Способ определения ширины запрещённой зоны органических полупроводников на основе гетероатомных соединений

Изобретение относится к способам определения ширины запрещенной зоны темновой и фотопроводимости органических полупроводников на основе гетероатомных соединений. Способ определения ширины запрещенной зоны темновой и фотопроводимости органических полупроводников на основе гетероатомных соединений включает регистрацию спектров поглощения образцов в оптически прозрачных растворителях в УФ и (или) видимой областях, при этом и определяются по I_A, вычисленному по электронному спектру в ультрафиолетовом и (или) видимом диапазонах. Технический результат заключается в упрощении способа и повышении его экспрессности и информативности за счет одновременного определения ширины запрещенной зоны темновой и фотопроводимости по интегральному параметру от автокорреляционной функции. 4 табл., 1 ил.

 

Изобретение относится к способам определения ширины запрещенной зоны темновой и фотопроводимости органических полупроводников на основе гетероатомных соединений.

Ширина запрещенной зоны органических полупроводников на основе гетероатомных соединений является важной физической характеристикой, связанной с темновой и фотопроводимостью. Эта характеристика имеет особое значение в физике твердого тела, органической электронике и наноэлектронике. Известен способ определения ширины запрещенной зоны

фотопроводимости () органических полупроводников на основе гетероатомных соединений по краю фундаментальной полосы спектра поглощения или испускания электромагнитного излучения в оптической области [Павлов Л.П. Методы измерения параметров полупроводниковых материалов. -М.: Высшая школа - 1987. - 239 с.]. Способ основан на анализе спектра k²=f(λ).

где k - коэффициент поглощения, л/(г*см);

f(λ) - плотность распределения квадрата коэффициента поглощения, л²/(г*см)²;

λ - длина волны электромагнитного излучения монохроматического источника, нм.

определяется путем экстраполяции фундаментальной полосы поглощения такого спектра к нулю, определению соответствующей длины волны λ₀ и расчету по формуле:

где h - постоянная Планка, 6,135667662(25)⋅10^-15 эВ⋅с;

с - скорость света в вакууме, 299792458 м/с;

λ₀ - граничная длина волны электромагнитного излучения, определенная путем экстраполирования, нм

Недостатки данного способа определения :

1. Невозможность использовать способ для систем, состоящих из молекул, содержащих большое количество компонентов, например, углеводородные фракции.

2. Невозможность использовать способ для веществ, с недостатком информации об их структуре и составе, поскольку идентификация полос в этом случаях затруднена вследствие перекрывания отдельных полос.

Известен способ определения ширины запрещенной зоны темновой проводимости () по показателям удельной электропроводности термостатированной ячейки, наполненной исследуемым веществом [Павлов Л.П. Методы измерения параметров полупроводниковых материалов. - М.: Высшая школа- 1987. - 239 с.]. В данном методе используется экспоненциальная зависимость удельной проводимости

где σ - удельная электропроводность при температуре Т;

Т - температура образца, К;

σ₀ - некоторая константа.

определяется на основе формулы (2) при рассмотрении удельных электропроводностей σ₁, σ₂ при разных температурах Т₁ и Т₂:

Недостатки данного способа заключаются в том, что требуется измерять значения сопротивления ячейки, заполненной полупроводником, при этом не учитываются эффекты перколяции, которые возникают в сыпучих и пористых средах. Такой способ неприменим к метастабильным веществам, неустойчивым при нагреве. Кроме того, в данном способе требуется сравнительно сложная экспериментальная техника, включающая лабораторный термостат, прецизионную электронную аппаратуру по измерению проводимости.

Также известны расчетные квантово-химические способы оценки ширины запрещенной зоны методом функционала плотности в приближении TD-DFT BLYP. Эти способы рассматривают нестационарное уравнение для функционала плотности, позволяющее оценивать время электронных переходов из основного в возбужденное состояния и, следовательно, оценить ширину запрещенной зоны. Ширина запрещенной зоны в данном способе предполагается равной энергии возбуждения электронных состояний в УФ области. [Юренев, П.В., Щербинин, А.В., Степанов Н.Ф. Применимость методов TD-DFT для расчета электронного спектра поглощения гексааминорутения (п) в водном растворе // Журнал физической химии. - 2010. - том 84, №1. - С. 44-48.]. Недостатком данного способа является то, что не учитывается электронно-дырочная проводимость и влияние среды. А также не выделяются различия между темновой и фотопроводимостью, что затрудняет экспериментальную интерпретацию результатов.

Наиболее близким техническим решением к заявляемому способу является способ определения первых вертикальных потенциалов ионизации и сродства к электрону атомов и молекул по интегральному параметру от автокорреляционной функции в видимом и (или) УФ диапазонах электромагнитного спектра в интервале длин волн от 190 до 780 нм [Латыпов К.Ф., Доломатов М.Ю. Определение потенциала ионизации гетероциклических молекул по оптическим спектрам поглощения электромагнитного излучения в видимой и УФ области // Фотоника. - 2017. - №4. - С. 78-82. Доломатов М.Ю., Латыпов К.Ф. Применение методов статистической радиофизики для оценки потенциалов ионизации и сродства к электрону молекул по спектрам поглощения электромагнитного излучения в петагерцевой области // Электромагнитные волны и электронные системы. - 2017. - Т. 22. - №2. - С. 54-60]. В данном способе определение ширины запрещенной зоны, потолок и дно запрещенной зоны оценивается по первому вертикальному потенциалу ионизации и сродству к электрону молекул органических полупроводников. Первые вертикальные потенциалы ионизации и сродства к электрону изолированных частиц определяется по интегральному параметру от автокорреляционной функции оптического спектра, согласно зависимостям:

где ПИ - первый вертикальный потенциал ионизации, эВ;

СЭ - сродство к электрону, эВ;

А₁ А₂, В₁ В₂ - эмпирические коэффициенты, постоянные для близких по химической природе соединений, их размерности: А₁ B₁ - эВ, А₂, В₂ - безразмерные величины;

I_A - интегральный параметр от автокорреляционной функции, эВ;

Е - энергия излучения, эВ;

n - число полос поглощения;

Е₁ Е_n - границы электромагнитного спектра, эВ;

ε - молярный коэффициент поглощения при энергии Е, л⋅моль^-1⋅см^-1. Зависимости (4)-(5) были подтверждены для ПИ и СЭ органических полупроводников, содержащих гетероатомы азота и кислорода.

Недостатки данного способа заключаются в невозможности определения ПИ и СЭ конденсированной среды, в частности, наночастиц, кластеров, квантовых точек и молекулярных органических кристаллов. Т.к. все определения проводятся относительно изолированной молекулы полупроводника. И, как следствие, некорректному определению ширины запрещенной зоны.

Целью изобретения является упрощение способа и повышение его экспрессности и информативности за счет одновременного определения ширины запрещенной зоны темновой и фотопроводимости по интегральному параметру от автокорреляционной функции.

Поставленная цель достигается за счет использования нового способа определения и органических полупроводников, содержащих гетероатомы.

Способ определения ширины запрещенной зоны темновой и фотопроводимости органических полупроводников, содержащий гетероатомы, включает регистрацию спектров поглощения образцов в оптически прозрачных растворителях в УФ и (или) видимой областях, при этом определяются по I_A, вычисленному по электронному спектру в ультрафиолетовом и (или) видимом диапазонам. Ширина запрещенной зоны темновой и фотопроводимости определяются по формулам:

где - ширина запрещенной зоны темновой проводимости, эВ;

- ширина запрещенной зоны фотопроводимости, эВ;

I_A - интегральный параметр от автокорреляционной функции спектра, эВ;

D₁, D₂, G₁, G₂ - эмпирические коэффициенты, постоянные для близких по химической природе органических полупроводников, размерность D₁, G₁ - эВ, D₂, G₂ - безразмерные величины.

Используется физическая характеристика спектра - интегральный параметр от автокорреляционной функции:

где ε - молярный коэффициент поглощения, л⋅моль^-1⋅см^-1;

Е - энергия электромагнитного излучения, эВ;

n - количество полос поглощения;

E₁… E_n - границы спектра поглощения;

ΔЕ - шаг сканирования спектра;

где k(Е) - коэффициент поглощения, л/(г*см)

М - среднечисловая молярная масса, г/моль.

где с_в - концентрация поглощающего вещества; г/л;

D - оптическая плотность, безразмерная величина;

L - толщина кюветы, см;

I_А характеризует взаимодействие возбужденных электронных состояний атомов и молекул во всей области ультрафиолетового и (или) видимого спектра. I_А спектра поглощения определяется в диапазоне энергий от 6,53 до 1,59 эВ (соответствует диапазону 190-780 нм).

Определение и органических полупроводников, содержащих гетероатомы, производится по I_А соответствующих спектров поглощения. При этом используется физический эффект связи I_А с и . Предлагаемый способ осуществляется следующим образом:

1. Навеску вещества растворяют в оптически прозрачном растворителе. Регистрацию спектра осуществляют при помощи спектрофотометра в прозрачной кварцевой кювете с толщиной поглощающего слоя 1 см.

2. Регистрируют электронный спектр поглощения исследуемого соединения для оптически прозрачных сред, определяется оптическая плотность D в диапазоне длин воле 190-780 нм с шагом 1 нм.

3. При этом волновая шкала переводится в энергетическую по формуле:

где с - скорость света в вакууме, 299792458 м/с;

h - постоянная Планка, 6,135667662(25)⋅10^-15 эВ⋅с;

λ - длина волны, нм.

4. Определяют коэффициент поглощения по формуле:

,

5. Определяют логарифмический молярный коэффициент поглощения lg ε(E),

ε(E)=k(E)⋅M

lgε(E)=lg(k(E)⋅M)

6. Определяют I_A исследуемого соединения интегрированием спектра в диапазоне от 6,53 до 1,59 эВ (190-780 нм) численным методом трапеций:

7. и определяют по формулам:

Коэффициенты D₁ D₂, G₁, G₂ берут из таблиц 1, 2.

Пример 1. Определяют и для 1-диметиламино-2,3,4-трифторантрахинона (C₁₆H₁₀NO₂). Раствор 1-диметиламино-2,3,4-трифторантрахинона в бензоле концентрации менее 10^-2 моль/л заливают в кварцевую кювету спектрофотометра с толщиной поглощающего слоя 1 см. Регистрируют спектр в диапазоне длин волн от 190 до 780 нм (рисунок 1а). По спектру поглощения 1-диметиламино-2,3,4-трифторантрахинона вычисляют интегральный параметр от автокорреляционной функции I_А=48,22 эВ. 1-диметиламино-2,3,4-трифторантрахинон относится к группе антрахинонов, значит, по таблицам 1, 2 берут соответствующие коэффициенты зависимостей (7), (8): D₁=4,94эB, D₂=-6,96⋅10^-2; G₁=l,56эB, G₂=-5,15⋅10^-3. И определяют по соотношениям (7)-(8) и :

Пример 2. Определяют и для 11-оксибензо[b]пирена (C₂₀H₁₂O). Раствор 11-оксибензо[b]пирена в этаноле концентрации менее 10^-2 моль/л заливают в кварцевую кювету спектрофотометра с толщиной поглощающего слоя 1 см. Регистрируют спектр в диапазоне длин волн 190 до 780 нм (рисунок 1б). По спектру поглощения 11-оксибензо[b]пирена вычисляют интегральный параметр от автокорреляционной функции I_А=47,60 эВ. 11-оксибензо[b]пирен относится к группе оксипиренов, значит, по таблицам 1, 2 берут соответствующие коэффициенты зависимостей (7), (8): D₁=2,60эB, D₂=-2,64⋅10^-2; G₁=l,68эB, G₂=-6,84⋅10^-3. И определяют по соотношениям (7)-(8) и :

Значения органических полупроводников (примеры 1-2), определенные по показателям удельной электропроводности термостатированной ячейки и предлагаемым способом приведены в таблице 3.

Значения органических полупроводников (примеры 1-2), определенные по краю фундаментальной полосы спектра поглощения и предлагаемым способом приведены в таблице 4.

Вывод: как следует из таблицы 3, средняя относительная погрешность определения ширины запрещенной зоны темновой проводимости органических полупроводников по предлагаемому способу в сравнении с методом определения по показателям удельной электропроводности термостатированной ячейки составляет 6,80%. Из таблицы 4 следует, что средняя относительная погрешность определения ширины запрещенной зоны фотопроводимости органических полупроводников по предлагаемому способу в сравнении с оптическим методом по краю фундаментальной полосы составляет 6,57%. Следовательно, предлагаемый способ определения ширины запрещенной зоны темновой и фотопроводимости дает адекватные результаты в сравнении с известными аналогами.

Преимущества заявляемого способа заключается в следующем:

1. Повышение информативности за счет одновременного определения ширины запрещенной зоны темновой и фотопроводимости за одно измерение

2. Упрощение аппаратуры - для реализации способа используется только спектрофотометр

3. Возможность расширения класса исследуемых органических полупроводников, содержащих гетероатомы за счет возможности применения способа к объектам, точная информация о структуре которых отсутствует

4. Возможность применения способа к многокомпонентным органическим полупроводникам, содержащим гетероатомы.

5. Сокращение времени определения значений ширины запрещенной зоны темновой и фотопроводимости.

Способ определения ширины запрещенной зоны темновой и фотопроводимости органических полупроводников, содержащих гетероатомы, включающий регистрацию спектров поглощения в оптически прозрачных растворах образцов в ультрафиолетовой и (или) видимой областях, отличающийся тем, что ширина запрещенной зоны темновой и фотопроводимости определяется по интегральному параметру от автокорреляционной функции, вычисленному по электронному спектру в ультрафиолетовом и (или) видимом диапазонах, при этом ширина запрещенной зоны темновой и фотопроводимости определяется по зависимостям

где - ширина запрещенной зоны темновой проводимости, эВ;

- ширина запрещенной зоны фотопроводимости, эВ;

I_A - интегральный параметр от автокорреляционной функции спектра, эВ;

D₁, D₂, G₁, G₂ - эмпирические коэффициенты, постоянные для близких по химической природе органических полупроводников, размерность D₁, G₁ - эВ, D₂, G₂ - безразмерные величины.

где I_A - интегральный параметр от автокорреляционной функции, эВ;

ε - молярный коэффициент поглощения, л⋅моль^-1⋅см^-1;

n - количество полос поглощения;

Е - энергия электромагнитного излучения, эВ;

E₁…E_n - границы спектра поглощения, эВ;

ΔЕ - шаг сканирования спектра, эВ;

ε(Е)=k(Е)⋅М,

где k(Е) - коэффициент поглощения, л/(г*см);

М - среднечисловая молярная масса, г/моль.

где с_в - концентрация поглощающего вещества; г/л;

D - оптическая плотность, безразмерная величина;

L - толщина поглощающего слоя кюветы, см.