определения значений ΔKi для каждого из трех изотопов урана: 234, 235 и 236, проводят пересчет измеренного значения атомной доли изотопа, например, атомную долю урана-235 определяют по формуле:

Аналогично рассчитывают значения C'234 и С'236.

Определение зависимости f(Ci) для урана-234 и урана-236 как функции от содержания урана-235 (С235) обусловлено тем, что величина dUi для этих изотопов не зависит от их содержания и вызвана наложением на данные пики изотопов "хвостов" от более интенсивных пиков урана-235 и урана-238.

В случае, когда αi≈0, точное содержание урана-234, 236 может быть определено по формуле:

где Сi - начальное значение атомной доли i-го изотопа урана, определенное по формуле (2), %.

Использование предложенного способа определения изотопного состава гексафторида урана позволило существенно снизить влияние на результаты измерений эффектов фракционирования изотопов в различных узлах масс-спектрометра и проводить измерения изотопного состава ГФУ без необходимости точного определения значений коэффициентов калибровки УИТ.

Расход стандартных образцов при использовании предложенного способа уменьшается, в сравнении с существующими относительными методиками измерений, в 4÷6 раз. При этом отсутствие необходимости подбирать изотопный состав СО близким к изотопному составу пробы позволяет сократить количество используемых СО для аттестации качества ГФУ, обогащенного по урану-235 до 5%, до двух штук, вместо 5-6 СО, используемых в настоящее время при относительных методах анализа.

Осуществление заявляемого способа выполняется следующим образом:

1. Путем последовательной регистрации на каждом коллекторе одного ионного луча постоянной интенсивности определяют коэффициенты калибровки каналов регистрации ионных токов Ki.

2. Определяют параметры дискриминационных кривых для изотопов урана-234, 235, 236. Для этого два СО последовательно вводят в масс-спектрометр и, регистрируя выходные сигналы каждого из изотопов, рассчитывают измеренные значения содержания изотопов по формуле (2). Сравнивая паспортные и измеренные значения атомной доли для каждого из изотопов, определяют коэффициенты кривых αi и βi.

3. Напускают в масс-спектрометр пробу ГФУ, регистрируя каждый изотоп урана на индивидуальном коллекторе. По формуле (2) рассчитывают начальные измеренные значения атомных долей изотопов урана в пробе.

4. Определяют поправки к значениям коэффициентов калибровки Кi для каждого из изотопов урана: 234, 235 и 236, по формуле (4).

5. Определяют скорректированное значение атомной доли изотопов урана-234, 235, 236 по формуле (6).

Реализация способа возможна на любом масс-спектрометре, предназначенном для анализа коррозионно-активных газов, оборудованном многоколлекторной системой регистрации ионов и системой молекулярного ввода газа в источник ионов масс-спектрометра.

Частота проведения калибровки масс-спектрометра, заключающаяся в предварительном определении с помощью СО зависимостей f(Ci), зависит от стабильности настройки и работы ионно-оптической системы масс-спектрометра. Как показано ниже, для масс-спектрометра МТИ-350Г, выпускаемом на "Уральском электрохимическом комбинате" (Россия), калибровка может проводиться не чаще, чем один раз за несколько суток работы прибора.

Пример осуществления.

На многоколлекторном масс-спектрометре МТИ-350Г (г.Новоуральск, Россия) проводилось определение изотопного состава государственных стандартных образцов (ГСО) изотопного состава гексафторида урана №№1-5 (паспортные характеристики приведены в таблице 1).

Значения относительных коэффициентов калибровки каналов регистрации ионных токов, предварительно определенные по ионному лучу 238UF5+, последовательно подаваемому на каждый коллектор, составили: K234=0,1662; K235=1; K236=0,1645; K238=9,920. С помощью двух СО №1 и №5 (см. табл.1) были определены параметры дискриминационных кривых fi(Ci), значения которых приведены в табл.2. После чего абсолютным многоколлекторным методом в течение трех суток проводилось последовательное определение изотопного состава трех СО, приведенных в таблице 1 под номерами №№2,3,4, как проб неизвестного состава без осуществления какой-либо дополнительной калибровки и настройки масс-спектрометра.

В таблице 3 приведены результаты измерений атомных долей изотопов урана. Для первого дня измерений указаны атомные доли изотопов урана, определенные по формуле (2); скорректированные значения коэффициентов калибровки Ki в соответствии с формулой (4); атомные доли изотопов урана, определенные по формуле (6); для последующих дней - только окончательный результат измерений. Количество замеров (напусков в масс-спектрометр) каждого СО, по которым рассчитывалось среднее измеренное значение (Сизмер), составляло 4.

Как показывают результаты измерений, представленные в таблице 3, абсолютная погрешность определения содержания урана-234 и урана 236 не превышает 0,0003%, урана-235 - 0,0009%. При этом на измерение одной пробы (СО) тратится около 10 минут, а расход стандартных образцов урана, в сравнении с относительными методами анализа, снижается в 4÷6 раз.

Реализация данного способа измерений изотопного состава гексафторида урана на многоколлекторном масс-спектрометре возможна только при отсутствии в масс-спектрометре заметного эффекта памяти (изотопного разбавления анализируемой пробы остатками от предыдущих проб или СО), что может быть достигнуто путем использования системы ввода агрессивных газов в масс-спектрометр [6].

Источники информации

1. А.А.Сысоев, В.Б.Артаев, В.В.Кащеев. Изотопная масс-спектрометрия. - М.: Энергоатомиздат, 1993. - 288 с.

2. Дж. Барнард. Современная масс-спектрометрия. - М.: Издательство иностранной литературы. 1957, - 415 с.

3. J.C.Stacey, N.D.Sherrill and others. A Fife-collector system for the simultaneous measurement of argon isotope ratios in a static mass spectrometer. // International Journal of Mass Spectrometry and Ion Physics, 39 (1981), p.167-180.

4. USA Patent №4495413. Process for calibrating ion-current amplifiers in mass spectrometers and mass spectrometer for carrying out the process. Finnigan Mat GmbH/ Germany, 1985.

5. USA Patent №6472659. Method for measuring ionic currents, and a catching device therefore. Finnigan Mat GmbH/ Germany, 2002.

6. Патент РФ №2213957. Система ввода агрессивных газов, например, гексафторида урана, в масс-спектрометр. УЭХК. Приоритет от 04.07.2001.

Таблица 1
№ СОРег. № ГСО, индекс партииАтомная доля изотопов урана в ГСО, %
U-234U-235U-236U-238
1ГСО 7521-99, 184-000,00540±0,000070,71951±0,00029<0,0000299,2751±0,0003
2ГСО 7523-99, 198-040,00674±0,000091,5435±0,00060,00107±0,0000898,4487±0,0006
3ГСО 7525-99, 190-020,02157±0,000132,4289±0,00100,02434±0,0001597,5252±0,0010
4ГСО 7530-99, 203-050,03792±0,000133,9752±0,00150,00056±0,0000495,9863±0,0015
5ГСО 7533-99, 204-050,03970±0,000145,3797±0,00250,00074±0,0000494,5799±0,0026

Таблица 2
Коэффициенты кривых fi(Ci)Изотопы урана
U-234U-235U-236
αi-0,000020,002250,00002
βi-0,00045-0,00249-0,00089

Таблица 3
Изотоп уранаПараметрНомер СО (см. таб.1)
№2№3№4
Уран-2341 деньСизмер0,007230,022180,03865
K234-ΔK2340,150130,160790,16298
Сизмер'0,006810,021690,03812
Спаспизмер'-0,00007-0,00007-0,00002
2 деньСпаспизмер'-0,00009-0,00012-0,00017
3 деньСпаспизмер'-0,00017-0,00010-0,00007
Уран-2351 деньСизмер1,542472,426263,96802
K235-ΔK2351,000361,001181,00177
Сизмер'1,543452,429123,97418
Спаспизмер'0,00015-0,000390,0001
2 деньСпаспизмер'-0,00059-0,000150,00028
3 деньСпаспизмер'-0,00072-0,000170,00036
Уран-2361 деньСизмер0,001840,024800,00146
K236-ΔK2360,093030,158930,06654
Сизмер'0,001250,023960,00083
Спаспизмер'-0,00008-0,00016-0,00003
2 деньСпаспизмер'-0,000010,00007-0,00004
3 деньСпаспизмер'-0,000110,00017-0,00004

1. Способ определения изотопного состава гексафторида урана (ГФУ) с помощью многоколлекторного масс-спектрометра, включающий предварительное определение коэффициентов калибровки каналов регистрации ионных токов (Ki), ввод пробы ГФУ в масс-спектрометр с одновременной регистрацией ионных токов каждого изотопа (Ui) на отдельном коллекторе и расчет атомной доли i-го изотопа урана по формуле

где n - регистрируемые изотопы урана: 234, 235, 236, 238, i - изотопы урана 234, 235, 236,

отличающийся тем, что перед измерением проб ГФУ для каждого анализируемого изотопа с помощью двух стандартных образцов предварительно определяют линейную зависимость

где αi, βi - постоянные величины; Ci, C235 - значения атомной доли i-го изотопа и урана-235, определенные по формуле (1), %; Ci,пасп - паспортное значение атомной доли i-го изотопа в измеряемом стандартном образце (СО),

а затем проводят повторное вычисление атомной доли изотопа урана по формуле (1), в которой значение коэффициентов калибровки каналов регистрации изотопов урана-234, 235, 236 уменьшают на величину

где Ki - начальный коэффициент калибровки канала регистрации i-го изотопа урана, используемый в (1) для определения начального значения Ci.

2. Способ по п.1, отличающийся тем, что повторное вычисление атомной доли урана-234 или урана-236 в случае αi≈0 и βi>>αi проводят по формуле

Ci'=Cii,

i - изотоп урана-234 или 236;

Ci - значение атомной доли i-го изотопа урана, определенное по формуле (1), %;

βi - постоянная величина, определяемая зависимостью (2).



 

Похожие патенты:

Изобретение относится к области электротехники, в частности к аналитическому оборудованию, а именно к разработке изотопных многоколлекторных масс-спектрометров, используемых для определения изотопного состава различных газообразных веществ.

Изобретение относится к физическим методам анализа состава и структуры вещества, а именно к применению метода вторично-ионной масс-спектрометрии для анализа структурно-энергетического состояния поверхностного слоя вещества, и может быть использовано в структурообразовании и повышении износостойкости новых материалов при изготовлении деталей ответственного назначения.

Изобретение относится к области аналитического приборостроения, а конкретно к спектрометрам дрейфовой подвижности для обнаружения паров органических веществ в составе воздуха.

Изобретение относится к области аналитического приборостроения, а более конкретно к дрейф-спектрометрам для обнаружения паров органических веществ в составе воздуха.

Изобретение относится к поверхностно-ионизационным источникам ионов органических соединений, применяемым, например, в дрейф-спектрометрах или иных аналитических устройствах.

Изобретение относится к области аналитического приборостроения, а более конкретно к спектрометрам дрейфовой ионной подвижности, предназначенным для обнаружения следовых количеств паров органических веществ в составе воздуха, в частности паров органических молекул из класса взрывчатых, наркотических и физиологически активных веществ.

Изобретение относится к области аналитического приборостроения для целей газового анализа, а более конкретно к способам контроля состояния спектрометров ионной подвижности с поверхностно-ионизационным термоэмиттером ионов, в частности к способам калибровки спектрометров, включая контроль состояния геометрических характеристик спектрометров, наличие посторонних загрязнений на поверхности электродов спектрометров, приводящих к ухудшению аналитических характеристик спектрометров.

Изобретение относится к аналитическому приборостроению, а именно к многоколлекторным магнитным масс-спектрометрам, предназначенным для качественного и количественного анализа примесей в матрицах сложного состава, в частности в качестве детектора газового хроматографа с высокоэффективными капиллярными колонками.

Изобретение относится к аналитическому приборостроению, а именно к статическим приборам и устройствам для анализа масс-спектрального состава веществ

Изобретение относится к аналитической химии, а именно к способам определения изотопного состава вещества, предназначенным для анализа изотопного состава примесей в матрицах сложного состава, в частности для изотопного анализа метана в полевых условиях в воздухе, воде, грунте, снеге и бурильном растворе

Заявленное изобретение относится к трубке для измерения подвижности ионов. Заявленное устройство содержит камеру источника ионизации с центральным отверстием, впускной элемент для ионов, блок зоны дрейфа ионов с центральной камерой трубки, экранирующую сетку и диск Фарадея, причем камеру источника ионизации, впускной элемент для ионов, блок зоны дрейфа ионов, экранирующую сетку и диск Фарадея последовательно составляют вместе в направлении спереди назад. При этом блок зоны дрейфа ионов содержит первый изолятор и первые металлические пластины электродов, концентрично прикрепленные к передней и к задней поверхностям первого изолятора. Блок зоны дрейфа ионов содержит первый изолятор и первые металлические пластины электродов, которые вместе составляют одно целое. Техническим результатом является возможность упрощения конструкции трубки для измерения подвижности ионов и облегчение сборки и разборки трубки. 25 з.п. ф-лы, 19 ил.

Изобретение относится к области масс-спектрометрии высокого разрешения. Технический результат - улучшение масс-габаритных и эксплуатационных характеристик масс-спектрометров с преобразованием Фурье путем повышения давления в измерительных ячейках. Способ обеспечивает n-кратное сокращение длительности циклов масс-анализа с преобразованием Фурье и их периодическое с периодом T=Ta/n повторение в течение времени анализа Та. Сокращение в n раз длительности циклов позволяет в такое же число раз увеличивать давление в измерительных ячейках без изменения соотношения между сохранившимися и выбывшими при столкновениях ионами. Требуемое разрешение анализатора, определяемое временем Ta, обеспечивается n-кратным периодическим повторением циклов анализа. При вычислениях масс-спектров периодический режим масс-анализа учитывается введением в преобразования Фурье каждого цикла множителей, компенсирующих фазовые сдвиги гармоник и устраняющих периодическую амплитудную модуляцию наведенного тока. 1 ил.

Изобретение относится к аналитическому приборостроению, а именно к устройствам для анализа масс-спектрального состава веществ с источниками ионов с напуском пробы с атмосферы. Технический результат - повышение точности определения площади хроматографического пика. В масс-спектрометре камера ионизации разделена на две части металлической газопроницаемой перегородкой, в каждой части камеры ионизации имеется свой катод, подающий в нее пучок электронов, ионно-оптическая система вытягивает ионы из первой части камеры, энергия электронов E, подаваемых с катода во вторую часть камеры, выбирается, исходя из соотношения E<I, где I - потенциал ионизации молекул или атомов газа-носителя. Ионы, образующиеся во второй части камеры, поступают на коллектор, расположенный так, чтобы на него не попадали ионизирующие или вторичные электроны, и регистрируются на нем. 1 ил.

Изобретение относится к вакуумной технике, а именно к статическим магнитным масс- спектрометрическим анализаторам со 180-градусным поворотом и двойной магнитной фокусировкой, и может быть использовано в газовых течеискателях, в том числе гелиевых, предназначенных для испытания на герметичность различных систем и объектов, допускающих откачку внутренней полости до глубокого вакуума или заполнение ее гелийсодержащей смесью или другим пробным газом под избыточным давлением. Технический результат - повышение надежности и увеличение срока службы масс-спектрометрического анализатора; снижение вакуумных требований. Масс-спектрометрический анализатор газового течеискателя содержит вакуумную камеру с присоединительными фланцами, внутри которой размещены: источник ионов пробного газового вещества, состоящий из источника электронов и камеры ионизации; магнитная система, обеспечивающая разделение ионов по массам; приемник ионов. При этом в качестве источника электронов использован плазменный катод на основе плазмы тлеющего разряда, представляющий собой помещенную в аксиальное магнитное поле ячейку Пеннинга с эмиттером электронов, выполненным в виде щели для формирования ленточного электронного пучка в антикатоде ячейки, со стороны камеры ионизации. Предпочтительно, чтобы в центральной части анода ячейки Пеннинга были выполнены отверстия для «подкачки» остаточного газа из вакуумной камеры. 7 з.п. ф-лы, 4 ил.

Изобретение относится к области времяпролетной масс-спектрометрии и найдет широкое применение при решении задач органической и биоорганической химии, токсикологии, криминалистики, иммунологии и медицины при ионизации молекул исследуемых веществ методами электронный удар, «электроспрей». Устройство ортогонального ввода ионов во времяпролетный масс-спектрометр (ВПМС) включает канал транспортировки поступающего из источника непрерывного пучка ионов, сформированный двумя электродами, ориентированными параллельно направлению движения непрерывного ионного пучка и предназначенными для создания импульсного электрического поля, выталкивающего ионы в направлении, перпендикулярном непрерывному пучку, и электроды для электростатического ускорения ионов, расположенные вне указанного канала. В промежуток между электродами, формирующими канал транспортировки заряженных частиц, введены дополнительные электроды, ориентированные параллельно направлению движения непрерывного ионного пучка, а приложенные к этим электродам статические электрические потенциалы обеспечивают сжатие непрерывного ионного пучка в направлении импульсного выталкивания ионов из канала. Технический результат - увеличение чувствительности ВПМС. 3 ил.

Изобретение относится к области масс-спектрометрии, а именно к источникам ионов с ионизацией при атмосферном давлении (фотоионизация, химическая ионизация при атмосферном давлении в коронном разряде и другие), и найдет широкое применение в масс-спектрометрии, спектрометрии подвижности ионов при решении задач органической и биоорганической химии, иммунологии, медицины, диагностики заболеваний, биохимических исследований, фармацевтике, токсикологии и экологии, проведении анализов в криминалистике и следового анализа наркотиков и их метаболитов. Способ основан на формировании газовой, транспортирующей ионы, струи, коаксиально обдувающей область образования ионов закрученной вихревой струей с образованием объемного закрученного потока с осевым течением, и дополнительного газового потока, формирующего вихревую пробоотборную струю в виде составного вихря, фокусирующего ионы на оси пробоотборного потока в центре вихревого ядра. Особенностью способа являются равенство линейных скоростей ламинарных потоков: газа-носителя из хроматографической колонки и внешнего коаксиального потока газа; при этом суммарный объемный поток, транспортирующий ионы, должен немного превышать поток газа с транспортируемыми ионами, поступающего в интерфейс масс-спектрометра. Техническим результатом является обеспечение транспортировки ионных потоков без дискриминации ионов по массам, уменьшения плотности ионов в транспортируемом потоке, потери хроматографического разделения при нормальных условиях, не прибегая к нагреву внешнего газа носителя, что существенно упрощает реализацию метода в широком диапазоне объемных скоростей потоков газа-носителя, при этом ионный ток анализируемых веществ хроматографической фракции поступает в анализатор без примесей из лабораторного воздуха. 1 ил.

Изобретение относится к области ион-дрейфовой и масс-спектрометрии и найдет широкое применение при решении аналитических задач органической и биоорганической химии, иммунологии, биотехнологии, криминалистики, протеомики, метаболомики, медицины, экологии и охраны окружающей среды. Устройство непрерывного стабильного электрораспыления растворов в источнике ионов при атмосферном давлении выполнено в виде коаксиально расположенных капилляров, ориентированных вертикально. По внутреннему металлическому капилляру подается анализируемый раствор, к этому же капилляру прикладывается напряжение от высоковольтного источника питания. С торца этого капилляра происходит электрораспыление вертикально вверх. Для непрерывного стабильного электрораспыления вводимых проб (анализируемых растворов в узел электораспыления) и стабильного процесса распыления в канал подачи растворов устанавливается инжектор, например кран-переключатель с петлевым вводом пробы, позволяющий проводить ввод пробы без разрыва потока жидкости, а следовательно, и без переходных неустойчивых процессов выхода на стабильный режим распыления. В канал откачки парогазовой смеси из зазора между коаксиальными капиллярами устанавливается осушитель. Излишки нераспыленного раствора отделяются от парогазовой смеси и осушенный лабораторный воздух откачивается воздушным насосом. Технический результат - увеличение времени непрерывного стабильного распыления раствора, а следовательно. устойчивой работы прибора и стабильности регистрируемых спектров, уменьшение частоты обслуживания устройства распыления и источника ионов для их чистки. 4 ил.

Изобретение относится к области ион-дрейфовой и масс-спектрометрии и найдет широкое применение при решении аналитических задач органической и биоорганической химии, иммунологии, биотехнологии, криминалистике, протеомике, метаболомике при электрораспылении растворов исследуемых лабильных веществ. Устройство образования бескапельного ионного потока при электрораспылении анализируемых растворов в источниках ионов с атмосферным давлением выполнено в виде коаксиально расположенных капилляров. Внутренний металлический капилляр находится под потенциалом земли, по нему подается жидкостным насосом анализируемый раствор. На торце этого капилляра образуется мениск, с поверхности которого происходит образование ионного потока при электрораспылении. Коаксиальный зазор между капиллярами подключен к воздушному регулируемому откачивающему насосу. Напротив мениска расположен плоский противоэлектрод с отверстием в центре закрытый скользящей заслонкой, которые электрически соединены между собой и подключены к высоковольтному регулируемому источнику питания. Скользящая заслонка перекрывает попадание капель в анализатор ионного потока в начале процесса электрораспыления и при его завершении, когда процесс не стационарен. В варианте горизонтальной ориентации оси отверстия в противоэлектроде капилляр, в торце которого расположен мениск распыляемого раствора, устанавливается под углом к оси в горизонтальной плоскости для компенсации деформации симметрии конической формы мениска под воздействием силы тяжести. Технический результат - получение бескапельного ионного потока при электрораспылении анализируемых растворов в источниках ионов с атмосферным давлением при нормальных условиях, а следовательно, непрерывного стабильного распыления, устойчивой работы анализатора и стабильности регистрируемых спектров, уменьшение частоты обслуживания устройства транспортировки ионного потока в анализатор для его чистки. 1 з.п. ф-лы, 2 ил.

Изобретение относится к области электротехники, в частности к контрольно-измерительной технике, а именно к многоколлекторным масс-спектрометрам, и может быть использовано в различных отраслях химической промышленности для определения изотопного состава веществ, в частности, на предприятиях ядерно-топливного цикла - для определения изотопного состава гексафторида урана

Наверх